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World File Search System干涉仪
利用激光干涉仪空间天线进行宇宙学研究
E-ELT 欧洲极大望远镜 EFT 有效场论 EM 电磁 EMRI 极端质量比螺旋 EoS 状态方程 ET 爱因斯坦望远镜 EWPT 电弱相变 FLRW 弗里德曼-勒梅特-罗伯逊-沃克 FOPT 一级相变 GB 银河双星 GW 引力波 GR 广义相对论 IMBBH 中等质量双黑洞 IMS 干涉计量系统 IR 红外线 KAGRA 神冈引力波探测器 KiDS 千度巡天 K CDM 宇宙常数加冷暗物质 LIGO 激光干涉引力波天文台 LISA 激光干涉仪空间天线 LSS 大尺度结构 MBBH 大质量双黑洞 MBH 大质量黑洞 MCMC 马尔可夫链 蒙特卡罗 MHD 磁流体动力学 NG 南部后藤 PBH 原始黑洞 PISN对不稳定超新星 PLS 幂律敏感性 ppE 参数化后爱因斯坦 PTA 脉冲星计时阵列 RD 辐射主导 QCD 量子色动力学 SGWB 随机引力波背景 SKA 平方公里阵列 SM 粒子物理标准模型 SNR 信噪比 SOBH 恒星起源黑洞 SOBBH 恒星起源双黑洞 TDI 时域干涉测量 UV 紫外
论量子引力中的真空涨落和干涉仪臂的涨落
我们计算了 K 及其涨落 ⟨ K 2 ⟩ 的期望值；两者都遵循与黑洞力学的贝肯斯坦-霍金面积定律相同的面积定律： ⟨ K ⟩ = ⟨ K 2 ⟩ = A 4 GN ，其中 A 是（极值）纠缠表面的面积。研究还表明，K 在 AdS 中受引力影响，因此会产生度量涨落。这些理论结果很有趣，但尚不清楚如何将这种关于全息量子引力的想法精确扩展到普通平坦空间。我们采取的方法是考虑度量涨落的实验特征是否可以决定平坦空间中量子引力真空的性质。特别是，我们提出了一个由 AdS/CFT 计算激发的理论模型，该模型重现了模哈密顿涨落的最重要特征；该模型由高占据数玻色子自由度组成。我们表明，如果该理论通过普通的引力耦合与干涉仪中的镜子耦合，且其应变灵敏度与引力波的灵敏度相似，则可以观察到真空涨落。
分散在具有独立单个光子>的量子干涉仪中取消
摘要：执行适当的量子信息处理的关键技术是在独立的单个光子之间获得高可见性量子干扰。影响量子干扰的关键元素之一是当单个光子通过分散介质时发生的组速度分散体。我们从理论上和实验上证明，如果两个独立的单个光子经历了相同量的脉冲拓宽，则可以取消组速度分散对两光子干扰的影响。该分散取消效果可以应用于具有多个独立单个光子的多路线线性干涉仪。由于多路径量子干涉仪是量子通信，光子量子计算和玻色子采样应用的核心，我们的工作应在量子信息科学中找到广泛的适用性。
包括热耦合的 GRACE 后续激光测距干涉仪比例因子测定
摘要：GRACE 后续卫星携带了第一台星际激光测距干涉仪 (LRI)。在轨运行四年多后，LRI 的灵敏度超过了传统的微波仪器 (MWI)。然而，在当前的数据处理方案中，LRI 产品仍然需要 MWI 数据来确定未知的绝对激光频率，代表将原始相位测量转换为米级物理位移的“标尺”。在本文中，我们推导出精确执行从相位测量到距离的转换的公式，考虑到变化的载波频率。此外，还推导出了由于载波频率的知识不确定性以及未校正的时间偏差而导致的主要误差。在第二部分中，我们讨论了当前采用的交叉校准方案中 LRI 对 MWI 的依赖性，并提出了三种不同的 LRI 激光频率模型，其中两种模型在很大程度上独立于 MWI。此外，我们分析了热变化对尺度因子估计和 LRI-MWI 残差的贡献。推导出一种称为热耦合 (TC) 的线性模型，该模型显著降低了 LRI 和 MWI 之间的差异，使 MWI 观测限制了比较的水平。
基于光纤萨格纳克干涉仪的可调量子随机数发生器
摘要 量子随机数生成器 (QRNG) 基于对单个量子系统执行的自然随机测量结果。在这里，我们展示了使用具有可调分光比的 Sagnac 干涉仪实现的分支路径光子 QRNG。分光比的微调使我们能够最大化生成的随机数序列的熵，并有效地补偿组件中的公差。通过从衰减的电信激光脉冲产生单光子，并使用市售组件，我们能够直接从原始测量数据生成超过 2 GB 的随机数序列，平均熵为 7.99 位/字节。此外，我们的序列通过了 NIST 和 Dieharder 统计测试套件的随机性测试，从而证明了其随机性。我们的方案展示了一种基于动态调整生成的随机序列均匀性的 QRNG 替代设计，这对于依赖于独立实时测试其性能的现代生成器的构建至关重要。
低成本的高速纤维耦合干涉仪，用于精确的表面经理测量法
摘要：由于它们的非接触式和快速测量功能，激光干涉仪代表了表面验证仪的触觉手写笔仪器的有趣替代方法。除了这些出色的属性外，收购成本在行业中起着重要作用，限制了光学辅助仪的频繁使用，而光学仪比触觉修理仪昂贵得多。我们提出一个低成本激光测量干涉仪，其轴向重复性以低于1 nm的速度，以每秒38,000高的高度值。传感器的性能已在几个表面标准上进行了验证，可达到高达160 mm/s的横向扫描速度。进一步到高扫描速度，高采集率通过平均测量高度值来提高测量精度。例如，可以将625 pm的标准偏差用于重复测量值，以牺牲数据速率为代价。但是，传感器概念为进一步提高数据速率和测量可重复性提供了潜力。
氧化石墨烯涂层的马赫 - 泽纳德干涉仪基于氨气
血液中高水平的氨水可能导致无意识和抽搐，这使其成为危险空气污染的主要例子。我们环境中某些气体的存在可能会令人不安。鉴于这些问题，我们提出了一种当代设计和开发异常敏感的氨气传感器的方法。该传感器利用由单模纤维（SMF），光子晶体纤维（PCF）和SMF组成的底物来创建Mach-Zehnder干涉仪（MZI）。感应机制涉及固定AU和GO纳米复合材料。在此设置中，SMF和固体晶体纤维之间的干扰区域会产生一个塌陷区，该区域可用于激发PCF的核心和覆层模式。这种创新技术确保了非常快速的响应和恢复时间。这项研究中展示的可重复使用的探针具有实现快速，高度准确且可重复可重复的超级氨检测的巨大潜力。这引入了进行在线测量和环境监测的新颖途径。SMF和固体晶体特色纤维的交点会产生一个有效激发PCF的核心和覆层模式的塌陷区域，从而导致了承诺的快速响应和恢复时间。可重复使用的探针表现出能力迅速检测到氨的超级量，并具有良好的选择性，并具有良好的选择性，并具有良好的选择性，并具有良好的特征，并提高了18.6的敏感性和敏感性。关键字：氧化石墨烯，干涉仪，氨，气体传感器这一开发为环境监测和实时测量提供了新的可能性，从而改善了对周围环境的见解。
使用双表TOP 3D干涉仪观察量子重力现象的实验
其中α是定量时空的每个模型的常数特异性[14 - 17]。此外，全息原理[18-20]和随之而来的协变熵结合[21]，这意味着这些距离波动在给定的时空体积中相关。此外，Verlinde和Zurek [22，23]和'T Hooft [24，25]的工作表明，这些相关性可能会延伸到横向上的宏观距离（或等效地，沿着因果钻石的边界[26]）。这些理论方法评估了量子波动及其在Hori-Zons上的相关性，并通过将因果钻石的边界确定为视野（特别是Rindler Hori-Zons），可以描述量子时空波动的横向相关性。，Verlinde和Zurek假设热力学特性所规定的能量波动会导致公制在台上通过牛顿电势而与横向相关性的视频波动[22]。'thooft提出，如果地平线的量子波动，黑洞可以服从单位性（例如霍金辐射）是隔离纠缠的[27]。这些理论为波动的垂直两点相关函数提供了具体而几乎相同的预测，作为球形谐波的扩展[22，24，28]。以这种方式得出的相关性分解为球形谐波y m y y m在低L模式中的大部分功能，这激发了以下预测，如上所述，横向相关性在宏观角度分离上延伸到宏观的角度分离。此外，已经提出，CMB中温度波动的角功率谱是这种基本分解在通货膨胀范围上量子波动的球形谐波中的基本分解的表现[29]。重要的是，宏观横向相关性意味着波动在激光束或望远镜孔径的典型直径上是连贯的。如果是这种情况，则通过评估远处对象图像的模糊或退化[16，30]的模糊或降解来设置在量子时空波动上[16，30]。鉴于距离量表的量子时空波动与宏观距离上的相关性和相关性，激光干涉仪对它们具有独特的敏感。因此，对这些波动的最严格约束是由现有的干涉量实验设置的。Ligo，处女座和Kagra协作使用的引力波（GW）干涉仪的设计[31]降低了其对量子时空幻影的潜在敏感性。这是因为它们在手臂中使用Fabry – p´errot腔（或折叠臂，如Geo 600中），这意味着单个光子多次横穿相同的距离。此外，这些仪器的输出的频率低于光线交叉频率。这会导致从单个光线中积累的波动中随机检测到的信号与随后的交叉点的信号平均，从而消除了效果[17]。一个旨在检测量子时空波动的干涉测量实验是Fermilab螺旋表，它由两个相同的共同阶层和重生40 m
利用芯片上的超冷捕获原子进行交流和直流塞曼干涉传感
本论文介绍了基于交流塞曼势能的芯片捕获原子干涉仪的开发进展。原子干涉仪是一种高精度测量工具，可以检测各种类型的力和势能。本论文介绍的捕获原子干涉仪针对的是传统弹道原子干涉仪的缺点，传统弹道原子干涉仪通常高度为米级。值得注意的是，捕获原子干涉仪具有局部原子样本、可能更长的干涉相位积累时间，并有望成为更紧凑仪器的基础。本论文介绍了基于交流塞曼势能和陷阱的捕获原子干涉仪的多个开发项目：1）在芯片上生产超冷钾，2）芯片陷阱中的势能粗糙度理论，3）微波芯片陷阱设计，4）基于激光偶极子陷阱和交流塞曼力的铷原子捕获原子干涉仪。 (1) 钾具有玻色子和费米子同位素、多个“魔”磁场，而且易于射频和微波捕获，是原子干涉仪的良好候选材料。对激光冷却和捕获系统进行了升级，以提高芯片陷阱中钾原子的温度和数量。芯片冷却导致了显著的非弹性损失，从而阻止了钾玻色-爱因斯坦凝聚体的产生。（2）芯片导线缺陷的数值模拟预测交流塞曼捕获势应该比直流塞曼捕获势平滑得多：粗糙度的抑制是由于磁极化选择规则和交流趋肤效应。（3）此外，本论文对构成交流塞曼陷阱微波原子芯片构建块的直和弯微带传输线进行了一系列研究。 (4)最后，我们构建了一个基于铷原子的拉姆齐干涉仪，通过施加自旋相关的交流塞曼力，该干涉仪可以转换为原子干涉仪：利用干涉仪测量直流和交流塞曼能量偏移，并在交流塞曼力的作用下观察条纹。