9 参见 Hamilton ( 2020 )。请注意,在估计该过程之前,我们将所有工业生产序列转换为增长率以确保平稳性。根据公式 9 的残差计算的行业特定增强迪基-福勒 (ADF) 检验的所有 p 值均小于 10%(其中 99% 低于 5% 的阈值),表明 AR(1) 分量或月度虚拟变量已考虑到工业生产增长时间序列中存在的自相关性。
9 参见 Hamilton ( 2020 )。请注意,在估计该过程之前,我们将所有工业生产序列转换为增长率以确保平稳性。根据公式 9 的残差计算的行业特定增强迪基-福勒 (ADF) 检验的所有 p 值均小于 10%(其中 99% 低于 5% 的阈值),表明 AR(1) 分量或月度虚拟变量已考虑到工业生产增长时间序列中存在的自相关性。
背景:根据健康和安全法规第1371.4节以及福利和机构代码第14454条,MCP负责承保和支付紧急服务和稳定后护理服务,而不管提供服务的提供商是否是网络提供商,分量提供商,分量销售商,下游扣除商,下游扣除商,或外部工作外的提供者。在MCP合同和《加利福尼亚法规法规》(CCR)标题第28条第1300.71.4条中进一步重申,该条款阐明了紧急医疗状况的紧急状况和稳定后的稳定责任,用于稳定紧急医疗状况后,直到成员可以被解除或转移成员。政策:根据标题28 CCR第1300.71.4条,当成员稳定下来时,但医疗保健提供者认为,他们需要额外的医学上必要的涵盖服务,并且不得安全地释放,MCP“应批准或不赞成医疗保健提供者在要求后半小时内提供必要的稳定后医疗服务的授权。为了澄清,本文所述的“医疗保健提供者”是指网络外提供者(即非承包商提供者)和网络提供者。1如果MCP未能批准或不赞成医疗保健提供者的授权请求,以在请求后半小时内提供医学上必要的稳定后护理服务,则视为医学上必要的稳定后护理服务。2,3
我们从理论上研究了手性波导中光子的少体和多体动力学。特别是,我们研究了脉冲通过手性耦合到波导的 N 个两级系统集合的传播。我们表明,该系统支持相关多光子束缚态,这些束缚态具有明确定义的光子数 n,并以 1 =n 2 的群延迟比例在系统中传播。这产生了一个有趣的结果,即在传播过程中,入射相干态脉冲会分解为不同的束缚态分量,这些分量可以在足够长的系统中在输出端空间分离。对于足够多的光子和足够短的系统,我们表明 n 体束缚态的线性组合恢复了自诱导透明中众所周知的平均场孤子现象。因此,我们的工作涵盖了从少光子量子传播到真正的量子多体(原子和光子)现象以及最终的量子到经典跃迁的整个范围。最后,我们证明束缚态可以与额外的光子发生弹性散射。总之,我们的结果表明,光子束缚态是真正独特的物理对象,它来自光子和两级发射器之间最基本的光物质相互作用。我们的工作为在手性波导 QED 中研究量子多体物理和光子孤子物理打开了大门。
公共引线电阻的误差会产生直流偏移电压。即使是积分 A/D 转换器的自动归零电路也无法消除此误差。但除此之外,此电流还会有几个变化的分量。时钟振荡器及其驱动的各种数字电路将显示时钟频率下的电源电流变化,通常也会显示亚倍数变化。对于逐次逼近转换器,这些变化将导致额外的有效偏移。对于积分转换器,至少高频分量应该平均。在某些转换器中,模拟电源电流也会随时钟(或亚倍数)频率而变化。如果显示器是多路复用的,则该电流将随多路复用频率而变化,通常是时钟频率的一小部分。对于积分转换器,数字和模拟部分电流都会随着转换器从一个转换阶段转到另一个转换阶段而变化。(注入自动归零环路的这种电流特别顽固。)另一个严重的变化源是数字和显示部分电流随结果值的变化。这通常表现为结果震荡和/或结果缺失;显示的一个值将有效输入替换为新值,该新值被转换并显示,导致不同的位移、新值等等。此序列通常在按顺序显示两个或三个值后关闭。
15. 船舶结构委员会及其成员机构赞助的补充说明 16. 摘要 本文提出了一种基于固有应变理论和有限元法的加筋曲板焊接变形预测方法(等效载荷法)。该方法可以预测加筋曲板焊接变形的各种模式,例如考虑按制造阶段进行的焊接顺序的角变形、面内收缩、纵向和横向弯曲变形。等效载荷是通过积分固有应变分量来确定的,固有应变分量是在使用最高温度和约束程度计算的热影响区附近计算的。用弹性分析计算了等效载荷作用下的曲线加筋板焊接变形,并与试验和热弹塑性有限元分析进行了比较。用所提方法计算的加筋曲板焊接变形与试验和密集有限元分析的结果有很好的一致性。事实证明,所提方法具有很高的效率和准确性。该方法可以预测实际船舶的弧形双底分段的焊接变形。该方法高效、准确,为预测结构形状复杂程度较高的实际船舶分段焊接变形提供了有力的解决方案。17. 关键词 铝结构,海洋结构,铝设计,铝加工
公共引线电阻的误差会产生直流偏移电压。即使是积分 A/D 转换器的自动归零电路也无法消除此误差。但除此之外,此电流还会有几个变化的分量。时钟振荡器及其驱动的各种数字电路将显示时钟频率下的电源电流变化,通常也会显示亚倍数变化。对于逐次逼近转换器,这些变化将导致额外的有效偏移。对于积分转换器,至少高频分量应该平均。在某些转换器中,模拟电源电流也会随时钟(或亚倍数)频率而变化。如果显示器是多路复用的,则该电流将随多路复用频率而变化,通常是时钟频率的一小部分。对于积分转换器,数字和模拟部分电流都会随着转换器从一个转换阶段转到另一个转换阶段而变化。(注入自动归零环路的这种电流特别顽固。)另一个严重的变化源是数字和显示部分电流随结果值的变化。这通常表现为结果震荡和/或结果缺失;显示的一个值将有效输入替换为新值,该新值被转换并显示,导致不同的位移、新值等等。此序列通常在按顺序显示两个或三个值后关闭。
到目前为止,我们在本书中讨论过的波都相当容易想象。我们可以将直觉运用到涉及弹簧/质量、弦和空气分子的波上。但现在我们将换个话题,谈谈电磁波。由于多种原因,电磁波更难理解。首先,振荡的是电场和磁场,它们更难看到(这是一个讽刺的说法,因为我们用光来观察,而光是一种电磁波)。其次,场可以在各个方向上有分量,并且这些分量之间可以有相对相位(这在我们讨论极化时很重要)。第三,与我们处理过的所有其他波不同,电磁波不需要介质来传播。它们在真空中工作得很好。在 19 世纪后期,人们普遍认为电磁波需要介质,这种假设的介质被称为“以太”。然而,没有人能够观察到以太。这是有原因的,因为它并不存在。本章有点长。大纲如下。在第 8.1 节中,我们讨论了扩展 LC 电路中的波,这基本上就是同轴电缆。我们发现系统支持波,并且这些波以光速传播。本节旨在说明光是电磁波这一事实。在第 8.2 节中,我们展示了电磁波的波动方程如何遵循麦克斯韦方程。麦克斯韦方程控制着所有的电和磁,所以它们得出波动方程也就不足为奇了。在第 8.3 节中,我们将看到麦克斯韦方程如何限制波的形式。麦克斯韦方程中包含的信息比波动方程中的信息更多。在第 8.4 节中,我们讨论了电磁波中包含的能量,特别是用坡印廷矢量描述的能量流。在第 8.5 节中,我们讨论了电磁波的动量。在第 4.4 节中,我们看到,到目前为止讨论过的波都带有能量,但不带有动量。电磁波则两者都带有。1 在第 8.6 节中,我们讨论了极化,它涉及电场(和磁场)不同分量的相对相位。在第 8.7 节中,我们展示了振荡(并因此加速)电荷如何产生电磁波。最后,在第 8.8 节中,我们讨论了当电磁波遇到两个不同区域(例如空气)之间的边界时发生的反射和透射