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Interbandkaskadenlaser Mit Hohen Ausgangsleistungen
图2.1：（a）锌混合晶体结构由两个在网格下的FCC组成，它们沿[111]方向移动了四分之一。它包含两种不同类型的原子，其中III主组的一个元素，另一个由V组的元素组成。网格常数A是各个连接页岩领导者的特征。（b）FCC格栅对应于倒数空间中的BCC格栅（Impulse Room）。布里渊区包含相互晶格向量B 1，B 2和B 3以及重要的对称点，γ点Bz的中心和点X和L，用[010]轴或。从[14]中删除，并以适应的形式显示。
在时间分辨相关的量子晶格动力学中热音纸物理学的指纹
能量流的时间动力学从电子泵设置中从电子自由度到晶格的自由度的时间动力学可能会受到热量瓶颈的存在，从而可以在光学激发的电子状态下保持更长的连贯性。在MGB 2中已经在实验观察到并在理论上进行了描述，该MGB 2（具有Tc≈39K的基于电子的超导体，基于电子 - 音波的超导体。在晶格间相关性中。 这种方法利用了E 2 G热模式的基本对称性，该模式通过两个硼原子的平面外运动进行了表现。 由于热声子通常发生在布里远区域的高对称点，具有特定的晶格位移对称性，因此目前的分析非常笼统，它可以帮助将其他有前途的材料以其他有前途的材料（例如石墨烯，硼乙烯，硝酸硼，黑色磷酸盐，均匀的蛋白质）呈现。在MGB 2中已经在实验观察到并在理论上进行了描述，该MGB 2（具有Tc≈39K的基于电子的超导体，基于电子 - 音波的超导体。在晶格间相关性中。这种方法利用了E 2 G热模式的基本对称性，该模式通过两个硼原子的平面外运动进行了表现。由于热声子通常发生在布里远区域的高对称点，具有特定的晶格位移对称性，因此目前的分析非常笼统，它可以帮助将其他有前途的材料以其他有前途的材料（例如石墨烯，硼乙烯，硝酸硼，黑色磷酸盐，均匀的蛋白质）呈现。
![arXiv:2007.13756v1 [quant-ph] 2020 年 7 月 27 日](/simg/g:\will\search\icon\source\d\d88eb1a80dbd7aae9c61d29532cddf701664f265.webp)
arXiv:2007.13756v1 [quant-ph] 2020 年 7 月 27 日
我们利用周期性驱动通量超导电路时出现的准能量结构，通过动态诱导的通量不敏感最佳点来编码量子信息。弗洛凯理论框架直观地描述了这些远离未驱动量子位半通量对称点的高相干工作点。如 [ Huang et al., 2020 ] 所示，这种方法可以灵活地选择通量偏置点和逻辑量子态的能量。我们表征了系统对调制幅度和直流通量偏置中噪声的响应，并通过实验证明了一个同时对两者的波动不敏感的最佳工作点。与相同偏置点下的静态操作相比，我们观察到在动态最佳点用拉姆齐型干涉法测得的量子比特相干时间提高了 40 倍。
散射矩阵方法，用于对谷光子晶体中拓扑保护进行定量评估
图1：（a）TPC的几何形状以及相互空间和相关的高对称点的表示。（b）每个原始细胞内两个孔的TPC的分散图（黑色）或不同的（红色）半径1和R 2。（c）浆果曲率和山谷Chern数模拟了为疾病的TPC（r 1 = 180 nm和r 2 = 80 nm）。（d）边缘模式的色散曲线（实心蓝线）沿着胡须界面在两个半偶然的镜像对称TPC之间，平行于γk方向（浅蓝色背景表示投射的散装模式）。实心红线显示无限TPC的分散曲线。插图比较界面的FBZ（厚蓝线与长度为2π/b 0）和无限TPC的FBZ。（e）模拟（左图）中使用的典型单元电池和边缘模式的磁场振幅的分布（右图）。
在光激发钙钛矿材料的光谱响应中，将热贡献脱离了热贡献
摘要：在光激发钙钛矿材料中解开电子和热效应对于光伏和光电子应用至关重要，但由于其在时间和能量域中的相互交织的性质，因此仍然是一个挑战。在这项研究中，我们采用了温度依赖性的可变角度椭圆法，密度功能理论计算和宽带瞬态吸收光谱范围跨越可见至中深到深度 - 粉状物（UV）的Mapbbr 3薄膜的范围。使用深紫外线检测可以打开一个新的光谱窗口，该窗口可以探索布里鲁因区域内各种对称点的高能激发，从而促进了对紫外线频带的超快响应以及控制它们的基本机制的理解。我们的研究表明，光诱导的光谱特征非常类似于纯晶格加热产生的光谱特征，并且我们使用与衰减相关光谱和温度诱导的差异吸收的组合，在不同的延迟时间内脱离了相对的热和电子贡献及其在不同延迟时间的发展。结果表明，光诱导的瞬态具有显着的热起源，不能仅归因于电子效应。在光激发之后，随着载体（电子和孔）将其能量传递到晶格，热贡献从1 ps时的约15％增加到500 ps时的〜55％，随后降低到1 ns时的〜35 - 50％。这些发现阐明了荷载载体材料中的电荷载体和晶格之间的复杂能量交换，并提供了对光生荷载体的利用率有限的见解。
半导体过渡金属元素元素中的泵驱动的光磁特性：分析模型
半导体过渡金属二盐元素（TMDS）MX 2（M = MO，W; X = S，SE）的家族作为未来技术应用的最有希望的平台之一[1-4]。这些材料的确是存在许多自由度的特征（电荷，旋转，山谷，层，晶格，。。。），互相纠缠[5-11]，开放了通过外部磁或电场以受控，灵活和可逆的方式调整电子/光学/磁/传输特性的可能性。在单层级别隔离时，这些化合物在布里渊区的高对称点K，k'的山谷中呈现直接带隙，如光致发光探针所示[5,7,12-12-15]。与石墨烯中一样，蜂窝状晶格结构反映在特殊的光学选择规则中，该规则在圆形偏振光下诱导给定山谷中有选择性的频带间光学转变。这种情况提示了“ Valleytronics”的概念，即在单个山谷中选择性地操纵自由度的可能性[13，14]。在单层化合物中广泛探索了TMD中的这种光敏性[2，4，8，16 - 30]。一种常见的工具是观察光学二色性，即左手或右圆极化光子上的不同光学响应。这些化合物相对于石墨烯的一个显着差异是存在强的自旋轨道耦合，该耦合提供了价带的相当大的自旋分解。在这种情况下，循环极化的光不仅与给定山谷有选择地结合，而且还与给定的自旋连接，在传导带中产生自旋偏振电荷，以及价带中的相反旋转电荷[4、8、8、16-23、26、26、26、27、29、29、31-36]。可以通过观察有限的Kerr或Faraday旋转来方便地研究光线和自旋种群之间的纠缠[37-39]。这些效应表明样品中存在固有磁场的存在，在单层TMD中，它们可以自然触发，这是由于圆形极化泵的结果[40]，