XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System恒定密度
使用East
我们报告了通过连续硼（b）粉末注射启用的实验高级超导tokamak（EAST）中对边缘区域模式（ELMS）的强烈抑制。边缘谐波振荡在B粉末注入过程中出现，提供足够的颗粒传输以保持恒定密度并避免在ELM稳定的等离子体中积累杂质。准稳态的ELM抑制放电以适度的能量限制改善和在广泛的条件下：加热能力和技术变化，〜3.5元素的电子密度范围，氘或氦离子物种，以及带圆环磁场的任何方向。ELM抑制在阈值边缘B强度以上，并在B注射终止的0.5 s内停止。与ELM抑制作用相反，伴随着NSTX和EAST的LI粉末注射期间的回收减少[R. Maingi等人，Nucl。融合58（2018）024003]，由于保留氢而导致的回收减少是不需要用B粉注射的ELM抑制的，为将其作为未来融合设备的ELM控制工具铺平了道路。关键字
量子几何的自旋三键超导性 -
简介。- 非常规超导性贝尔德（Bey）典型的bardeen-cooper-schrieffer理论显示了丰富的物理现象，包括高温超电导率和拓扑超导性。由多体相互作用引起的各种波动在库珀配对中起着非常规超导性的主要作用，而低维的波动尤其有利。认为，铜酸盐中的高温超导性是由二维抗磁磁波动介导的[1-3]。此外，在基于铁的高温超导体中，Exced s波配对由轨道[4-6]或抗铁磁[7,8]波动介导[9-11]。然而，在Majorana Fermion [16-18]中寻找拓扑超导性[12-15]是现代冷凝物理物理学的一个尚未解决的问题，这归因于以下事实：拓扑超电导率的平台在本质上很少。旋转三键超导体是规范的候选者，预计Ferromag-Netic波动会介导旋转的曲线库珀配对。然而，候选材料仅限于具有三维多个频段的一些重型武器系统[19-26]。在二维各向同性连续模型中，由于状态的恒定密度（DOS），铁磁波动不受青睐，这可能意味着没有二维自旋三个三维超导性。在这封信中，我们提出了一个指导原则，以实现二维的铁磁波动即使对于各向异性晶格系统，大多数准二维超导体也不会显示铁磁波动，抗磁性波动也相当无处不在，正如上面在上面提到的，对于基于库酸盐和铁的化合物。因此，铁磁波动产生的自旋三个超导性有望需要特殊的带结构，并且对材料和理论模型的搜索都在挑战。
SRG/EROSITA扩散软X射线背景
上下文。SRG/EROSITA全套调查（ERASSS）结合了完整的天空覆盖范围的优点和电荷夫妇设备提供的能量分辨率，并提供了迄今为止漫射软X射线背景（SXRB）的最整体和最详细的视图。当太阳能电荷交换排放最小，提供SXRB的最清晰的视图时，第一个ERASS（ERASS1）以太阳能最小值完成。目标。我们旨在从西部银半球中SXRB的每个组成部分中提取空间和光谱信息，重点是局部热气泡（LHB）。方法。，我们通过将天空分为相等的信号到噪声箱，从西部银半球的几乎所有方向提取并分析了Erass1光谱。我们将所有垃圾箱装有已知背景成分的固定光谱模板。结果。我们发现LHB的温度在高纬度（| b |> 30°）处表现出南北二分法，南方更热，平均温度为Kt = 121。8±0。6 eV，北部为kt = 100。8±0。5 eV。 在低纬度时，LHB温度向银河平面，尤其是朝向内星系升高。 LHB发射度量（EM LHB）朝着银河杆近似增强。 EM LHB图显示了与局部灰尘柱密度的清晰抗相关性。 特别是，我们发现尘埃腔隧道充满了热等离子体，可能形成更广泛的热星介质网络。 这可能表明LHB向高银河纬度开放。5 eV。在低纬度时，LHB温度向银河平面，尤其是朝向内星系升高。LHB发射度量（EM LHB）朝着银河杆近似增强。EM LHB图显示了与局部灰尘柱密度的清晰抗相关性。特别是，我们发现尘埃腔隧道充满了热等离子体，可能形成更广泛的热星介质网络。这可能表明LHB向高银河纬度开放。假设恒定密度，我们还通过EM LHB构建了三维LHB模型。LHB的平均热压为P热 / K = 10 100 + 1200 - 1500 cm-3 K，值低于典型的超新星残留物和风吹出的气泡。
通过单晶分析
在过去的几十年中，金属有机框架（MOF）的研究兴趣增加了。1,2 MOF是由具有多型有机配体或接头的无机建筑单元（即离子，簇或链）的组合和中心结构的自我上光性的结构，这些结构或连接器具有多型有机配体，或者是链接器，这些结构或接头是一个机构建筑单位。3最小的重复单元通常是无机节点和周围有机接头的组合，通常称为二级建筑单元（SBU）。是由于它们的结构特性，例如高孔隙率和巨大的自由体积，值高达90％，4-6，因此已经探索了MOF的几种潜在应用，包括但不限于气体吸附，7-9催化，10-13催化，10-13化学感应，14,15和水处理。16–18尽管有一些无定形MOF的例子，但19个远程顺序 - 即结晶度 - 是截至今天的绝大多数MOF中统治的结构特征。20个crys-甲甲基材料由于其已知的组成和恒定密度以及功能的均匀分布而有利。在MOF中，可以使用晶体结构来确定吸附位点的位置，21个合成后修饰的证明，22,23，并精确地鉴定了孔隙占据的物种。24通常，有两种方法用于确定MOF中的结晶度。如果合成的MOF微晶的大小<50μm，则可以使用粉末X射线衍射（PXRD）检查微晶粉末。25获得衍射图后，可以将其与已知结构的模拟模式进行比较，以确认相位纯度和MOF的整体拓扑。另外，与其他特征技术结合使用，PXRD可用于通过Rietveld改进方法获取有关新合成材料的结构信息，该方法涉及对离子在单位电池中的位置进行建模。26,27当结晶石大小>50μm时，则可以使用单晶X射线衍射（SCXRD）来获得MOF的绝对结构信息。到今天为止25,28，获得适合SCXRD的MOF Sample可能是一项艰巨的任务，因为在大多数情况下，生长和nu效率之间没有显着差异，从而导致微晶
飞秒产生射频辐射...
tions（UPPE）求解器[38]。这些结果与等离子体柱的整体尺寸相符，但也表明整个等离子体具有丰富的细尺度结构（正如我们在多丝状区域所预期的那样[39-41]）。在本文中，我们进行了简化，没有包括细尺度等离子体扰动。由于强度钳制，等离子体柱近似为具有恒定密度的中心核，然后沿径向下降 100μm，在外半径 r pl 处密度为零。速度分布由我们的 PIC 代码确定：给定 E（⃗x，t），空气以 W 速率电离[35]，新电子在脉冲的剩余部分中加速[28]（执行这些计算的代码包含在[31]中）。一般而言，速度分布受 γ = 1 附近强场电离细节（例如 [ 42 ]）和成丝过程中激光脉冲变形的影响。在本文中，我们进一步简化并假设电子以零初始速度电离，然后由高斯脉冲的剩余部分加速（具有 ˆ x 极化并在 + z 方向上传播）。整体而言，初始 N e 是高度非麦克斯韦的，在 100 Torr 时具有峰值动能 K tail ≃ 5 eV，平均动能 K avg ≃ 0. 6 eV，而在 1 Torr 时这些值增加到 K tail ≃ 16 eV 和 K avg ≃ 2 eV。对于 3.9 µ m 激光器，动能大约大 25 倍，因为激光强度相当且能量按 λ 2 缩放。接下来我们考虑等离子体柱的演变。给定 N e ，我们构造等离子体的横向薄片，在纵向 ˆ z 使用周期性边界条件（由于电子速度只是 c 的一小部分，因此这对领先阶有效），并使用我们的 PIC 代码模拟径向演变。德拜长度相当小：λ Debye ≃ 10 nm，因此我们使用能量守恒方法 [43] 来计算洛伦兹力。电子-中性弹性碰撞频率 ν eN 取决于 O 2 和 N 2 的截面，对于我们的能量来说大约为 10 ˚ A 2 [44]。反过来，电子-离子动量转移碰撞频率由 ν ei = 7 给出。 7 × 10 − 12 ne ln(Λ C ) /K 3 / 2 eV ，其中 Λ C = 6 πn e λ 3 Debye [45]。然后将得到的径向电流密度 J r 和电子密度 ne 记录为半径和时间的函数（更多详细信息可参见 [31] 的第 3 部分）。这些结果可以很好地分辨，网格分辨率为 ∆ x = ∆ y = 2 µ m，等离子体外缘的大粒子权重为 ∼ 10。图 1 中给出了 100、10 和 1 Torr 下 PW 模拟中λ = 800 nm 的电子数密度。t = 0 时等离子体外缘具有简化的阶跃函数轮廓，在半径 r pl = 0 处 ne = 10 20 m − 3。 5 毫米。因此，除了从等离子体边缘发射出脉冲波外，在内部激发出约 90 GHz 的相干径向等离子体频率振荡 [ 46 ]，在表面激发出约 63 GHz 的 SPP [ 33 , 34 , 47 ]。扩展到中性大气中的 PW（r > r pl）对密度不敏感