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World File Search System电子激发
在部分填充的Landau级别中相互作用的电子的对称和激发光谱
图2带电荷中性尖端的ZLL的点光谱。（a）栅极可调sts的假颜色图显示-2 <𝜈 <2填充范围中的ZLL激发光谱，箭头指向-2 <𝜈 <-1（b）缩放光谱近2/3 = -2/3中的haldane sash特征。使用GAP的门范围测量FQH间隙。虚线跟踪A | DVG/DE | = 1个斜率在y轴上移动以与数据对齐。（c）图显示了绿色中STS DAT中的峰位置以及隧道间隙（δT），热力学间隙（δ）和库仑间隙（δC）之间的关系。（d）单个风味量子霍尔系统的精确对角线计算获得的状态密度。（e）（d）的linecuts在选定的填充物处显示光谱（F）使用Lorentzian拟合的电子激发峰提取的间隙，从而形成-2 <𝜈 <-1范围（蓝色）和-1 <𝜈 <0范围（红色）中的Haldane Sash特征。从精确的对角度模拟中提取的类似差距以灰色显示。（g）（a）的linecuts，在恒定填充处显示光谱特征，以与理论（d）进行比较。
氨-空气火焰条件下等离子流的一维建模
摘要 本文对氨-氧-氮-水混合物中的流光进行了自洽一维建模。开发并验证了一种包含物质输运、静电势和详细化学性质的流体模型。然后使用该模型模拟由纳秒电压脉冲驱动、在不同热化学条件下由一维层流预混氨-空气火焰产生的雪崩、流光形成和传播阶段。成功证实了 Meek 标准在预测流光起始位置方面的适用性。由于电离率不同，流光形成和传播持续时间随热化学条件的不同而存在显著差异。热化学状态还影响击穿特性，通过保持背景减小电场恒定来测试击穿特性。详细的动力学分析揭示了 O（1 D）在关键自由基（如 O、OH 和 NH 2 ）生成中的重要性。此外，还报道了 NH 3 的解离电子激发对 H 和 NH 2 自由基产生的贡献。不同热化学状态下各种非弹性碰撞过程的电子能量损失分数的空间和时间演变揭示了燃料解离所消耗的输入等离子体能量以及雪崩和流光传播阶段主要过程的巨大变化。本研究报告的方法和分析对于开发用于氨点火和火焰稳定的受控纳秒脉冲非平衡等离子体源的有效策略至关重要。
六角硼硝化硼的深紫外光谱
从散装到单层guillaume cassabois laboratoire查尔斯·库仑（UMR5221）CNRS-montpellier University，F-34095 Montpellier，法国guillaume.cassabois.cassabois@umontpellier.fr Hexagonal Boron Nitride（Hexagonal Boron Nitride（Hbbn）依靠其低介电常数，高导热率和化学惰性。2004年，高质量晶体的生长表明，HBN也是深层硫酸群域中发光设备的有前途的材料，如加速电子激发[1]在215 nm处的激光证明[1]，也证明了激光的表现[1]，也证明了LASITIOL ELLICTER ELLICTIOL [1]，也证明了LASITER IN-type-type-type-type-type-typepe inter-typepe intype intype-ultraviolet [1]。具有类似于石墨烯的蜂窝结构，大量HBN作为具有原子光滑表面的石墨烯的特殊底物获得了极大的关注，更普遍地是范德华异质结构的基本构建块[3]。我将在此处讨论我们的结果，以从批量到单层的HBN的光电特性。i将首先关注散装HBN，这是一个间接的带隙半导体，具有非凡的特性[4]。i将介绍我们最近的测量结果，揭示了散装HBN中巨大的光 - 物质相互作用[5]。然后，我将向单层HBN讲话。在通过高温MBE在石墨上生长的样品中，在与原子上薄的HBN发射的共鸣中发现了最小的反射率，从而证明了单层HBN的直接带隙[6]。最近通过从散装晶体中去除的单层HBN中的深度硫酸盐中的高光谱成像进一步证实了这些结果[7]。参考
6电子耦合
除了库仑相互作用外，电子 - 光子相互作用还是固体中准颗粒的基本相互作用之一。它对于各种物理现象起着重要作用。尤其是在金属中，通过与晶格振动的耦合（例如传输和热力学特性）的晶格振动，对低能电子激发进行了强烈的修饰。电子 - 音波耦合（EPC）还以基本的方式提供了一种有吸引力的电子电子相互作用，它始终存在，在许多金属中，是超导性宏观量子现象的基础电子配对的起源。本讲座解决了金属正常和超导状态中电子偶联的后果。在第2节中，引入了描述耦合电子phonon系统的基本汉密尔顿。在第3节中，仔细观察金属中的正常状态效应，重点是对准颗粒的重新归一化，这可以实验地量化相互作用的强度。第4节致力于声子介导的超导性。首先给出了由声子交换所介绍的电子中有效的吸引力相互作用的推导。然后，我们在某些详细的情况下分析了在强耦合Migdal-Eliashberg理论的背景下，电子 - 音波耦合在超导性中的作用。在第5节中，我们介绍了一种基于密度功能理论的方法来计算电子偶联量，并提出了两个示例，以说明其预测能力。在本章中，仅考虑非磁性状态，并且使用原子单位ℏ= 2 m e = e 2 /2 = 1以及k b = 1。
激光、激光光谱和光化学
激光这个词是受激辐射光放大的缩写。激光用于各种设备和应用，例如超市扫描仪、光盘存储驱动器、光盘播放器、眼科和血管成形术以及军事瞄准。激光还彻底改变了物理化学研究。它们对光谱学和光引发反应或光化学领域的影响是巨大的。利用激光，化学家可以以高光谱或时间分辨率测量分子的光谱和光化学动力学。此外，这些技术非常灵敏，可以研究单个分子。今天的每一位化学家都应该知道激光的工作原理，并了解它们产生的光的独特性质。要了解激光的工作原理，我们首先必须了解电子激发原子或分子衰变回到基态的各种途径。激光的产生取决于这些激发原子或分子衰变回到基态的速率。因此，我们将讨论爱因斯坦开发的速率方程模型，该模型描述了原子能级之间的光谱跃迁动力学。我们将看到，在考虑制造激光器之前，我们必须了解两个以上原子能级之间的跃迁。然后，我们将讨论激光器设计的一般原理，并描述研究化学实验室中使用的一些激光器。特别是，我们将通过详细检查氦氖激光器来说明激光器的工作原理。以氯化碘 ICl(g) 的激光光谱为例，我们将看到激光器可以解析使用传统灯式光谱仪无法观察到的光谱特征。然后，我们将研究光化学反应，即 ICN(g) 的光诱导解离或光解离。我们将了解到，可以使用输出飞秒（1 o-ts s）光脉冲的激光器测量 I-CN 键在吸收到解离电子态后断裂所需的时间。 5 91
材料设计的多体相互作用建模
准确描述多体相互作用仍然是理论和计算化学领域的挑战，但它是理解和优化与量子信息和能量转换等应用相关的材料性能的关键。在这里，我将描述我在两种不同材料中模拟多体相互作用的工作。首先，我将讨论量子点 (QD)，这是一种半导体纳米晶体，具有高度可调的光电特性，这些特性敏感地取决于电子激发和声子 (即晶格振动) 之间的相互作用。我们开发并验证了一种描述激子-声子耦合的方法，该方法具有原子细节，与实验相关的量子点中有数百个原子。我们模拟了能量耗散，发现它发生在超快的时间尺度上，这与实验结果一致，但与长期以来的理论预期相反。此外，我们确定了用于调整这些时间尺度的 QD 手柄，以减少热损失并提高量子产率。接下来，我将重点介绍笼状化学结构，笼状化学结构由于其强大的声子-声子相互作用（即非谐性）而有望用于热电应用。我们开发并应用基于量子嵌入的振动动态平均场理论 (VDMFT) 来模拟笼状物中的非谐性和热传输。我们表明 VDMFT 既高效又准确，描述了笼状物独特振动动力学的基础多声子散射过程，但在常见的微扰理论方法中却被忽略了。借助本次演讲中描述的工具所具备的预测能力，我们可以更好地解锁可转移的洞察力，以增强材料设计。
P-DRGEP：一种减少等离子辅助燃烧应用动力学机制的新方法
等离子辅助燃烧的详细动力学机制包含许多物种和反应，它们模拟了非平衡等离子体过程和碳氢化合物氧化之间的相互作用。虽然物理上准确且全面，但这种详细的机制对于模拟非稳态多维等离子体放电及其对实际设备中反应混合物的影响并不实用。在这项工作中，我们开发并应用了一种新方法，用于将大型详细等离子辅助燃烧机制简化为较小的骨架机制。该方法扩展了带误差传播的有向关系图 (DRGEP) 方法，以考虑还原过程中等离子体放电的能量分支特性。确保电子在各种类型的撞击过程（即振动和电子激发、电离和撞击解离）中损失的能量相对比例具有严格的误差容差，是保持骨架机制中正确的放电物理的关键。为此，在 DRGEP 中定义并纳入了包括能量转移在内的新目标。这种新型框架称为 P-DRGEP，其性能通过纳秒重复脉冲放电模拟乙烯-空气点火进行评估，条件与超音速燃烧和超燃冲压发动机腔内火焰保持有关，即温度从 600 K 到 1000 K、压力为 0.5 atm，当量比在 0.75 到 1.5 之间。P-DRGEP 被发现大大优于应用于等离子辅助点火的传统还原方法，因为它可以生成更小的骨架机制，误差显著降低。对于目标条件下的乙烯-空气点火，P-DRGEP 生成具有 54 种物质和 236 种反应的骨架机制，使点火模拟的计算速度提高了 84%，同时保证所需时间的误差低于 10%
简历.pdf
2021 年 10 月 Qibo 简介，研讨会，杜塞尔多夫。2021 年 10 月 Qibo 简介，新加坡/日本。2021 年 9 月 量子 PDF，在线。2021 年 3 月 都灵研讨会，带硬件加速的量子模拟，都灵。2020 年 9 月 QC-CERN，量子机器学习简介，CERN。2020 年 10 月 QC-CERN，Qibo 简介，CERN。2020 年 9 月 CQT，带硬件加速的量子模拟，新加坡。2020 年 9 月 IML，跨平台加速 MC 模拟，CERN。2020 年 5 月 LHCP2020，具有深度学习模型的 Parton 密度，巴黎。2020 年 5 月 CSIL，大数据在 COVID-19 时代的作用，米兰。2019 年 7 月 BOOST19，通过强化学习进行 Jet 修饰，波士顿。 2019 年 7 月 QCD@LHC19，通过强化学习进行喷流修饰，布法罗。2019 年 6 月 3 日 PHOTON19，PDF 和 EW 校正，弗拉斯卡蒂。2019 年 4 月 3 日 IFT ICTP SAIFR，机器学习应用于理论高能物理，圣保罗。2019 年 3 月 12 日 ACAT19，黎曼-Theta 玻尔兹曼机，萨斯费。2018 年 9 月 18 日 NNPDF/N3PDF 警告会议，机器学习笔记，加尔尼亚诺。2018 年 9 月 10 日第 23 届 ETSF 电子激发研讨会，机器学习概述，米兰。2018 年 6 月 14 日清华机器学习研讨会，黎曼-Theta 玻尔兹曼机，三亚。
原子级氧介导 2D MoS2 蚀刻和...
暴露 [7] 或浸入水中时。 [8] 相比之下，据报道 MoTe 2 是反应性最强的 TMD 之一。 [9] 然而，人们对导致这些材料行为截然不同的原子级过程知之甚少。像差校正（扫描）透射电子显微镜 (STEM) 可以以亚秒级分辨率获取材料的精确原子结构。然而，用于成像的高能电子也会引起结构变化，正如已经在 MoS 2 和 MoTe 2 中证明的那样。在 MoS 2 中，连续的电子暴露会通过电子激发和连锁损伤的共同作用迅速导致硫空位 [10] 的形成，[11] 它们首先聚集成空位线，然后出现富含钼边缘的孔隙。 [12] 相反，大概由于 Te 的质量大于 S，连锁损伤被抑制，MoTe 2 中的空位形成速度明显较慢，从而可以在不去除原子的情况下发生动态相变。 [13] 尽管如此，在这两种材料长时间成像的过程中，结构变化是不可避免的。 因此，为了研究与氧化相关的结构变化，必须将它们与纯电子辐照引起的效应区分开来。 这就需要具有超高真空的仪器，并在成像过程中在样品周围引入受控的低压气氛。 [14] 此类实验已经表明，石墨烯中的化学蚀刻发生在氧分压 > 3 × 10 − 8 托时，[15] 远低于带有侧入支架的 TEM 仪器的典型压力，导致孔隙从缺陷位置开始生长。 [16] 原始石墨烯区域不受影响。 然而，对所有其他 2D 材料仍然缺乏类似的研究。在这里，我们使用同样的策略来比较低压（9 × 10 − 10 − 4 × 10 − 7 托）氧气气氛下悬浮的二维 MoS 2 和 MoTe 2 单层的行为，同时通过 STEM 进行原子分辨率成像。在电子辐照下，O 2 分子可以分裂成原子氧，从而将化学效应加速到实验可及的时间尺度。在我们的实验中，MoS 2 中的结构损伤与氧分压无关，显示出众所周知的[10,12,17]与电子束相关的空位产生以及随后的富钼边缘结构孔隙。相反，在 MoTe 2 中，不同氧气压力下的结构变化有明显差异。具体而言，在超高真空中，MoTe 2 中的损伤与 MoS 2 中的损伤相似，除了
1在...
3 ICREA-CATALANA DE RECERCA I ESTUDISAVANçats，巴塞罗那，西班牙 *JENS.BIEGERT@ICFO.EU.EU†SIDIROPO@MBI-Berlin.de激发电子带结构的极端网络的准园林，是电子带的电气循环的网关。在多体系统中，准粒子动力学受到电子单粒子结构的强烈影响，并且在弱的光学激发方案中进行了广泛的研究。然而，在强烈的光学激发下，光场相干驱动载体，多体相互作用的动力学可能导致新的量子阶段，这在很大程度上仍未得到解决。在这里，我们通过对石墨中的Van Hove奇异性附近的电荷载体的强烈光学激发来诱导如此高的非平衡多体状态。我们将系统的演变调查为具有attosent Soft X射线核心水平光谱的强驱动的光启动状态。出乎意料的是，我们发现光导率的增强量是量子电导率的近十倍，并将其定位在平坦带中的载体激发中。这种相互作用状态与载流子 - 载体相互作用具有强大的功能，与相干的光学声子充当吸引人的吸引力，让人联想到超导性。强驱动的非平衡状态与单粒子结构和宏观电导率明显不同，这是非绝热多体状态的结果。在强驱动的冷凝物质系统中的光学诱导的电子相变表现出来自均衡状态的不平衡状态，例如声子的光激发及其非线性耦合至电子状态1-5。但是，在室温下发生相变的状态密度非常高。诱导此类新阶段的门户是布里鲁因区域边缘的高摩孔电子状态，其中单粒子电子带结构表现出极值，例如平面电子带6,7。最近在石墨烯中观察到了具有类似于超导性8,9或磁性10,11的特性的相关的电子状态的电子激发（VHS），相关的电子状态相关。的散装石墨中的电子相变的插入式化合物，其在VHS 12,13附近的费米水平。有些作品甚至报告了在高温下高度热解石墨（HOPG）中可能发生的相变。但是，确切的机制仍在争论14-17。hopg与ab（bernal）堆叠van-der-waals绑定的层是有趣的，例如材料与双层 - 格拉烯具有相似特性的研究；参见图1a。在两个系统中，相邻层中电子状态的层间耦合均取升了dirac点的频段的堕落，这导致以K-Point 18,19的带隙小于60 MeV的分裂频段。相比之下，频带在H点周围保持线性，即电荷载体的行为像无质量的零粒子20。k点处的分裂频段通过近乎分散的频带连接到H点，从而删除了电子系统的二维（2D）限制；因此，通过层中