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里德伯镊子阵列中的超固体性
在本文中，我们预测在原子阵列中存在超固体相，其中所有原子都被激发到它们的里德堡态。我们专注于两个具有相反宇称的里德堡态的系统，其中两个态之间的轨道角动量 l 相差一，即∆ l = 1。在这里，原子对之间的共振偶极-偶极相互作用通常比色散范德华相互作用强得多，后者从二阶偶极-偶极相互作用产生到非共振对势。我们建议使用具有不同主量子数∆ n,0 的两个里德堡态，其中两个里德堡态之间的偶极矩阵元素急剧减小。这使我们能够进入相反的区域，其中范德华相互作用占主导地位并且预计存在超固体，正如我们使用大规模 QMC 模拟所证实的那样。我们研究了各种里德堡态 | nS 1 / 2 ⟩,|在不同的主量子数 n 和 n ′ 下，87 Rb 的 nP J ⟩ 和 | nD J ⟩ 。对于里德堡原子对 | nS 1 / 2 ⟩ 和 | n ′ PJ ⟩ ，对于典型的主量子数，共振偶极-偶极相互作用随 ∆ n 下降得太快。因此，t / V 要么太大，以致我们预期不会存在超固体相，要么太小，以致很难通过实验观察到。对于状态 | nD J ⟩ 和 | n ′ PJ ⟩ ，如果 n = n ′ − 1，我们预测有趣的参数区域。对于相关的主量子数，两个里德堡态在能量上相距不到 10 GHz，从而能够使用最先进的微波技术实现有效耦合。我们进一步通过磁量子数 m J 以及磁场 B 来微调相互作用。我们选择磁场垂直于原子平面，使得原子平面中原子之间的相互作用与相互作用原子对的方向无关。此外，偶极-偶极相互作用取决于磁场 B 的大小，因为它混合了两个里德堡态的精细结构能级，这会影响它们的偶极矩阵元素。额外的限制是 t 和 V 的相对符号，它取决于 m J 。我们仅当 t / V > 0 时才预期系统支持超固体相。最后，我们收敛到状态 | ⟩ = | 60 P 3 / 2 , mj = 3 / 2 ⟩ 和 | ⟩ = | 59 D 3 / 2 ，mj = 3 / 2 ⟩ ，场幅度B = 50 G。这些状态的另一个优势是D态原子对之间的范德华相互作用相对较弱。这使得原子阵列能够有效地激发到| ⟩状态，这是所提出的状态制备的重要组成部分。在正文的图2中，已经讨论了里德堡对| ⟩和| ⟩之间的相互作用包含一个共振非对角项∝1 / R 3 ，它会引起偶极交换并混合两个项，以及对角线贡献1 / R 6 。在短距离处，我们期望额外的贡献（例如非对角交换相互作用 ∝ 1 / R 6 ）会对此进行修改。这些项对于我们特定的里德堡对来说很小，但通常不为零。
糖尿病的天然药物为偶肽基...
孟加拉，印度。摘要：DPP-IV是治疗2型糖尿病的主要目标。植物产品始终可用于各种疾病的可达到的潜在客户产生。在这篇综述中，我们试图涵盖许多自然来源，这些天然来源主要是由于DPP-IV的抑制作用。作为DPP-IV抑制剂，植物最有效的化学成分是白藜芦醇，叶黄素，阿apigenin和Flavone。现在一天，识别可以充当抗糖尿病剂的DPP-IV抑制剂非常重要。已经可用的合成抑制剂，如西他列汀，维尔迪格列汀，saxagliptin表现出令人难以置信的副作用。酚类化合物和类黄酮在许多功能性食品中都具有抗氧化特性。因此，研究人员试图发现作为DPP-IV抑制剂的铅产生的自然来源。关键词：活跃成分，糖尿病，DPP-IV抑制剂，DPP-IV，天然产品简介：糖尿病是一种疾病，涉及激素胰岛素问题。糖尿病是一种临床状况，其特征是血浆血糖的增加。通常，胰腺释放胰岛素来帮助您的身体储存并使用食物中的糖和脂肪，但在糖尿病中胰腺无法产生胰岛素，或者我们的身体无法利用胰岛素。1糖尿病是一种慢性干扰代谢中的慢性疾病，其特征是禁食和奶油后血糖水平升高。到2025年，预计将增加5.4％的糖尿病的全球优势。据估计，印度大约有3300万成年人患有糖尿病，到2025年将增加到5720万。I型糖尿病（胰岛素依赖性）是由于缺乏功能性β细胞而引起的。因此，患有I型I型患者的2例患者完全取决于胰岛素的外源性来源，而患有II型糖尿病（胰岛素独立性）的患者无法对胰岛素有反应，并且可以通过饮食，运动或药物的变化来治疗。
区域选择性光氧化还原催化环加成反应...
非环状羰基叶立德与偶极亲和剂的选择性 [3+2] 偶极环加成反应是一种非常有用的方法，可以合成具有复杂饱和度和取代基变化的五元氧杂环。1 此类环醚（四氢、二氢和呋喃）是许多生物活性天然产物和药物中发现的重要结构基序。2 不幸的是，虽然 [3+2] 环加成仍然是上述产品的可行方法，但 1,3- 偶极羰基叶立德在化学界尚未得到充分利用，原因是催化剂昂贵或无法在温和条件下有效生成叶立德中间体。3 为了解决这些缺点，我们的小组开发了一种有机光氧化还原方案，从二芳基环氧物生成羰基叶立德，该方案在与偶极亲和剂环化后产生环醚。然后将这些环醚用于经典的木脂素天然产物全合成（方案 1）。4 虽然我们的方法范围广泛，并有效地为该木脂素天然产物子类提供了统一的方法，但通过这种方法在环加成过程中实现区域选择性尚未实现。
等离激元纳米棒低聚物中磁和电激发的高空间和能量分辨率电子损失光谱
摘要：我们利用单色异常校正的扫描透射电子显微镜的高空间和能量分辨率研究等离激元纳米棒的循环组件的杂交。详细的实验和模拟阐明了耦合的长轴偶极模式杂交到集体磁和电偶极等离子体等离子体共振。我们通过电子能量损失光谱法解决了这些封闭环的低聚物中的磁偶极模式，并确认具有其特征光谱图像的模式分配。随着多边形边缘的数量（n）的数量，磁模式的能量分裂和反管模式增加。在研究的N = 3-6个低聚物中，使用正常入射率和S偏斜的倾斜入射的光学模拟显示，在N = 4排列中，相应的电和磁模式的灭绝效率最大化。
在光谱可寻址分子多量子比特模型系统中建模构象灵活性
摘要：偶极耦合多自旋系统具有用作分子量子比特的潜力。本文我们报告了一种分子多量子比特模型系统的合成，该系统具有三个可单独寻址、弱相互作用、自旋 1 = 2 中心，这些中心具有不同的 g 值。我们使用脉冲电子顺磁共振 (EPR) 技术来表征和分别处理各个电子自旋量子比特；Cu II、Cr 7 Ni 环和氮氧化物，以确定量子比特间偶极相互作用的强度。在 Cu II 光谱上检测的方向选择性弛豫诱导偶极调制增强 (os-RIDME) 揭示了强相关的 Cu II -Cr 7 Ni 环关系；对氮氧化物共振进行检测测量了氮氧化物和 Cu II 或氮氧化物和 Cr 7 Ni 环的相关性，并根据不同的弛豫动力学切换相互作用，这表明可以实现基于 EPR 的量子信息处理（QIP）算法。
路径积分基态复制方法用于计算偶性线性转子纠缠熵的方法
我们计算了在其基态相互作用的线性转子系统的第二个rényi纠缠熵，以衡量连续旋转自由度的纠缠。熵是根据两分量子系统中子系统的纯度而定义的，并且为了计算它，我们比较了基于路径积分基态（PIGS）形式的两个采样集合。该方案以复制技巧为中心，并由Hastings等人在这种情况下开发的比率技巧。[物理。修订版Lett。 104，157201（2010）]。 我们研究了一个由一维的晶格上的线性量子转子组成的系统，通过各向异性偶极 - 偶极电位相互作用。 猪估计的基态第二rényi熵是针对来自密度基质重质化组的基于各种相互作用强度和系统尺寸的基准测试的。 我们发现，熵的增长会增加相互作用强度，对于足够大的系统，它似乎在原木附近平稳（2）。 我们认为，许多强烈相互作用的转子的限制情况类似于在猫状态下的两级粒子的晶格，其中人们自然会发现log（2）的纠缠熵。Lett。104，157201（2010）]。我们研究了一个由一维的晶格上的线性量子转子组成的系统，通过各向异性偶极 - 偶极电位相互作用。猪估计的基态第二rényi熵是针对来自密度基质重质化组的基于各种相互作用强度和系统尺寸的基准测试的。我们发现，熵的增长会增加相互作用强度，对于足够大的系统，它似乎在原木附近平稳（2）。我们认为，许多强烈相互作用的转子的限制情况类似于在猫状态下的两级粒子的晶格，其中人们自然会发现log（2）的纠缠熵。
双极交叉参考
2SC3420 TIP41B 2SC3421 TIP47 2SC3657 BU508A 2SC3783 BU508A 2SC3795 BUL138 2SC3832 BUL128 2SC3868 BULT118 2SC3886 BUH1015HI 2SC3886A BUH1015HI 2SC3892 THD200FI 或 THD215HI 2SC3892A THD200FI 或 THD215HI 2SC3970A BULT118 2SC3996 BUH1215 2SC3997 BUH1215 2SC4051 BUL128 2SC4053 BUL138 2SC4054 BUL138 2SC4055 BUL57 2SC4106 BUL128 2SC4107 BUL57 2SC4123 BUH615D 2SC4229A BUH1215 2SC4233 BUL216 2SC4235 2N6059 2SC4236 2N6059 2SC4242 BUL138 2SC4288A BUH1215 2SC4290A BUH1215 2SC4533 BULT118 2SC4744 BUH615D 2SC4747 BUH1215 2SC4757 THD219HI 2SC4759 BUH1015HI 2SC4762 BUH615D 2SC4769 BUH615D 2SC4770 THD200FI 或THD215HI 2SC4774 BUH1015HI 2SC4916 THD218DHI 2SC4923 BUH1015HI 2SC4924 BUH1015HI 2SC4927 THD200FI 或 THD215HI 2SC4977 BUL57 2SC5002 THD200FI 或 THD215HI 2SC5021 BUL128 2SC5022 BUH2M20AP 2SC5023 BUL138
![arXiv:2009.14126v1 [quant-ph] 2020 年 9 月 29 日](/simg/3\3569f59f4181b8880b256badc42762f11e0fb038.webp)
arXiv:2009.14126v1 [quant-ph] 2020 年 9 月 29 日
嵌入绝缘固态基质中的稀土 (RE) 离子为量子计算和量子信息处理提供了一个有趣的平台。稀土离子的核自旋和电子晶体场 (CF) 能级可用于存储和操纵量子态。由于稀土离子量子态的相干时间较长，它们非常适合实现量子比特。最近已证明，失相时间范围从 CF 态之间的电子跃迁的 100 µ s [1] 到核跃迁的 1.3 s [2]，甚至通过使用动态解耦 [3] 可长达 6 小时。此外，通过检测钇铝石榴石 (YAG) [4, 5]、钒酸钇 (YVO) [6] 和硅酸钇 (YSO) [7–9] 发射的光子，已经证明了读出单自旋态的可能性，这使得此类稀土离子系统成为量子技术的有希望的平台。一些稀土离子在电信使用的频率范围内表现出 CF 跃迁，这使得它们非常适合用作量子中继器 [10, 11]。以前利用稀土离子进行量子计算的方案提出利用 CF 态的电偶极相互作用，建议通过间接偶极阻塞效应实现 CNOT 门 [12–14]。在该方案中，来自控制量子位的偶极场会使目标量子位的跃迁频率发生偏移。这被用来实现具有脉冲序列的 CNOT 门，只有当控制位处于逻辑 1 态时，该门才有效。这里我们提出了一种基于磁偶极相互作用的更快的两量子比特门，该门的灵感来自文献 [15] 中利用硅中的磷供体实现的两量子比特门，类似于金刚石中氮空位中心的混合电子和核自旋方案 [16]。我们在图 1 中展示了基本原理，并在图 2 中展示了相关能量尺度的基础层次。