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通过高效蒸汽辅助氯化实现深蓝色钙钛矿单模激光
Pina, DH Parmar, G. Bappi, C. Zhou, H. Choubisa, M. Vafaie, AM Najarian, K. Bertens, LK Sagar, Y. Dong, Y. Gao, S. Hoogland, MI Saidaminov, EH Sargent, Adv. Mater. 2021, 33, 2006697，最终版本已发布于 https://doi.org/10.1002/adma.202006697。本文可根据 Wiley 自存档版本使用条款和条件用于非商业用途。
在UV/Violet上运行的低损坏单模波导...
集成的光子学是一种在应用程序的各个领域，包括光学共同传感和生物传感。尤其是，片上生物感应引起了极大的兴趣，这是由于其在低成本，紧凑性和低检测极限方面的潜力。CMOS兼容的氮化硅（SIN X）目前在片上光谱中起着重要作用，是可见/近红外（MR）平台的首选材料[1]。然而，sin x在蓝色/紫外线波长下遭受高吸收损失[2]。已经努力研究了在紫外线波长的波导，但紫外线平台仍处于起步阶段。对于理想的光子平台，低损耗和单模操作对于结合芯片上多个光学组件至关重要。最近，X。Liu等[3]报道了一个单晶AIN平台。从k = 390 nm处的出色胶片质量，中等的波导损失为8 db/cm。然而，即使使用电子束光刻，大波导维度和高指数（N）值为2.2也会导致多模式引导。相反，使用原子层沉积（ALD），氧化铝（A10 X）具有较低的折射率值，高于220 nm [4]的高透明度，可以很好地控制A10 X膜的均匀性和厚度。G.N. West等。 在“ k = 371 nm [5]时，以令人印象深刻的低损失为〜3 db/cm的A1G X波导，需要步进光刻来进行模式波导，然后才能实现单个模式操作。 在402 nm的波长下证明了5 dB/cm的传播损失。G.N.West等。 在“ k = 371 nm [5]时，以令人印象深刻的低损失为〜3 db/cm的A1G X波导，需要步进光刻来进行模式波导，然后才能实现单个模式操作。West等。在“ k = 371 nm [5]时，以令人印象深刻的低损失为〜3 db/cm的A1G X波导，需要步进光刻来进行模式波导，然后才能实现单个模式操作。在402 nm的波长下证明了5 dB/cm的传播损失。此外，它们的平台将氧化硅（Sio X）的实现为硬面膜，后来将其作为顶级层面。尽管这将有效地降低核心和覆层之间的指数对比，然后减少散射损失，但Sio X-覆层不可避免地会抑制平台的生物感应电位。在本文中，我们提出了由常规接触光刻（Karl Suss Ma6对准器）制造的空气层单模A10 X波导。在实施昂贵且耗时的步进光刻之前，该A10 X平台利用了一种高效且具有成本效益的光刻工具来制造紫外线/紫罗兰色频谱设备的研究原型。
招聘传单模板（观察性研究）
• 您将被要求参加 1 到 4 次会议（工作日和周末都可以） • 每次会议大约持续 1 小时 • 将在您的头上佩戴湿式 EEG 耳机，其传感器会接触您的头皮。 • 您将执行语音意象和语音感知块 • 所有会议都将在 Holland Bloorview 举行 • 参与者和研究人员必须戴口罩和手套，并在适用时保持身体距离 参与有什么好处？参与这项研究可能有助于为严重运动障碍人士开发一种通讯设备。有哪些补偿？所有会议结束后，您将收到总计 30 或 40 美元的礼品卡，作为对您参与的感谢。
![b"其中 | z \xe2\x9f\xa9 = D ( z ) | 0 \xe2\x9f\xa9 是一个与真空态 | 0 \xe2\x9f\xa9 相关的相干态，通过位移算子 D ( z ) = exp \xe2\x88\x92 za \xe2\x80\xa0 \xe2\x88\x92 \xc2\xaf za 表示 Heisenberg\xe2\x80\x93Weyl 代数 [ a , a \xe2\x80\xa0 ] = 1 [ 6 ]。我们注意到，该提议看似简单，但代价是“字母”的非正交性，即 tr ( \xcf\x81 0 \xcf\x81 1 ) \xcc\xb8 = 0，导致它们的可区分性受到限制。由于相干态不需要非线性介质来产生，因此与早期利用压缩态 [ 7 ] 且要求“硬”非线性相比，使用相干态似乎更具优势 [ 3 ]。然而，实验技术的最新进展可能会扭转这一趋势，至少在超越标准相干态变得有利的情况下。以薛定谔猫态作为正交字母表状态的候选者为例 [ 1 ]。这项研究的目的是给出一个由 Gazeau\xe2\x80\x93Klauder 相干态组成的字母表候选者的例子 [ 8 ]。我们分析了与配备了克尔介质典型的多项式非线性的振荡器相关的 Gazeau\xe2\x80\x93Klauder 状态的二元通信。已经针对各种量子系统研究了 Gazeau\xe2\x80\x93Klauder 相干态：单模”](/simg/2/2f4fca7a9ebfa5cb60fe7de58e772a96f031e18a.webp)
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展示高度对称的单模、单光子...
纠缠是量子力学的核心，其最重要的用途之一是检验贝尔不等式，以进一步加深我们对现实和局域性的理解 [ 1 ]。最常见的方法是，通过检查一对纠缠光子之间的相关性来进行该测试 [ 2 ]。尽管自 20 世纪 70 年代和 80 年代的开创性工作以来，已经对贝尔不等式进行了许多测试 [ 3 – 5 ]，但尚未取得无条件的结果。一个根本原因是，在此类测试中产生的很大一部分光子在测量过程中未被检测到。虽然测量到的相关性可以用量子力学来解释，而且大多数人认为量子力学确实是这些相关性背后的机制，但低测量效率确实为巧妙设计的局部隐变量理论提供了可能性，该理论可以在不借助量子力学的情况下重现观察到的相关性 [ 6 , 7 ]。要使用 Bell 的原始方案来弥补漏洞，从光子的产生到探测，总效率至少需要达到 83% [ 1 ]。通过利用非最大纠缠，Eberhard 能够将这个效率要求放宽到 67% [ 8 ]。但即使是这个更温和的效率要求仍然是一个极其困难的技术挑战，直到最近才得以实现 [ 9 , 10 ]。虽然这足以弥补检测漏洞，但许多提议的量子信息应用还有一项额外要求，即光子处于单一光学空间模式。在本信中，我们报告了对称、单空间的实验演示 -
hdr-CIELAB 和 hdr-IPT：描述高动态范围和广色域图像颜色的简单模型
摘要 CIE 1976 L*a*b* 色彩空间 (CIELAB) 已广泛且成功地应用于各种应用，包括数字彩色成像、彩色图像质量和色彩管理。它的一个缺点是缺乏色调线性，这是色域映射中的一个关键问题，而 IPT 色彩空间已解决了这一问题，该领域对此进行了广泛应用。这两个空间的一个限制是它们不适用于高动态范围 (HDR) 成像中的颜色问题。这是因为它们在零亮度/亮度处的截距很难确定，并且它们对于比漫反射白色更亮的颜色的适用性不确定。为了解决这些 HDR 问题，提出了两个新制定的色彩空间以供进一步测试和改进，hdr-CIELAB 和 hdr- IPT。它们只是基于用更符合生理学的双曲函数（称为 Michaelis-Menten 方程）替换 CIELAB 和 IPT 中的幂函数非线性，该方程经过优化，可以最接近地模拟漫反射色域的原始色彩空间。本文描述了这些提出的模型的公式，并使用 Munsell 数据与 CIELAB、IPT 和 CIECAM02 进行了比较，进行了一些初步评估。
用于电测量的接触式单模板合成纳米线
为保护环境，最好将导电聚合物封装起来。在模板合成中，将形成的纳米线嵌入模板中，可以保证这一点。最常用的模板是多孔氧化铝膜 [5] 和市售的屏幕过滤器（例如 Nuclepore 和 Poretics 公司的产品），它们是薄聚碳酸酯箔，上面有通过蚀刻核损伤轨迹获得的孔隙 [6]。典型的模板具有高孔隙密度，~ 10 -10 lclcm -2。这使得可以制造几乎相同的纳米线的大型组件，非常适合测量磁性 [7] 和光学 [8] 特性。与这些测量相比，由于测量灵敏度有限，需要大型组件，而电测量最好在一根纳米线上进行。就电学性质而言，模板合成有望成为一种有效的方法：人们已经研究了由周期性堆叠的磁性多层组成的高纵横比纳米线[9]。另一方面，Cai 和 Martin [3] 报道了模板合成的复合材料具有惊人的尺寸依赖性。无论哪种情况，都缺乏一种可靠的方法，可以电处理单个纳米线。