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World File Search System拍频
用于扩展雷达模拟的信号通道混合...
表面。具有最小差频的频谱分量将对应于飞行的真实高度，而所有其他“尾部”频谱分量将降低雷达高度计的精度。这种不准确性的程度由拍频信号频谱的宽度决定。实际上，评估高度的最简单方法是测量频谱的中心，该频谱由拍频信号的零交叉计数器在时域中生成 [1, 8]。更精确的方法是基于对第一个频谱分量的评估，该分量通过使用傅里叶变换生成。因此，为了表示拍频信号的真实结构，模拟器的信号应由具有不同延迟和幅度的部分信号组成。一些表面模型在 [6, 8, 11] 中讨论。
729 nm Ti:Sa 激光器的频率稳定性，用于捕获钙离子中的量子比特操控
捕获 40 Ca + 离子的量子信息科学实验需要波长为 729 nm 的窄线宽激光器来驱动 4 2 S 1 / 2 和 3 2 D 5 / 2 之间的量子比特跃迁。本文介绍了一种钛宝石激光器，该激光器使用 Pound-Drever-Hall 技术将频率稳定到波长为 729 nm 的参考腔。激光线宽是通过与其他频率稳定激光器的拍频测量和对单个捕获 40 Ca + 离子的 Ramsey 实验来测量的。最窄的测量线宽 (FWHM) 是通过拍频测量获得的，在测量时间为 1 s 时为 4.2(17) Hz，代表了钛宝石激光器线宽的上限。在参考腔下方安装隔振板后实现了这个最窄的线宽。对已安装的光纤噪声消除和激光强度稳定装置的分析表明，光纤和激光强度噪声不会限制最窄的测量线宽。还利用其他频率稳定激光器的拍频测量来获得稳定激光器频率漂移的值，测量结果为 -371(3) mHz/s。
室温下点间相干动力学...
图 2. S-QD 样品的 2DES 测量。（a）S-QD 样品在选定的布居时间 t 2 值下纯吸收 2DES 图的演变（图已标准化为 1）。虚线指出了激发激光轮廓覆盖的 1S 电子跃迁的位置。（b）和（c）在对角线（18500, 18500 cm -1 ）坐标（圆圈）和非对角线（18900, 17200 cm -1 ）坐标（正方形）提取的衰减轨迹与 t 2 的关系。黑色：实验数据；红色：从全局拟合分析获得的拟合轨迹。振荡残基报告在下面板中。（d）和（e）分别对图 (b) 和 (c) 中显示的衰减轨迹进行时间频率变换拍频分析。在拍频 1000 cm -1 处绘制一条灰色虚线，作为视觉引导。
物理学学士学位 (02133203)
SI 单位。有效数字。波：强度、叠加、干涉、驻波、共振、拍频、多普勒。几何光学：反射、折射、镜子、薄透镜、仪器。物理光学：杨氏干涉、相干性、衍射、偏振。流体静力学和动力学：密度、压力、阿基米德原理、连续性、伯努利。热：温度、比热、膨胀、热传递。矢量。点的运动学：相对运动、抛射运动和圆周运动。动力学：牛顿定律、摩擦力。功：点质量、气体（理想气体定律）、引力、弹簧、功率。动能：保守力、引力、弹簧。能量守恒。动量守恒。冲量和碰撞。粒子系统：质心、牛顿定律。旋转：扭矩、角动量守恒、平衡、重心。
紧凑型轴上光学头深度调频干涉测量中的鬼光束抑制
摘要：我们提出了一种紧凑型光学头设计，用于使用深度频率调制干涉法 (DFMI) 进行宽范围、低噪声位移传感。轴上光束拓扑结构在准单片组件中实现，依靠立方体分束器和通过垂直表面的光束传输来保持角度对准在空气或真空中运行时恒定，这会导致产生鬼光束，从而限制相位读出线性。我们研究了将这些光束耦合到 DFMI 的非线性相位读出方案中，并对相位估计算法进行了调整以减少这种影响。这是通过平衡检测和深度频率调制干涉法中具有不同相对时间延迟的拍频信号的固有正交性的组合来实现的，这是异差、正交或同差干涉法所不具备的独特功能。
出版版本引用 (APA)：Xu, C.、Chang, D.、Fan, Y.、Ji, S.、Zhang, Z.、Lin, H.、Spencer, P. 和 Hong，
微波光子信号产生技术因其在宽带无线接入网、传感器网络、雷达、卫星通信、仪器仪表等领域的潜在应用而受到广泛关注。产生微波光子信号的技术可分为直接调制、光外差技术、外部调制、锁模半导体激光器、光电振荡器和一周期（P1）振荡[1]-[6]。采用外部光注入的半导体激光器可以表现出各种动力学状态，例如稳定锁定、P1振荡、二周期振荡、准周期振荡和混沌涨落。其中，P1动力学发生在稳定锁定被打破并且系统开始经历霍普夫分岔[7]时，其中会产生两个主频率，一个来自光注入，另一个是红移的腔频率。显然，利用P1动力学中两个主频率的拍频可以产生微波光子信号。与其他技术相比，基于 P1 振荡的微波光子信号产生具有许多优势，例如接近单边带 (SSB) 频谱、低成本、全光学元件配置以及远离其弛豫谐振频率的微波频率可广泛调谐 [8]，[9]。基于 P1 振荡的微波光子信号产生主要在以下几个方面进行研究：