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World File Search System千焦耳
明智选择策略 - 昆士兰州教育
大约四分之一的儿童超重或肥胖。这是一个严重的问题，因为超重或肥胖的人面临更大的短期和长期健康及心理社会问题风险。儿童体重过重通常是由于摄入过多能量（千焦耳或卡路里），例如吃太多食物或吃错食物，再加上身体活动太少或一天中太多时间不活动。儿童食用的食物和饮料也会影响口腔（牙齿）健康，导致昆士兰州儿童蛀牙率高。
科学、技术与社会（STS）
采用问题解决、多学科和多文化的方法，将能源从复杂的电路、电网和千焦耳带入日常生活领域，让普通人成为能源知识、基础设施和技术的实践者和生产者。三个主要目标是让学生沉浸在世界各地能源的历史、文化、多元文化和创业方面，使他们成为更好的能源工程师；向他们介绍研究和分析方法；并部署这些方法和他们的各种技能，以小组形式解决/设计学生选择的特定能源问题的解决方案。每个群体解决不同的能源问题。提供如何成为世界积极塑造者的指导，并将学生的各种学科技能和文化多样性作为解决问题的概念工具进行对话。招生人数有限。C. Mavhunga
燃烧涡轮发电单元
随着燃烧涡轮机的热效率的增加，涡轮发电机产生的电力总燃烧的燃料较小，并且CO 2和其他空气排放量相应减少。效率据报道是转化为电力的燃料中能量的百分比。1热率是表达效率的另一种常见方法。热率表示为英国热单元（BTU）或千焦耳（KJ）的量，以产生千瓦时的电力（kWh）。较低的热率与更有效的发电率有关。效率提高可以以不同的格式表示；它们可能被报告为总体效率的绝对变化（例如，从40％变为42％，代表2％的绝对增加）。它们也可以作为效率的相对变化表示（例如，从40％变为42％会导致燃料使用降低5％）。效率的相对变化是最一致的方法，因为它对应于热率相同的变化。对于大多数燃烧涡轮的EGU，随着热率的降低，燃料提取相关的环境影响以及对冷却水生态系统的相关热影响的相应减少。2
从 转换为 功能值 - 船舶结构委员会
换算系数（与公制单位的近似换算） 换算自 功能 值 长度 英寸 米 除以 39.3701 英寸 毫米 乘以 25.4000 英尺 米 除以 3.2808 体积 立方英尺 立方米 除以 35.3149 立方英寸 立方米 除以 61,024 截面 模数 英寸 2 英尺 厘米 2 米 乘以 1.9665 英寸 2 英尺 厘米 3 乘以 196.6448 英寸 3 厘米 3 乘以 16.3871 惯性矩 英寸 2 英尺 2 厘米 2 米 除以 1.6684 英寸 2 英尺 2 厘米 4 乘以 5993.73 英寸 4 厘米 4 乘以 41.623 力或质量长吨 吨 乘以 1.0160 长吨 公斤 乘以 1016.047 磅 吨 除以 2204.62 磅 公斤 除以 2.2046 磅 牛顿 乘以 4.4482 压力或应力 磅/英寸2 牛顿/米2（帕斯卡） 乘以 6894.757 千磅/英寸2 兆牛顿/米2 乘以 6.8947（兆帕斯卡） 弯曲或扭矩 英尺吨 米 吨 除以 3.2291 英尺磅 公斤米 除以 7.23285 英尺磅 牛顿米 乘以 1.35582 能量 英尺磅 焦耳 乘以 1.355826 应力强度 千磅/英寸2 英寸 √ 英寸） 兆牛顿 MNm 3/2 乘以 1.0998 J-INTEGRAL 千磅/英寸 焦耳/平方毫米 乘以 0.1753 千磅/英寸 千焦耳/平方米 乘以 175.3
实验室产生的湍流无碰撞冲击中的电子加速
天体物理无碰撞激波是宇宙中最强大的粒子加速器之一。超新星遗迹激波是由超音速等离子体流与星际介质剧烈相互作用产生的，据观测，它可以放大磁场 1 并将电子和质子加速到高度相对论速度 2 – 4 。在完善的扩散激波加速模型 5 中，相对论粒子通过反复的激波穿越而加速。然而，这需要一个单独的机制来预加速粒子以实现激波穿越。这被称为“注入问题”，它与电子尤其相关，并且仍然是激波加速中最重要的难题之一 6 。在大多数天体物理激波中，激波结构的细节无法直接解决，因此很难确定注入机制。这里我们报告了激光驱动等离子体流实验和相关模拟的结果，这些实验和模拟探测了在与年轻超新星遗迹相关的条件下湍流无碰撞激波的形成。我们表明，电子可以通过激波向相对论非热能转变过程中产生的小尺度湍流在一阶费米过程中得到有效加速，从而有助于克服注入问题。我们的观测为激波时的电子注入提供了新的见解，并为在实验室内控制研究宇宙加速器的物理原理开辟了道路。大多数天体物理激波都是无碰撞的，这意味着它们是由等离子体不稳定性形成的，等离子体不稳定性通过磁场放大、等离子体加热和粒子加速来耗散流能 6、7。因此，粒子注入与激波形成机制和激波产生的湍流磁场的性质密切相关。这些过程通常受激波马赫数（激波速度与环境阿尔文或声速之比）控制，但其控制方式尚不十分清楚。长期以来，航天器对地球弓形激波的现场测量已经形成了我们对中等阿尔文马赫数（MA ≈ 3 − 10）下无碰撞激波的理解（参考文献 8）。然而，由于这些奇异遥远激波的局部条件约束不充分，我们对超新星遗迹（SNR）激波相关的甚高马赫数范围（MA ≫ 10）的了解要有限得多，而且大部分都是通过数值模拟获得的 9 – 12。在过去十年中，人们在利用千焦耳级激光器产生超音速超阿尔文等离子体方面做出了巨大努力