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设计高协同性光学腔的进化算法
量子发射体（例如离子、原子、 NV 中心或量子点）与谐振器光学模式的强耦合和较长的腔光子寿命对于量子光学在基础研究和实用量子技术的众多应用中至关重要。有望满足这些要求的系统是光纤微腔 [1-4]、离子束蚀刻介质谐振器 [5] 或微组装结构 [6]。发射体和腔光子之间的强耦合可以通过很小的腔体体积和非常短的光学腔来实现。然而，对于许多现实的量子装置，由于技术困难，腔镜不能放置得太近：对于囚禁离子系统，短腔会导致介质镜带电并导致射频离子囚禁场畸变 [7]；对于中性原子，由于需要将原子输送到腔内以及需要从光学侧面进入腔体进行冷却和捕获[8,9]，短腔长受到限制。因此，用于量子光学装置应用的光学腔需要结合强耦合率和低损耗，同时保持镜子足够远。实现强耦合的一种方法是使腔体处于（近）同心配置中 [10]。这使腔中心的光模场腰部最小化，从而使发射极-光子耦合最大化，但是由于镜子上的模场直径较大，会增加削波损耗，从而限制了由腔协同性所能实现的最大腔性能。增加腔中心场振幅的另一种方法是通过调制镜子轮廓来创建某种干涉图案 [11]。我们假设我们不受球形腔的限制，即我们可以使用例如聚焦离子束铣削或激光烧蚀来创建任意形状的镜子，如第 6 节中更详细讨论的那样。在这里，我们用数字方式探索了腔镜的调制球面轮廓，这些轮廓会产生高度局部化的腔模式，同时保持较低的损耗。通过这种方法，我们发现了一种镜子轮廓的流形，它可以提供比同心腔更低的损耗率，从而实现更高的协同性。与我们之前的工作 [ 11 ] 相比，在这里我们不需要先验地了解我们想要生成的确切模式形状（特别是特定的
Microsoft Word-组10 2D TMD-PDSE2用作非线性光学材料，用于获得可切换激光脉冲生成模式 - fam.docx
此外，通过利用现场发射透射电子显微镜（Fetem，Jeol Model JEM-2100F）来分析样品。为此，将制备的PDSE 2 -IPA上清液在约1：3的体积比下稀释，然后将稀释的溶液滴在Cupper网格上，并在真空干燥机中在60°C下干燥24小时。在图3（a）中，显示了随机选择的薄片的TEM图像，其中所选薄片的侧向尺寸分别在短轴中约为103 nm，在长轴中分别为207 nm。这些结果与AFM测量的观察非常匹配。此外，如图3（b）所示，以高分辨率的TEM量表进行了样品，以高分辨率的TEM量表进行了研究，该量表列出了一些PDSE 2的晶体晶格平面。晶格平面分别确定为（102），（112）和（212），这些晶格平面分别与0.35 nm，0.30 nm和0.22 nm的d间距相对表[62]。此外，如图3（c）所示，从所选区域电子衍射（SAED）模式中检测到了几个代表PDSE 2的晶格平面的多态环。这些数据表明PDSE 2样品具有高结晶度和多晶特征。我们的数据也与先前证明的结果相当一致[62]。在图3（d）中，
用于紫外、激光和电子束光刻的负性光刻胶
主要应用 • 通过 DLW 和 2PP 进行快速非接触式原型制作 • 微系统技术中的光学应用 • 用于湿法和干法蚀刻工艺的蚀刻掩模 • 用于电镀的模具 • 用于印章制造/模板制造的模具
拓扑化学合成磷化铜纳米带用于柔性光电忆阻器
金属磷化物纳米带因特殊的电子结构、大的接触面积和优异的力学性能而成为柔性光电子微器件的理想构建材料。本工作采用拓扑化学方法从结晶红磷纳米带（cRP NR）制备单晶磷化铜纳米带（Cu 3 P NR）以保留 cRP 形貌。Cu 3 P NR 用于在 ITO/PEN 基底上构建柔性光电忆阻器，以 Cu 3 P NR 的天然氧化壳作为电荷捕获层来调节电阻开关特性。基于 Cu 3 P NR 的忆阻器在不同机械弯曲状态和不同弯曲时间下均具有出色的非挥发性存储性能。从基于 Cu 3 P NR 的忆阻器中观察到光学和电学调制的人工突触功能，并且由于记忆回溯功能，使用 Ag/Cu 3 P/ITO 人工突触阵列实现了模式识别。拓扑化学合成法是一种通用方法，可用于生产具有特殊形态和特定晶体取向的纳米结构化合物。结果还表明，金属磷化物是未来光电神经形态计算的忆阻器中的优良材料。
Ben Bartlett博士合成时间维度中的确定性光子量子计算：补充
图S1。 一个注释的图形，描绘了主文本中描述的结构以及物理和逻辑电路元素的对应关系。 （a）设备的物理设计，并带有指示物理电路元素实现的量子操作的注释。 （b）原子：ω1的能量结构与空腔模式和光子载体频率共鸣，而ω0却是遥不可及的。 （c）量子电路的栅极图通过散射单元的光子量子置轴的单个通过。 顶部轨道表示光子值的状态，而底部导轨表示原子量子。 光子返回存储环后，将r x（-θ）应用于原子量子，并进行原子态的射击测量。 最终输出状态| ψouted是zπS1。一个注释的图形，描绘了主文本中描述的结构以及物理和逻辑电路元素的对应关系。（a）设备的物理设计，并带有指示物理电路元素实现的量子操作的注释。（b）原子：ω1的能量结构与空腔模式和光子载体频率共鸣，而ω0却是遥不可及的。（c）量子电路的栅极图通过散射单元的光子量子置轴的单个通过。顶部轨道表示光子值的状态，而底部导轨表示原子量子。光子返回存储环后，将r x（-θ）应用于原子量子，并进行原子态的射击测量。最终输出状态| ψouted是zπ
非线性光学的量子理论
在通信，量子科学和激光物理学中扮演着重要角色，量子非线性光学器件是越来越重要的领域。本书提出了对领域量化的独立处理，并涵盖了诸如字段，相位空间表示的规范形式，以及线性和非线性媒体中电动动力学量化的包含问题。从经典非线性光学器件的摘要开始，然后详细解释了量子非线性光学系统及其应用，光学纤维中的量子和经典噪声源的计算技术，以及非线性光学在量子信息科学中的应用。通过章节结束练习和针对不同系统的申请的详细示例补充，这本书是研究生和非线性光学，凝结物理学，量子信息和原子物理学的研究生和研究人员的宝贵资源。假定量子力学和经典电动力学的坚实基础，但不需要对非线性光学的知识。
非线性光学手册
1。电子和离子显微镜和微分析：原理和术语，Lawrence E. Murr 2。声音信号处理：理论和实施，由Norman J. Berg和John N. Lee 3。电孔和声学扫描和偏转，米尔顿·戈特利布，克莱夫·L·爱尔兰和约翰·马丁·莱伊4。单态光纤：原理和应用，Luc B. Jeun – Homme 5。光纤数据通信的脉冲代码格式：基本原理和应用，David J. Morris 6。光学材料：选择和应用简介，Sol-Omon Musikant 7。气态测量的红外方法：理论与实践，由Joda Wormhoudt编辑8。激光束扫描：光学 - 机械设备，系统和数据存储光学器件，由Gerald F. Marshall编辑9.光学 - 机械系统设计，Paul R. Yoder，Jr。10。光纤拼接和连接器：理论与方法，加尔文·M·米勒（Calvin M. Miller白色11。激光光谱及其应用，由Leon J. Rad – Ziemski，Richard W. Solan和Jeffrey A. Paisner编辑，12。红外光电学：设备和应用，William Nunley和J. Scott Bechtel 13。集成的光电电路和组件：设计和应用，由Lynn D. Hutcheson编辑14。分子激光器手册，由彼得·K·C·乔（Peter K. Cheo）编辑15。光纤和电缆的手册，Hiroshi Murata 16。Acousto – Optics，Adrian Korpel 17。应用光学的程序，John Strong 18。固体激光器手册，由Peter K. Cheo 19.光学计算：数字和象征性，由Raymond Arra -Thoon20。D. K. Evans 21。激光诱导的等离子体和应用，由Leon J. Rad – Ziemski和David A. Cremers编辑22。红外技术基础知识，Irving J. Spiro和Monroe Schlessinger 23。单码光纤光学器件：第二版原理和应用程序，修订和扩展，Luc B. Jeunhomme 24。图像分析应用，由Rangachar Kasturi和Mohan M. Trivedi编辑25。光电导率：艺术，科学和技术，N。V。Joshi 26。光电工程的原理，马克·A·梅特泽（Mark A. Mentzer）27。镜头设计，米尔顿·莱金（Milton Laikin）28。光学组件，系统和测量技术，Rajpal S. Sirohi和M. P. Kothiyal 29。电子和离子显微镜和微分析：原理和副本，第二版，修订和扩展，劳伦斯E. Murr
紫外线，激光和灰度光刻的阳性光倍师
1）N。Gerges，C。Petit-Etienne，M。Panabière，J。Boussey，Y。Ferrec，C。Gourgon；优化的紫外线灰度工艺，用于应用于光谱成像仪的高垂直分辨率； J. Vac。SCI。 技术。 b 39（2021）; doi：10.1116/6.0001273SCI。技术。b 39（2021）; doi：10.1116/6.0001273
氧化钇的非线性光学特性及其在掺铒光纤激光器中的应用
摘要：氧化钇（Y 2 O 3 ）因其在各种高强度结构部件、微电子和光电子器件中的潜力而受到关注，但这种有前途的材料的非线性光学研究尚未实施。本文不仅理论计算了Y 2 O 3 的电子能带结构，而且以光纤激光器为平台验证了Y 2 O 3 的光学非线性。同时，通过使用不同厚度的Y 2 O 3 可饱和吸收体，进一步探究了样品厚度对激光性能的影响。结果表明Y 2 O 3 不仅具有良好的光学非线性，而且通过调节Y 2 O 3 的厚度有利于超快光子的研究。因此，Y 2 O 3 可以作为一种潜在的可饱和吸收体候选者进行深入的研究和应用。
