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沃特敦市 - 分区申请表
细分，包括任何拟议的后续转让和/或与相邻物业的集合。申请人寻求建立的示例包括将地块的一部分分离以转让给邻居或将大块空地分成两个可建造的地块。申请人还必须描述拟议的未来物业用途以及任何其他有助于规划委员会理解申请的信息。图纸：图纸必须描绘拟议细分的地块以及分割的位置。线宽必须强调现有地块被分割成单独的部分，而不是任何后续拟议集合之后的物业线的样子。如果有拟议的后续集合，或者如果行动的目的是实现俗称的“土地交换”或“地块线调整”，则附信是传达此信息的最佳方式。描述：申请人必须为每个新创建的地块提交建议的描述（例如，对于两个地块的细分，
![arxiv：2402.07474v1 [Quant-ph] 2024年2月12日](/simg/9\98a13ef7f1aea6494049d553b5beda8e38372c18.webp)
arxiv：2402.07474v1 [Quant-ph] 2024年2月12日
我们在液态氦气温度（T = 2 K）上进行激光光谱，以研究用甲镜液的蒽晶体掺杂的单二苯甲酸烯（DBT）分子，这些分子是由北眼镜的高度制造而成的。使用高分辨率的荧光激发光谱法，我们表明，印刷纳米晶体中单分子的零子线几乎与在体积中相同的客人主持系统观察到的傅立叶限制过渡一样狭窄。此外，光谱不稳定性可与或小于一个线宽。通过记录DBT分子的超分辨率图像并改变激发梁的极化，我们确定印刷晶体的尺寸和晶体轴的方向。有机纳米和微晶的电水动力印刷为一系列应用铺平了道路，其中希望具有狭窄光学转换的量子发射器的受控定位。
CMOS双量子点和微波光子之间的大量分散相互作用
我们报告了CMOS拆分硅纳米线晶体管中双重量子点的快速电荷状态读数，这是通过与超导能力的混合元素集成形成的大元元素谐振器中与微波光子的大分散相互作用。我们通过利用不对称的拆分门设备的较大的间点闸门杆臂α= 0.72，并通过电感耦合到谐振器增加其阻抗，z r = 560。在色散状态下，双量子点杂交点处的较大耦合强度可产生与谐振器线宽相当的频移，这是最大状态可见性的最佳设置。我们利用该制度来证明对自由度的快速分散读数，SNR在50 ns中为3.3。在谐振方案中，快速电荷的分解速率无法达到强耦合方案，但我们使用混合CMOS系统显示了向自旋光子电路量子电动力学的明确途径。
共振声子-磁振子耦合的直接成像
声子的探测对于研究共振耦合的磁振子与声子的相互转化至关重要。本文我们报道了通过微聚焦布里渊光散射在 Ni/LiNbO 3 混合异质结构上直接可视化磁振子和声子的共振耦合。表面声子的静态图样源于入射波 𝜓 0 (𝐴 0 , 𝒌, 𝜑 0 ) 与反射波 𝜓 1 (𝐴 1 , −𝒌, 𝜑 1 ) 之间的干涉，由于磁振子-声子耦合，磁场可以调制表面声子的静态图样。通过分析从布里渊光谱中获得的声子信息，可以确定磁振子系统（Ni 薄膜）的性质，例如铁磁共振场和共振线宽。该结果提供了关于耦合磁振子-声子系统中声子操控和检测的空间分辨信息。
同位素浓缩
基于激光的选择性多步光电离以及随后收集所需同位素是一种非常有利可图的分离技术，特别是对于医用同位素而言，其典型产品需求量在几毫克到一克的范围内。为了获得高纯度的产品，具有窄线宽（最好是 SLM）的可调激光器必不可少，特别是在同位素系统表现出重叠光谱的情况下。此外，可调 SLM 激光器非常适合用于此类同位素的选择性研究以及选择性光电离方案中涉及的原子能级和跃迁的精确光谱表征。然而，适用于高分辨率光谱的市售 SLM 可调激光器过于昂贵。此外，广泛用于这些应用的传统窄带液体染料激光器受到其波长可调性的限制。对于给定染料，这些染料激光器的调谐范围通常为 25-30nm，因此需要多种染料来覆盖可见光区域的宽光谱范围，这很麻烦且耗时。例如，使用
Jules Michael Stuart -DTIC
在过去的几十年中，被困的离子已成为实现大规模量子信息处理的顶级竞争者之一。迄今为止，使用离子的实验达到了数十个离子量子位的水平，但是将离子添加到长链中的当前模型可能不会扩展到某些计算所需的数字。最近已经探索的替代架构是将离子排列在一个大数组中，以便可以将它们改组以在芯片周围传输量子信息。这种方法有望大大增加Qubits的数量，同时保持速度，忠诚度和连接性，但是随着这些阵列的规模的增加，控制系统的所需密度可能会与当前方法变得棘手。在本文中，我们探讨了经典控制技术与离子陷阱的集成，并研究了这是否可以提供所需的控制水平，以建立阵列体系结构作为通往更复杂的捕获离子量子计算机的更可行的路径。我们首先关注经典的低温电子将其整合到离子陷阱中，该陷阱用于控制离子的陷阱频率并表现出基本的运动。一个集成开关允许将离子与电压噪声的影响隔离。接下来，我们演示了刺激的布里鲁因散射（SBS）激光器以解决原子时钟协议中的离子的操作。在我们的实验中，SBS激光器的线宽与散装型稳定的激光具有相称的线宽，并且可能为在离子陷阱包装中产生高度连接光的路径。随后，我们探讨了光子波导和光栅耦合器的整合，这些耦合器可以在片上绕激光射线光，并将光聚焦到被困在芯片上方的离子上。考虑了流浪电场的效果，并且表征了综合光源的好处。在阵列架构中，能够在区域之间在区域之间运输离子而不引入过度的运动反应将很重要。我们提出了一种使用电路模拟的技术，以预延伸电压波形，以快速运输，并演示了旨在快速拆分和连接离子链的陷阱的基本操作。这里涵盖的研究有助于告知未来的离子陷阱架构决策，并为在这些不同技术之间进行进一步分析奠定了基础。
具有稳健纠缠门和量子相干反馈的囚禁离子量子计算机
量子计算机有望在解决一系列计算问题时比传统计算机实现显著的加速。线性 Paul 阱中保持的离子链是构建此类量子计算机的有前途的平台，因为它们具有较长的相干时间和较高的控制质量。本文，我们报告了使用射频 (rf) 阱中的 88 Sr + 离子构建小型五量子比特通用量子计算机的情况。所有基本操作（包括初始化、量子逻辑操作和读出）均以高保真度执行。使用窄线宽激光实现的选择性双量子比特和单量子比特门组成通用门组，允许在量子寄存器上实现任何幺正。我们回顾了主要的实验工具，并详细描述了计算机的独特方面：使用强大的纠缠门和通过电子倍增 CCD 相机采集开发量子相干反馈系统。后者对于在未来的实验中执行量子纠错协议是必要的。
钙钛矿纳米晶体的生长机制见解
卤化铅钙钛矿纳米晶体（LHP NC）具有诸多优良特性，包括宽范围的带隙可调性、可忽略的电子-声子耦合1、大的吸收截面2和窄的发射线宽，此外还具有溶液加工性、低成本合成和与其他现有器件组件的兼容性3,4，是潜在光电应用的有前途的材料，例如发光显示器、激光器和用于大面积可印刷光收集装置的纳米晶体墨水。5 – 10然而，尽管它们具有高量子产率（QY）和表面不敏感性，但基于溶液加工钙钛矿的第一个发光二极管（LED）的外部量子效率却不到 0.2%。 11 需要持续努力了解电子空穴复合途径和选择性改进辐射途径，才能将性能提高到约 15%。12 这主要是通过解决诸如增加高移动电荷的限制、配体交换和配体密度控制、表面缺陷钝化、掺杂和抑制俄歇非辐射复合等问题来实现的。13 – 17 然而，对
第 9 章 用于光学钟表的飞秒激光器......
摘要：20 世纪 90 年代末，锁模飞秒激光器被引入，成为合成和测量光频率的重要新工具。飞秒激光器的简单性、坚固性和更高的精度使其在光学频率计量领域占有重要地位。此外，它们的使用正在开发基于载波包络相位精确控制的重要新时域应用。预计参考原子和离子中的光学跃迁的窄线宽激光器将很快成为任何类型的最佳电磁频率参考，其预计分数频率不稳定性低于 1 × 10 -15 τ -1/2，不确定性接近 1 × 10 -18 。当与这种超精密频率标准结合使用时，飞秒激光器可用作宽带合成器，将输入光频率相位相干地转换为跨越数百太赫兹的光频率阵列和可计数的微波频率。综合过程中引入的过量分数频率噪声可接近1×10 -19 的水平。
等离子体在界面电荷转移中的作用
缺乏对金属 - 触发器界面处等离子体介导的电荷转移的详细机械理解，严重限制了有效的光伏和光催化装置的设计。与直接的金属到 - 触发器界面电荷转移相比，由金属中等离子体衰变产生的热电子产生的热电子的间接转移的相对贡献是相对的贡献。在这里，当对共振激发时，我们证明了从金纳米棒到氧化钛壳的总体电子转移效率为44±3％。我们证明，其中一半源自通过激发等离子的直接界面电荷转移。我们能够通过多模式的频率分辨方法来区分直接和间接途径，通过单粒子散射光谱和具有可变泵波长的时间分辨瞬态吸收光谱测量均相等离子体线宽。我们的结果表明，直接等离子体诱导的电荷转移途径是提高热载体提取效率的一种有希望的方法，该方法主要通过非特异性加热而导致的金属内在衰减。