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OEM 的 X 射线源和发生器的首选
IXS 系列是集成式 X 射线源，将高压逆变器、灯丝电源、X 射线管和散热组件集成到一个单元中。该多功能平台可在 20 kV 至 200 kV 的电压下连续运行，输出功率高达 1000 瓦，在脉冲应用中甚至更高。可以通过用户友好的 RS232 数字接口或模拟信号控制光源。
中子星的种群超X射线源
具有中子星（NS）增生器的超X射线源（ULX）对传统的积聚模型构成了挑战，引发了关于几何光束和强磁场（B）的作用的争论。在存在强B的情况下，汤姆森横截面的还原导致了爱丁顿极限的修改；因此，预计它会显着影响NS-ulxs的观察性外观。我们使用种群合成模型研究了这种修饰的作用，并探索了其对观察到的NS-ulxs的X射线光度函数，旋转速率和流量能量的影响。我们的结果表明，与以前相比，新的处方允许NS-ulxs实现具有温和束缚的超级仪表，从而改善了与观察的一致性。此外，它扩大了旋转速率的范围，从而使NS-ULX的条件更加多样化，从而在增生速率和磁场上。更重要的是，减少的光束会增加观察到风力驱动星云（例如NGC 5907 ulx-1）内NS-ulxs的可能性。我们的发现强调了需要考虑B效应的必要性，独立于基于几何光束或强b的通常方法。最后，我们呼吁磁层积聚处方，这些处方可以集成在种群合成代码中。
开发120 kV X射线源
图2显示了新开发的120 kV X射线源的主电路配置。120 kV X射线源使用增压斩波器将输入电源电压提高到几十伏的输入电源电压，并为电解电容器充电。通过将其输入到变压器的情况下，电解电容器将其变为平方的高频后，逆变器电压将其增加到几个KV。由于生成X射线需要数十个或更多的kV或更多，因此电压被称为Cockcroft-Walton（CW）电路的电路进一步增强。CW CIR CUIT是由电容器和二极管组成的梯子状电路，可以通过简单的配置将电压从几十千万kV增加到数百个KV。此外，即使使用相同的输入，CW电路也可以以二极管方向输出任何极性。X射线是通过将CW电路产生的正极和负的高压发射到X射线管上。
通过快速微粒流的紧凑型X射线源
实质性研究旨在开发高亮的短脉冲X射线源，例如电子同步物，免费电子激光器，汤姆森散射设备等，这些设备证明了它们的优势。但是，它们要么是成本不稳定，不稳定和/或用于日常成像的光子通量不足。在这里，我们关注的是高强度的Bremsstrahlung，该大体适用于体内和生产线中的串联物质检查。bremsstrahung主要是通过聚焦电子束与靶材料原子核的相互作用出现的。医疗实践中0.05％的订单的低能量转换效率（包括辐射屏蔽和X射线过滤器）使热量管理成为基本问题。空间图像分辨率通常受到最小焦点大小的限制，而焦点斑点大小又由所需的X射线输出以及从极限密度输入和热循环的X射线管的常规静止和旋转阳极侵蚀确定。
范德华台式 X 射线的多功能性得到增强……
范德华 (vdW) 材料因其众多独特的电子、机械和热特性而备受关注。特别是，它们是单色台式 X 射线源的有希望的候选材料。这项研究表明，台式 vdW X 射线源的多功能性超出了迄今为止所展示的范围。通过在 vdW 结构和入射电子束之间引入倾斜角，理论和实验表明，可访问的光子能量范围增加了一倍以上。这使得 vdW X 射线源的实时调谐具有更大的多功能性。此外，这项研究表明，通过同时控制电子能量和 vdW 结构倾斜，可访问的光子能量范围可以最大化。这些结果将为高度可调的紧凑型 X 射线源铺平道路，其潜在应用包括高光谱 X 射线荧光和 X 射线量子光学。
使用SmartLab System
粉末，散装，薄膜粉末的附件，薄膜X射线源3KW ／ 9kW0d・1d ・1d ・ 2D检测器反射 /变速箱Johanssonkα1单位（选项）
通过新型的高功率 - 高重型速率L1 Allegra激光器驱动的水射等等离子X射线源的第一次实验
研究光介导的过程的追求驱动了能够产生X射线辐射脉冲的设施的发展（Ponseca等人。，2017年； Kranz＆Wachtler，2021年； Chergui＆Collet，2017年； Milne等。，2014年）。激光驱动的来源可以在各种能量中可靠地产生这种辐射，并将紧凑型设置的好处和高水平的整合性在多功能实验室中以负担得起的成本（与其他大型设施相比）相结合。对于超快泵 - 探针实验，光束生成的全光方法在两个或更多光束之间提供了出色的同步。这样的设施具有例如高级形状的泵脉冲（Assion等，1998;布鲁格曼等人。，2006年）以及不同波长范围中探针的内在性能，例如可见的，Terahertz和X射线，使用相同的泵。此处描述的来源安装在模块化的X射线光谱端站内，有可能促使使用多种互补方法进行全面研究[见De Roche等。（2003），Naumova等。 （2018），Dicke等。 （2018），Kunnus等。 （2020）和Kjaer等。 （2019）示例]。 激光驱动的等离子体X射线源（PXS）（Mallozzi等 ，1974年； Turcu＆Dance，1999年； Benesch等。 ，2004年）基于将激光器聚焦为超短（低100 fs）脉冲持续时间，峰强度为10 15 –10 17 w cm 2的激光器（fullagar，fullagar，harbst et al。） ，2007年； Korn等。 ，2002年； Zamponi等。（2003），Naumova等。（2018），Dicke等。 （2018），Kunnus等。 （2020）和Kjaer等。 （2019）示例]。 激光驱动的等离子体X射线源（PXS）（Mallozzi等 ，1974年； Turcu＆Dance，1999年； Benesch等。 ，2004年）基于将激光器聚焦为超短（低100 fs）脉冲持续时间，峰强度为10 15 –10 17 w cm 2的激光器（fullagar，fullagar，harbst et al。） ，2007年； Korn等。 ，2002年； Zamponi等。（2018），Dicke等。（2018），Kunnus等。（2020）和Kjaer等。（2019）示例]。激光驱动的等离子体X射线源（PXS）（Mallozzi等，1974年； Turcu＆Dance，1999年； Benesch等。，2004年）基于将激光器聚焦为超短（低100 fs）脉冲持续时间，峰强度为10 15 –10 17 w cm 2的激光器（fullagar，fullagar，harbst et al。，2007年； Korn等。，2002年； Zamponi等。，2009年； Uhlig等。，2013年； Weisshaupt等人。，2014年； Afshari等。，2020）。这会导致表面原子和血浆在陡峭的梯度处的电离（Fullagar，Harbst等人。，2007年； Chen等。，2001年； Brunel，
使用双晶体偏转器
对液体表面和界面处发生在原子和分子水平上发生的过程的研究对于基本表面科学以及物理，化学和生物学中的实际应用至关重要（Pershan，2014; Dong etel。，2018年； Zuraiqi等。，2020年；他等人。，2021; Allioux等。，2022）。但是，在需要亚纳米精度时，基于同步加速器的X射线散射的实验方法使这些现象稀少，从而使基于同步加速器的X射线散射成为主要的选择。高强度的同步X射线梁，它们的高度紧凑的束尺寸和非常低的差异启用了以下时间分辨率的原位和操作实验，这对于标准的实验室X射线源是不可能的。最近对欧洲同步加速器辐射设施（ESRF）的升级允许使用具有前所未有的参数的极亮X射线源（EB）进行非常苛刻的实验（Raimondi，2016）。