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探究初始重子停止和状态方程...
使用具有参数初始条件的 (3+1) 维混合框架，我们研究了重离子碰撞中已识别粒子（包括介子、K介子、质子和 Lambda 粒子）的快速度相关定向流 v 1 ( y )。考虑了涉及 Au+Au 碰撞的情况，在 √ s NN 下进行，范围从 7.7 到 200 GeV。使用测量的带电粒子伪快速度分布和净质子快速度分布来约束束流方向的动态。在该框架内，介子的定向流由倾斜源的侧向压力梯度驱动，重子的定向流主要由于横向扩展驱动的相对于束流轴的初始不对称重子分布。我们的方法成功地再现了介子和重子的 v 1 快速度和束流能量依赖性。我们发现重子的v 1 ( y )对重子的初始停止有较强的约束力，而定向流与介子的v 1 ( y )一起可以探究有限化学势下致密核物质的状态方程。
在有限温度和密度下的高阶重子数敏感性的全息研究
BARYON数量波动的累积物是在有限密度下实验探索QCD相图的良好探针，从而产生与可能的临界端点（CEP）相关的特征波动模式。我们使用全息QCD模型来计算有限温度和重型化学电位的高阶重子数敏感性，以解决强耦合QCD物质的非扰动方面。该模型可以在定量水平上准确面对晶格QCD数据，并且发现CEP的位置落在即将进行的实验测量的范围内。计算到第十二阶的重子数敏感性，并沿化学冷冻线检查了这些敏感性不同比率的碰撞能量依赖性。全息结果显示与实验数据的定量一致性，功能重新归一化组导致较大的碰撞能量范围，所有比率均显示出峰值结构约为5-10 GEV。我们的全息结果与实验数据之间的不匹配是由于非平衡效应和复杂的实验环境所致。未来通过低碰撞能量范围内测量的实验√sN≈1-10GEV和降低的实验不确定性可能会揭示更多的非单调行为信号，这些信号可用于定位CEP。
初始重子停止的限制和定向流的状态方程
量子色动力学 (QCD) 相图的探索在很大程度上依赖于在不同束流能量下进行的重离子碰撞实验 [ 1 , 2 ]。这些碰撞跨越不同阶段，演变过程错综复杂，需要一个多阶段的理论框架。该框架已成功描述了大量测量结果。最终强子的集体流为我们了解早期动力学、传输特性和所产生的致密核物质的状态方程 (EoS) 提供了至关重要的见解 [ 3 ]。定向流 (v 1 ) 表示集体侧向运动，对早期演化和状态方程尤其敏感 [ 3 , 4 ]。dv 1 / dy | y = 0 的非单调行为（v 1 ( y ) 在中快速度附近的斜率）已被提出作为强子物质和夸克胶子等离子体 (QGP) 之间一级相变的指示 [ 3 , 5 , 6 ]。这是因为相变引起的 EoS 软化可能导致膨胀过程中定向流的减少，从而导致 dv 1 / dy | y = 0 与束流能量的关系达到最小值 [3]。然而，强调 v 1 ( y ) 对各种动力学方面的敏感性至关重要。人们已经利用各种模型来计算从 AGS 到最高 RHIC 能量的 v 1 ( y )，结果差异很大，但没有一个能有效地描述跨束流能量测量的主要特征 [7,8]。在本文中，我们使用具有参数初始条件的 (3 + 1) 维混合框架解释了介子和重子的 v 1 ( y )，并揭示了它对有限化学势下重子初始停止和致密核物质 EoS 的约束能力 [9]。
热且致密的相对论费米子气体子系统中的量子重子数涨落
多体系统（微观和宏观）中的统计涨落对物理学有着非常重要的作用，因为它们编码了关于可能的相变、耗散和聚集现象的关键信息[1-6]。涨落的一个尚未开发的新特征是，在量子效应变得重要的情况下，小系统的涨落会增加。我们在最近的两篇论文[7、8]中定量分析了这种影响，在这些论文中，我们讨论了玻色子和费米子热气体中能量密度的涨落。我们的结果表明，在描述重离子碰撞时，相对论流体动力学中使用的流体元素概念存在局限性。当子系统的尺寸降至约0.5 fm以下时，能量密度涨落（对于温度和粒子质量的典型值）变得如此之大，以至于它们与它们的平均值相当。在这种情况下，具有明确能量密度的流体单元的物理图像变得不合理。我们
JHEP06（2024）139
摘要：我们提出了一个新型的带有有限的baryon和Isospin化学势的QCD中的新型重型涡流相。众所周知，均质带电的PION冷凝物在有限的等音化学势下作为基态出现，因此，带有施加磁场的Abrikosov Vortex晶格出现。我们首先证明具有与常规Abrikosov涡流具有相同量化的磁通量的涡流，一旦我们考虑了对涡旋内部核心内部中性亲的调制，将由第三个同型Skyrmions捕获的Baryon数。因此，这种涡旋 - 西卡米式状态被称为Baryonic涡流。我们进一步揭示，当巴属化学电位高于临界值时，重型涡流会从带电的Pion凝结中测量负张力。这意味着在没有外部磁场的情况下自发出现此类涡旋的相位，将在高baryon密度下接管基态。这样的新相促进了QCD相图的理解，并与中子星内的磁场的产生有关。
JHEP01（2025）150
摘要：Skyrme模型以Maxwell动作和量规场的源术语扩展。我们考虑了消失的isospin状态的专业案例，因此只有电势被打开并研究了Skyrme场上的反应。特别是，我们研究了Baryon数字B = 4、8、12、16和40的天空。我们发现，与物理期望一致，库仑反应对于大型天空最为明显，并发现该理论的动力学比基础状态（能量的全球最小化）对二次反应更敏感。将模型校准到碳12中，我们发现了研究的天空群体的质量 - 在1之内。86％的实验数据。 库仑的能量比现象学拟合所建议的略大，但仅约3-22％，而半径在15％的误差范围内，最小的baryon数字（b = 4）的错误最大，而大型重子的错误最小。86％的实验数据。库仑的能量比现象学拟合所建议的略大，但仅约3-22％，而半径在15％的误差范围内，最小的baryon数字（b = 4）的错误最大，而大型重子的错误最小。
上午9:50 Matthias Christandl Renato Renno迈克尔·沃尔特（Michael Walter）...
公平1。CBM 2-35 GEV重离子（金）弹丸QCD相图高巴里元密度
![arXiv:2211.16408v2 [nucl-th] 2023 年 11 月 11 日](/simg/0\0d8f9370bfef0812a6f41804abb1c807464b0aa9.webp)
arXiv:2211.16408v2 [nucl-th] 2023 年 11 月 11 日
使用具有参数初始条件的 (3+1) 维混合框架，我们研究了重离子碰撞中已识别粒子（包括介子、K介子、质子和 Lambda 粒子）的快速度相关定向流 v 1 ( y )。考虑了涉及 Au+Au 碰撞的情况，在 √ s NN 下进行，范围从 7.7 到 200 GeV。使用测量的带电粒子伪快速度分布和净质子快速度分布来约束束流方向的动态。在该框架内，介子的定向流由倾斜源的侧向压力梯度驱动，重子的定向流主要由于横向扩展驱动的相对于束流轴的初始不对称重子分布。我们的方法成功地再现了介子和重子的 v 1 快速度和束流能量依赖性。我们发现重子的v 1 ( y )对重子的初始停止有较强的约束力，而定向流与介子的v 1 ( y )一起可以探究有限化学势下致密核物质的状态方程。
同位旋致密物质和核状态方程的 QCD 约束
了解致密强子物质的行为是核物理学的一个核心目标，因为它决定着超新星和中子星等天体物理物体的性质和动力学。由于量子色动力学 (QCD) 的非微扰性质，人们对这些极端条件下的强子物质知之甚少。在这里，格点 QCD 计算用于计算热力学量和 QCD 状态方程，这些方程发生在具有受控系统不确定性的广泛同位旋化学势范围内。当化学势较小时，与手性微扰理论一致。与大化学势下的微扰 QCD 进行比较，可以估计超导相中的间隙，并且该量与微扰测定结果一致。由于同位旋化学势的配分函数 μ I 限制了重子化学势的配分函数 μ B ¼ 3 μ I = 2 ，这些计算还首次在很宽的重子密度范围内对对称核物质状态方程提供了严格的非微扰 QCD 界限。
![arXiv:2207.04927v1 [nucl-th] 2022 年 7 月 11 日](/simg/d\db85e168f51109c25f1b0c4684f4164fef6f2197.webp)
arXiv:2207.04927v1 [nucl-th] 2022 年 7 月 11 日
在对称核碰撞中，定向流是快度的奇函数。在对称重离子碰撞中产生的带电粒子的快度奇定向流v 1 的观测结果 [4–7] 表明，前向-后向对称性被破坏。在碰撞的动态模型中，这是由于初始条件的不对称造成的 [8–20]。在非中心碰撞中，初始状态预计会破坏前向-后向对称性。在流体动力学模型中，定向流可以用相对于碰撞轴倾斜的火球膨胀来解释 [12]。该现象学模型可以描述测量到的带电粒子定向流。但是，它无法解释观察到的已识别粒子定向流分裂 [6, 21]。具体来说，测量到的质子和反质子的定向流是不同的，而在流体动力学模型中，相同质量的粒子预计会有类似的集体流。重离子碰撞的动力学或混合模型无法解释在不同能量下识别的粒子观察到的定向流[13, 15, 18, 22–25]。这个长期存在的问题可以通过假设火球中的重子分布是不均匀的来解决。重子化学