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World File Search System和晶格
有理近似，多维持续分数和晶格还原
持续分数类型的扩展目的（除其他属性）提供了越来越好的实际数字合理性二磷酸近似值。更重要的是，预期的多维持续分数将产生越来越更好的理性近似值，具有相同的分母B旧p上p左括号n右括号n右括号基线除以q上额本额外额外的额外额外额外的额外括号n右括号n右括号n右额外的左额外额外的固定额外的固定额外的固定额外的基线置于左额外的基线，并置于固定的左额外的固定范围内置额的固定范围内的右置态固定范围内的右手置态置于固定范围内的右手置态，并置于左右的左态，并置于左右的固定。 COMMA ELLIPSIS P下标D上标左括号n右括号基线除以Q上标左括号n右括号n右括号右括号右括号n下标n double double doupter n p（n） /q（n） /q（n）=（p（n）1 /q（n）1 /q（n）1 /q（n），。< /div> < /div> < /div> < /div> < /div>。。p（n）d /q（n））n∈Nd -tuples粗体斜体alpha等于左括号alpha 1 comma ouripsis chripsis comma comma comma comma alpha alpha下标d基线右括号α=（α1，。< /div>，。< /div>。。，αd）实数，分数p下标i上标左括号n右括号基线除以q superscript左括号n右括号n右括号p（n）i /q（n）i /q（n），收敛到lpha sisscriptiαiαiiαiiαiiαiiαi小于或等于i小于或等于或等于或等于或等于或等于或等于d或equals d by或equals d by或equal d f d f d by或equals d by或equals d use。已知通常的常规持续分数为正实数提供了极好的（甚至是最好的）合理近似值[41，89]。
通过表面限制的金属化石墨炔片中的分子轨道和晶格对称性组合实现非常规能带结构
基于石墨炔 (GY) 和石墨炔 (GDY) 的单层代表了下一代二维富碳材料，其可调结构和性能超越石墨烯。然而，检测原子级厚度的 GY/GDY 类似物中的能带形成一直具有挑战性，因为该系统必须同时满足长程有序和原子精度。本研究报告了在表面合成的金属化 Ag-GDY 薄片中形成具有介观（≈ 1 μ m）规律性的能带的直接证据。采用扫描隧道和角度分辨光电子光谱，分别观察到费米能级以上实空间电子态的能量相关跃迁和价带的形成。此外，密度泛函理论 (DFT) 计算证实了这些观察结果，并揭示了蜂窝晶格上双重简并的前沿分子轨道产生接近费米能级的平坦、狄拉克和 Kagome 能带。 DFT 建模还表明原始薄片材料具有固有带隙，该带隙保留在具有 h-BN 的双层中，而吸附诱导的带隙内电子态在 Ag-GDY 装饰银的 (111) 面的合成平台上演变。这些结果说明了通过原子精确的二维碳材料中的分子轨道和晶格对称性设计新型能带结构的巨大潜力。
有限密度QCD状态方程：临界点和晶格...
1美国休斯顿大学休斯顿大学物理系77204，美国2杜克大学，北卡罗来纳州达勒姆大学27708，美国3 Helmholtz研究学院HESSE HESSE HESSE（HFHF）GSI HELMHOLTZ HELMHOLTZ中心GSI HELMHOLTZ CENTRIC for ION heave Ion Physicics fornis frankfurt，60438 Frankfurtirant frankfurtirant frankfurt。 Physik，Johann Wolfgang Goethe-Universität，Max-von-laue-STR。1，D-60438德国法兰克福5 GSIHelmholtzentrumfürSchwerionenforschungGmbh，Planckstrasse 1，D-64291 D-64291德国Darmstadt，德国6宾夕法尼亚州立大学，宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州16801，宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州立大学Universit`A di Torino和INFN Torino大学，通过P. Giuria 1，I-10125，I-10125，意大利的I-10125，8物理学系和量子理论实验室，极端理论，伊利诺伊州芝加哥，伊利诺伊州芝加哥，伊利诺伊州芝加哥大学60607，美国9 Kadanoff理论中心，芝加哥大学，芝加哥，伊利诺伊州芝加哥大学6066637，美国芝加哥，
1T-VSE2的电子结构和晶格动力学
1 Fisika Aplikatuaua Saila，Gipuzkoaako Ingeniaritza Eskola，巴斯克大学大学（UPV/EHU），20018年，西班牙圣塞巴斯蒂安2 20018 San Sebastián, Spain 4 Advanced Photon Source, Argonne National Laboratory, Lemont, Illinois 60439, USA 5 European Synchrotron Radiation Facility (ESRF), BP 220, F-38043 Grenoble Cedex 9, France 6 Ruprecht Haesel Laboratory, Deutsches Elektronen-Synchrotron Desy, 22607 Hamburg, Germany 7 Institut Für Experimentelle und Angewandte Physik, Christian-Albrechts-University Zu Kiel, 24098 Kiel, Germany 8 UGC-Dae Consortium for ScientiFori Rasearch, University Campus, Khandwa Road, COMMIT-452001, India 9 Department de Física Aplicada, Universidade de Santiago de Compostela, 15782西班牙圣地亚哥·德·波斯特拉（Santiago de Compostela），10个学院，伊马图斯研究所，圣地亚哥大学，15782年，圣地亚哥，西班牙圣地亚哥，西班牙11 ISIS设施，STFC Rutherford Appleton实验室，DIDCOT，DIDCOT OXCOT，DIDCOT OXX11 0QX，didcot Oxx 12 Deutsertron，Unitedsectron norkterron norktrron notkrotron。85, 22607 Hamburg, Germany 13 Alba Synchrotron Light Source, 08290 Barcelona, Spain 14 Department of Physical, Computer Sciences and Mathematics, University of Modena and Reggio Emilia, via Campi 213 / A, I-41125 Modena, Italy 15 Center S3, Institute Nanoscienze-Cnr, via Campi 213 / A, I-41125 Modena,意大利16材料（Theos）的理论和模拟，以及国家计算设计与发现新颖材料的发现与发现（Marvel），ÉcolePolytechniquefédéraledeLausanne，1015瑞士洛桑，瑞士17物理学系，特伦托大学，通过Sommari 14，38123 Povo，Itbone，Itbone，Itbons，ITNAL SONNENINES，ITNENINES，ITNENNESISS，ITNENNESNENNES， de Paris，UMR7588，F-75252，法国，法国19号石墨烯实验室，意大利技术基金会，通过Morego，16163年，意大利，欧洲热那亚20欧洲同步辐射设施（ESRF），BP 220，F-38043，F-38043 GRENOBLE CEDEX，GRENOBLE CEDEX，FRANCE 21岁，000 000.意大利22 Alto University Applied Physics系，02150 ESPOO，芬兰23 Ikerbasque，巴斯克科学基金会，48013 Bilbao，西班牙85, 22607 Hamburg, Germany 13 Alba Synchrotron Light Source, 08290 Barcelona, Spain 14 Department of Physical, Computer Sciences and Mathematics, University of Modena and Reggio Emilia, via Campi 213 / A, I-41125 Modena, Italy 15 Center S3, Institute Nanoscienze-Cnr, via Campi 213 / A, I-41125 Modena,意大利16材料（Theos）的理论和模拟，以及国家计算设计与发现新颖材料的发现与发现（Marvel），ÉcolePolytechniquefédéraledeLausanne，1015瑞士洛桑，瑞士17物理学系，特伦托大学，通过Sommari 14，38123 Povo，Itbone，Itbone，Itbons，ITNAL SONNENINES，ITNENINES，ITNENNESISS，ITNENNESNENNES， de Paris，UMR7588，F-75252，法国，法国19号石墨烯实验室，意大利技术基金会，通过Morego，16163年，意大利，欧洲热那亚20欧洲同步辐射设施（ESRF），BP 220，F-38043，F-38043 GRENOBLE CEDEX，GRENOBLE CEDEX，FRANCE 21岁，000 000.意大利22 Alto University Applied Physics系，02150 ESPOO，芬兰23 Ikerbasque，巴斯克科学基金会，48013 Bilbao，西班牙
稳定剂状态和晶格
本论文由两部分组成：第一部分讨论稳定器状态及其凸包（稳定器多胞形）的性质。稳定器状态、泡利测量和克利福德幺正体是稳定器形式主义的三个基石，其计算能力受到 Gottesman-Knill 定理的限制。该模型通常通过魔法状态丰富，以获得量子计算的通用模型，称为魔法状态量子计算 (QCM)。本论文的第一部分将从三个不同的角度研究稳定器状态在 QCM 中的作用。第一个考虑的量是稳定器程度，它提供了一种测量量子态的非稳定性或魔法的工具。它为每个状态分配一个量，粗略地测量需要多少个稳定器状态来近似该状态。已经证明，当所考虑的状态是其组件最多由三个量子位组成的乘积状态时，该程度在采用张量积的情况下是乘法的。在第 2 章中，我们将证明此属性并不普遍成立，更准确地说，稳定器范围是严格乘积的。我们根据稳定器状态的一般属性得出此结果。非正式地，我们的结果表明，当字典大小在维度上呈亚指数增长时，不应期望字典在进行张量积时是乘法的。在第 3 章中，我们从资源理论的角度考虑 QCM。魔法的资源理论基于两种类型的量子通道，即完全稳定器保留映射和稳定器操作。这两类都具有无法生成额外魔法资源的属性。我们将证明这两类量子通道并不重合，具体而言，稳定器操作是完全稳定器保留通道集的严格子集。这可能会导致某些通常
1个拉曼光谱和晶格动力学计算...
含量和低成本的半导体，例如磷化锌（Zn 3 p 2），是下一代光伏应用的有希望的候选者。但是，有利于缺陷形成和可控掺杂的市售基材的合成是限制设备性能的挑战性缺点。更好地评估相关特性，例如结构，晶体质量和缺陷，将允许更快地进步Zn 3 P 2，从这个意义上讲，拉曼光谱可以发挥不可估量的作用。为了提供Zn 3 p 2的完整拉曼光谱参考，这项工作从实验和理论的角度来看，对四侧结构的Zn 3 P 2（空间组P 4 2 / NMC）纳米线的振动特性进行了全面分析。低温高分辨率的拉曼极化测量已在单晶纳米线上进行。不同的极化构型允许选择性增强1G，B 1G和E G拉曼模式，而从互补的不偏度拉曼测量中鉴定出B 2G模式。与洛伦兹曲线的所有拉曼光谱同时进行反向卷积允许鉴定33个峰，这些峰已在39个理论上预测的特定元素中分配给了34个（8 a 1g + 9 b 1g + 3 b 2g + 14 e g）。实验结果与基于密度功能理论的第一原理计算所计算的振动频率非常吻合。在声子分散图中观察到了三个独立的区域：（i）低频区域（<210 cm-1），该区域由Zn相关振动，（ii）中间区域（210 - 225 cm-1）主导，该区域（210 - 225 cm-1）代表真正的声子隙，无观察到的振动，（III）高频区域（III）高频率（III）primitation frirications（> 225 cm-cm-1）。振动模式的分析表明，非脱位模式主要涉及沿长晶体轴（C轴）的原子运动，而退化模式主要对应于平面振动，垂直于长C轴。这些结果为识别四方Zn 3 p 2相提供了详细的参考，可用于构建基于拉曼的方法，用于有效筛选散装材料和膜，这可能包含结构性不均匀性。
研究论文 控制能带退化和晶格应变以实现非凡的 PbTe 热电材料
事实证明，最大化能带简并度和最小化声子弛豫时间对于推进热电学是成功的。与单碲化物合金化已被公认为是收敛 PbTe 价带以改善电子性能的有效方法，同时材料的晶格热导率仍有进一步降低的空间。最近有研究表明，声子色散的加宽衡量了声子散射的强度，而晶格位错是通过晶格应变波动实现这种加宽的特别有效的来源。在本研究中，通过精细控制 MnTe 和 EuTe 合金化，由于涉及多个传输带，PbTe 价带边缘附近的电子态密度显著增加，而密集的晶内位错的产生导致声子色散有效加宽，从而缩短声子寿命，这是由于位错的应变波动较大，这已由同步加速器 X 射线衍射证实。电子和热改进的协同作用成功地使平均热电性能系数高于工作温度下 p 型 PbTe 的报道值。