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World File Search System弹性散射
机器学习辅助测量Lepton-Jet方位角角度不对称在HERA的深弹性散射中
在深度无弹性正面散射中，使用与HERA的H1检测器收集的数据测量Lepton-Jet方位角不对称性。When the average transverse momentum of the lepton-jet sys- tem, lvert ⃗ P ⊥ rvert , is much larger than the total transverse momentum of the system, lvert⃗q ⊥ rvert , the asymmetry between parallel and antiparallel configurations, ⃗ P ⊥ and ⃗q ⊥ , is expected to be gener- ated by initial and final state soft gluon radiation and can be predicted using perturbation theory.量化不对称的角度特性提供了对强力的额外测试。研究不对称性对于通过横向动量依赖（TMD）Parton分布函数（PDFS）产生的固有不对称的未来测量很重要，其中这种不对称构成了主要背景。方位角不对称的力矩是使用机器学习方法来测量不需要归安宁的。
关于定量离轴扫描离子显微镜（STIM）
需要确定生物组织切片中的主要（C，H，N和O）含量，这是建立了定量离轴扫描传输离子显微镜（OA-stim）的形式主义。这可以与同时进行弹性反向散射光谱（EB）一起使用，以提供定量的主要元素组成和厚度信息。作为工作的一部分，实施了具有一个自由参数的经验预测指标。预测变量值与高精度文献数据非常紧密。对于2 MeV P – 12 C的弹性散射在正角≤45◦使用插值程序来确定与Rutherford Cross截面的相对偏差确定为≤6。4％。插值基于库仑场，角动量量子数和核结构依赖性核穿透因子。最后，讨论了同时OA-stim和EBS数据的定量组合。
充电的量子纠缠和热行为 -
量子纠缠，纠缠熵（EE）和热行为之间的关系在物理的几个子场中引起了极大的兴趣。最近的一个例子清单包括对深度弹性散射中小比约克X量子纠缠动态的研究，这被解释为是由于电磁相互作用中的量子纠缠和EE引起的[1]。广告/CFT对应关系使EE及其在黑洞区域中的动力学及其动态[2]。Quark-Antiquark相关性通过晶格量规理论中的纠缠熵是对粒子物理学能量和强度边界的Parton分布的重要研究[3]。在重离子和质子 - 普罗顿质子总数中进行的实验和理论研究，包括对量子纠缠的考虑[4，5]，为核阴影[6]和核物理学中的透视对称性破坏等现象提供了清晰和新的见解[7]。
![arXiv:2211.16981v2 [nucl-ex] 2023 年 6 月 7 日](/simg/e\eeb475db801c282709811fe8d5a31323d470c60e.webp)
arXiv:2211.16981v2 [nucl-ex] 2023 年 6 月 7 日
当核子被奇异数S = -1的超子（如Λ、Σ）取代时，原子核就转变为超核，从而可以研究超子-核子（Y-N）相互作用。众所周知，二体Y-N和三体Y-N-N相互作用，特别是在高重子密度下，对于理解致密恒星的内部结构至关重要[1,2]。杰斐逊实验室[3]对Λ-p弹性散射和J-PARC[4,5]对Σ−-p弹性散射进行了精确测量，最近获得了新结果，这可能有助于限制中子星内部高密度物质的状态方程。直到最近，几乎所有的超核测量都是利用轻粒子(如e、π+、K−)诱导的反应进行的[6–8]，其中从超核的光谱性质来分析饱和密度附近Y-N相互作用。利用重离子碰撞中的超核产生来研究Y-N相互作用和QCD物质的性质是过去几十年来人们感兴趣的主题[9–13]。然而，由于统计数据有限，测量主要集中在轻超核的寿命、结合能和产生产额[12，14，15]。热模型[16]和带有聚结后燃烧器的强子输运模型[17，18]计算预测在高能核碰撞中，特别是在高重子密度下，会大量产生轻超核。各向异性流动通常用于研究高能核碰撞中产生的物质的性质。由于其对早期碰撞动力学的真正敏感性 [19–22]，动量空间方位分布的傅里叶展开的一阶系数 v 1 ，也称为定向流，已对从 π 介子到轻核的许多粒子进行了分析 [23– 28]。集体流是由此类碰撞中产生的压力梯度驱动的。因此，测量超核集体性使我们能够研究高重子密度下 QCD 状态方程中的 Y - N 相互作用。在本文中，我们报告了在质心能量 √ s NN = 3 GeV Au+Au 碰撞中首次观测到 3 Λ H 和 4 Λ H 的定向流 v 1。数据由 2018 年在 RHIC 上使用固定靶 (FXT) 装置的 STAR 实验收集。能量为 3.85 GeV/u 的金束轰击厚度为 1% 相互作用长度的金靶，该靶位于 STAR 的时间投影室 (TPC) 入口处 [29]。TPC 是 STAR 的主要跟踪探测器，长 4.2 m，直径 4 m，位于沿束流方向的 0.5 T 螺线管磁场内。沿束流方向每个事件的碰撞顶点位置 V z 要求在目标位置的 ± 2 cm 范围内。
Ge/SiGe 型量子喷泉
n 型 Ge/SiGe 量子阱被认为是实现 Si 兼容 THz 激光器的有前途的平台。针对这一材料系统，我们开发了一个数值模型来描述子带间载流子动力学，该动力学在非对称耦合 Ge/SiGe 量子阱中脉冲光激发后恢复平衡。我们考虑了非弹性和弹性散射过程，并研究了不同的量子阱几何形状、掺杂密度和激发方式。在这个配置空间中，我们解开了对每个散射通道整体动力学的影响，并提供了子带间弛豫时间，发现相对于 III-V 基材料，由于相对于 III-V 化合物，电子-声子耦合较弱，因此其值较大。最后，该模型用于研究和优化第一和第二激发子带能级之间的粒子数反转，并评估其对晶格温度的依赖性，为指导即将进行的实验提供了可靠的理论框架。
用中子散射在双原子气体
migdal效应[1]，其中核散射在理论上诱导了原子，分子或固体中的电子激发，但从未在实验中得出结论。主要的挑战是与弹性散射相比非常小的速率，结合了将原发性米格达事件与普通弹性核削减后的二次电子激发或电离的难度。已经提出了Migdal效应来搜索子GEV暗物质，以此作为一种通过电子激发信号逃避核后坐力阈值的方法[2-16]，但首先必须使用标准模型探针观察到这种效果以校准它[17-21]。在本文中，是出于与暗物质检测相关的分子migdal效应的最新发展的动机[22]，我们提出了一个新概念来测量Migdal效应。低能（〜100 eV）中子束用于通过分子气中的核散射（例如碳一氧化碳（CO））诱导结合的Migdal转变，概率约为每个中子散射事件，导致紫外线的发射和可见光子的发射
X射线与物质物理的弹性相互作用
从一个完美的晶格中进行的弹性散射：X射线是由电子弹性散射的，该电子被称为Thomson散射。在此过程中，电子在传入光束的频率下像赫兹偶极子一样振荡，并成为偶极辐射的来源。与上述两个非弹性散射过程相比，X射线的波长λ保守用于汤姆森散射。是X射线散射中的Thomson成分，可以通过X射线衍射在结构研究中使用。材料由原子制成。了解原子如何排列成晶体结构和微观结构是我们建立对材料合成，结构和特性的理解的基础。在日常工作中，我们谈论了晶体内一系列平行平面的X射线反射。这些平面的方向和平面间距由三个整数H，K，L称为Miller指数。一组带有指数h，k和l的平面在h切片中切割了单位单元格的A轴，k切片中的b轴和l切片中的c轴。零表示平面平行于相应的轴。（例如（220）平面将A轴和B轴切成两半，但与C轴平行。确定H，K和L索引编号时使用的程序如下：
TC对高级剩余电阻率的不敏感性
关于孔掺杂高t c酸奶的少数无可争议的事实之一是它们的超导间隙δ具有D波对称性。根据“肮脏” D -Wave BCS理论，即使是结构性（非磁性）疾病也可以抑制δ，过渡温度t c和超级流体密度ρs。后者受障碍影响的程度取决于散射的性质。相比之下，T C仅对总弹性散射速率（根据剩余电阻率ρ0估计）敏感，应遵循Abrikosov-Gor的KOV搭配配对配方。在这里，我们报告了一组BI2201单晶在ρ0中的较大变化的T C的显着鲁棒性。我们还对LSCO家族进行了近期和历史数据的扩展数据，这些数据挑战了Dirty D波理论的关键预测。我们讨论了这些差异的可能原因，并认为我们不了解丘比特的疾病的本质，或者肮脏的D-波浪场景不是一个合适的框架。最后，我们提出了一种替代性（非BC）场景，该场景可能解释了以下事实：TL2201中的超导圆顶延伸到BI2201和LSCO中的范围，并提出了测试这种情况有效性的方法。
JHEP11（2024）156
在强度边界进行的暗物质（DM）搜索就像在从未探索过的深海中的一场捕鱼探险一样。高强度打开了直接测试DM与标准模型的极度虚弱相互作用的可能性，否则就不可能进行探测。这些相互作用可以通过热冷冻输出在早期宇宙中产生光DM（在MEV-GEV范围内）[1]。对撞机搜索支持直接检测实验和间接检测观察，以测试热DM冻结的允许参数空间的联合努力。这种互补性对于特定的运动学构型尤其重要，从而在银河环境中使用目标材料或DM歼灭抑制DM弹性散射[2，3]。在本文中，我们重新审视了Belle II实验的灵敏度，以通过仅与光子耦合的轴突样粒子与SM通信。参考文献中考虑了这种简单的黑暗扇区场景。[4]，其中Belle II的敏感性集中在标准的单光子最终状态，并伴有缺失的能量。在Babar [5、9、10]之前实施了相同的实验策略，并且正在实施Belle II合作[11]，并希望很快就会提供结果[12]。我们制定了一种基于
沙丘远处检测器技术设计报告-Iris -Boa
2.1的外观概率在1300 km 26 26 26 26 26 26 26 2.2核子衰变实验极限和模型预测的摘要27 27 2.3预期的核心偏循环超新星292.4νe和c n5 2.5 2.5 2.5 2. 5 ny dune n dy duend dune n durey Spection Spection Spection Spection Spection super-collapse supernova 29 2.4νE29 2.4 CP违规37 2.7根据时间的函数，沙丘中微子质量排序确定确定的明显有限38 2.8解决Δcp的沙丘测量作为其真实值的函数39 2.9Δcp和SIN 2 2θ13的Dune测量的函数39 2.11 2.10 2.10 sin and sin and sin 2 23 dune sin and sin 2 23 nune and sin sin 2 23暴露40 2.11二维90％C.L.sin 2 2θ13 / sin2θ23vs.Δcp41 2.12确定θ23八分位的敏感性作为SIN2θ2341 2.13质子的protodune-sp 42 2.14中的质子和muons的重构DE / dx的函数，适用于三个超级neprino spintrino pintrino spectrimin intratrino intratrino pinternipriman pintermin spectry12.2. ν-e弹性散射事件45 2.16从沙丘无菌中微子分析中对有效混合角θµE的敏感性45