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卡戈美金属中电荷驱动向列性的理论
从 kagome 金属 AV 3 Sb 5 ( A = K, Rb, Cs) 的 2 × 2 电荷有序相的带色散低能连续模型出发，我们表明向列性可以在这种状态下发展，其驱动力要么是三个不等价的 1 × 4 电荷涨落，先于 1 × 4 电荷有序 (CO)，要么是实际的零动量 d 波电荷 Pomeranchuk 不稳定性 (PI)。我们从粒子空穴领域的 Kohn-Luttinger 理论出发进行分析，这使我们能够分别在 1 × 4 CO 开始附近和 d 波电荷 PI 附近建立吸引向列通道的发展标准。我们推导出 d 波 PI 的有效电荷费米子模型，其向列磁化率通过随机相位近似 (RPA) 总和给出。相比之下，对于有限动量 CO，RPA 方案就失效了，需要通过将 Aslamazov-Larkin 贡献纳入向列配对顶点来进行改进。然后，我们推导 1 × 4 CO 和 d 波 PI 的 Ginzburg-Landau 势，并在两种情况下获得向列转变温度 T ∼ T nem 时向列磁化的相应解析表达式。从两个电荷费米子模型开始解释以此方式获得的向列响应函数，并强调在哪些假设下可以恢复 Ginzburg-Landau 结果。最后，我们展示了向列特性的增强，其根源在于序参数与弹性变形的耦合。我们的工作建立了在某些铁基超导体中观察到的向列性与钒基 kagome 金属（其中向列相可能由自旋涨落驱动）之间的联系，在这些超导体中，电荷涨落可能导致向列性。我们提出的两种用于稳定 AV 3 Sb 5 中向列态的微观机制，即零动量 d 波 PI 和有限动量 CO 的涨落，可以通过扩散散射实验来区分，这意味着可以判断这两种理论中的哪一种（如果有的话）最有可能描述该相。这两种机制也可能与最近发现的钛基家族 A Ti 3 Sb 5 有关，在该家族中也观察到了向列性。
拓扑登录元素以交换挫败感驱动的kagome-lattice $ {\ rm ymn} _6 {\ rm sn} _6 $
YMN 6 SN 6由两种类型的基于Mn的基于MN的kagome平面，它们沿着具有复杂磁相互作用的C轴堆叠。我们报告了从铁磁（FM）中的YMN 6 SN 6中进行的自旋重建，以组合两种不一致的自旋螺旋（SSS），这些螺旋螺旋（SSS）源自两种不同类型的Mn Kagome平面，由沿C-轴的沮丧的磁性交换驱动，并包括Hubbard u。不稳定的SSS的螺距角和波矢量约为89。3◦和〜（0 0 0.248），与实验非常吻合。我们采用通过交换相互作用构建的有效模型的哈密顿式模型来捕获两种不稳定的SSS的实验性观察到的非效法性质，这也解释了由于与相关性的抗fiferromagntic自旋交换而引起的FM-SS交叉。我们通过计算拓扑不变性和浆果曲率pro文件，进一步报告了在YMN 6 SN 6的不相称的SS相中具有自旋轨道耦合的拓扑镁的存在。在73 MEV匹配的能量景观中，狄拉克木元的位置与另一个实验报告。我们通过突出YMN 6 SN 6中的实验特征来证明结果的准确性。
可调磁力和kagome材料中的带状结构reti3bi4家族具有弱层相互作用
国家固体微观结构实验室，物理学学院，材料科学和智能工程学院，南京大学高级微观结构合作中心，南京大学，南京210093，B北京国民北京国家实验室，北京国民实验室，北京凝聚力物理学，物理学，研究所，中国北非科学院，北非。 d在上海微型系统与信息技术研究所（SIMIT），中国科学学院，上海200050年中国E上海同步辐射设施，上海高海高级研究所中国科学院，中国科学院中国科学院，中国科学院，中国科学院，中国科学学院，中国国家科学院，中国纽约州纽约大学及化学实验室，CORIDIANTION，COMODIANTION，CONEDINAL NENAN CONEMINISTION，CHICORINATION CHICORINIAND，COMODINAIDE，CHICORINATY CONIDIANT，CHICORINATY CONIDINAL，CHICONINIDER，南京210023，中国Nanjing 211806，中国h国家同步加速器辐射实验室，中国科学技术大学，Hefei 230029，中国I Songshan Lake材料实验室，Dongguan 523808，中国
在基于铬的kagome金属压力下的超导性
在理论上提出了高度相关的kagome系统中的超导性多年（参考文献1–5），但是实现实现很难实现6,7。最近发现的基于钒的kagome材料8，表现出超导性9-11和电荷密度波订单12-14，是非磁性的8,9，弱相关的15,16。因此，这些材料不太可能主持外来的超导性。在这里，我们报告了基于铬的kagome金属CSCR 3 SB 5的发现，与Fermi级别接近的较强的电子相关性，沮丧的磁性和特征性的平面带相反。在环境压力下，这种kagome金属在55 K处进行同时存在的结构和磁相变，具有条纹样4 A 0结构调制。在高压下，相跃迁演变为两个转变，可能与电荷密度波和抗磁性自旋密度波订购有关。这些密度波的订单逐渐被压力抑制，显着地，超导圆顶出现在3.65–8.0 GPA。超导过渡温度的最大t c max = 6.4 k，当密度波状的订单在4.2 GPA处完全抑制时出现，而正常状态表现出非常规超导性和量子的非常规超导性和量子性的行为，而基于铁的超电导超导量的量子则是17,18。我们的工作提供了一个空前的平台，用于研究相关的kagome系统中的超导性。
时间逆转对称性的证据kagome ...
时间倒转对称性的kagome超导性作者：汉宾·邓（Hanbin Deng）1 *，朱wei liu 1 *，Z。Guguchia2 *，Tianyu Yang 1 *，Jinjin liu 3,4 * Frédéric Bourdarot 9 , Xiao-Yu Yan 1 , Hailang Qin 7 , C. Mielke III 2 , R. Khasanov 2 , H. Luetkens 2 , Xianxin Wu 10 , Guoqing Chang 6 , Jianpeng Liu 11 , Morten Holm Christensen 12 , Andreas Kreisel 12 , Brian Møller Andersen 12 , Wen Huang 13 , Yue Zhao 1 ，Philippe Bourges 8，Yugui Yao 3,4，Pengcheng Dai 5，Jia-Xin Yin 1,7†隶属关系：1 Southern科学技术大学物理系，中国广东，深圳。2个宇宙旋转光谱实验室，保罗·施雷尔学院（CH-5232），瑞士维利根PSI。3量子物理中心，高级光电量子体系结构和测量（MOE）的主要实验室（MOE），北京理工学院，中国北京理工学院物理学院。4北京纳米植物和超细光电系统的北京关键实验室，中国北京理工学院。5美国休斯敦莱斯大学物理与天文学系77005，美国。6物理学和应用物理学，新加坡Nanyang Technological University的物理和数学科学学院，新加坡637371。7广东港量子科学中心大湾大湾地区（广东），中国深圳。8帕里斯 - 萨克莱大学，CNRS-CEA，LaboratoireLéonBrillouin，91191，法国Gif Sur Yvette，法国。9UniversitéGrenoble Alpes，CEA，INAC，MEM MDN，F-38000 Grenoble，法国。*这些作者为这项工作做出了同样的贡献。10理论物理学的CAS关键实验室，理论物理研究所，中国科学院，中国北京。11上海大学物理科学技术学院，上海2011年，中国。12尼尔斯·博尔研究所，哥本哈根大学，丹麦哥本哈根DK-2200。13深圳量子科学与工程研究所，南方科学技术大学，深圳518055，中国广东。 †相应的作者。 电子邮件：zhiweiwang@bit.edu.cn; yinjx@sustech.edu.cn超导性和磁性是拮抗量子物质，而在沮丧的局限性系统中，它们长期以来一直在考虑它们的交织。 在这项工作中，我们利用扫描隧道显微镜和MUON旋转共振来发现Kagome Metal CS（V，TA）3 SB 5中的时间反转对称性超导性，在其中Cooper配对表现出磁性磁性，并由其调节。 在磁道通道中，我们观察到完全差距超导状态下的自发内部磁性。 在反磁场的扰动下，我们检测到Bogoliubov Quasi粒子在圆形载体上的时间反转不对称干扰。 在该矢量中，配对差距自发调节，这与在点矢量处发生的成对密度波不同，并且与时间反向对称性破坏的理论提议一致。 内部磁性，Bogoliubov准颗粒和配对调制之间的相关性为时间反向对称性的Kagome超导性提供了一系列实验线索。13深圳量子科学与工程研究所，南方科学技术大学，深圳518055，中国广东。†相应的作者。电子邮件：zhiweiwang@bit.edu.cn; yinjx@sustech.edu.cn超导性和磁性是拮抗量子物质，而在沮丧的局限性系统中，它们长期以来一直在考虑它们的交织。 在这项工作中，我们利用扫描隧道显微镜和MUON旋转共振来发现Kagome Metal CS（V，TA）3 SB 5中的时间反转对称性超导性，在其中Cooper配对表现出磁性磁性，并由其调节。 在磁道通道中，我们观察到完全差距超导状态下的自发内部磁性。 在反磁场的扰动下，我们检测到Bogoliubov Quasi粒子在圆形载体上的时间反转不对称干扰。 在该矢量中，配对差距自发调节，这与在点矢量处发生的成对密度波不同，并且与时间反向对称性破坏的理论提议一致。 内部磁性，Bogoliubov准颗粒和配对调制之间的相关性为时间反向对称性的Kagome超导性提供了一系列实验线索。电子邮件：zhiweiwang@bit.edu.cn; yinjx@sustech.edu.cn超导性和磁性是拮抗量子物质，而在沮丧的局限性系统中，它们长期以来一直在考虑它们的交织。在这项工作中，我们利用扫描隧道显微镜和MUON旋转共振来发现Kagome Metal CS（V，TA）3 SB 5中的时间反转对称性超导性，在其中Cooper配对表现出磁性磁性，并由其调节。在磁道通道中，我们观察到完全差距超导状态下的自发内部磁性。在反磁场的扰动下，我们检测到Bogoliubov Quasi粒子在圆形载体上的时间反转不对称干扰。在该矢量中，配对差距自发调节，这与在点矢量处发生的成对密度波不同，并且与时间反向对称性破坏的理论提议一致。内部磁性，Bogoliubov准颗粒和配对调制之间的相关性为时间反向对称性的Kagome超导性提供了一系列实验线索。
Microsoft Word-手性Kagome超导性调制与残留的Fermi Arcs_arxiv
Chiral kagome superconductivity modulations with residual Fermi arcs in KV 3 Sb 5 and CsV 3 Sb 5 Authors: Hanbin Deng 1 *, Hailang Qin 2 *, Guowei Liu 1 *, Tianyu Yang 1 *, Ruiqing Fu 3 *, Zhongyi Zhang 4 , Xianxin Wu 3 †, Zhiwei Wang 5,6 †，Youguo Shi 7,8,9†，Jinjin Liu 5,6，Hongxiong Liu 7,8，Xiao-Yu Yan 1，Wei 1，Wei 1，Xitong Xu 10，Yuanyuan Zhao 2，Yuanyuan Zhao 2，Mingsheng Yi 11，Gang Yi 11，Gang Xu 11，Gang Xu 11，Hendrik Hohmann 12，Hendrik Hohmann 12，hendrik Hohmann 12，sofie castro castro castrun decto and dectoholbükk。 Sen Zhou 3，Guoqing Chang 15，Yugui Yao 5,6，Qianghua Wang 16，Zurab Guguchia 17，Titus Neupert 13，Ronny Thomale 12，Mark H. Fischer 13，Jia-Xin Yin Yin 1,2†物理学：1个物理学：1个科学和科学技术系，Shengong，Shengong。2广东港量子科学中心大湾大湾地区（广东），中国深圳。 3理论物理学理论物理学研究所的CAS关键实验室，中国科学院，北京100190，中国。 4香港科学技术大学物理系，中国香港清水湾。2广东港量子科学中心大湾大湾地区（广东），中国深圳。3理论物理学理论物理学研究所的CAS关键实验室，中国科学院，北京100190，中国。4香港科学技术大学物理系，中国香港清水湾。4香港科学技术大学物理系，中国香港清水湾。
CSV3SB5衍生的Kagome中的无节星电子配对...
图2。CS中的各向同性超导间隙（V 0.86 TA 0.14）3 SB 5。 a。 费米表面映射。 b。 在k F处的温度依赖性EDC在a中标记为黑线的切割。 c-e，分别与a，b和d fs一起进行k f。 f，检查的位置K f。 g，从拟合到k f的EDC的SC间隙幅度。 阴影区域表示错误条。CS中的各向同性超导间隙（V 0.86 TA 0.14）3 SB 5。a。费米表面映射。b。在k F处的温度依赖性EDC在a中标记为黑线的切割。c-e，分别与a，b和d fs一起进行k f。f，检查的位置K f。g，从拟合到k f的EDC的SC间隙幅度。阴影区域表示错误条。
表面区域条带增强在Kagome超导体上的贵族气体吸附辅助角度分辨光谱光谱$ {\ rm {rb}}} {{{\ rm {v}}} _ 3} {\ rm {s}}} {{{\ rm {b}}}} _ 5} _ 5} $
表面区域附近的电子状态可能与散装状态不同，这对于理解在表面和半导体，能量和催化剂中的各种物理现象中至关重要。在这里，我们通过将具有纤维控制的贵重气体沉积贵重气体，报告了角度分辨光发射光谱的异常表面区域带增强效应。与常规的表面污染相反，在贵族气体吸附的情况下，表面区域SB带的强度可以增强三倍以上。同时，对增强的表面区域带观察到了孔掺杂效应，其他频带几乎不变。掺杂效果更明显，较重的贵重气体。我们提出，贵族天然气原子有选择地将碱金属空缺位点填充在地面上，从而改善了表面状况，增强了表面区域带，并有效地将其与Pauli排斥机制相兴奋。我们的结果提供了一种独特而可逆的方法，可以通过受控的表面贵族加气沉积来改善表面条件和调整表面区域。
kagome金属中的量子振荡CSTI3BI5和...
kagome晶格是一个丰富的游乐场，用于研究基本物理和揭示物质的新阶段。Not only does this lattice display features such as flat bands, Van Hove singularities, Dirac points, Dirac cones, highly anisotropic Fermi surfaces, and Fermi surface nesting, but it also hosts a plethora of exotic phases, including frus- trated magnetism, quantum spin liquids, chiral spin states, and various topological phases.先前关于kagome晶格材料的研究包括在Ferromagnet Co 3 Sn 2 S 2 [1，2]中观察Weyl Fermions，在非连线性抗fiRomagnet Fe 3 Sn 2 [3 - 5]中的磁性Skymions，在抗FERMAGNETIC FESN [6]和PARMANTEN [6]和PARMANTIC 7的频带和DIRAC点[3-5]，频带和DIRAC点。非共线性抗铁磁铁Mn 3 x（x = sn，ge）[9，10]，并且在许多这些kagome系统中观察到大型异常霍尔效应[11]。最近，已经发现了新的Kagome晶格材料家族，例如具有较大的化学可调性并显示了一系列磁相[12，13]。另一个家庭NB 3 x 8（x = cl，br，i）具有三角扭曲的呼吸模式kagome晶格，该晶状体具有突出的孤立环，并被认为是可能的莫特绝缘子或阻塞的原子绝缘子[14]。另一个引起显着兴趣的家庭是AV 3 SB 5（A = K，CS，RB）系统（“ 135”化合物）。近年来这个家庭一直是一个热门话题，因为多个竞争阶段的观察到超导性，电荷和配对密度波，列表订购以及单个材料中的大型异常效应[15 - 35]。最近的发现发现，用铬代替钒会导致一种新的化合物CSCR 3 SB 5，该化合物表现出多个相，并在施加压力下变为超导[36，37]。这些复杂的对称破坏序状态为
在kagome晶格上的电子电子和电子 - phonon介导的配对之间的交叉
我们研究了霍尔斯坦扩展哈伯德模型的电子电子和电子 - phonon介导的配对，并在范霍夫填充物附近的kagome晶格上进行，我们研究了它们对电子配对状态的综合作用。我们发现，它们的组合可以在跨界区域促进异国情调的配对，在该区域中，填充物接近Van Hove的奇异性。尤其是在P型Van Hove填充时，E 1 U（P -Wave）和B 2 U（F Y 3 - 3 - 3 - 3 YX 2 -Wave）配对变得领先，在M -type van Hove flling，E 1 U和A 2 g（I -Wave）配对中得到了促进。此外，我们表明，由于费米表面的sublattice质地，电子 - 光子相互作用获得了显着的动量依赖性，从而可以促进非S波配对。我们对这些配对倾向进行了详细的分析，并讨论了对基于钒的Kagome超导体A V 3 SB 5的含义。