E. Kontar 等人根据太阳射电观测推导出低日冕到 1 au 的各向异性密度湍流变化

太阳日冕和太阳风中的密度湍流通过太阳射电爆发的特性显而易见；通过太阳大气观测到的太阳外射电源的角度散射-展宽，可以在太阳风中现场测量。可行的密度湍流模型应该同时解释所有三种类型的密度波动观测。

在 ~1 GHz 以下观测到的太阳射电爆发（例如 I、II、III 型）主要通过等离子体机制产生，频率接近局部等离子体频率或其倍频（谐波），因此特别强烈地受到日冕中无线电波散射的影响，所以观测到的大小、位置、观测到的时间特征是“明显的”，与发射源特征有很大不同。虽然这对太阳射电观测提出了挑战，但它也是一种独特的诊断工具，可以确定密度波动从太阳到 1 au 的变化情况。

Kontar 等人(2023) 在 0.1 RSun 和 1au 之间的湍流等离子体模拟中进行了大量的无线电波传播，我们根据文献中发表的大量太阳观测结果来考虑这些结果，这些观测范围从低日冕到 1 au（图 1）。将观测结果与模拟结果进行比较可以推断出各向异性的密度分布（图 2）。

Kontar 等人 (2023) _太阳

图 1：太阳射电爆发 1/e 衰减（左）时间与频率、FWHM 源大小（中）、源位置（右）的基本发射。模拟针对湍流剖面（图 2）乘以 [1/2, 2] 的系数（灰色区域），以及各向异性参数 α = [0.19, 0.25, 0.33, 0.42] 的值进行。有关详细信息，请参阅 Kontar 等人 (2023)。

图 1： Kontar 等人 (2023) 图 2： _i ^{2 7} _Sun ^{-3.7 2} 图 3： <δni2 > = 2 × 10 7 (r/RSun-1)-3.7 _i ^{2 7} _Sun ^-3.7 cm-6 ^-6 基于最近的论文： 天体物理学杂志，第 956 卷，第 2 期，id.112。（2023 年）