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World File Search System能量范围
通过非绝热临界相匹配的明亮高谐波光子能量范围的扩展
关键电离分数的概念对于高谐波生成至关重要，因为它决定了最大的驱动激光强度，同时保留了谐波的相位匹配。在这项工作中，我们揭示了第二个非绝热的临界电离馏分，这基本上扩展了相匹配的谐波能量，这是由于气体等离子体中强激光场的强烈重塑而产生的。我们通过针对广泛的激光条件进行实验和理论之间的系统比较来验证这种情况。尤其是，高谐波光谱与激光强度的性质经历了三种独特的场景：（i）与单原子截止的巧合，（ii）强光谱延伸和（iii）光谱能量饱和。我们提出了一个分析模型，该模型可以预测光谱扩展，并揭示了非绝热效应对中红外激光器的重要性。这些发现对于在光谱和成像中应用的高亮度软X射线源的开发很重要。
15光子能量范围的两个效率单色仪的项目8 - 36 keV的“ skif” synchrotron
报告了基于两个带有多层反射涂层的平面镜的X射线单色器的“ SKIF”同步器的项目。单色仪的概念是基于真空中缺乏精确的机械系统和进料的概念，从而大大降低了镜面污染并提高了扫描精度。此外，该设备的整体结构以这种方式大大简化了，这又导致制造总成本和人工大幅降低。在光子能量扫描过程中，镜子上辐射的放牧角在0之内有所不同。5 - 1。3◦。镜子的长度为120 mm，所假定的输入梁的大小为1×1 mm 2。通过使用3个带有不同化学成分的涂层的涂层，即MO/B4C，W/B4C和CR/BE，可以实现宽的工作能量范围8-36 KEV。本文介绍了X射线光学方案，单色器的预期反射系数和光谱选择性，热诱导的表面变形的计算结果以及第一镜的相应斜率误差。
测量塑料闪烁体中质子淬火...
摘要：使用三角大学核实验室中的中子束5至27 MeV，使用微琴探测器测量塑料闪烁体EJ-260的非线性能量响应。第一阶和二阶Birks的常数是从数据中提取的，发现为𝑘=（8。70±0。93）×10 - 3 g / cm 2 / mev和𝑘=（1。< / div>42±1。 00）×10-5（g / cm 2 / meV）2。 该结果涵盖了一个独特的能量范围，该能量范围与反应器反向β衰变检测器中的快速中子背景具有直接相关性。 这些测量结果将改善塑料闪烁体检测器的能量非线性建模。 特别是，更新的能量响应模型将改善基于Chandler反应器中微子检测器技术的检测器的快速中子建模。42±1。00）×10-5（g / cm 2 / meV）2。该结果涵盖了一个独特的能量范围，该能量范围与反应器反向β衰变检测器中的快速中子背景具有直接相关性。这些测量结果将改善塑料闪烁体检测器的能量非线性建模。，更新的能量响应模型将改善基于Chandler反应器中微子检测器技术的检测器的快速中子建模。
低能α粒子和质子在半导体中产生电荷的TCAD模拟统一模型
对离子在半导体中产生的电离径迹的产生和传输进行 TCAD 模拟与可靠性以及辐射探测器的设计息息相关。具体而言，可靠性应用侧重于模拟在测试半导体元件是否易受软错误（逻辑器件、存储器，例如 [1] ）和单粒子烧毁（功率器件，例如 [2] ）影响时发生的瞬态现象。主要的 TCAD 工具已经包含模型和程序（例如 [3] ），但它们存在一些实际限制，例如仅限于单一类型的离子、有效能量范围的限制以及仅适用于硅的校准。此外，现有模型在数值上比较僵化，不易针对其他类型的离子、半导体和能量范围进行校准。本文提出了一个基于物理导向的 Crystal-Ball 函数 [4] 的半导体中低能离子沉积电荷的统一模型。特别关注能量范围分别为 0 – 10 MeV 和 0 – 160 MeV 的 α 粒子和质子。与常用模型相比，这种选择具有几个优势。特别是，α 粒子和质子使用相同的建模函数。此外，与现有解决方案相比，所提出的模型使用的校准参数更少，数值条件良好，并且其校准参数更透明，因为它们与可测量的物理量相关。最后，所提出的模型可以轻松扩展到不同的半导体和离子类型。
备忘录 40-3/108 - 核反应数据中心 (JCPRG)
jcprg.org › nrdc › CP-Memo PDF 1974 年 10 月 23 日 — 1974 年 10 月 23 日 入射 N 能量范围下限实验室系统。...第二标准值如果不止一个给出。
范德华台式 X 射线的多功能性得到增强……
范德华 (vdW) 材料因其众多独特的电子、机械和热特性而备受关注。特别是，它们是单色台式 X 射线源的有希望的候选材料。这项研究表明，台式 vdW X 射线源的多功能性超出了迄今为止所展示的范围。通过在 vdW 结构和入射电子束之间引入倾斜角，理论和实验表明，可访问的光子能量范围增加了一倍以上。这使得 vdW X 射线源的实时调谐具有更大的多功能性。此外，这项研究表明，通过同时控制电子能量和 vdW 结构倾斜，可访问的光子能量范围可以最大化。这些结果将为高度可调的紧凑型 X 射线源铺平道路，其潜在应用包括高光谱 X 射线荧光和 X 射线量子光学。
空间辐射分析实验（ESRA）
空间辐射分析实验 (ESRA) 是洛斯阿拉莫斯国家实验室建造的最新演示和验证任务，重点是测试下一代等离子体和高能粒子传感器。ESRA 有效载荷的主要动机是尽量减少尺寸、重量、功率和成本，同时仍提供必要的任务数据。ESRA 将通过测试和在轨操作来展示这些新仪器，以提高其技术就绪水平，从而支持技术和任务目标的发展。该项目将利用商用现成的 CubeSat 总线以及商用卫星地面网络来降低与传统 DemVal 任务相关的成本和时间表。该系统将与国防部空间测试计划共乘发射，插入地球同步转移轨道，并允许观测地球辐射带。 ESRA 任务由两个科学有效载荷和多个子系统组成：宽视场等离子体光谱仪、高能带电粒子望远镜、高压电源、有效载荷处理器、飞行软件架构和分布式处理器模块。ESRA CubeSat 将测量 GTO 环境中的等离子体和高能带电粒子群，其中离子的能量范围从 ~100 eV 到 ~1000 MeV，电子的能量范围从 100 keV 到 20 MeV。
致编辑的信
双重散射引起的电子极化 Matt' 给出了双重散射引起的电子极化的一般理论，但对纯库仑型散射场在 90° 处第二次散射后方位角分布中预期百分比不对称性的详细计算却只进行了一次。鉴于迄今为止的实验尚未揭示出在预期出现明显百分比效应的条件下（79 kv 电子被金散射）没有出现明显的不对称性2 ，因此，对其他类型散射场的预期效应进行详细分析就显得十分重要。我们研究了金、氙和氪原子场（即屏蔽库仑场）散射引起的极化效应，研究了很宽的电子能量范围（100 ev.-150,000 ev）。所涉及的微分方程在许多情况下通过精确数值积分求解，在其他情况下则使用“杰弗里斯近似”，后者的有效性已得到首次证实。据发现，在莫特计算的金核未屏蔽场的能量范围内，引入屏蔽没有重要影响，无法获得预测的不对称性的原因仍未得到解释。屏蔽的一个有趣效应是，在金散射中，低能量（几百电子伏的数量级）的小能量范围内存在大极化。虽然理论无法准确确定这些效应发生的精确能量范围，但可以通过以下方式证明它们的存在。百分比不对称性涉及不对称因子与与 90° 处单次散射强度成比例的项的比率。与未屏蔽的库仑场不同，在屏蔽的库仑场中，后者项随电子能量以不规则的方式变化，最高可达数千电子伏特的能量。特别是，对于某些狭窄的电子能量范围，它会降至非常低的值，正如 Arnot 对汞蒸气中电子散射的实验所揭示的那样。另一方面，不对称因子变化并不那么明显。它主要由 p 和 pi 电子的波函数之间的无穷远处相位差 Xt 决定。我们发现，对于金，在 250 ev.-100,000 ev 的能量范围内，该相位差保持在 0.24 到 0.34 弧度之间。因此，在 90° 处单次散射最小值的能量下，百分比不对称性测量值可能相当大。由于它与低强度的总散射有关，因此很难通过实验检测到这一点，尽管使用所涉及的低能电子有优势。计算表明，对于氙和氪，Xt 的值不足以在任何能量下产生明显的极化。
研究共振低能电子与甲酰胺的结合：模型肽键解离动力学和其他碎裂通道
我们报告了通过解离电子附着于气态甲酰胺而产生的阴离子的三维动量成像测量的实验结果。从动量图像中，我们分析了 NH7、O~ 和 H~ 碎片的角能和动能分布，并讨论了两种入射电子能量范围（从 5.3 eV 到 6.8 eV 以及从 f 0.0 eV 到 ff .5 eV）的多重共振的可能电子附着和解离机制。与实验结果相比，对于 ^6 eV 入射电子，NET 阴离子的角分布的从头算理论结果强烈表明，产生该碎片的两个共振之一是 2 A" Feshbach 共振。
基于 SiC 的辐射探测器前端电子器件
摘要 — 在高剂量脉冲带电粒子束中，所有在线探测器都会因离子复合而饱和。因此，不可能单独计数探测器脉冲。碳化硅由于其高带隙、高热导率和高位移能量而被视为替代品。实时分析波形在带宽、可测量能量范围、传感器尺寸、数据速率方面具有挑战性。在此背景下，设计了一个用于辐射信号处理的模拟前端 (AFE)。它基于跨阻放大器 (TIA) 和电荷敏感放大器 (CSA) 来分析生成信号的形状。描述了用于表征高探测器电容 AFE 的方法。还介绍了从辐射环境中的模拟、实验和测量中提取的结果。