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dirac半学中的leggett模式
实验表明，多种材料，包括MGB 2，基于铁的超导体和单层NBSE 2，是多型超导体。在多个频段中的超导配对可能会导致单个频段（包括Leggett模式）中没有的现象。leggett模式是在不同带中形成的超导冷凝物相之间的相对相的集体周期性振荡。对Leggett模式的实验观察很具有挑战性，因为多播超导体很少见，并且因为这些模式描述了频段之间的电荷波动，因此很难直接探测。此外，Leggett模式的激发能量通常比超导间隙大，因此它们通过放松过程中的降低过程大大阻尼到Quasiparticle Continuum中。在这里，我们表明可以在A.C中检测到Leggett模式及其频率。驱动的超导量子干扰装置。然后，我们使用结果来分析这种量子设备的测量值，该量子设备基于Dirac Semimimetal CD 3为2，其中通过与超导AL的接近度诱导了超导性。这些结果表明了Leggett模式的理论上预测的签名，因此我们得出结论，CD 3的两个波段超导状态中存在leggett模式为2。
dirac Bispinors和旋转1/2状态
摘要。在本文中，我们研究了由洛伦兹提升引起的单个粒子纠缠。我们将粒子描述为自由狄拉克方程的解决方案，一种狄拉克·比斯皮诺（Dirac Bispinor），并将诱导的动量旋转纠缠与在相对论旋转1/2状态的广泛考虑的框架中获得的结果进行了比较。两种方法的自旋线性熵在超级主义极限中一致。我们还验证了双旋格纠缠与双旋转病例的旋转熵之间的不同，表明涉及Dirac Bispinor状态的自由度：动量，自旋，自旋和本质平等的真正多部分纠缠。Dirac Bispinors属于完整Lorentz群体的不可约表示的事实（也包括均等作为对称性），是这种非平凡结构的最终原因。
dirac异质结构中的Landau-Phonon Polaritons。
极性子是轻质的准颗粒，可控制纳米级量子材料的光学响应，从而实现片上的通信和局部感应。在这里，我们报告了封装在六角硼（HBN）中的Magne offer-Nedral石墨烯中的Landau-Phonon Polariton（LPP）。这些准颗粒从石墨烯中的狄拉克磁饰模式与HBN中的双曲线声子极化模式的相互作用中脱颖而出。使用红外磁纳米镜检查，我们揭示了在量化的磁场处的真实空间中完全停止LPP传播的能力，违反了常规的光学选择规则。基于LPP的纳米镜检查还分别说明了两个基本多体现象：费米速度的恢复速度和依赖于场的磁性磁性。我们的结果突出了磁性调谐的狄拉克异质结构对精确的纳米级控制的潜力和光 - 物质相互作用的传感。
柯克伍德-狄拉克分布的性质和应用
1 日立剑桥实验室，JJ Thomson Avenue，剑桥 CB3 0HE，英国 2 美国国家标准与技术研究院和马里兰大学量子信息与计算机科学联合中心，马里兰州学院公园 20742，美国 3 大学。里尔，法国国家科学研究院，Inria，UMR 8524，Paul Painlevé 实验室，F-59000 里尔，法国 4 查普曼大学量子研究所，美国加利福尼亚州奥兰治 92866 5 查普曼大学施密德科学技术学院，美国加利福尼亚州奥兰治 92866 6 查普曼大学肯尼迪物理学讲席教授，美国加利福尼亚州奥兰治 92866 7 罗彻斯特大学物理与天文系，美国纽约州罗彻斯特 14627 8 PsiQuantum，700 Hansen Way，美国加利福尼亚州帕洛阿尔托 94304 9 渥太华大学物理系，量子技术中心，加拿大渥太华 10 马里兰大学物理科学与技术研究所，美国马里兰州帕克分校 20742解决。
热电应用的Weyl和Dirac半法
Weyl和Dirac半学，其特征在于其独特的带状结构在费米水平（E F）附近具有线性能量色散（E VS K），已成为基于热电材料的下一代技术的有前途的候选者。它们的出色电子特性，尤其是较高的载流子迁移率和实质性的浆果曲率，它提供了潜在的潜力，可以超越常规热电材料固有的局限性。对这些材料基础的基本物理学的全面理解至关重要。本章主要集中在Weyl和Dirac半法的拓扑特性和独特的电子带结构中，提供了一个理论框架，用于理解其热电传输特性，例如Seebeck系数，电导率和导热性。浆果曲率在增强旁观系数的同时降低导热率的同时是关键重点。
Dirac 磁单极与Berry 相位
nodal奇异性在不同的波函数中，相圆形的闭合曲线的变化通过任意倍数的2次曲线可能有所不同，因此没有足够的确定能够以电磁场的形式立即解释。它必须具有一个确定的价值，因此可以在6个矢量𝑬𝑬，通过小的闭合曲线的通量上解释而没有任何歧义，而该曲线的通量也必须很小。然而，当波函数消失时，发生了一种例外情况，因为它的相位没有含义。由于波函数很复杂，其消失将需要两个条件，因此一般而言，它消失的点将沿着一条线。我们将这样的线称为节点线。如果我们现在采用一个通过小闭合曲线的节点线的波函数，我们只能说，相位的变化将接近2𝜋𝜋𝜋𝜋，其中n是一个整数，正或负数。此整数将是节点线的特征。我们获得了相圆形的小闭合曲线的变化
ICTP 公布 2024 年狄拉克奖获得者
ICTP 主任 Atish Dabholkar 谈论量子纠缠以及 ICTP 的工作 ICTP 主任 Atish Dabholkar 谈论量子纠缠以及 ICTP 的工作
狄拉克和非相对论量子振子的信息论分析
在过去的几十年里，人们对利用不同密度泛函研究量子力学系统的兴趣日益浓厚。信息论 [1] 提供的强大工具的使用受到了特别的关注，该工具旨在根据系统的代表性或特征概率分布对系统进行精确描述。这些工具的应用范围广泛，包括复杂程度各异的物理和化学对象，从少粒子系统 [2] 到结构复杂的分子 [3,4]，再到多电子原子和离子 [5,6]。此外，对于给定系统，我们通常可以根据所追求的精度水平以及所考虑的变量来考虑不同的描述模型。在时间独立的量子力学框架中，对给定状态下的单粒子或多粒子系统的完整描述，需要了解相应的波函数 (r 1 , . . . , rn )，它是特征值方程的相应解
讲座1：超导性的历史介绍
因此，我们将在石墨烯中做量子厅的效应，这将是降级水平的推导，此后我们将在不明确计算它们的情况下谈论电导率，但随后您知道可以使用Kubo公式来计算电导率。在这种情况下，有一件很重要的事情是，当您知道存在通过系统螺纹的通量时，高原是出现的，并且磁通必须与磁通量量子匹配，而通量量子具有一个值，我们用这种值表示了几次，这是一个值，这是一个值，即在10到10到10到10的电源15 Weber。因此，这种磁通必须匹配外部场以穿过石墨烯或蜂窝晶格。现在，这个蜂窝晶格具有晶格常数的这一侧面，就像2.46 Angstrom，如果一个人的背面计算，则该单元单元的面积像一个蜂窝结构一样，就像3乘2 A平方的根，而这可能是0.05纳米平方0.051 nanmor Square 0.051 nannonose Square。因此，如果我必须将磁场与该区域相乘才能找到通量，那么磁场必须是几公斤特斯拉的磁场，甚至是更多，这是一个很大的磁场。因此，这就是为什么石墨烯，如果您必须在石墨烯中看到量子霍尔的效应，则磁场必须比我们先前谈论过的2D电子气或砷化油壳结构所看到的大。好吧，我们暂时忽略了这一部分，假装一切都与2D电子气体中的量子厅效应相似，这是机械动量使您知道该向量电位重新构成的动量，而且在这里也发生了，除了我们现在具有晶格结构，不仅是晶格结构，而且晶格结构有两个原子。