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World File Search System共振器
通过空间物质结构雕刻超局部光 - 耦合
摘要：空腔量子电磁性的中心主题是单个光学模式与单个物质激发的耦合，导致双腔极化子的双重组控制耦合构成的光学特性。尤其是在Ultrastrong耦合方案中，那里的真空狂欢频率与光的准载体频率的比率是ωr ∕ c，接近Unity，Polariton Doublet Bridges巨大的频谱宽度2ωr，以及与偏离光和物质模式的进一步相互作用。尽管增加了复杂性，但由于增加了设计光 - 耦合共振的自由度，因此最终的多模式耦合最近引起了人们的注意。在这里，我们通过实验实现了一种新型策略，以通过在子波量表上定制多种平面金属Thz共振器的多种模式的空间过度雕刻超强的多模式耦合，以及多种平面金属THZ谐振器的空间过度和多种模式的降级两维电子的回旋量。我们显示
Fermilab
我们确定了三维超导射频（SRF）谐振器中的量子反应性的主要来源，以及由氧化尼伯群组成的二维透射量值：五级系统（TLS）损失的氯托氧化物中的氧气空位：氧气空位。通过探测顺序真空烘焙处理对大量NB NB SRF共振器RF性能以及使用飞行飞机二级离子质谱法（TOF-SIMS）的代表性NB样品的氧化物结构的影响，我们发现Cavity质量因子Q 0的非单调性进化与NB相互构图相关联。我们将这种作用定位在氧化物本身中，并通过通过湿氧化来揭示了缓解加重的TLS损失的缓解氧化氧化物，从而呈现了基础NB中扩散的间质氧的微不足道作用。我们假设五氧化五氧化物中的此类空缺是磁杂质的，并且是TLS驱动的RF损失的来源。
mose2/ws2杂合光电二极管与氮化硅波导集成，用于近红外光检测，响应性高
摘要我们根据近红外光谱制度的芯片尺度集成光电探测器的实现和表征，基于在氮化硅硅硅硅基上的摩西2 /WS 2异缝的整合。这种配置在780 nm的波长（表明内部增益机制）下达到〜1 a w -1的高响应性，同时将暗电流抑制至〜50 pa的水平，与仅Mose 2的参考样本相比，降低了〜50 pa的水平。我们测量了暗电流的功率频谱密度低至〜1×10 - 12 a hz -0.5，从中，我们从中提取噪声等效功率（NEP）为〜1×10-12 - 12 W Hz -0.5。为了演示设备的实用性，我们将其用于表征与光电探测器相同芯片上的微林共振器的传输函数。能够在芯片上整合局部光电电视机并在近红外制度下操作具有高性能的设备，这将在光学通信，量子光子学，生物化学传感等的未来集成设备中发挥关键作用。
六方氮化硼超表面实现全可见光谱高品质纳米光子学
振幅[3,4]光散射的方向性[5,6]自旋[7,8]和轨道角动量[9,10]，而不受金属基方法固有材料损耗的限制。特别是，由近场增强驱动的应用，如生物分子传感，依赖于高共振品质因数（Q）（定义为共振波长除以线宽），因此需要高的电磁近场强度来实现最大样本灵敏度。[11,12]从米氏理论等中得知，共振品质因数和共振器折射率[13]之间的固有相关性，因此推动了基于高折射率材料体系（如硅[14,15]锗[16,17]或磷化镓）的全电介质纳米光子学的发展。 [18,19] 尽管这些材料在近红外 (NIR) 和红外 (IR) 光谱区域具有出色的高 Q 共振特性，但由于它们的带隙能量处于中间水平，因此在整个可见光谱范围内都伴随着较高的材料固有带间吸收损耗。由于这些基本的材料限制，在整个可见光谱范围内都缺乏无损高折射率材料。[20–23] 特别是，对于可见波长范围，存在大带隙和无损材料的竞争
3.18 MEMS原子时钟 - 时间和频划分
3.18.1 Introduction to MEMS Atomic Clocks 572 3.18.1.1 Introduction 572 3.18.1.2 Vapor Cell Atomic Clocks 573 3.18.1.3 Coherent Population Trapping 575 3.18.1.4 CPT in Small Vapor Cells 577 3.18.2 Design and Fabrication 578 3.18.2.1 Introduction 578 3.18.2.2 Physics Package 579 3.18.2.2.1简介579 3.18.2.2.2垂直腔表面发射激光580 3.18.2.2.3蒸汽单元581 3.18.2.2.4光学584 3.18.2.2.2.5加热585 3.18.2.2.2.2.2.2.2.2.2.2.2.2.2.2 CSAC 588 3.18.2.3.3其他MEMS共振器588 3.18.2.4控制电子设备590 3.18.2.5包装591 3.18.3性能592 3.18.3.1简介592 3.18.3.2频率稳定592 3.18.3.2.2-2.2.2.2.2.2.3.3.1.2.5频率592 3.18.1.长期频率稳定性595 3.18.3.3功耗596 3.18.3.4尺寸597 3.18.4高级技术597 3.18.4.1简介597 3.18.4.2共振对比597 3.18.4.4.4.4 Introduction 600 3.18.5.2 End-State CSAC 600 3.18.5.3 Nanomechanically Regulated CSAC 601 3.18.5.4 CPT Maser 601 3.18.5.5 Raman Oscillator 601 3.18.5.6 Ramsey-Type CPT Interrogation 602 3.18.5.7 N-Resonances 602 3.18.5.8 Others 603 3.18.6 Other MEMS Atomic Sensors 603参考文献605
硅光子微电机电系统在铸造过程中的加载环谐振器
抽象的光子加载量滤波器是在光纤通信系统中实现波长多路复用（WDM）的关键组件。光子整合的最新进展表明，在芯片上将光子附加电源过滤器与高性能光子构建块一起集成的潜力，以构建WDM的紧凑型和复杂的光子积分电路。通常，实现基于具有集成加热器或基于自由载体分散调节器的微环谐振器，以调整滤波器波长。然而，加热器遭受高功耗，自由载体会导致光吸收损失，从而限制了向非常大尺度电路的可扩展性。我们演示了基于垂直移动的MEMS式环共振器的紧凑型加载滤器的设计，仿真，制造和实验表征。在IMEC的ISIPP50G硅光子平台中实现了MEMS驱动的加载滤波器，并使用短的后处理流程实现，以在晶圆级兼容的过程中安全释放悬挂的MEMS结构。滤波器在1557.1 nm处表现出约1 nm（124.37 GHz）的端口宽度，并保留了20 dB的端口灭绝，端口隔离率在驱动电压的27 V下> 50 dB。低功率消耗和紧凑的足迹的组合证明了在光子cirit中非常大规模整合的适用性。©作者。由SPIE在创意共享归因4.0国际许可下出版。[doi：10.1117/1.jom.2.4.044001]全部或部分分发或复制此工作需要完全归因于原始出版物，包括其DOI。
高维的全量子层析成像 -
在很大程度上是由于整体两国频率梳（BFCS）[1]的出现，由于其固有的高尺寸和纠缠与fiftic网络的固有的高尺寸和纠缠相对于频率域中的量子信息处理越来越关注。但是，此类状态的量子状态层析成像（QST）需要进行主动频率混合操作的复杂而精确的工程[2-4]，这很难扩展。为了加强这些局限性，我们提出了一种新颖的SO，它采用了脉冲塑造器和电动相调制器（EOM）来执行隆起操作，而不是以规定的方式进行混合。结合了最先进的贝叶斯统计方法[5]，我们成功地验证了纠缠和重建由芯片SI 3 N 4微孔共振器（MRR）产生的BFC的全密度ma-Trix，最高为8×8- dimensional dimensional dimensials timensials Twip Qud-QudqudiT hilbert Space，最高频率为water water forsy Bins water for derumension for derumense for derumension for derumension。总体而言，我们的方法为频率可实现的操作提供了一种实验性的频率键断层扫描方法。编码单个光子的量子信息水平，称为光子Qudits [6]，量子通信和网络相关的关键范围[7]，例如较高的信息能力[8]，增加噪声耐受性[9]，以及对Bell不平等现象的强烈侵害[10]。已经在许多自由度中探索了光子量的生成和操纵，包括路径[11，12]，轨道角度[13，14]，频率箱[2，3，15]和时间箱[16，17]。综合光子学在缩放量子状态的复杂性[18，19]和量子操作[20]中起关键作用，并且自由度的频率程度特别有吸引力，因为芯片BFC可以以紧凑的方式产生大量的频谱纠缠的垃圾箱。
采用电润湿技术的微流体声学超材料
膜型超材料，[17] 最近的研究表明，将液体与固体结构结合起来可以极大地促进可重构性。最近展示了一种被动可重构亥姆霍兹共振器，其中填充了不同体积的水来调节其自由腔空间。 [18] 但是，为了主动调整液体嵌入超材料设计，我们需要主动微流体技术来在芯片上控制液体的流动性。文献中存在许多主动微流体控制机制 [19]，如光电润湿、电泳和表面声波。这些可用于以受控方式移动微尺度液滴，并已被用于各种应用，如芯片实验室、[20] 打印、[21] 光流体透镜 [22] 和声流体。 [23] 然而，声流体领域 [24] 迄今为止仅关注使用施加声场来操纵液滴 [25,26]，而不是反之亦然。此外，由于尺寸大、吞吐量低、体积大以及整合主动控制机制所需的材料成本高昂，制造超紧凑可调超材料设计面临着制造挑战。在这里，我们提出并开发了一种新型超紧凑元结构，我们称之为超材料，它具有利用微流体的主动驱动机制，这将具有重要实际意义并促进微流体声学超材料 (MAM) 的新方法。在本文中，我们设计、制造并展示了一种液滴集成超材料，其可调性源自一种基于数字微流体的主动液滴操纵技术，称为电介质电润湿 (EWOD)。 [27–29] 我们利用微机电 (MEMS) 技术实现了对深亚波长狭缝（尺寸为长度 = 0.5 λ (L)、宽度 = 0.06 λ 和高度 = 0.02 λ ）的动态控制，以操纵超声波（40 kHz）。例如，在文献中很少见到在频率 20.9 kHz（λ 表示声音的波长）时约为 λ /650 的超薄深亚波长超材料，其中通过在超表面上镂空图案化来剪纸任意图案。[30] 已报道的大部分作品（如范围在微米到毫米级的超声波超透镜 [31]）都是“被动的”，但这里我们提出了一种新型的主动可调谐深亚波长超薄超材料（厚度为 200 微米，高达 λ /44），据我们所知，与以前的研究相比创下了纪录。基于 MEMS 的 MAM 设计铺平了道路
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在此处给定文章文章：光子学：现代通信中的光学电子学Amnon Yariv和Pochi Albert Yeh，2006年1。电磁场和波2。射线和光束3。介电波导和光纤4。光谐振器5。辐射和原子系统的相互作用6。激光振荡和某些特定激光系统的理论7。纤维中的色散和极化模式分散8。非线性光学9。电磁和AO调制器10。光学检测和第11代中的噪声。检测光辐射12。周期性结构13。波导耦合...在先前的研究中，我提出了一个相干耦合光学信号的腔电器调节器的量子模型。Mingshan Li，工程，物理，2014年，现代光纤通信系统中的传输带宽依赖于光信号发射器的调制带宽和光子组件的计算速度。开发了一种极端模式转换器，这是一种紧凑的平面光子结构，有效地将氮化硅高指数单模型波导耦合到近表面 - 表面纳米的高斯束，其腰部为≈160µm，对应于模态面积的增加> 105。半导体激光腔中的光学非线性可以被利用以表征激光辐射的性能或执行频率转换操作。例如，非线性光学效应可用于减速光。慢灯一直是一个跨学科的话题和快速增长的领域。放慢速度和控制光的能力在各种应用中可能很有用。在标准光纤通信系统中遇到的许多光子设备也用于量子信息和通信系统，例如光放大器和开关。我们提出了用于建筑室温的设计和实验性工作，连续波（CW）激光器的腔体将光限制在体积≤（λ/N）3。Amnon Yariv和Pochi Yeh的第六版Photonics已进行了广泛的修订，以跟上最近的发展。现在，它更多地关注光学通信，将材料整合到生成和操纵光辐射以及设计光子组件以进行信息传输上。本文还提供了比上一版更广泛的理论基础和更详细的数学解释。此更新的版本涵盖了光通信和电子产品中主要光子组件的基本物理和原理。这些包括光谐振器，各种激光，波导，光纤，光栅和光子晶体。此外，它探讨了光学网络中光束的传输，调节，扩增和检测以及纤维中的非线性光学效应。本书具有电磁理论，麦克斯韦方程和电磁波传播的背景。第六版的光子学也是实践工程师和科学家的有用参考。整个过程中都包含许多示例，使其成为光子学，光电学或光学通信的高级本科和研究生课程的理想资源。第六版中的新材料包括诸如Stokes参数和Poincar Sphere，Fermat的原理，矩阵配方，分散和耦合共振器光学波导等主题。纤维中的非线性光学效应包括自相度调制，跨相调制，SBS，SRS，四波混合和光谱反转。此外，在波导电气马赫德调制器中观察到电吸收。光子晶体表现出Bloch波，光子带和带隙，以及周期性分层介质和纤维Bragg光栅。