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三层镍中密度波不稳定性的起源...
在以相互交织的电子订单和超导性为特征的非常规超导体的错综复杂的相图中，了解超导机制的关键步骤是研究超导性通过掺杂或压力出现超导性的母体化合物。在这项研究中，我们采用了光谱和超快反射率测量，以检查三层镍镍4 Ni 3 O 10中的密度波不稳定性，它显示出高达30 K的压力诱导的超导性。我们的光学频谱测量表明，La 4 Ni 3 O 4 ni 3 O 10具有高pLASMA频率的金属。冷却后，我们观察到在光学电导率和泵探针测量中，密度波能隙的明显形成。与双层镍LA 3 Ni 2 O 7相比，间隙特征更为明显。通过将实验确定的等离子体频率与第一原理计算进行比较，我们将LA 4 Ni 3 O 10分类为一种中等电子相关的材料，类似于基于铁的超导体的母体化合物，但与Bielayer NikeLate La 3 Ni 2 O 7相比表现出较弱的相关性。LA 4 Ni 3 O 10中增强的间隙特征和较弱的电子相关性可能解释了其在高压下的较低的超导性过渡温度。这些发现显着提高了我们对三层镍LA 4 Ni 3 O 10中密度波和超导性机制的理解。
通过拓扑化学还原法可靠合成超导无限层镍酸盐薄膜
无限层 (IL) 镍酸盐为解决非常规超导领域的突出问题提供了一条超越氧化铜的新途径。然而，它们的合成面临着巨大的挑战，在很大程度上阻碍了这类新型氧化物超导体的实验研究。该合成过程分为两步：首先生成热力学最稳定的钙钛矿相，然后通过拓扑还原生成 IL 相，其中起始相的质量起着至关重要的作用。本文报道了一种可靠的超导 IL 镍酸盐薄膜合成方法，该方法是在对母体钙钛矿相进行连续拓扑化学还原后，以接近最优的化学计量比合成超导 IL 镍酸盐薄膜。仔细分析未完全还原薄膜的输运特性，发现在随后的拓扑化学还原过程中，其正常态电阻率的奇异金属行为有所改善，从而为还原过程提供了新的见解。
加压三层镍Pr 4 ni 3 O 10
Enkang Zhang 1,2 † , Di Peng 3 † , Yinghao Zhu 1 † , Lixing Chen 1 , Bingkun Cui 1 , Xingya Wang 4 , Wenbin
鉴定双层镍液中的超导率3 ni 2 o 7
†sunhlei@mail.sysu.edu.cn; •zengqs@hpstar.ac.cn; §wangmeng5@mail.sysu.edu.cn摘要：在高压下镍镍的Ruddlesden-Popper阶段的超导性识别仍然具有挑战性。在这里，我们报告了对LA 3 Ni 2 O 7的单晶晶体结构，抗性和Meissner效应的全面研究，其静水压力最高为104 GPa。X射线衍射测量结果揭示了从40 GPA高于40 GPA的四方相的结构过渡。在18.0 GPa时，最大发作T C发作为83 K，实现了超导性的零电阻。超导性逐渐被抑制，直到它消失在80 GPA以上，从而导致右三角形的超导区域。在压力下，直接电流磁化率技术成功地检测到了LA 3 Ni 2 O 7中的Meissner效应；估计在22.0 GPA时，最大超导体积分数估计为62.7％。因此，我们证明了双层镍3 ni 2 O 7在高压下的单晶中超导性的庞大性质。结果揭示了LA 3 Ni 2 O 7中超导性，氧含量和结构之间的紧密联系。
配对对称性对镍超导体LA3NI2O7
在压力下，在LA 3 Ni 2 O 7中发现了高温超导性。然而，从理论上讲，对其配对对称性尚未达成共识。通过将密度函数理论（DFT）结合，最大定位的频函数和线性差距方程与随机相位及相关性，我们发现，如果La 3 Ni 2 O 7的配对对称性为D XY，则如果其DFT频带的结构准确地由下flowdolded byborbiane twopord twopold twopord twopord twoce xy。更重要的是，我们揭示了La 3 Ni 2 O 7的配对对称性敏感地取决于两个Ni-e G轨道之间的晶体场分裂。ni-e g晶体场的略有增加分裂改变了配对对称性从d xy到s±。这种转变与费米速度和敏感性的变化有关，而费米表面的形状几乎保持不变。我们的工作强调了多轨超导体中低能电子结构对对称性的敏感依赖性，当一个人计算其配对对称性时，它在下垂过程中需要注意。
双层镍的两轨模型的磁相图，具有变化的掺杂
是由最近发现的高t c双层镍超导体LA 3 ni 2 O 7的动机，我们通过使用Lanczos方法对不同的电子密度n进行了全面研究BiLayer 2×2×2群集。我们还采用随机相近似来量化第一个磁不稳定性，而哈伯德耦合强度的提高也有所不同。基于自旋结构因子s（q），我们在固定的hund耦合下定义的平面中获得了丰富的磁相图，其中u是Hubbard的强度和W带宽。我们观察到许多状态，例如A-AFM，条纹，G-AFM和C-AFM。在半填充，n = 2（每个Ni位点，对应于n = 16个电子）时，规范的近方交互作用导致具有抗firomagnetic Couplings的稳健的G-AFM状态（π，π，π，π），均带有内在的层和层之间。通过增加或降低电子密度，从“半空”和“半满”机制中出现铁磁趋势，从而导致许多其他有趣的磁趋势。另外，与半完成相比，在孔或电子掺杂区域中，自旋旋转相关性在较弱。n = 1。5（或n = 12），密度对应于La 3 Ni 2 O 7，我们获得了“条纹2”基态（抗铁磁耦合在一个平面方向上，另一个面积为非磁磁耦合，另一个耦合的铁磁耦合，沿Z AxiS沿2×2×2×2 Cluster沿Z AxiS沿Z Axiis沿Z AxiS）。另外，我们获得了沿Z轴的AFM耦合要比XY平面中的磁耦合要强得多。此外，具有q /π=（0。< /div>的状态6，0。随机相近似的计算具有不同的n的结果，即使这两种技术都是基于完全不同的程序，但n的结果与兰斯佐斯的结果非常相似。6，1）在我们的RPA计算中发现了靠近电子期波形，通过将填充略微降低到n = 1，可以找到。25，可能负责在实验中观察到的电子期SDW。我们的预测可以通过化学掺杂LA 3 Ni 2 O 7来测试。
在压力下，通过电子掺杂在三层镍中通过电子掺杂增强了S±波超导性的预测
是由最近报道的Trilayer LA 4 Ni 3 O 10在压力下的超导性的签名的动机，我们使用从头算和随机相近似技术全面研究了该系统。没有电子相互作用，NI D 3 z 2-r 2轨道显示通过op z轨道构成键合 - 抗抗反向和非键的分裂行为，这些轨道在La 4 Ni 3 O 10中诱导“ Trimer”晶格，类似于La 3 Ni 2 O 7的二聚体。费米表面由三个具有混合e轨道的电子纸组成，一个由D 3 z 2-r 2轨道组成的孔和电子袋组成，这表明Ni两轨最小模型。另外，我们发现由于M¼ðπ之间的部分嵌套，在S波通道中诱导了超导配对。以γ¼d为中心的费米表面的中心口袋和部分； 0Þ点。随着电子密度n的变化，S不稳定性保持领先，其配对强度显示出最大n¼4左右的Domelike行为。2（〜6。7％电子掺杂）。超导不稳定的消失在与新的1313堆叠La 3 ni 2 O 7中相同的电子密度消失，这与三层sublattice产生的孔口袋消失有关，这表明La 3 Ni 2 O 7的高t c超导性不源自trililayer and Monolayer and Monolayerererererereraner和monlayerererererereraner和mon。此外，我们在LA 4 ni 3 O 10中确认了拟议的自旋状态，其平面内（π，π）顺序（π，π）和底部Ni层之间的抗铁磁耦合，中间层中的旋转零。
用于人工智能和脑机接口的钙钛矿镍酸盐离子电子学
摘要 人脑是自然界中终极的计算机器。创建能够模拟大脑工作方式并与大脑通信的类脑设备对于制造高效计算电路、监测早期疾病的发生以及跨脑机接口传输信息至关重要。在这种情况下，离子-电子信号的同时传导将特别令人感兴趣，因为离子传递器是人脑中信息传递的手段，而传统电子设备则利用电子或空穴。从这个角度来看，我们提出强关联氧化物（主要集中在钙钛矿镍酸盐）作为此目的的潜在候选材料。可逆地接受小离子并将离子信号转换为电信号的能力使钙钛矿镍酸盐成为神经形态计算和生物电应用的有力候选材料。我们将讨论钙钛矿镍酸盐中离子掺杂和电阻率调制之间相互作用的机制。我们还将介绍在神经形态计算和脑机接口应用中使用钙钛矿镍酸盐的案例研究。最后，我们指出了该领域的挑战并提出了我们的观点。我们希望钙钛矿镍酸盐中强电子相关性的利用将为未来的计算设备和脑机接口提供令人兴奋的新机会。
紧张的无限层镍Prnio2膜中的磁激发
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