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World File Search SystemAltermagnet
![arxiv：2308.10939v3 [cond-mat.supr-con] 29 2024年3月29日](/simg/g:\will\search\icon\source\8\84d97198cd38122cdd0854b8f1092f7f51afdd0e.webp)
arxiv：2308.10939v3 [cond-mat.supr-con] 29 2024年3月29日
尽管没有净磁化，但一种被称为Altermagnet的抗铁磁体（称为Altermagnets）表现出一种非偏见的自旋切割带结构，让人联想到𝑑波超导体。这种独特的特征可以在低温杂散的无磁场内存设备中利用，从而提供了达到高存储密度的可能性。我们在这里确定近端altermagnet如何影响常规the -thave单重管超导体的临界温度𝑇。考虑到双层和三层，我们表明这种杂交结构可以用作流浪场的自由记忆设备，通过旋转一个Altermagnet的néel矢量来控制临界温度，从而提供无限的磁磁性。此外，我们的研究表明，Altermagnetism可以与超导性共存，直至Altermagnetic Order的临界强度，以及对非磁性障碍的传导电子对传导电子的影响的鲁棒性，从而确保在现实实验性的实验条件下对近亲的持久性。
探索 FePS 3 中 d-d 激发的动力学：磁光和光电子能谱研究之旅
交变磁体 MnTe 中的自旋电荷关联产生 THz 晶格和自旋动力学 New Journal of Physics 2020 , 22, 083029 Physical Review B 2021 , 104, 224424 Physical Review Materials 2023 , 7, 054601 Advanced Materials 2024 , 2314076
![arxiv：2502.20283v1 [cond-mat.supr-con] 2025年2月27日](/simg/g:\will\search\icon\source\0\08c6b9675f42c86ba1bdabdba4410446071551f4.webp)
arxiv：2502.20283v1 [cond-mat.supr-con] 2025年2月27日
平面约瑟夫森连接是工程拓扑超导性的关键，但受到面内磁场引起的轨道效应的严重阻碍。在这项工作中，我们通过利用固有的自旋极化带和零净磁化属性来介绍通用的拓扑结构约瑟夫森连接（TAJJS）。我们提出的tajjs有效地减轻了有害的轨道效应，同时在交界处的两端稳健地托管Majorana末端模式（MEMS）。具体而言，我们证明了d x 2 -y 2 -wave tajjs中的mems出现，但在d xy波构型中消失了，从而确立了altermagnet的晶体学方向角度θ作为拓扑的新控制参数。MEMS的独特自旋极化为自旋分辨测量提供了明确的实验特征。此外，通过利用D x 2 -y 2 - y 2波altermagnet之间的协同作用及其超导对应物，我们的建议自然而然地扩展到高t c平台。总的来说，这项工作将Altermagnets建立为实现拓扑超导性的多功能范式，桥接概念创新，具有可伸缩的量子体系结构，这些量子架构没有轨道效应和流浪场。
![arxiv：2408.039999v1 [cond-mat.supr-con] 2024年8月7日](/simg/g:\will\search\icon\source\8\818ba664054d8e301a549c438d88a54be6863ef5.webp)
arxiv：2408.039999v1 [cond-mat.supr-con] 2024年8月7日
最近发现的Altermagnetic材料中的超导性具有针对基本物理和技术应用的巨大前景。在这项工作中，我们表明，Altermagnets中的特征性旋转sublattice锁定对可能的超导配对构成了严格的限制。尤其是我们发现，超导性，均匀的s波旋转 - 单琴配对的最常见形式是在altermagnet中无法实现的。考虑到平方晶格上A d x 2 -y 2-波动altermagnet的有效模型，我们发现最有可能的自旋 - 单词配对的形式具有d x 2 -y 2-或扩展的S波对称性。我们还发现，不允许使用相等的三重态P波配对的最简单形式，但只能以混合旋转三键p波状状态存在。我们在相互作用诱导的Altermagnetism模型中验证了这些限制，在该模型中，我们还建立了它们的有限摩托符合配对的有效性。此外，我们讨论了奇数超导配对的可能的配对对称性。由于我们的结果的普遍性，它们适用于固有的超导性和接近性诱导的超导性超导性的超导性。
Magnonic自旋Seebeck和Altermagnets中的旋转nernst效果的原子自旋动力学模拟
镁带结构的特征是与手性相反的模式的能量分裂，即使在没有应用的外部领域和相对论效应的情况下，由于海森伯格交换相互作用中的各向异性。我们基于原型RUO 2（一种原型的“ D-Wave” Altermagnet）对基于从头开始的电子结构计算进行定量原子自旋动力学模拟，以研究由热梯度产生的镁电流。我们报告了大量自旋Seebeck和自旋Nernst效应，即纵向或横向自旋电流，具体取决于磁子相对于晶体的繁殖方向，以及与温度ProFile中的非线性相关的有限自旋积累。我们的发现与Altermagnetic自旋组对称性以及线性自旋波理论和半经典Boltzmann转运理论的预测一致。
![arxiv：2403.14620v2 [cond-mat.mes-hall] 2024年4月9日](/simg/g:\will\search\icon\source\c\c74235aa5324890e0ad12bd07523db2e12583273.webp)
arxiv：2403.14620v2 [cond-mat.mes-hall] 2024年4月9日
Altermagnet是晶体学旋转对称性破坏自旋顺序的状态，尽管表现出Kramers非脱位带，但具有净零磁化。在这里，我们表明，单层，伯纳尔·比拉耶（Bernal Bilayer）和菱形三层石墨烯（Trilayer）在单层中与动量无关的局部自旋列秩序产生了p波 - 波，d波和f波 - altermagnets，从而在上面构成线性，二甲和立方体的跨度，并在其中描述了一个和观点的拓扑。 3次谐波在相互空间中。相同的结合也包含在带有Majorana Altermagnets的自旋三型列型超导体内。总的来说，这些发现突出了电子带结构在识别量子材料中这种外来磁性方面的重要性。我们描述了面内磁场对Altermagnets的影响，并在这些系统中提出了新型的自旋偏置拟南芥。
密集的强度相互作用的声音速度
磁铁最近根据对称转换分为三种类型：铁磁铁（FM），抗铁磁铁（AFM）和Altermagnets（AM）[1-3]。铁磁体或铁磁铁（包括luttinger补偿的铁磁铁，请参见参考资料[2]）表现出净磁性，这打破了电子结构中的时间反转对称性。另一方面，抗铁磁铁表现出相反的自旋sublattices，并通过翻译和 /或inver-sion，对称转换，导致时间反向对称能带和零磁化。相反，在altermagnets中，相反的旋转均匀旋转与对称操作（如在AFM中，但在FM中为不相反），这些操作不是反转或翻译，导致时间逆转的对称性对称性的损坏的损坏的电子结构与均值和动量空间的交替旋转和零元素化元素和零元素的交替[1] （如FM，但不在AFM中）。自旋分裂带破坏了时间逆转对称性，如FM中，但在AFM中不违反。此外，交替的自旋分裂遵循D-，G-或I波对称性，该对称性与FM中自旋分裂的对称性不同。可以在球形谐波中扩展这种在动量空间中的交替自旋极化（与非常规的超导二极管理论所做的几乎一样），并且根据基础对称性，可以表现出D-，G-，G-或I-Wave磁性密度为2，4或6 Spine-4或6 Spin spine-nodeal Nodal nodal nodal surfaces [1] [1] [1]。非常明显地，预测了许多与Altermagnetism相关的异常效应。1，超出了这项工作的范围。它们具有反常的大厅效应[4，6]，晶体磁臂Kerr效应[5，7，8]，大型非差异旋转分裂[4，9，10]，自旋旋转的纵向和横向电流和横向电流[11-13] [11-13]，巨型和隧道磁力磁盘[13，14]，非术语[16]，topitigy tocient [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15]，[15]配对[17]，各向异性Andreev反射[18]，非常规的约瑟夫森效应[19]，镁旋转裂解[20]，手工有序的mul-tip tip [16，21]，无单位的三胞胎超导性，并与平均抑制和抑制的次数相结合的阶参数的顺序进行了consectional superfective and-consuctor consuctor consuctor consuctal in Interface。altermagnetism在多种材料家族中可以找到对于研究其在旋转型，物质，超导性或半导体电子中的相关状态中的应用至关重要的（另请参见《透视文章》中的参考文献综合列表[3]）。二次动量依赖性自旋分裂[23]。到目前为止，已经确定了几种候选材料，但是在每种情况下，它都是通过手动检查对称性操作和 /或计算带结构并验证其自旋分解的。此外，由于后一个测试无法区分AM和补偿FM，因此在这方面存在相当大的构造[24]。这项工作旨在创建一个程序（和图书馆），该程序采用晶体结构和磁性模式，并决定它是抗铁磁磁性还是抗铁磁性（排除铁磁材料是微不足道的）。用户请求的输入是有关晶体结构（支持各种晶体结构格式）和磁性模式的信息。请注意，如参考资料所建议的，将给定的Altermagnet进一步分类为十个类之一。
零场有限摩托车和野外诱导的altermagnets
简介。最近发现的Altermagnetism [1-8]通过引入第三种磁性，开辟了新的凝结物理学研究领域[9]，除了两种长期已知的磁性：铁磁性和抗逆性磁性。altermagnetism在非相互作用的电子带结构中的非同性旋转分裂引起的材料中出现，因此并不是由于电子相互作用而引起的，通常与磁性有关。Altermagnetism背后的非常规机制也导致完全不同的对称特性。在altermagnets中，由于克莱默的自旋变性而出现的磁化值是动量依赖性的，符号变化值和节点。值得注意的是，由于符号变化，净磁化在Altermagnet中仍然为零。替代磁性已经被提议存在于许多材料中，其中大多数显示了d-Wave-symerry [9]，包括父母蛋饼材料LA 2 CUO 4 [3]。由于掺杂的铜材料是带有自旋的d波配对对称性的固有超导体[10，11]，因此在Altermagnets中具有D-波超导性的诱人前景。几乎所有已知的超导体都被Bardeen，Cooper和Schrieffer（BCS）[12]理论很好地描述了，其中具有相反动量K和 - K的电子以及相反的旋转↑和↓对在旋转式结合中进行。因此，增加自旋分裂最终会破坏BCS状态。当旋转退化性破裂时，这些自旋平线对库珀对变得不那么能量有利，由于材料中存在固有的净化杂志而导致的自旋分裂产生了良好的自旋分裂。仍然，通过形成有限的质量中心动量，超导性已被证明可以为更大的外部磁场而生存，从而导致无限型摩托车超导性，