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World File Search System激发光谱
硅量子点的双光子激发光谱及其对生物成像的影响
摘要：胶体纳米晶硅量子点 (nc-SiQDs) 在近红外 (NIR) 中的双光子激发以及在 NIR 中的光致发光在深度生物成像领域具有潜在的应用前景。使用双光子激发测量胶体 nc-SiQDs 的简并双光子吸收 (2PA) 截面的光谱，光谱范围为 1.46 < ℏ ω < 1.91 eV（波长 850 > λ > 650 nm），高于双光子带隙 E g (QD) /2，代表性光子能量为 ℏ ω = 0.99 eV（λ = 1250 nm），低于此带隙。直径为 d = 1.8 ± 0.2 nm 和 d = 2.3 ± 0.3 nm 的 nc-SiQDs（均用 1-十二烯钝化并分散在甲苯中）的双光子激发光致发光 (2PE-PL) 光谱强度与甲醇中已知浓度的罗丹明 B 染料的 2PE-PL 光谱强度一致。对于直径较小的纳米晶体，观察到 2PA 横截面较小，并且观察到 2PA 的起始点从块体 Si 的双光子间接带隙蓝移，这与激子的量子约束预期一致。在各种生物组织中模拟了使用 2PE-PL 进行生物成像的 nc-SiQDs 的效率，并将其与其他量子点和分子荧光团的效率进行了比较，发现在更深的深度下它们相当或更胜一筹。关键词：双光子吸收光谱、双光子吸收截面、硅纳米晶体、量子点、双光子激发光致发光、生物成像 N
在部分填充的Landau级别中相互作用的电子的对称和激发光谱
图2带电荷中性尖端的ZLL的点光谱。（a）栅极可调sts的假颜色图显示-2 <𝜈 <2填充范围中的ZLL激发光谱，箭头指向-2 <𝜈 <-1（b）缩放光谱近2/3 = -2/3中的haldane sash特征。使用GAP的门范围测量FQH间隙。虚线跟踪A | DVG/DE | = 1个斜率在y轴上移动以与数据对齐。（c）图显示了绿色中STS DAT中的峰位置以及隧道间隙（δT），热力学间隙（δ）和库仑间隙（δC）之间的关系。（d）单个风味量子霍尔系统的精确对角线计算获得的状态密度。（e）（d）的linecuts在选定的填充物处显示光谱（F）使用Lorentzian拟合的电子激发峰提取的间隙，从而形成-2 <𝜈 <-1范围（蓝色）和-1 <𝜈 <0范围（红色）中的Haldane Sash特征。从精确的对角度模拟中提取的类似差距以灰色显示。（g）（a）的linecuts，在恒定填充处显示光谱特征，以与理论（d）进行比较。
在整个BCS-BEC跨界的临界电流，包括配对波动
目前的工作旨在对整个BCS-BEC交叉，即使在完全均匀的情况下，对当前密度与动量特征进行系统分析。在低温下，配对的弹性不足以使准二粒方法无效，发现了背流电流的急剧阈值，从而设定了耗散的开始并根据Landau确定关键动量。这一动量被认为可以顺利演变为从BCS到BEC机制，因此，单粒子电流密度的单个表达式包括配对爆发，使我们能够在BCS bcs-bec交叉的两个侧中分别融合了两种相等地基于两种非常不同的耗散机制，即分别，配对的断裂和调音。在有限的温度下，热闪光扩大了激发光谱，并使散发性（动力学和热的）机制彼此相互交织在一起，而是通过BARDEEN引起的替代标准来表明丧失超级流体行为。以这种方式，与以前的方法相对于线性和环形几何形状中的可用实验数据的详细比较显着改善，从而证明了量子闪烁在重新赋予单个颗粒激发光谱方面所起的至关重要的作用。
对智能房屋未来的专家观点
引用：里迪（Reidy），凯特（Kate），玛格尔扎克（Majchrzak），宝琳娜·伊瓦（Paulina Ewa），哈斯（Haas），本尼迪克特（Benedikt），汤姆森（Thomsen），约阿希姆·达尔（Joachim Dahl），康妮（Konečná），安德里亚（Andrea）等。2023。“直接可视化2D/3D半导体/金属异质结构的激发光谱中的亚纳米变化。”Nano Letters，23（3）。
掺杂YB的YA1O3的生长和特性为...
在这项研究中还研究了吸收和X（UV）射线激发发光特征。Yb 3+的电荷转移发光显示了最大值在345 nm和515nm处的双峰光谱，这拟合了所需的能量差约10000 cm“ 1” 1来自2 fs/2和2¥〜m yb的分离。激发光谱（em。= 350 nm）是圆形240 nm的峰值，这与观察到的吸收光谱是一致的。在360 nm处测得的80 K发光衰减显示了30 ns的主要衰减时间，而在室温下，由于发光猝灭，它缩短至0.8 ns。
弱与在相互作用的标量量子场理论中的集成性破坏
我们考虑在铁磁状态的混合场三状态量子链中量子淬灭后的非平衡动力学。与Ising自旋链的类似设置相比，Potts模型具有更丰富的现象学，这部分源自频谱中的Baryonic兴奋，部分源自初始磁化和纵向场的各种可能的相对比对。我们通过结合半经典近似和精确的双向反应来获得激发光谱，并使用结果来解释我们观察到的各种动力学行为。除了恢复动态限制以及由于Bloch振荡与Ising链相似的振荡引起的Wannier-Stark局部性外，新颖的特征是淬火光谱中的Baryonic兴奋的前提。另外，当初始磁化和纵向场被错位时，限制和BLOCH振荡仅导致部分定位，而某些相关性保留了未抑制的轻孔行为，以及相应的纠缠侵入型。
altermagnets的自旋敏感性
altermagnetism是凝结物理学中的新兴领域。理论上已经考虑了这个新的磁相，然后在实验上观察到。无净磁化和旋转依赖的电子带结构的组合使Altermagnets吸引了候选者，用于在诸如Spintronics和超导率等领域的应用。通过数值考虑，预计Altermagnets的自旋绑带敏感性将显示在（ω，⃗Q）空间中的分裂，而抗fiferromagnets并未显示。已建议使用Inelastic中子光谱探测这种分裂，以作为检测Altermagnetic材料的实验程序。在本论文中，我们分析研究了非交互式Altermagnetic电子气体的简单最小模型的旋转可测量。表达式，并通过数值考虑和与已知限制病例的比较进行了验证。然后，讨论了与所考虑的敏感性相关的单粒子激发光谱。最后，提出了进一步的分析考虑，例如电子电子相互作用。
扩展大分子极限 - Campbell Group
摘要：配备光学循环中心 (OCC) 的多原子分子能够在光学激发期间实现连续的光子散射，是推动量子信息科学发展的令人兴奋的候选者。然而，随着这些分子的尺寸和复杂性不断增加，复杂的振动电子耦合对光学循环的相互作用成为一个关键但相对未被探索的考虑因素。在这里，我们使用高分辨率分散激光诱导荧光和激发光谱对大规模含 OCC 分子中的费米共振进行了广泛的探索。这些共振表现为振动耦合，导致光学活性谐波带附近的组合带借用强度，这需要额外的再泵浦激光器才能实现有效的光学循环。为了减轻这些影响，我们探索通过苯环上的取代或 OCC 本身的变化来改变振动能级间距。虽然完全消除复杂分子中的振动耦合仍然具有挑战性，但我们的研究结果突出了显著的缓解可能性，为优化大型多原子分子中的光学循环开辟了新途径。
二硫化钼MOS2和Q-BWF线形状（...
最近，我们考虑了与石墨相比，石墨烯和氧化石墨烯的拉曼光谱如何出现。在评论中，我们提到了Breit-Wigner-Fano（BWF）线的形状，Ferrari和Robertson，2000年被告知代表碳质材料的G带。BWF是一种用于考虑不对称和FANO共振的修改后的洛伦兹函数（请参阅Miroshnichenko等，2010，介绍Fano理论和模型）。例如，Hasdeo等，2014，使用“石墨烯拉曼光谱中的Breit-Wigner-Fano线形状”，因为“声子光谱与电子孔对激发光谱之间的干扰效果”（Hasdeo等人，2014年，Hasdeo hasde-hole taime coptation Spectra之间）。让我们强调，也可以通过使用分裂的洛伦兹函数来获得不对称性。表征BWF函数的内容是“形状共振”的存在，如Bianconi，2003年的图2所示，或者如其他地方给出的（Tanwar等，2022），抗抗抗耐药性的“蘸酱”。