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利用 MXene 吸收器最大限度提高太赫兹能量吸收率
THz波段。具体而言，理想的阻抗匹配情况预测吸收效率的上限为50%，其中吸收体的方块电阻是自由空间阻抗的一半（Zo/2）[2]。此外，实现整个THz波段有效带宽覆盖的一个基本标准是自由电子的弛豫时间小于15fs。尽管如此，有证据表明，基于金属、石墨烯和拓扑绝缘体开发的吸收体通常仅在较窄的THz波段范围内实现高吸收，而不是在整个所需带宽内。因此，当前的研究人员在经典直流阻抗匹配模型的指导下，集中精力筛选广泛的候选材料，以解决THz波段有效吸收较窄这一长期存在的问题。
可靠性、延迟和...之间的基本权衡
摘要 — 我们解决了蜂窝网络中延迟、可靠性和吞吐量之间的基本权衡问题。确定了影响 4G 网络中 KPI 的最重要因素，并讨论了它们之间的相互关系。我们使用有效带宽和有效容量理论作为分析框架，用于计算给定延迟和可靠性约束的最大可实现速率。分析是在简化的 LTE 网络中进行的，提供了主要权衡的基本但强大的洞察力。还介绍了将理论扩展到更复杂系统的指南，包括针对具有难处理通道和流量模型的情况的半分析方法。我们还讨论了使用系统级模拟来探索 LTE 网络的极限。根据我们的研究结果，我们为即将到来的 5G 技术设计阶段提出了一些建议，其中延迟和可靠性将是两个主要 KPI。
铁氧体掺杂的蔗糖衍生的多孔碳复合材料，灵感来自法老王的蛇，用于宽带电磁波吸收
本文提出了一种直接而有趣的方法，用于设计宽带宽度，轻巧和可调电磁波（EMW）吸收材料。通过燃烧实验从“法老的蛇”中汲取灵感，生物质碳源和蔗糖用于制造Fe/Fe 3 O 4 @porous Carbon（PC）复合材料。随后，应用高温钙化以增强材料的Mi Crowave吸收特性。准备好的复合材料表现出令人印象深刻的6.62 GHz有效带宽，并且在匹配的厚度为2.2 mm的情况下，具有-51.54 dB的出色吸收能力。此外，通过调整磁性颗粒的含量并控制复合材料的厚度，可以实现C，X和KU频段的全面覆盖范围。出色的性能表明，合成的Fe/Fe 3 O 4 @pc多孔材料对电磁波吸收的应用具有重要潜力。它为获取吸收宽带吸收材料的新颖，直接且具有成本效益的方法打开了。
热辐射传热
Edwards 和 Menard (1964) 模拟了一条按波数重新排序的旋转线带，因此它们形成一个阵列，线强度从带中心向外呈指数递减，并覆盖整个带。这是指数宽带模型。Edwards 及其同事 [Edwards (1960,1962,1965), Edwards 和 Menard (1964a,b), Edwards 和 Sun (1964), Edwards 等 (1965), Edwards 和 Nelson (1962), Edwards 和 Balakrishnan (1973), Weiner (1966), Hines 和 Edwards (1968)] 收集了大量关于典型工程条件下重要辐射气体的数据。通过将其频带相关关系与大范围压力和温度的数据进行比较，他们凭经验确定了物理变量与有效带宽 Ā l ( T )、有效带宽参数 ω ( Τ ) 以及修正压力展宽参数 B ( T, Pe ) 之间的关系，其中 Pe 是有效展宽压力。u 以修正变量 u = Χ /ω 的形式表示，即吸收气体组分的质量路径长度 X = S 和将要确定的量 ( T ) 。表 A.1 总结了可用的相关性。
美光 DDR5 AI 推理工作负载性能
我们的测试表明，使用美光 DDR5 和第四代英特尔至强处理器，以及英特尔® 高级矩阵扩展 (AMX)（一种用于在 CPU 上进行深度学习、训练和推理的新型内置加速器），可为 AI 应用提供必要的计算能力、内存带宽和容量。与 DDR4-3200 相比，美光 DDR5-4800 的内存带宽提高了 2 倍。除了提高数据速率外，美光 DDR5 还增加了两倍的存储体组、突发长度 (BL16) 和改进的刷新方案，可提供比 DDR4-3200 高得多的有效带宽，超出了更高数据速率本身所能实现的效果。与第三代英特尔至强 8380 CPU 相比，最新的第四代英特尔至强 8490H CPU 的核心数量增加了 50%，并改进了缓存架构（即速度和容量），以提高 AI 推理的性能。为了增加 CPU 核心数量，美光 DDR5 增加了突发长度，每个 DIMM 启用两个独立通道，使服务器平台可用的内存通道增加一倍，以实现更多并发操作。
接近统一的表面增强拉曼β因子...
慕尼黑，80539 德国慕尼黑 * 通讯作者：r.oulton@imperial.ac.uk 分子振动对光的拉曼散射提供了一种通过分子内部键和对称性进行“指纹识别”的强大技术。由于拉曼散射很弱 1 ，因此非常需要增强、引导和利用它的方法，例如通过使用光学腔 2 、波导 3–6 和表面增强拉曼散射 (SERS) 7–9 。虽然 SERS 通过将光局限于金属纳米结构中极小的“热点”内而提供了显著的增强 6,15,22,2，但这些微小的相互作用体积仅对少数分子敏感，产生难以检测到的微弱信号 10 。在这里，我们展示了将 4-氨基硫酚 (4-ATP) 分子与等离子体间隙波导结合后的 SERS 引导至单一模式，效率 > 𝟗𝟗%。尽管牺牲了一个限制维度，但我们发现由于波导的更大传感体积和非共振模式，在宽光谱范围内 SERS 增强了 𝟏𝟎 𝟒。值得注意的是，波导-SERS (W-SERS) 足够明亮，可以对波导中的拉曼传输进行成像，从而揭示纳米聚焦 11–13 和珀塞尔效应 14 的作用。模拟激光物理学中的 𝛃 因子 15–17，观察到的接近 1 的拉曼 𝛃 因子为 SERS 技术带来了新的亮点，并指出了控制拉曼散射的替代途径。 W-SERS 引导拉曼散射的能力与基于集成光子学 7-9 的拉曼传感器有关，可应用于气体和生物传感以及医疗保健。拉曼光谱尽管效率低下，但由于利用了可见光波长下激光和探测器技术的成熟度，已成为一种强大的技术。已经开发出各种依赖于受激拉曼散射 1 或表面增强拉曼散射 (SERS) 18-20 的增强技术。受激拉曼过程是一系列强大方法的基础，但依赖于高强度和短脉冲光激发，这通常会损坏样品。同时，SERS 21 已成为一个庞大的研究领域，探索能够将拉曼增强许多数量级的金属纳米结构，例如粗糙的金属表面 22、纳米颗粒 10,23,24、纳米间隙 25,26、波导 9,27 和金属尖端 18,28,29。尽管对单个分子敏感，SERS 仍有几个局限性。首先，最强的 SERS 需要非常小的“热点”，其中增强是活跃的，但只有少数分子可能会经历它。其次，共振增强限制了拉曼带宽。最后，从局部场中出现的 SERS 会发生衍射，使有效检测变得困难 10 。在本信中，我们使用等离子体波导探索波导增强拉曼散射 3–6 ，结合 SERS 7–9 ，如图 1a 所示。它由一个等离子体间隙波导和放置在玻璃基板两端30-32的光学天线耦合器组成。间隙区域的拉曼散射通过两种机制增强：纳米聚焦效应11-13引起的局部激发强度增加，以及真空涨落增强引起的珀塞尔效应14。图1b中波导模式的有限差分时域（FDTD）模拟显示了光学限制强度。虽然波导在许多倍频程上提供非共振SERS，但这种增强在天线-波导耦合的有效带宽内持续存在。虽然这种方法牺牲了沿一个方向的限制，但强波导-SERS（W-SERS）能够对纳米结构上的拉曼传输进行成像，并观察纳米聚焦和珀塞尔效应。我们发现间隙模式中的SERS占主导地位，因为它驱动珀塞尔效应。因此，我们引入了自发拉曼β因子15–17，以量化SERS与该单一模式耦合的比例。我们发现W-SERS在宽光谱范围内产生接近1的拉曼β因子，增强了10 4。