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World File Search System绝热状态
动力学和光谱学中的圆锥形交集
Born-Oppenheimer近似是多体Schrodinger方程的最重要简化之一。通过忽略核运动，可以在所谓的绝热系统中分离核运动和电子运动。在这种绝热状态下，核运动逐渐发生，使该系统始终是瞬时哈密顿量的能量特征功能。Born-Oppenheimer近似导致电子，旋转和振动自由度的典型范式，可以独立计算。当核运动与电子运动耦合时，出现了Oppenheimer制度的局限性，这就是所谓的振动耦合。这种绝热状态通常发生在光化学或化学反应中，在光化学或化学反应中，核运动变得足够重要，可以发挥振动耦合。对于每个绝热状态，可以绘制势能表面（PE）。如下图所示，不同的激发状态势能表面通常在单个点上退化，该点形成了两个表面相交的锥形形状。这是圆锥形的交叉点，即可能的堕落度的0尺寸空间。圆锥形交叉点是理解状态之间的过渡的关键，尤其是在诸如光化学中发生的激发态动力学中。例如，在荧光中，从单重击状态s 1到单线基态S 0发生过渡，这可能是作为圆锥形相交的接缝的过渡而发生的。
扩展的费米 - 哈伯德模型中的拓扑条纹状态
相互作用诱导的拓扑系统吸引了对其异国情调的概述，而不是拓扑绝缘子的单粒子图片。尤其是，强相关和有限掺杂之间的相互作用会导致破坏翻译对称性的非均匀溶液。在这项工作中，我们报告了在相互作用引起的Chern绝缘子中的拓扑条纹状态的外观。与非血管学系统中的类似条纹相反，在这里，我们观察到手性边缘状态在域壁顶上的外观。此外，我们通过分析抽水方案中量化的域的量化电荷来表征它们的拓扑性质。最后，我们专注于与观察到光学晶格中超电原子的最先进的量子模拟器相关的方面。特别是，我们提出了一种绝热状态制备方案和系统在实际空间中拓扑的检测方案。
A理论上改性的地面状态反应 - via- ...
我们提供了一种简单而直观的理论，可以解释分子与光腔的耦合如何通过利用轻质 - 强度相互作用的固有量子行为来改变地面态化学反应性。使用最近开发的极化Fock状态代表，我们证明，由于具有偏振液体的重叠的糖尿病电子耦合的缩放，因此实现了地面电势的变化。我们的理论预测，对于质子转移模型系统，当腔频率在电子激发范围内时，可以通过光物质相互作用来修饰基态屏障高度。我们的简单理论解释了一些最近发现相同效果的计算研究。我们也表明，在光和物质的深厚耦合极限下，极化的地面和第一个激发的特征态成为Mulliken-Hush的绝热状态，后者是偶极子操作员的本征态。这项工作提供了一个简单但功能强大的观念框架，以了解分子和腔之间的强耦合如何修改基态重复性。
机器学习和糖尿病
问题是由于参考量子计算的高复杂性，状态的高密度以及预测性质在状态交叉和圆锥形相交附近的事实并不平滑。3，我们在这里解决了激发态性能低平滑度的影响。特征函数和特征值对应于所谓的绝热表示。国家通过其电子能量对每种核构型进行排序，从而导致势能表面（PESS）。虽然绝热状态可能会退化，但如果它们具有相同的多重性，它们永远不会真正跨越。电子能量和其他特性是高度弯曲和无差异的。绝热基础的低平滑度是ML回归的主要问题。使用允许状态交叉的平滑绝热基础，似乎是一种自然解决方案，如何提高ML效率。两个代表通过几何学的统一转换连接。不幸的是，找到无生命的基础本身就是一个重大问题。虽然仅通过对角度化就可以从绝热的基础上获得绝热基础，但逆程序是高度复杂的，因为没有唯一的定义糖尿病基础。即使是拟合4-6的过程，甚至是最新的方法，通常都需要有关系统以及大量手动工作和昂贵计算的专家知识。基于
稀疏随机哈密顿量在量子上很容易
量子计算机的一个候选应用是模拟量子系统的低温特性。对于这项任务，有一种经过深入研究的量子算法，它对与低能态有不可忽略重叠的初始试验状态进行量子相位估计。然而，众所周知，很难从理论上保证这种试验状态能够有效地准备。此外，目前可用的启发式建议，例如绝热状态准备，在实际情况中似乎不够充分。本文表明，对于大多数随机稀疏汉密尔顿量，最大混合状态是一个足够好的试验状态，相位估计可以有效地准备能量任意接近基能的状态。此外，任何低能状态都必须具有不可忽略的量子电路复杂性，这表明低能状态在经典上是非平凡的，相位估计是准备此类状态的最佳方法（最多多项式因子）。这些陈述适用于两种随机汉密尔顿量模型：(i) 随机带符号泡利弦的总和和 (ii) 随机带符号 d -稀疏汉密尔顿量。主要技术论据基于非渐近随机矩阵理论中的一些新结果。特别是，需要对谱密度进行精细的集中界定，以获得这些随机汉密尔顿量的复杂性保证。
介质系统中的量子传输
介绍物理已成为一个成熟的领域。其理论基础和主要模型是在过去一个世纪的最后二十年中建立的[1，2]。从那以后，量子传输技术一直是了解纳米级导体中电荷载体引人入胜的特性的绝佳工具[3，4]。但是，在过去的几年中，申请的数量已经迅速增加，以至于甚至专家发现，很难随着最近的进步提供更新。本期特刊的目的是通过一系列评论论文和研究工作来提供最新的遗迹快照，以讨论最热门的理论问题和实验结果。虽然平均电流是早期研究的重点，但兴趣逐渐转移到了时间分辨的运输中。动机部分是由于新设备，例如单电子发射器，它们能够将电流脉冲注射到费米海上，以研究对电子碰撞的非弹性和相互作用的研究。这是Filippone等人的评论论文的主题。[5]，其中使用费米液体理论来分析介质电容器过平衡动力学中的强相关性（库仑相互作用），这是一种纯粹的响应，其纯粹是动态的。在这里，动力学是通过应用于附近门的时间相关电位来实施的。在某些情况下，这种潜力和库仑相互作用的相互作用会导致单电子转移（量化泵）中的分数效应。一个例子是Pandey等人的工作。Chen和Zhu [6]在绝热限制中为双屏障系统找到量子泵。新颖性在于他们考虑了狄拉克 - 韦尔元素。Tokura [7]也考虑了缓慢的电位，但是该系统现在是一个干涉仪，不仅允许Aharanov – Bohm相，而且允许由于Rashba和Dresselhaus旋转轨道耦合，而且还允许自旋依赖性偏移。与此同时，Hashimoto和Uchiyama [8]处理了非绝热状态，并对附着的储层中温度调制引起的泵电荷，自旋和能量进行了完整分析。一种解决此类问题的特别有用的方法是基于广义的主利率方程。Moldoveanu，Manolescu和Gumundsson [9]说明了这种方法对具有电子自由度和玻色子自由度的混合量子点系统的功能。除其他外，它们还解决了主方程，包括对在接触区域应用的时间相关信号的瞬态响应中的多体效应。动态驱动的量子设备也是用于测试替代理论配方的合适系统。[10]，其中Bohmian量子理论被用来阐明在非常高频率下探测的非马克维亚条件在石墨烯中的作用。在热力学和量子物理学之间最近的交叉施肥中，介质系统起着关键的贡献。在他们的评论文章中，Ansari，Van Steensel和Nazarov [11]将信息理论概念与量子系统中的熵进行评估。他们说明
![arXiv:2401.10985v1 [quant-ph] 2024 年 1 月 19 日 - Strathprints](/simg/g:\will\search\icon\source\d\d2a6589df0a17b2e0b7a74f2413f6dd5d76b9c90.webp)
arXiv:2401.10985v1 [quant-ph] 2024 年 1 月 19 日 - Strathprints
绝热近似 [ 1 , 2 ] 指出，对于足够慢变化的哈密顿量，初始本征态将保持在时间相关问题的相应本征态。这种近似构成了当前量子技术中许多方法的基础，包括绝热量子计算 [ 3 – 5 ]、退火 [ 6 , 7 ]、模拟 [ 8 – 10 ] 和量子门的应用 [ 11 ]。绝热近似的有效性取决于哈密顿量随时间的变化是否缓慢 [ 2 , 5 , 12 ]。相关时间尺度由其谱中间隙的倒数决定。在量子多体系统中，过渡区域的间隙与自由度数成反比，从而迫使任意缓慢的时间依赖性保持绝热状态。这导致了大量技术的开发，以控制量子系统并在没有绝热近似的情况下实现预期的结果，从而导致了绝热捷径的发展[ 13 ， 14 ]，量子最优控制[ 15 – 18 ]，以及绝热量子退火[ 19 ]。注意，绝热近似也可以在不需要任何谱隙存在的情况下定义[ 20 ， 21 ]。对于量子多体系统，由于求解与时间无关的薛定谔方程的复杂性，了解绝热近似在什么时间尺度上失效并不是一项简单的任务。如果哈密顿量变化太快，可能出现跨越谱隙的绝热激发，从而违反绝热性的定义（遵循相应的本征态）。反非绝热驱动方法 [ 22 – 24 ] 引入了额外的驱动项来抵消这些非绝热激发，从而将绝热条件强制为任意快时间内时间相关的薛定谔方程的解。然而，要做到这一点，恰恰需要了解特征态，而这又需要时间无关的薛定谔方程的解。由于这在许多情况下超出了当前计算机的能力范围，特别是对于基态以外的情况，因此需要开发一种新的绝热和反非绝热驱动方法。最近，提出了一种方法，它通过绝热规范势 (AGP) 定义非绝热激发，可以使用最小作用原理通过变分找到 [ 25 ， 26 ] 。即使不使用这种变分方法也可以找到精确的 AGP，但这又回到了有效求解薛定谔方程。变分方法允许构建近似反非绝热驱动，该驱动可以考虑实际实施的要求，例如控制项是局部的。因此，AGP 的概念已被用于构建各种量子多体模型的近似反非绝热驱动协议，包括为数值最优控制[27-30]提供信息，为机器学习方法提供灵感[31]，改进量子退火协议[32-35]，改进状态准备[36，37]，以及实现实验演示[38，39]。AGP 提供了大量有关量子系统动力学的信息 [26]，其探测感兴趣物理性质的能力仍在研究中。最近有研究表明，AGP 范数可以为简单模型提供量子相变的精确度量 [40]，也有研究将其用作量子混沌的度量 [41-43]。 AGP 可用于寻找量子近似优化算法 (QAOA) 的最优角度，其方式是将对非绝热损失的抑制纳入有限数量的变分步骤引起的 Trotter 误差中 [44-46]。研究还表明，AGP 可用于计算变分 Schrieffer-Wolff 变换，以计算多体动力学 [47]。在本文中，我们提出了一种新的、有效的数值方法来计算 AGP，它结合了参考文献 [25] 和 [48] 中的思想，以及参考文献 [40] 中的代数方法。我们的新方法可以生成任意阶的 AGP 近似值，同时允许