XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System对称性
赝自旋对称性的守恒与破缺
伪自旋对称性 (PSS) 是一种与狄拉克旋量的下部分量相关的相对论动力学对称性。本文以单核子共振态为例，研究了 PSS 的守恒与破缺，采用格林函数方法，该方法提供了一种新颖的方法来精确描述窄共振和宽共振的共振能量和宽度以及空间密度分布。PSS 的恢复与破缺完美地体现在共振参数和密度分布随势深的演变中：在 PSS 极限下，即当吸引标量和排斥矢量势具有相同的大小但相反的符号时，PSS 完全守恒，PS 伙伴之间的能量和宽度严格相同，下部分量的密度分布也相同。随着势深的增加，PSS 逐渐破缺，出现能量和宽度分裂以及密度分布的相移。
配体诱导对称性破缺是...的起源
图 3：a) 覆盖不同 L 型配体的结构（原子颜色：Cl=绿色、Se=灰色、Cd=金色、碳=棕色、氢=白色、硫=橙色、氧=红色、磷=深蓝色、氮=浅蓝色）以及所使用的命名法和各自的光学带隙。C 1 (Cl) 是图 1 的重复，用于比较。b) 最低八个状态的激子精细结构（最低激子状态设置为零能量）。颜色对应于对数刻度上状态的振荡器强度。
通过设计的对称性扩展蛋白质纳米含量...
多面体蛋白纳米局量作为疫苗平台取得了很大的成功（1-3），并且是生物制剂递送的有前途的车辆（4-7）。因此，人们对设计能够显示大量抗原或包装更大的更大的碳的更大且更复杂的结构有很大的兴趣。然而，常规的多面体是所有亚基都具有相同局部环境的最大闭合结构（8-11），因此访问更大，更复杂的封闭结构需要打破局部对称性。病毒通过在独特的环境（伪对称）（12）中放置化学不同但结构上相似的链条或利用相同的亚基来解决这个问题，或者利用在不同环境中采用不同构象的相同亚基（准对象）（13-15）（13 - 15），以访问具有更高的三角形（T）数量（13）结构（13），具有较大的亚基和互联剂和较大的子燃料。设计更大，更复杂的纳米焦点的一种有希望的途径是从定期的多面体纳米局（t = 1）开始，该纳米局（t = 1）是由对称的同构构构建块构建的，这些构建块的分离式环状布置是通过在假异构的异构体中代替这些构建块的隔离循环排列，然后通过将t = 4和大型结构与其他结构结合在一起，并与这些其他结构相结合。在这里，我们提供了这种设计方法的高级几何概述，以说明如何使用设计多样性和设计经济之间的权衡方向来实现不同的设计成果，正如在两篇随附的论文中实验证明的那样，Lee等人（16）和Dowling等人（17）。
时间逆转对称性损坏的非中心超导体
在非中心对称超导体中，这对势具有均匀的单元和奇数三重态成分。如果打破了时间传感对称性，则这些组件的超导阶段是不相同的，例如在Anapole超导体中。在本文中表明，通过两个组分之间的相位差异打破时间反转对称性，显着改变了状态的密度和S +螺旋P波超导体中的电导。S +手性p波超频导导管中的状态密度和电导量通过添加相位差的影响较小，因为S + P波超导体中的时间反转对称性已经损坏。田中纳扎罗夫边界条件延伸到3D超导体，使我们能够研究更多的超导体，例如Balian-Werthamer超导体，其中D矢量的方向与动量方向平行。结果对于确定潜在的时间交流对称性损坏的非中心对称超导体中的配对电位很重要。
在连续体中的对称性，绝缘子和超导性...
是由于最近在扭曲的双层WSE 2中发现超导性的动机，我们在Moiré超级峰值的连续模型的框架中分析了该系统中的相关物理学。在系统的微调极限下使用对称性，当考虑到有限的带宽，位移场和内部电位的相位扰动时，我们确定强耦合接地状态及其命运。我们对超导不稳定性进行了分类，并采用了类似自旋的特性模型，研究了与这些绝缘颗粒孔阶的接近性的超导不稳定。这表明只有一个相邻的间隔相干阶段（具有零或有限波矢量）自然与观察到的超导状态是一致的，我们表明，这在非平凡带拓扑的影响至关重要。取决于细节，超导体将是淋巴结或手性凹陷状态，而包括电子 - 光子耦合将导致完全间隙的，时间逆转的对称配对状态。
通过手性对称性修复和霍金 - unruh效果
编辑器：F。Gelis QCD与字符串模型之间的关系是探索Quarks之间相互作用潜力的宝贵观点。在这项研究中，我们研究了与加速观察者所经历的临床相关的手性对称性的恢复。利用Schwinger模型，我们分析了Quark-Antiquarks之间的弦或染色体孔管的临界点，而夸克之间的分离增加。在这项研究中，确定Quark-Antiquark染色器式孔管或弦弦断裂的临界距离为𝑟= 1。294±0。040 FM。与此临界点相对应的加速度和未温度的温度表示系统的手性对称性从断裂状态到恢复状态的过渡。我们对临界加速度的估计值（𝑎=1。14×10 34 cm/s 2）和未温度（𝑇= 0。038 GEV）与以前的研究保持一致。此分析在夸克相互作用的背景下，阐明了手性对称性恢复，效果的效果以及弦乐或铬发射器的破裂之间的相互作用。
基于标准模型对称性的数据导向新物理搜索
摘要 我们建议利用标准模型 (SM) 的对称性 (精确或近似) 来使用数据导向范式 (DDP) 探索标准模型以外的物理学 (BSM)。对称性非常强大，因为它们提供了两个无需模拟即可进行比较的样本。专注于数据，可以有效地识别表现出显著不对称性的排他性选择并标记为进一步研究。使用比较两个矩阵的简单通用检验统计量已经提供了良好的灵敏度，仅略差于依赖于对信号形状的精确了解的轮廓似然比检验统计量。这可用于快速扫描大量测量数据，以尝试识别感兴趣的区域。我们还证明弱监督神经网络也可以用于此目的。
模态majorana球体和结构化高斯光束的隐藏对称性
简介。- 一词“结构化光”是指具有非平凡且有趣的幅度，相位和/或极化分布的光场。大量工作已致力于生产结构化的光场，从而导致了新技术的发展和改进现有技术[1,2]。也许结构化光的最著名示例对应于携带轨道角动量的梁，广泛用于从量子光学到显微镜的应用中[3,4]。当前的工作着重于所谓的结构化高斯（SG）梁的结构梁的子类[5-8]。这些对近似波方程的解决方案具有自相似的特性，这意味着它们的强度曲线在传播到缩放因子时保持不变。sg梁包括众所周知的laguerre-gauss（lg）和雌雄同体 - 高斯（HG）梁[9]，它们一直是广泛研究的主题，用于许多应用中的模态分解，例如模式分类和分量额定定位[10-13]。lg和Hg梁属于更广泛的SG梁，称为广义的Hermite-Laguerre-Gauss（HLG）模式[14,15]，可以使用适当的圆柱形透镜（Attigmatic Translions）[16]来从HG或LG梁上获得。这些模式可以表示为模态Poincar´e球的表面上的点（MPS）[17-19]，如图1。这种表示形式导致了这样的见解：这些梁可以在一系列散光转换上获得几何阶段[7,20 - 23]。HLG模式的MPS表示揭示了其固有的组结构和转换属性。这种结构的概括是将模态结构和极化混合[24]。但是，没有为无限的
TASI 关于量子物质对称性的讲座 - 耶，物理学！
这些笔记是关于凝聚态对称性的方面，包括广义对称性和突发对称性。首先，我回顾了朗道范式在理解物质相方面的一些明显例外，即拓扑相。然后，我描述了物质相的广义对称性视角，将朗道范式推广到包含这些例外。关键因素是广义对称性和异常。然后，我讨论了一种更为严谨的物质状态视角，称为纠缠引导，它从单个波函数开始。我使用这个视角来理解相关物质状态的广义对称性。然后，我讨论了将这个视角扩展到共形场论基态，从中我们可以理解从单个量子态中出现共形不变性。
量子稳定器代码的超对称性结构理论
我们研究了有限温度和边缘引起的对电荷和电流密度的影响，该电荷位于磁通量螺纹的2D锥形空间上。场算子在圆形边界上受约束，与圆锥形顶点，袋边界条件以及条件在术语前面的相反符号的条件约束。在二维空间中存在两个clifford代数的不相等表示，并为实现这些表示形式的两个字段提供了分析。圆形边界将锥形空间分为两部分，称为内部（I-）和外部（E-）区域。径向电流密度消失。对于一般的化学势情况，在两个区域中，电荷的预期值和方位角电流密度都明确分离。它们是磁通量的周期性功能和奇数功能，在磁通量和化学势的迹象的同时变化下。与文献中先前考虑的费米凝结物的重要差异是，当观测点趋于边界时，平均电荷和当前密度在极限中是有限的。在电子区域中，所有旋转模式都是规则的，总电荷和电流密度是磁通量的连续功能。在I区中，相应的期望值是在磁通量与通量量子之比的半数值下不连续的。这些不连续性来自I区中不规则模式的贡献。2D费米子模型，在奇偶校验和时间反向转换下（在没有磁场的情况下）结合了两个旋转磁场，意识到克利福德代数的不相等表示。讨论了这些模型中的总电荷和当前密度，以针对单独字段的边界条件的不同组合进行讨论。在2D Dirac模型描述的石墨锥中讨论了电子子系统的应用。