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相位和相位的多色希尔伯特诊断方法
摘要 本研究旨在解决反应射流和火焰的相场和温度场的无扰动诊断的科学和实际问题。以轴对称氢扩散火焰和蜡烛火焰的热气流为例，开发了一种适合于解决问题的方法，该方法基于相位光密度场的希尔伯特多色可视化，测量所研究介质选定区域的温度分布，逐像素处理由摄影矩阵在 RGB 通道中记录的 RAW 图像。可视化的希尔伯特结构携带有关温度场引起的相位光密度扰动的信息。使用阿贝尔变换分析了所研究火焰的轴对称近似中探测光场的相位结构。迭代选择径向温度分布、调整后的贝塞尔曲线，随后计算折射率和相位函数的空间结构。以氢气-空气火焰为例，在与 Gladstone-Dale 色散公式一致的模型中，考虑到混合气体部分光学特性的多样性，对温度场进行了重建。讨论了火焰周围空气扰动对其轴对称性的影响。研究结果可靠性的标准是比较实验中获得的希尔伯特图和从温度场引起的相结构重建的希尔伯特图。关键词 1 火焰的光学诊断、氢气-空气扩散火焰、希尔伯特光学、希尔伯特图
标题：相干量子相位滑移... - EURAMET
大约 50 年前，超导量子器件彻底改变了精确测量和电气计量，当时基于约瑟夫森效应的 SQUID 和量子电压标准被发明。最近在超导纳米线中发现的相干量子相移 (CQPS) 为量子信息处理和计量学中的约瑟夫森效应提供了一种替代方案。完全由超导材料制成的 CQPS 器件具有多种优势，例如制造步骤比约瑟夫森效应器件少、对较大电流的稳定性强、参数范围宽，并且似乎没有约瑟夫森器件绝缘隧道势垒中存在的不良两级涨落器。预计单个 CQPS 器件可以产生比单电子泵高得多且可能更精确的量化电流，而单电子泵是目前最先进的量子电流标准。
使用泵单位的相位温室气体排放
nniels bidstrup博士，Grundfos Falk Bahm Flowserve Sihi Gmbh女士Claudia Brasse Wilo Se Carolin Casper Wilo Se女士Lukas Kesper Wilo Se lukas Kesper Wilo Se Julien Chalet Wilo先生julien Chalet se julien Chalet先生julien Chalet sas Wilo france sas sas sas sas Gobbi，Lorenzo dab泵水疗中心Robert V. Hintz先生Flowserve sihi gmbh Markus Holmberg Xylem Water Solutions先生FriedrichKlütschVdma Fachverband pumpen + Systeme + Systeme MichaelKönenKSB SE＆CO. KGAA＆CO.KGAA＆CO。 Senczek高级泵专家本指南将作为泵制造商根据温室气体协议的第11类使用泵单元从泵单元中计算温室气体（GHG）排放的工具。该指南提出了何时考虑的潜在方法和概念。在计算其使用阶段中的泵单位中的GHG发射时，设定基于科学的目标（SBTI）或通常
全局相位真实存在的简单证明
2 ( | ψ 1 ⟩ + | ψ 2 ⟩ )。换句话说，改变初始叠加态各个分支局部相的局部幺正变换，同时也改变了粒子的底层物理态。下一步要证明，上述两种情形下改变的物理态是不同的。薛定谔方程确保一个区域的局部幺正变换不会改变粒子在其他区域的波函数。从灵能本体论观点来看，这意味着一个区域的局部幺正变换不会改变粒子在其他区域的物理状态。那么，改变 | ψ 1 ⟩ 局部相的局部幺正变换只会改变 | ψ 1 ⟩ 区域内粒子的物理状态，而改变 | ψ 2 ⟩ 局部相的局部幺正变换只会改变 | ψ 2 ⟩ 区域内粒子的物理状态。因此，上述两种情况下改变的物理状态是不同的。这证明了灵能本体观的全局相的真实性。上述证明隐含地假设空间中每个点的单个粒子的波函数代表该点的局部物理性质。这是一个自然的假设，为现有的波函数本体论解释（如波函数实在论）所承认（Albert，2013）。在此假设下，改变粒子空间叠加的一个分支的局部幺正变换只会改变该分支区域的物理状态（如果物理状态有任何变化）。这是上述证明的基础。请注意，原则上可以通过保护性测量（直至全局相）来测量空间中每个点的单个粒子的波函数（当波函数已知时）（Aharonov and Vaidman，1993；Aharonov，Anandan and Vaidman，1993；Gao，2015）。例如，上述叠加各分支的密度和通量密度1 √
支持信息外延驱动的相位选择性...
图S2：A，长INSB-SN部分的SEM图像。观察到NW远离SN沉积方向的小弯曲。这可以归因于材料的不同热膨胀系数，也可以归因于界面中的残余应变。6,7 B，鳗鱼elemental sn，sb和NWS的INSB/INAS部分。在INSB表面上可以理解连续的SN壳，而它作为INAS茎上的离散岛沉积。c，从（b）中标记为in，sn和sb边缘标记的（b）中标记的区域提取的鳗鱼光谱。d，INAS和INSB之间的交点区域的底部曲率。SN通常在该区域不存在。这可能是由于弯曲区域中的高表面能，或者当SN沉积时可能会被遮盖。比例尺为：（a）100 nm，（b）100 nm，（d）20 nm。
机器学习符合高X相位空间
随着LHC过渡到精确测量机，质子Parton分布函数（PDFS）已成为分析的不确定性的主要来源，例如顶部夸克质量或HIGGS玻色子宽度的测量值。此外，在LHC处探测最有能力的碰撞时，高摩肌分数（High-X）尤其感兴趣。因此，在此制度中理解并有可能减少PDF不确定性至关重要。使用机器学习技术，我们构建了对High-X机制中Gluon PDF敏感的判别，将在将来的PDF拟合中使用。
通过卟啉纳米替宾的相位荷荷运输
图1 |通过卟啉纳米甲碳 - 石膏装置的相位连接电子传输。通过石墨烯-Ni-FP8卟啉纳米氨基苯二烯连接（顶部）和Ni-FP8的完整化学结构（底部，THS = ths = trihexylsilyl）的相位交联电子传输的示意图。在卟啉（3,5-双（三己二烯基）苯基）上的卟啉蛋白上的溶解基和p肾上腺素（十二氧基）已被省略。b设备体系结构。中间的粉红色矩形区域表示HFO 2（透明浅蓝色）下方的局部铂门电极；两端的矩形区域（粉红色）代表与弓形石墨烯（紫色）接触的源和排水铂电极。c差分电导（G = D I SD /D V SD）图测量的函数是偏置电压（V SD）和栅极电压（V g）和D差分电导，ni-Fp8设备的V SD = 0 mV（粉红色曲线）和V SD = 10 mV（蓝色曲线）的V g的函数在4.2 K. < /div = 10 mV（蓝色曲线）。
玻璃裂缝相位模型中的挑战
本文研究了模拟玻璃骨折中相位模型的挑战和潜力。相位场方法是断裂建模的变分方法，将裂纹视为扩散的界面，从而消除了对显式裂纹跟踪的需求。这项研究探索了其对玻璃的应用，玻璃具有独特的裂缝特性，由于其无定形结构和脆性。我们使用ABAQUS实施了AT1相位模型，并针对各种实验设置进行了验证，包括微型计算机和微柱测试，L形样品以及动态的拉伸裂缝场景。结果表明，与实验观察结果有很强的比对，可以准确捕获复杂的裂纹模式和动态断裂行为。关键参数（例如临界能量释放速率和内部长度尺度）显示出显着影响断裂模拟结果。虽然相位方法在推进玻璃断裂力学方面表现出希望，但挑战仍然存在于参数敏感性和整合更复杂的材料模型中。本研究强调了该方法的当前功能，并指出了未来的研究方向，以提高其在玻璃断裂模拟中的适用性和效率。
基于并行局部最小值的相位展开方法……
摘要：考虑数据可靠性，用于相位不连续性重构的对偶残差优化连接提供了更可靠的方案并产生了更稳健的解缠结果。然而，它们的实际实现通常涉及耗时的迭代全局操作，不适合应用于大块干涉合成孔径雷达（InSAR）相位数据的相位解缠（PU）。提出了一种基于局部最小可靠性对偶扩展的并行PU方法。在给定质量权重图的情况下，基于残差定义对偶可靠性，并引入最小可靠性残差对来表示可能的不连续边界。我们提供了一种具有局部最小可靠性搜索和对偶合并的对偶动态扩展方法。最终获得的最小平衡树用于在可靠性图的帮助下对PU进行路径集成。可靠性图的计算、残差对搜索和动态扩展被设计为并行进行。我们采用基于艾科纳方程和洪水填充的界面传播方案进行并行实现。采用所提方法处理了两大块机载 InSAR 数据，实验结果和分析验证了该方法对大规模 PU 问题的鲁棒性和有效性。© 作者。由 SPIE 根据 Creative Commons Attribution 4.0 Unported 许可证发布。分发或复制
使用相位检索单个球体的折射率...
图 6. 球体的加权噪声 LSP（SNR = 3）与模拟 LSP 的比较。后者的特性是通过谱法和非线性回归获得的，并在图例中呈现。谱方法的 MSE 和 log(MSE) 分别为 0.493 和 −0.307 ，而回归方法的 MSE 和 log(MSE) 分别为 0.198 和 −0.703 。