hm的定律,历史上有1个对电路至关重要的第一个数学关系,指出通过宏观材料的当前I与所施加的偏置电压V成正比。这是通过经验测量值的经验测量来支持的,这些电流和长度尺度在许多数量级上有所不同,并且绝大多数材料都具有。考虑到由于原子或离子在经典力学框架内的快速散射而导致的电子曲折运动中施加的电场引起的加速度,Drude Model 2成功地揭开了净电子漂移,平均速度与现场成比例,并因此是ohm ohm的第一个微观依据。在自由电子模型中考虑了费米统计数据,Sommerfeld 3能够对金属中的欧姆定律提供第一个量子机械依据。固体的量子理论将各种宏观固体的欧姆电导率与表征特定能带结构表征的带隙的(非)存在之间的差异。4取决于频带隙的存在和/或线性库比波响应理论5,6明确考虑实际带结构的明确考虑允许估计欧姆(也称为零偏置或线性电导率)g并提供微观材料为什么某些材料为导电者,某些半径和某些胰岛素是某些材料,某些材料是某些半径和某些岛化的。在1920年代,在量子力学的前夕,人们对欧姆定律产生了重新兴趣,欧姆定律被认为在原子量表上失败了。7电子在短距离上的运动是连贯的,与宏观材料中发生的不一致的电子碰撞形成了鲜明的对比,从而引起焦耳
阿拉巴马州 306 1,770 101,100 阿拉斯加州 31 460 17,400 亚利桑那州 382 2,950 250,900 阿肯色州 214 2,690 243,800 加利福尼亚州 1,574 50,115 723,700 科罗拉多州 183 3,860 313,000 康涅狄格州 107 2,580 104,900 特拉华州 46 850 44,500 哥伦比亚特区 31 440 22,800 佛罗里达州 917 9,090 870,300 乔治亚州 657 4,160 352,500 夏威夷州 61 680 31,400 爱达荷州 92 1,010 51,000 伊利诺伊州489 7,300 332,600 印第安纳州 351 3,270 157,100 爱荷华州 153 2,160 73,900 堪萨斯州 138 4,130 127,600 肯塔基州 290 1,730 126,000 路易斯安那州 290 2,360 171,000 缅因州 46 1,530 47,200 马里兰州 199 5,900 172,800 马萨诸塞州 214 6,550 203,300 密歇根州 443 6,400 286,600 明尼苏达州 214 8,640 222,000 密西西比州 199 1,110 86,500 密苏里州 321 1,550 93,200 蒙大拿州 46 1,110 28,000 内布拉斯加州 92 2,270 103,700 内华达州 138 960 102,300 新罕布什尔州 31 320 27,900 新泽西州 306 4,420 353,700 新墨西哥州 138 1,100 51,600 纽约州 749 15,460 676,100 北卡罗来纳州 489 4,500 393,500 北达科他州 31 1,130 39,000 俄亥俄州 565 6,260 401,600 俄克拉荷马州 260 2,960 116,300
图表2-1显示了如何将这些功能集成到一系列电子表格中,其中包括每种技术的Excel工作簿以及中央成本和工程参考数据库(WBS COSS COST数据库)。2输入表允许用户定义治疗要求,例如系统设计和平均流量,目标污染物和原始水质质量。图表2-2提供了输入电子表格的示例。通过输入表提供的信息与三个关键的设计假设表相互作用(一个用于过程设计,操作和维护[O&M]以及间接资本成本),以生成工程设计表的输入。尽管关键的设计假设值基于GREP,并且可以在没有修改的情况下使用,但用户还可以修改这些值以反映特定于站点的需求。每个模型还具有使用WBS方法确定的预定的处理设备需求清单(例如储罐,船只和仪器)。工程设计表根据治疗需求和关键设计假设计算设备数量和尺寸要求。本报告的技术章节描述了每个纸的特定于技术内容和功能。一般设计和成本假设在第2.3.5和2.4节中描述。
在两个平行板之间NS脉冲分解期间的抽象电离波发育中,通过PS电场诱导的第二次谐波(EFISH)生成和动力学建模研究了介电覆盖的电极。结果表明在放电间隙中形成了两个定义明确的电离波,这需要相对较高的初始电子密度。第一个,阳极定向的波是通过施加的电压脉冲“扫地”初始电子产生的。第二波源于阴极和第一波前部之间,由于该区域的场增强,产生了两个波前方,朝相反的方向传播并在等离子体发射图像中观察到。仅通过efish测量值检测到第二波的阳极定向前部,这很可能是由于阴极定向前部靠近壁。测量和建模预测都表现出由第二波的阳极定向前面引起的间隙中心的瞬态电场。在第一个波和第二波后面形成的等离子体域之间的边界,在等离子体发射图像中观察到,通过EFISH测量值检测到,并通过建模计算进行了预测。模型在放电脉冲结束时预测的电子密度和耦合的能量分布几乎是统一的,除了在阴极 - 粘合壁附近,在该壁附近,该模型的适用性尚不确定,并且无法访问Efish测量值。
腐蚀是限制金属材料寿命的主要因素,由于控制钝化的金属-液体界面处的薄氧化膜极难研究,因此很难从根本上了解其控制机理和表面过程。在这项工作中,我们结合同步加速器技术和电化学方法来研究 Ni-Cr-Mo 合金的钝化膜击穿,该合金在很多工业应用中都有使用。我们发现该合金对氧析出反应 (OER) 具有活性,OER 的开始与钝化的丧失和严重的金属溶解同时发生。OER 机制涉及氧化膜中 Mo 4 + 位点的氧化为可溶解的 Mo 6 +,从而导致钝化击穿。这与典型的含 Cr 合金的跨钝化击穿有着根本的不同,在含 Cr 合金中,Cr 6 + 被认为在高阳极电位下溶解,但本文并未观察到这种现象。在高电流密度下,OER 还会导致表面附近溶液酸化,进一步引发金属溶解。由于 Ni-Cr-Mo 合金具有催化活性,OER 在其钝化破坏机制中起着重要作用,在研究催化活性合金的腐蚀时需要考虑这种影响。
1 简介 激光诱导击穿光谱 (LIBS) 可确定目标样品中存在的原子元素。使用激光脉冲蒸发目标的小样本(通常小于一微克),以产生电离原子和自由电子的等离子体。当该等离子体冷却并且自由电子与离子重新结合时,会发射出各种谱线。这些谱线的波长和强度可识别原始目标中的原子元素。此外,还可以推断出目标中存在的这些元素的百分比。通过计算机分析发射的谱线,可以在几分之一秒内完成测量。几乎不需要或根本不需要样品制备。目标可以是任何吸收所选激光波长的材料:固体、液体或气体。LIBS 被认为源于 Brech 和 Cross 的论文。1 LIBS 发展到目前的状态现已得到充分证明。2 – 4 这种简单、快速且多功能的技术广泛应用于实验室和现场现场测量。后者受到激光和光谱仪技术的进步的推动,这些进步带来了紧凑、便携的 LIBS 系统。5 – 7 LIBS 的应用现在涵盖了物理和生命科学的许多领域, 8 – 12 从深海测量 13、14 到火星。15 该技术可归为微破坏性技术(许多应用认为它是非破坏性的),其应用甚至扩展到珍贵艺术品,用于鉴定古代绘画作品和珍宝中的颜料,例如检查古钱币以确定其年代和真实性。16 – 19
电子带结构,尤其是导带尾部处的缺陷状态,主导电子传输和在极高的电场下介电材料的电降解。然而,由于在检测到极高的电场的电传导时,即介电的挑战(即预损伤),介电带中的电子带结构几乎没有得到很好的研究。在这项工作中,通过现场预击传导测量方法探测聚合物电介质纤维的电子带结构,并与太空电荷限制 - 电流光谱分析结合使用。根据聚合物电介质中的特定形态学障碍,观察到具有不同陷阱水平的导带处的缺陷状态的指数分布,实验缺陷态也表明,与密度函数理论的状态密度相关。这项工作中所证明的方法桥接了分子结构确定的电子带结构和宏电导行为,并高度改进了对控制电崩溃的材料特性的高度改进,并为指导现有材料的修改以及对高电气纤维应用的新型材料的探索铺平了一种方式。
近年来,通过缩减包括芯片互连的各种设备组件来缩放各种设备组件,已经满足了对集成电路较高性能的增长需求。然而,随着在微型互连中使用常规金属(例如铜)变得越来越具有挑战性,因此对具有高电导率和分解电流密度的替代互连材料的兴趣越来越大。在这里,我们证明了单层Ti 3 C 2 t X的分解电流密度非常高,这是一种二维过渡金属碳化物(称为MXENES)的材料,它超过了铜和其他常规金属的这种特性。在Ti 3 C 2 t X中发现的高电导率和分解电流密度的显着组合扩展了MXENES对微电子的潜在应用的令人印象深刻的列表,并保证对大型MXENE家族的其他材料进行研究,其中一些可能具有更好的特征。
土壤是植物生活环境中必不可少的一部分(Palansooriya等,2020),也是人类生存所需的自然资源(Zhang等,2018)。土壤环境与植物和人类的生存直接相关(Gondek等,2018),并影响农业生产(Hou等,2019)。没有土壤种植的作物,土壤的生育能力决定了农作物的生长和发育,这直接影响农作物的产量和质量。因此,有效的土壤受精可以促进农业的可持续发展并提高种植效率。在现代农业中,化肥的使用非常普遍。例如,硫酸亚铁肥料不仅可以补充植物中的铁,而且还可以促进氮和磷的吸收。由于硫酸亚铁的降低性很强,因此它也可以大大调节植物中的氧化减少过程。但是,在受精期间,某些地区
TobiasVölker,Gerd Wilsch,Igor B. Gornushkin,Lucie Kratochvilova,Pavel Porizka等。在具有激光器诱导的分解光谱的水泥糊状物中定量氯分析中的定量氯分析比较。Spectrochimica Acta B部分:原子光谱,2023,202,pp.106632。10.1016/j.sab.2023.106632。CEA-04466642