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CS480/680：机器学习作业简介2
从现有的（基本）内核构造新内核的一种很酷的方法是通过图形。令G =（V，e）为有向的无环形图（DAG），其中V表示节点，E表示弧（有向边）。为方便起见，让我们假设有一个没有传入弧的源节点s，并且有一个没有传出弧的接收器节点t。我们将基础内核κe（即，一个函数κe：x×x→r）放在每个弧E =（u→v）∈E上。对于每条路径p =（U 0→U 1→···→U D）使用U I -1→U i是E中的弧，我们可以将路径P的核定义为沿路径的核的乘积：
按能量对双环有符号有向图进行排序
有符号有向图 (或简称 sidigraph) 由一对 S = ( D , σ ) 组成，其中 D = ( V , A ) 为基础有向图，σ : A →{ 1 , − 1 } 是有符号函数。带有 +1 ( − 1) 符号的弧称为 S 的正 (负) 弧。一般而言，S 的弧称为有符号弧。sidigraph 的符号定义为其弧符号的乘积。如果 sidigraph 的符号为正 (负)，则称其为正 (负)。如果 sidigraph 的所有弧均为正 (负)，则称其为全正 (全负)。如果 sidigraph 的每个环均为正，则称其为环平衡的，否则为非环平衡的。在本文中，我们假设环平衡（非环平衡）环为正（负）环，并用 C + n（C − n）表示，其中 n 是顶点数。对于有向图，我们用 uv 表示从顶点 u 到顶点 v 的弧。顶点集 { vi | i = 1 , 2 , ... , n } 和有符号弧集 { vivi + 1 | i = 1 , 2 , ... , n − 1 } 组成有向路径 P n 。顶点集 { vi | i = 1 , 2 , ... , n } 和有符号弧集 { vivi + 1 | i = 1 , 2 , ... , n − 1 } 组成有向路径 P n 。 , n − 1 } ∪{ vnv 1 } 组成一个有向圈 C n 。如果 sidigraph 的底层图是连通的，则该 sidigraph 是连通的。如果连通的 sidigraph 包含唯一的单个有向圈，则它是单环 sidigraph。如果连通的 sidigraph 恰好包含两个单个有向圈，则它是双环 sidigraph。我们考虑具有 n ( n ≥ 4) 个顶点的双环有符号有向图类 S n ，它的两个有符号有向偶圈是顶点不相交的。对于 sidigraph S = ( D , σ )，如果它有一条从 u 到 v 的有向路径和一条从 v 到 u 的有向路径，其中 ∀ u , v ∈V ，那么它是强连通的。S 的最大强连通子图称为 sidigraph S 的强组件。
夏季2024班级时间表
90 ARC411室内设计弧1 TBA 25 11a-11l（星期日[02:00 pm-05：05 pm]）弧没有考试日（2024-09-09-08-05：00 91 ARC411室内设计弧2 TBA 2 TBA 25 11A-12L（日（2024-09-08-05：00 92 ARC412景观设计弧1 TBA 25 11B-23L（星期日[02:00 pm-05：05：05：05 pm]）arc no Esip Day（2024-09-09-08-02：00 93 ARC412 ARC412 ARC 2BA 2BA 2BA 2BA 2BA 2BA 2BA 2BA-2 PM）没有考试日（2024-09-08-02：00 94 ARC413估计弧1 TBA 42 10B-13C（星期二[03:00 pm-06：00 PM]）ARC没有考试日（2024-09-09-08-08-08：30 95 ARC431 ARC431 ARC 1 TBA 40 BARC 1 TBA 40 10B-13C（星期六）考试当天（2024-09-08-11：00
DNA 中的三重态-三重态能量转移发生在纳秒时间尺度上
在过去的十年中，人们对 DNA 激发态动力学的认识取得了很大进展。[1] 在此背景下，理论研究既集中于单个核碱基的光物理性质，也集中于两个或多个碱基组装体中的相关相互作用，这些研究已成为探索 DNA 激发态衰变机制的有力工具。与单重态激发态相比，我们对三重态激发态的能量和动力学的认识仍然主要局限于单个碱基的性质。[2] 因此，尽管三重态-三重态电子能量转移 (TET) 可以引发 DNA 中的光毒性反应 [3-4]，例如胸腺嘧啶环丁烷二聚体的形成 [5]，但人们对决定天然 DNA 中三重态命运的核碱基 p 堆叠中 TET 的电子相互作用强度和时间尺度知之甚少。因此，由于三重态激发态的离域程度及其迁移的大致时间尺度存在根本的不确定性，通过超快光谱实验测量的衰变组分的分配仍然是一项艰巨的任务。 [1]
具有纳秒间隔的可调谐 X 射线自由电子激光多脉冲
X 射线自由电子激光器 (XFEL) 的光子束比第三代光源亮 10 个数量级，是科学应用中最亮的 X 射线源 1 – 4 。其独特的波长可调性、飞秒脉冲持续时间和出色的横向相干性被用于多个科学研究领域，包括原子、分子和光学物理、化学、生物、凝聚态物理和极端条件下的物质 5 。X 射线脉冲定制一直是一个非常活跃的研究领域，包括新型超短高功率模式 6、7，极化控制 8 – 10 和双色双脉冲 11 – 18 。双 X 射线脉冲被开发用于进行 X 射线泵/X 射线探测实验，其中由一个 X 射线脉冲引发的超快物理和化学动力学可以通过第二个超短 X 射线探测脉冲来探索。这种脉冲通常是用分裂波荡器11、16或双束流技术15产生的。在双束流模式下，脉冲之间的时间间隔限制在125 fs以内，而使用新鲜切片方案16通常会产生最大延迟约为1皮秒的双脉冲。然而，有些实验需要更长的时间间隔。例如，可以通过用第一个X射线脉冲触发取决于压力的过程，然后在几纳秒后用第二个X射线脉冲探测它们，来研究水滴的爆炸19。可以用延迟超过120纳秒的第二个脉冲来探测X射线在气体装置中引起的丝状效应20。在X射线探针/X射线探针类实验中，两个脉冲都不是用来驱动样品进入不同状态的，但两个X射线脉冲在散射后可以进行有效比较，并用于在明确定义的时间间隔内提取信息。例如，从记录的散斑图案研究了磁性 skyrmion 的平衡波动，这些散斑图案是纳秒范围内两个衰减 x 射线脉冲之间的时间延迟的函数 21 – 25。最近，随着 LCLS 基于 x 射线腔的系统的出现，双脉冲和多脉冲模式传输变得至关重要 26、27。基于腔的 XFEL（CBXFEL）项目目前依赖于 220 ns 双脉冲模式，而 x 射线激光振荡器 (XLO) 28 将使用最多 8 个脉冲串，间隔为 35 ns。许多极端条件下的物质 (MEC) 实验也需要最多 8 个 x 射线脉冲，间隔 ≤ 1 ns，现在可以传输 29 – 31。在本文中，我们完整描述了一种新型双桶方案，该方案在 LCLS-I 和 LCLS-II 波荡器上使用铜直线加速器 32 – 34 运行。我们使用在不同射频 (RF) 桶中加速的两个电子束将 x 射线脉冲延迟范围扩展到 1 ps 以上。使用现有的 S 波段加速结构，工作频率为 2.856 GHz，可用的最小时间延迟为 ∼ 350 ps，对应于单个桶分离。延迟可以按整数桶数进行控制，也可以按 350 ps 的步长控制，最高可达数百纳秒。基于超导加速器技术的现有和计划中的高重复率 FEL 机器将产生重复率为 MHz 量级的光子束串，因此 XFEL 脉冲之间的最小距离比使用所提出的方案可实现的距离长得多。FERMI 展示了一种类似的技术，可以产生最大分离为 ∼ 2.5 ns 的双电子束。然而，激光过程仅限于极紫外波长。
从PWM输出开始使用RA Family的子纳秒延迟申请
为了易于理解PWM生成和延迟生成电路，该应用程序项目涵盖了初始化过程和调整PWM输出波形中上升边缘和降落边缘的步骤，该步骤是从GPT通道0到3的输出。该项目还包括用于用户按钮中断的GPT计时器配置和触发源配置，这些中断用于用户交互。您可以使用此示例配置并根据需要更改不同的设置来触发/结束操作。
NASADEM-LP DAAC
SRTM 取得了绝对的成功。美国 C 波段雷达对 99.9% 以上的目标陆地至少进行了一次成像，对 95% 的陆地至少进行了两次成像，对 50% 以上的陆地至少进行了三次成像。不同有利位置的额外覆盖可以填补阴影区域并提高最终地图的垂直分辨率。NGA DEM 规范要求在 90% 的水平上相对于地球中心的垂直误差绝对小于 16 米，数据点在纬度和经度上每隔一弧秒间隔。NGA、美国地质调查局 (USGS)、SRTM 项目和独立调查人员的性能评估表明，在植被稀疏的地区，这些误差通常小于 8 米（Rodriguez 等人，2006 年；Carabajal 和 Harding，2005 年；Carabajal 和 Harding，2006 年）。高度纹波误差校正讨论中提供了额外的 SRTM 数据详细信息（第 4.2.2.1 节）。
国防部制导、导航和控制标准参考...
历元 1991.25。位置是在历元 2000 和 2016 创建的。Hipparcos 在历元 1991.25 与 Gaia_PM 匹配，并在历元 2016 与 Gaia_noPM 独立匹配。两次交叉匹配均使用 4 弧秒半径。结果发现 Hipparcos 恒星与几颗 Gaia 恒星匹配，反之亦然。在这些情况下，只保留最接近的匹配，其他匹配被视为独立恒星。一些 Hipparcos 恒星与 Gaia_PM 和 Gaia_noPM 恒星都匹配。同样，通过比较各自时期的匹配距离，优先选择最接近的匹配。在未来版本的星表里，可能会考虑利用交叉匹配中的恒星星等信息。100 颗 Hipparcos 恒星无法与 Gaia 匹配。它们中的大多数对于 Gaia 来说太亮了（72 颗的 Hp < 5 星等）。剩余的 28 颗恒星（其中 5 颗 < Hp < 13.8）尚未得到彻底研究，但以下是它们在盖亚中缺失的一些可能性：
飞秒降低原子散射因子是由强烈的X射线脉冲触发的
1 Riken Spring-8 Center，1-1-1 Kouto，Sayo，Sayo，YOOGO 679-5148，日本2日本2精确科学与技术系，大阪大学工程研究生院，2-1 Yamada-Oka，Osaka，Osaka，Osaka 565-0871，日本565-0871，日本3日本3 UniwersytetupoznaðSkiego2，PL-61614 POZNA或波兰4自由电子激光科学中心CFEL，DEUTSCHES ELEKTRONEN-SYNCHROTRON DESY，NOTKERSTER，NOTKERSTER。85，22607德国汉堡5欧洲XFEL GMBH，HOLZKOPPEL 4，22869德国Schenefeld，德国6核物理研究所6，波兰科学院核物理学院，Radzikowskiego 152，152，152，31-342 KRAKOW，波兰克拉克夫，波兰7材料材料部7材料，材料部7材料部 Nagoya, 464-8603, Japan 8 Japan Synchrotron Radiation Research Institute, Kouto 1-1-1, Sayo, Hyogo 679-5198, Japan 9 Center for Ultra-Precision Science and Technology, Graduate School of Engineering, Osaka University, 2-1 Yamada-oka, Suita, Osaka 565-0871, Japan
飞秒激光构建分级铂铱电极的电化学和生物性能
摘要 神经电极接口对于各种生物电子治疗的刺激安全性和记录质量至关重要。最近提出的由飞秒激光制备的分级铂铱 (Pt-Ir) 电极在体外表现出优异的电化学性能，但其在体内的性能仍不清楚。在本研究中，我们通过在成年大鼠脑内植入 1、8 和 16 周来探索分级 Pt-Ir 电极的电化学性能、生物反应和组织粘附性。以普通光滑 Pt-Ir 电极作为对照。结果表明，两种电极的电化学性能在植入过程中下降并趋于平稳。然而，16 周后，分级电极的电荷存储容量稳定在~16.8 mC/ cm 2 ，是光滑对照电极 (1.1 mC/cm 2 ) 的 15 倍。此外，高度结构化的电极具有更低的阻抗幅度和截止频率值。与光滑电极相似的组织学反应表明分层结构的 Pt-Ir 电极具有良好的生物相容性。鉴于其卓越的体内性能，飞秒激光处理的 Pt-Ir 电极在神经调节应用方面表现出巨大的潜力。