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World File Search System非弹性
谐振非弹性X射线散射在SASE FEL分辨率极限之外的温致密Fe化合物中
共振非弹性X射线散射（RIX）是一种广泛使用的光谱技术，可提供对原子，分子和固体的电子结构和动力学的访问。但是，RIX需要一个狭窄的带宽X射线探针才能达到高光谱分辨率。从X射线游离电子激光器（XFEL）传递能量单色光束（XFEL）的挑战限制了其在几次实验中的使用，包括用于研究高能量密度系统。在这里，我们证明，通过将XFEL自发自发发射（SASE）的测量与RIX信号相关联，使用神经代理的动态内核反卷入率，我们可以实现比起X-Ray bardeming x-ray barde-bardwidth bander-band banders off band barde the bard bands faster of the Electonic结构的分辨率。我们进一步展示了该技术如何允许我们区分Fe和Fe 2 O 3的价结构，并提供了对温度测量值以及温度温度化合物中的M壳结合能的估计值。
在有两个移位的muons的事件中搜索非弹性暗物质，在proton-proton碰撞中缺少横向动量，s = 13 tev
暗物质（DM）的存在得到了观察结果的强烈支持[1-5]，但其性质在很大程度上仍然未知。专用实验（例如，参考文献。[6-9]）已直接搜索DM，但尚未检测到信号。粒子围栏是这项工作的补充工具。在CERN LHC进行了几次搜索DM模型，例如那些预测弱相互作用的质颗粒的模型[10-15]。基于撞机的长寿命颗粒（LLP）的搜索比以前探索的DM模型范围更大[16-26]。这些颗粒可以在检测器内部腐烂之前传播宏观距离，从而留下独特的特征。几种理论机制预测了DM状态的生产和衰减的抑制相空间，这将导致LHC的长期DM现象学[18]。此外，靶向LLP具有降低甚至消除大量标准模型（SM）背景的可观优势，从而提高了对低能最终状态粒子模型的灵敏度，理论上动机良好，但通常具有挑战性的签名[27-30]。
中子散射（弹性和非弹性）研讨会和......
2024 年 2 月 16 日至 17 日 由印度科学技术部牵头、与贾瓦哈拉尔·尼赫鲁高级科学研究中心 (JNCASR) 合作的纳米任务计划与英国科学技术设施委员会 (STFC) 签署了一项协议。此次合作旨在促进英国和印度科学家在中子散射和介子光谱方面的共同努力。重点将放在利用 ISIS 卢瑟福阿普尔顿实验室 (RAL) 的实验设施进行纳米技术和先进材料研究。有关更多详细信息，请访问我们的网站。
使用混合量子/非弹性散射理论对量子干扰的描述
特别是，最近使用两种理论方法研究了N 2 + O（3 P）系统中的非弹性散射。首先，一种无限级突然（iOS）方法，21,22是一种近似量子方法，用于描述早期实验工作中观察到的散射横截面的振荡。9接下来，量子经典计费理论，其中仅通过量子力学描述了振动运动，而旋转和翻译的自由度则经过经典处理，23,24用于确定振动激发n 2（v = 1）的震荡速率（v = 1）碰撞到地面振动状态，与O（3 p）相撞。这个过程在上层大气中很重要，在上层大气中，原子氧代表了分子氮之后的第二个主要物种，因此在能量传递过程中起着关键作用（例如，在航天器或超音速飞机表面附近的高温冲击波中）。25–27
非晶态硅酸钠中的非弹性松弛过程
本文由美国国家技术与工程解决方案公司桑迪亚有限责任公司的一名员工撰写，合同编号为 DE-NA0003525，与美国能源部 (DOE) 签订。该员工拥有本文的所有权利、所有权和利益，并对其内容负全部责任。美国政府保留，而出版商在接受文章发表时，承认美国政府保留非独占、已付费、不可撤销的全球许可，可出于美国政府目的出版或复制本文的已发表形式或允许他人这样做。美国能源部将根据美国能源部公共访问计划 https://www.energy.gov/downloads/doe-public-access-plan 向公众提供这些联邦资助研究的结果。
ABC+D：用于原子和三原子分子间弹性和旋转振动非弹性散射的时间无关耦合通道量子动力学程序
原子和分子参与的气相碰撞会引起许多重要的物理现象，如反应和能量传递。1 能量传递的截面和速率系数广泛应用于燃烧、2 星际介质 3 和大气等建模领域。4 由于离散内部能级、隧穿和碰撞共振等量子效应，准确描述碰撞动力学需要量子力学处理。这些量子效应在冷碰撞和超冷碰撞中尤为重要，有时甚至占主导地位，近年来，由于技术进步，冷碰撞和超冷碰撞引起了广泛关注。5–11 非反应 12,13 和反应碰撞的量子散射理论都取得了重大进展。14–21 然而，我们在描述散射动力学方面仍然存在重大差距。其中一个例子是对非反应
核非弹性散射的量子模拟
图 1：根据方程 (24)，在 N q 量子比特量子寄存器上，e U ( tf ; t 0 ) 的完整时间演化的量子电路设计示意图。电路从左到右运行。门 e U ( tk )，其中 tk = t 1 , t 2 , · · · , tn 且 tn = tf ，对应于散射时间 tk 处单个时间步长的时间演化算子。尽管 e U ( tk ) 随 tk 而变化，但它在每个短时间步长 [ tk − 1 , tk ] 内都被认为是时不变的。| q ⟩ ⊗ N q 表示 N q 量子比特寄存器。