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利用快速电压脉冲表征能带排列
尽管有破纪录的设备，但人们对钙钛矿太阳能电池的界面仍然了解甚少，这阻碍了进一步的发展。它们的混合离子-电子性质导致界面处的成分变化，这取决于外部施加偏压的历史。这使得难以准确测量电荷提取层的能带排列。因此，该领域通常采用反复试验的过程来优化这些界面。当前的方法通常是在真空和不完整的电池中进行的，因此值可能无法反映工作设备中的值。为了解决这个问题，开发了一种脉冲测量技术，用于表征功能设备中钙钛矿层上的静电势能降。该方法重建了一系列稳定偏压的电流-电压 (JV) 曲线，在随后的快速电压脉冲期间保持离子分布“静态”。观察到两种不同的状态：在低偏压下，重建的 JV 曲线呈“s 形”，而在高偏压下，则返回典型的二极管形曲线。使用漂移扩散模拟，证明了两种状态的交集反映了界面处的能带偏移。这种方法有效地允许在照明下测量完整设备中的界面能级排列，而无需昂贵的真空设备。
Fair Catalogue 展览会场刊
List of Exhibitors in Alphabetical Order - STARTUP ZONE 参展商名录(按公司英文名称排列) - 初创专区
基于垂直排列碳纳米管的高精度室温平面绝对辐射计
辐射热计通过吸收介质的热升高来测量光功率。第一台辐射热计由兰利 [ 1 ] 于 1881 年为恒星辐射测量而发明，此后技术不断发展。20 世纪 60 年代，第一批激光器 [ 2 ] 开始商用，美国国家标准与技术研究所 (NIST，West 等 [ 3 , 4 ]) 引入了激光量热法来满足激光功率计校准的需要。辐射测量领域的一个重要里程碑是 1985 年发明的低温辐射计 [ 5 ]，它至今仍是该领域最精确的主要标准 [ 6 – 10 ]，其 (k = 2) 不确定度低于 0.05%。虽然低温辐射计的不确定度低于室温辐射计，但它们价格昂贵、体积庞大且不方便用户使用。为了实现高精度，低温恒温器中的辐射热计不能加热到超出其线性工作范围，这为可测量的激光功率设定了上限。 这意味着这些仪器的动态范围是有限的，如果测量更高的激光功率，必须使用可追溯到低温辐射计或其他绝对探测器的传递标准探测器。 维持较长的校准链需要时间和人力，并且测量不确定性会在这些链中累积。 为了缩短校准链并使绝对辐射计价格合理且更易于使用，可预测量子效率探测器 (PQED) 于 2013 年开发，它可以在低温 [ 11，12 ] 或室温 [ 13 ] 下工作。 然而，量子探测器在 1 mW 时饱和，因此其测量范围与大多数低温辐射计的测量范围相似。 2010 年进行的 EUROMET 高功率激光器辐射功率国际比对 [ 14 ] 表明，各国计量机构之间 1 W – 10 W 激光功率测量结果的一致性仅为 ∼ 1% 水平。因此，仍然需要
用于互连的超高密度垂直排列碳纳米管森林的生长
碳纳米管 (CNT) 具有一组独特的性能，例如高电流承载能力、高热导率、机械强度和极大的表面积，18 这些特性使其可用于众多应用。现在可以高效地生长高纯度的块状和表面单壁纳米管 (SWNT) 9 13，因此许多应用的生产限制似乎已经得到克服。然而，仔细观察就会发现，对于纳米管森林的许多关键应用而言，现有的生长方法所生成的森林的面积密度和性能仍然低 1 2 个数量级。以用 CNT 取代集成电路中的铜互连线为例，这是半导体路线图的一个重要里程碑。14 16 只有当 CNT 互连线的电阻低于铜时，才会使用 CNT 互连线，而这需要 CNT 面积密度至少为 2 10 13 cm 2 才能降低由量子电阻引起的串联电阻。然而，迄今为止实现的 SWNT 最高密度仅为 7·10·11 cm2，7,17 21 低了 30 倍（图 1）。散热器也存在类似的问题。虽然单个纳米管的导热系数可能与金刚石实心棒相当，3 但是，如果纳米管森林只填充了可用横截面积的 3%，实际导热系数就会低 30 倍，用处不大。22,23 为了克服这些限制，我们需要完全茂密的森林。我们在此介绍了一种催化剂设计，用于生长超高密度纳米管森林，接近所需的 2·10·13 cm2 密度，甚至可以达到更高的密度。
具有手性鉴别能力的螺旋排列熔融碳空心纳米球
完整作者列表： Maruyama, Jun；大阪工业技术研究所，环境技术研究部 Maruyama, Shohei；大阪工业技术研究所， Kashiwagi, Yukiyasu；大阪市立技术研究所， Watanabe, Mitsuru；大阪工业技术研究所，电子材料研究部 Shinagawa, Tsutomu；大阪工业技术研究所，电子材料研究部 Nagaoka, Toru；大阪工业技术研究所，材料科学与工程研究部 Tamai, Toshiyuki；大阪工业技术研究所，森之宫中心 Ryu, Naoya；熊本工业研究所，材料开发部 Matsuo, Koichi；广岛大学 Ohwada, Mao；东北大学，先进材料多学科研究中心 Chida, Koki；东北大学， Yoshii, Takeharu；东北大学，先进材料多学科研究中心 Nishihara, Hirotomo；东北大学先进材料多学科研究中心 Tani, Fumito；九州大学材料化学与工程研究所 Uyama, Hiroshi；大阪大学，
字母量子频率排列，量子混合正交阵列和纠缠状态∗
纠缠现象是量子物理学的显着特征，在量子信息理论的许多领域中已被识别为关键成分，包括量子密钥分布[4]，超密集编码[1]和传送[2]。然而，如何构建真正的多部分纠缠状态的一般问题仍未解决。在某种程度上取得了一些进展[5] - [7]，[10]，[20]，但是手头的任务通常被认为是一个困难的任务。常常是这种情况[15]，[17]，组合学对于量子信息理论很有用，而正交阵列（OAS）是构建其他有用的组合对象的基本成分[9]。最近，已经提出了许多新的构建强度K的OA，尤其是混合正交阵列（MOAS），并且已经获得了许多新的OA类[3]，[16]，[18]，[19]，[19]。正是OAS中的这些新事态发展表明，在许多新的真实多部分纠缠的状态中构建的可能性。如果每次减少对K派对的每一次减少均最大混合，则据说由n> 2政党组成的异质多部分系统的高度纠缠量子状态被认为是均匀的[6]。这些状态与混合字母的量子误差校正代码密切相关。最近，作者在[8]，[11]，[12]，[22]中引入了量子拉丁正方形，立方体，高管和量子正交阵列。他们还证明了
纤维注入凝胶支架引导 3D 打印心室内的心肌细胞排列
水凝胶是用于组织工程的理想材料，但迄今为止的努力表明，其在产生促进细胞自组织成分层三维 (3D) 器官模型所必需的微结构特征方面的能力有限。在这里，我们开发了一种含有预制明胶纤维的水凝胶墨水，以打印 3D 器官级支架，重现心脏的细胞内和细胞间组织。在水凝胶中添加预制明胶纤维可以定制墨水流变性，从而实现受控的溶胶-凝胶转变，从而无需额外的支撑材料即可精确打印独立的 3D 结构。墨水挤出过程中剪切诱导的纤维排列提供了微尺度几何线索，可促进培养的人心肌细胞在体外自组织成各向异性的肌肉组织。由此产生的 3D 打印心室体外模型表现出仿生各向异性的电生理和收缩特性。
银表面手性石墨烯纳米带的能带结构和能级排列
碳基纳米结构可以根据其精确的键合结构显示出异常多样的特性。这包括石墨烯纳米带 (GNR)，1-3 其中石墨烯晶格被限制为狭窄的一维条纹。具有扶手椅取向边缘的 GNR 显示出半导体带结构。相比之下，锯齿形甚至手性 GNR 是准金属的，并且会形成自旋极化边缘态，2-5 除非它们非常窄。在这种情况下，两侧的边缘态相互杂化，这会猝灭自旋极化并赋予带常规的半导体带结构。6,7 对于具有 (3,1) 手性矢量的带，维持准金属行为所需的最小宽度包括从一侧到另一侧的六条碳锯齿线。6 这一理论预测最近已通过合成和光谱表征 Au(111) 上不同宽度的 (3,1) 手性 GNR 得到实验证实。 8 然而，这些纳米带，就像纯锯齿状边缘的 GNR 9 或具有与周期性锯齿状边缘段相关的低能态的其他 GNR 10–12 一样，迄今为止仅在 Au(111) 上合成和表征。为了研究具有较低功函数的不同基底对纳米带电子特性的影响，我们在弯曲的 Ag 晶体 13 上合成了六条锯齿状线宽的 (3,1) 手性 GNR（(3,1,6)-chGNR，图 1a），该晶体相对于中心 (111) 表面取向向两侧跨越高达 ±15 度的邻位角（图 1b）。整个晶体的合成都是成功的，但样品每一侧的不同类型的台阶对纳米带的优选方位角排列有不同的影响。这为我们提供了一个理想的样品，可通过角分辨光电子发射 (ARPES) 研究沿纳米带纵轴和垂直于纳米带纵轴的能带色散。我们使用的反应物是 2',6'-二溴-9,9':10',9”-四蒽 (DBTA，图 1a)，合成方法见补充信息。8 它经过
跨物种皮质排列识别灵长类颞叶不同类型的解剖重组
1 英国牛津大学约翰拉德克利夫医院纳菲尔德临床神经科学系、大脑功能性磁共振成像中心 (FMRIB) 威康综合神经影像中心，英国伦敦；2 英国伦敦国王学院生物医学工程系，英国伦敦；3 荷兰奈梅亨拉德堡德大学唐德斯大脑、认知和行为研究所，荷兰奈梅亨；4 美国亚特兰大埃默里大学亚特兰大儿童保健中心马库斯自闭症中心；5 英国牛津大学生理学、解剖学和遗传学系；6 德国马格德堡马格德堡大学生物学研究所；7 德国马格德堡莱布尼茨神经生物学研究所；8 英国牛津大学实验心理学系威康综合神经影像中心