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用于观测近地空间的新型双管望远镜 OM 科祖霍夫国家空间设施控制和测试中心，乌克兰基辅 OB Bryu
用于观测近地空间的新型双管望远镜 OM Kozhukhov 国家空间设施控制和测试中心，乌克兰基辅 OB Bryukhovetsky、DM Kozhukhov、VI Prysiaznyi、AP Ozerian、OM Iluchok、VM Mamarev、OM Piskun 国家空间设施控制和测试中心，乌克兰基辅 摘要 2021 年底，乌克兰国家航天局在外喀尔巴阡地区安装了一台新望远镜，以观察近地空间物体，以满足乌克兰空间监测与分析系统的利益。该望远镜由两个管子（0.35 m、f/2.0 和 0.25 m、f/12.0）组成，安装在一个带直接驱动的赤道仪上，并配备 CMOS 摄像机。望远镜和摄像机由原始软件控制。我们将介绍该望远镜的设计和各个系统，以及使用它观测不同轨道的近地空间物体的初步结果。1.引言光学传感器是空间态势感知（SSA）的重要信息来源。它们可以高度精确地估计近地驻留空间物体（RSO）的角坐标和视亮度，从而优化它们的轨道并确定它们的状态。它们可以观测从低地球轨道（LEO）到地球静止轨道（GEO）及更远的所有可能轨道上的RSO。光学观测对于中轨道（高度20,000 km）和高轨道（GEO及以上）的物体尤其重要，因为这些轨道上难以使用雷达。尽管光学传感器有诸多优点，但也存在严重的局限性。它们大多数只能在夜间工作，而且与雷达不同，它们严重依赖天气（多云）。此外，大多数光学传感器在观测低地球轨道物体时吞吐量相对较低[1]。部分抵挡后两个限制的方法是制造新的传感器。同时，光学传感器面临的各种任务通常需要不同的工具才能最有效地发挥作用。这个问题可以通过在同一支架上组合不同类型的镜头来解决，如下所述。还应该注意的是，在不同的国家[2]-[4]已经在一个支架上安装两个相同和不同的镜头很长时间了。2.望远镜规格望远镜是位于乌克兰西部扎喀尔巴阡地区（图1）的光电光电观测站3型（OEOS-3）的一部分。喀尔巴阡山脉将它与该国其他地区隔开，因此这里的气候条件与乌克兰其他地区有显著不同。它使我们假设，当乌克兰其他地区多云时，该地区的传感器可能具有良好的观测条件，反之亦然。 OEOS-3望远镜由安装在同一赤道仪上的两个镜头组成（图2）：一个宽视场（WFoV）汉密尔顿镜头和一个窄视场（NFoV）马克苏托夫镜头。两款镜头均配备 QHY-174M GPS CMOS 相机（图 3）。它们以相对较低的价格提供准确的观测时间。这对于 LEO 观测尤其重要。该支架配备直接驱动器。该驱动器提供 20 度/秒的最大旋转速率，并跟踪近地轨道上的任何 RSO。望远镜的特性如表 1 所示。
![b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'](/simg/b/b87790512905fd558b37731181c2b32866795b88.webp)
b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'
b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'
Janus：NASA 向近地双小行星发射 SmallSat 任务
Janus 是一次由两艘航天器组成的 SmallSat 任务，旨在飞越两对不同的双星近地小行星，即 (175706) 1996 FG3 和 (35107) 1991 VH。两艘相同的 Janus 航天器计划于 2022 年 8 月 1 日开始的发射期间作为 NASA Psyche 任务的辅助有效载荷，由 SpaceX Falcon Heavy 运载火箭发射。Janus 由科罗拉多大学博尔德分校的首席研究员 Dan Scheeres 博士领导，由洛克希德马丁公司管理、建造和运营。这些行星 SmallSat 与大型任务有许多相似的深空挑战：Janus 必须执行深空机动以实现每秒数百米的 ΔV 才能到达目的地，关闭高达 2.4 AU 范围内的电信链路，在太阳合相期间自主管理长达数月的电信中断，在 1.62 AU 的最大太阳范围内运行，并在行星际空间中存活大约四年，然后才会遇到目标小行星。在相遇期间，航天器将返回小行星的高分辨率可见光和红外图像。在将 Janus 送上发射台的过程中，实施团队成功管理了积极的任务时间表，尽管受到 COVID-19 相关供应链影响和工作环境的影响，同时仍保持了 SIMPLEx-2 成本上限的目标。Janus 是可实现且负担得起的 SmallSat 科学任务的探路者，并展示了经验丰富的深空任务工程团队、SmallSat 商业组件行业和具有前瞻性的 NASA D 类科学任务模型之间的宝贵伙伴关系。
近地小行星侦察兵 - 任务更新
从美国宇航局的太空发射系统 (SLS) 部署后，近地小行星 (NEA) 侦察兵任务将前往一颗小行星进行近距离飞行并对其进行成像，主要推进器为面积为 86 平方米的太阳帆。太阳帆是一种大型镜面结构，由轻质材料制成，可反射阳光来推动航天器。持续的太阳光子压力可提供推力，而不需要传统化学和电力推进系统所使用的笨重、消耗性的推进剂。NEA 侦察兵由美国宇航局的马歇尔太空飞行中心 (MSFC) 和喷气推进实验室 (JPL) 开发，基于行业标准的立方体卫星外形。该航天器尺寸为 11 厘米 x 24 厘米 x 36 厘米，重量不到 14 公斤。从太空发射系统 (SLS) 部署后，太阳帆将展开，航天器将开始其 2.0 到 2.5 年的旅程。在小行星飞掠前约一个月，NEA Scout 将搜索目标并开始其接近阶段，使用无线电跟踪和光学导航相结合的方式，对目标进行相对缓慢的飞掠（10-20 米/秒）。本文将介绍任务概要、帆船、任务设计以及深空运行的最初几个月。
国际空间站飞越近地轨道的星链星座
因果建模——基于物理学的方法，解决因果关系 • 太阳扰动对低地球轨道的影响有多大？ • 低地球轨道环境会因事件而发生多大程度的变化（以及变化持续时间）？ • 每个驻留空间物体将如何响应该事件，以及重新获取您的空间资产和所有其他 RSO 需要多长时间？ 有助于更好地理解因果关系并减少阻力不确定性
近地轨道（LEO）空间碎片防撞激光网络概念研究
> 近地轨道空间碎片防撞激光网络概念研究 > S. Scharring 等人 > 2021 年国际高功率激光烧蚀研讨会 > 2021 年 4 月 15 日 DLR.de • 图表 8
近地天体撞击威胁应急方案报告
关于国家科学技术委员会 国家科学技术委员会 (NSTC) 是行政部门协调联邦研究和开发机构各实体间科学技术政策的主要手段。NSTC 的主要目标是确保科学技术政策决策和计划与总统的既定目标一致。NSTC 制定研究和开发战略，协调各联邦机构，以实现多项国家目标。NSTC 的工作由各委员会负责，这些委员会负责监督专注于科学技术不同方面的小组委员会和工作组。更多信息请访问 http://www.whitehouse.gov/ostp/nstc 。关于科学技术政策办公室 科学技术政策办公室 (OSTP) 是根据 1976 年《国家科学技术政策、组织和优先事项法》成立的，旨在为总统和总统行政办公室内的其他人员提供有关经济、国家安全、国土安全、卫生、外交关系、环境、资源的技术回收和利用等方面的科学、工程和技术方面的建议。OSTP 领导跨部门科学技术政策协调工作，协助管理和预算办公室每年审查和分析联邦预算中的研究和开发，并作为总统在联邦政府主要政策、计划和方案方面的科学和技术分析和判断的来源。更多信息请访问 http://www.whitehouse.gov/ostp。关于近地天体撞击威胁应急协议跨部门工作组 近地天体撞击威胁应急协议跨部门工作组 (IWG) (NITEP) 由空间天气、安全和危害小组委员会组织，该小组委员会是 NSTC 国土和国家安全委员会的一部分。NITEP 旨在协调行政部门和机构的活动，以实施国家近地天体 (NEO) 战略和行动计划中的选定行动，以加强 NEO 撞击应急程序和行动协议。 关于本文档 本文档由 NITEP IWG 制定，旨在协调实施国家近地天体战略和行动计划中与加强 NEO 撞击应急程序和协议有关的指定部分。本文档由空间天气、安全和危害小组委员会和国土和国家安全委员会审查，并由 OSTP 定稿并发布。本文档将在适当时进行审查和更新。版权信息 本文件是美国政府的作品，属于公共领域（见 17 USC§105）。本文件可在遵守以下规定的前提下分发和复制，但需注明来源为 OSTP。本文件中包含的图片版权归原版权持有人或其受让人所有，并根据政府许可和授权在此使用。使用任何图片的请求必须向图片来源中注明的提供者提出，如果未注明提供者，则向 OSTP 提出。2021 年在美国出版。
新型 3U 独立立方体卫星架构，用于自主近地小行星飞行
摘要：本研究旨在提出一种新型立方体卫星架构，旨在探索近地小行星。小型卫星商用现货技术的快速发展是过去十年航天工业的特点，利用这一特点设计出一款 3U 立方体卫星，能够提供足以改善目标小行星数据集的基本科学回报。概述了每个子系统的当前可用技术，然后根据任务约束选择组件。首先介绍典型的小行星飞行任务以及系统和性能要求。然后严格分析每个特征子系统，并提出建议的配置，表明仅在 3.9 千克湿重和 385 米/秒总 ∆ V 范围内即可实现任务可行性。