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World File Search SystemBremsstrahlung
doi：10.31557/apjcp.2024.25.6.2177 BeamScan软件在确定拐点
FFF梁已经成为最新和快速治疗技术的选择，因为它们的短暂处理时间以及当去除扁平过滤器时剂量率增加了两到四倍。FFF梁对于SRS和SBRT特别有利，但它们的强度增加可能适用于各种领域和处理。消除扁平过滤器会增加剂量率，并降低平均能量，头部泄漏和侧向散射，所有这些都已证明对专门的治疗程序有益[1,2]。没有光束硬化效应是由于将光束转化为FFF梁而导致的，因此去除了变平滤波器。再次取决于场的大小，Virgin Bremsstrahlung梁的百分比深度剂量模式略有减小。这些原因有两个原因：（i）FFF梁的剂量/脉冲诱导的光子能量的增加； （ii）与
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arXiv:2109.09938v1 [nucl-th] 2021 年 9 月 21 日
本工作中，我们在改进的EQMD模型框架内重建了γ光子的能谱，它与86Kr+12C在E/A=44MeV时的实验数据有很好的一致性。考虑12C的α团簇结构，研究了自由质子和直接光子的定向流和椭圆流。与自由质子相比，直接光子流能更清楚地提供有关核反应早期阶段的信息。本工作中观察到了不同12C组态之间集体流的差异。这表明直接光子的集体流对初始组态很敏感，因此γ轫致辐射过程可以作为研究费米能区重离子碰撞中轻核α团簇结构的一种替代探针。
纳米电子尺寸计量的 TSOM 方法
注释：使用多个超声波马达和自校准编码器的高精度角度发生器 Rev. Sci. Instrum. 82, 116108 (2011) 使用标准具和带约束的拟合方法对条纹相机进行准确高效地表征 Rev. Sci. Instrum. 82, 113501 (2011) 使用大型螺旋装置中高密度等离子体发射的可见光和极紫外轫致辐射连续体的径向轮廓对平场空间分辨极紫外光谱仪进行绝对强度校准 Rev. Sci. Instrum. 82, 113102 (2011) 痕量水的动态重量标准 Rev. Sci. Instrum. 82, 105102 (2011) 注释：使用单个样品对光电子能谱的电子能谱仪进行结合能尺度校准 Rev. Sci. Instrum. 82, 096107 (2011) 有关 AIP Conf. Proc. 的附加信息。
X射线断层扫描AG AG
该实验可让您深入了解X射线的基本属性，它们与物质的产生和相互作用以及在计算机断层扫描中使用X射线。这种非破坏性成像方法中的基本原理是X射线的材料依赖性衰减，从理想的点（如X射线源）所用的X射线源用于吸收吸收率的传播图像，用于大量不同的视角，并计算物体中材料的三维分布。在本实验中，X射线管中Bremsstrahung的结构以及辐射强度对阳极电压和电流的依赖性进行了实验检查。将重新种族与基于克莱默的规则进行比较。使用不同材料的楔子，检查了兰伯特 - 伯尔定律，该定律可预测和指示X射线强度随传输路径的长度而降低。另外，在实验结束时，您有可能扫描您选择的合适对象并创建三维层析成像图像。
1 NASA GRC 主办格子约束聚变虚拟...
自 2014 年以来，先进能源转换 (AEC) 项目研究了在晶格中紧密吸收大量氘燃料的材料中的新型核反应。这些实验最终导致了轫致辐射活动，该活动反复在氘化金属中诱发核反应。根据项目期间开发的理论，金属晶格的负电子屏蔽带正电的氘核，以克服静电屏障，实现由光中子引发的核聚变。这一发现为科学界引发聚变反应开辟了一条新道路，并可能为 NASA 带来深空能源。著名期刊《物理评论 C》(PRC) 在其 2020 年 4 月刊上发表了实验观察结果和基础理论。后续虚拟研讨会于 2020 年 5 月 21 日举行，使用 Webex 平台展示期刊论文，并让 NASA 专家小组评估研究及其应用。
量子纠缠和概率行为的物理起源
量子力学的纠缠和概率行为是根据量子场理论（QFT）的进步来查看的。尤其是爱因斯坦的Bohm版本（B-EPR），Podolsky，Rosen（EPR）实验，现在借助QFT的现代电子数据来查看。在QFT中，自由电子具有裸露的核心，周围是“敷料”。该敷料由一个或多个在绑定电子的分娩期间从真空中拉出的一个或多个虚拟颗粒/场。在QFT中，通过消除Bremsstrahlung的能量损失来帮助一个绑定的电子自由。本文借助“随机矢量范式”（RVP），使用QFT的自由电子结构开发了“缝隙”数值模型。RVP简单地将QFT的自由电子表示为裸露的核心，并由EM敷料表达。使用此RVP，我们将新近释放的电子带有1/2的矢量样EM旋转特性。由此，蒙特卡洛计算机分析提供了贝尔所述的B-EPR经验的详细比较。纠缠财产可以提供一种运输共享编码信息的方法。总体而言，电子敷料可以传达可能为QM提供其纠缠和概率行为的随机元素。关键字
X 射线布拉格衍射 - 测量 NaCl 中的晶面间距 Darrel Smith 博士 1
产生 X 射线的第一步是通过 25-35 kV 的大电位差加速电子。当电子撞击钼靶时，它们会通过称为轫致辐射（断裂辐射）的过程减速。当小质量带电粒子（例如电子）经过大质量带电粒子（例如钼原子核）附近时，就会产生 X 射线。电子通过多次散射原子核而快速减速，从而导致发射多条 X 射线，在极少数情况下，当电子将其所有动能都交给单个原子核时，会发射出一条高能 X 射线。最后一个过程对应于 X 射线能谱的终点能量，这可通过查看图 2 中所示的光谱左端来观察。钼表面（阳极）与入射电子束成一定角度，以利于在特定方向产生 X 射线。图 2 显示了钼靶的能量谱。距离其产生点不远处是一个准直管，它允许一条狭窄的水平 X 射线带通过，到达结晶的 NaCl 靶。当 NaCl 靶（搁置在测角仪上）相对于入射 X 射线的角度倾斜刚好正确（θ）时，就会发生建设性干涉，并且在位于 2 θ 角的盖革-穆勒管中可以观察到增加的计数率（计数/秒）。如图 3 所示。
CMS电磁量热计中能量聚类的深度学习技术
CMS电磁热量表（ECAL）是由约75000铅钨（PBWO 4）晶体制成的同型热量表。它位于跟踪器和辐射热量计之间，分为两个主要部分：枪管（crystal size：2。2 x 2。2 x 23厘米），覆盖伪to | η| <1。479和端盖（晶体大小：2。9 x 2。9 x 23厘米），覆盖假性1。479 <| η| <3。0。ECAL对于重建光子和电子是必需的，以及喷气机能量和缺失横向动量的测量[1]。当电子或光子横穿ECAL时，它将能量沉积在多个晶体中（“充值”）。簇是通过收集最大能量的能量沉积物来建造的。每个群集归因于一个粒子或几个隔板颗粒。但是，电子和光子可以与ECAL前面的材料相互作用。在这种情况下，电子发射Bremsstrahung光子和光子转换为电子对，在ECAL中产生附近的多个簇。这些簇必须合并以重建初始粒子的能量。此组合称为超级收集器[2]。当前，几何方法用于重建供应商。首先，找到具有在给定阈值较高的（种子）上方的能量的簇[2]。然后，在种子周围打开一个窗口，其形状类似于（η，ϕ）平面中的胡须。之所以选择这种形状，是因为簇沿横向ϕ轴而不是由于CMS磁场引起的纵向η轴（3.8 t）。窗口的大小在种子的η位和cluster的能量上。最后，所有落入定义窗口中的群集被认为是超集群的一部分。由于几何窗口的形状，所述算法称为“胡须”。
库仑激发截面
人们对 229 Th 核中低能级同质异能态 3 / 2 + （ E < 10 eV）产生了浓厚的兴趣，因为可以设计超精密核钟 [1, 2, 3, 4]、光学范围的核激光器 [5, 6] 和 VUV 范围的核发光二极管 [7]，以及研究许多不寻常的过程：激光辐射通过电子桥处的电子壳层激发和衰变 229 m Th [8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15]，通过边界条件 [16] 或化学环境 [17, 18] 控制同质异能能级 γ 衰变，229 m Th 异构体的 α 衰变 [19] 及其伴随的轫致辐射 [20]，精细结构常数和强相互作用参数变化的相对影响 [21, 22, 23]、长时间衰变定律的指数性检验 [24] 等。229 m Th 同质异能态的激发能量是所有已知原子核中最低的。根据最新数据 [25]，它的能量 E is 为 8.19±0.12 eV。这个结果与文献 [26] 中获得的 E is = 8.28±0.17 eV 值接近，也与文献 [27] 测量的 E is = 8.10±0.17 eV 和文献 [28] 中的 E is = 7.8±0.5 eV 接近。在此之前，在 1990 年至 2007 年的相当长的一段时间内，人们认为 E is < 5 eV [29, 30]。目前，233 U 的 α 衰变实际上是获得 229 m Th 异构体的唯一方法。目前无法通过激光辐射有效激发 229 m Th，因为这需要比现在更精确地了解跃迁能量。因此，在工作 [7] 中，提出通过非弹性电子散射激发 229 m Th。事实证明，在束流能量区域 E ≈ 10 eV 内，激发截面达到 10 − 25 cm 2 的值。如此大的截面表明，使用带负电的粒子束获得 229 m Th 的方法是有前途的。作为工作 [7] 的延续，我们在此考虑低能μ子与 229 Th 核的非弹性散射过程。此类工作的先决条件可能是以下考虑。在 Born 近似中，核激发到能量为 E 的同质异能态的截面在文献 [31] 中通过分析获得，在文献 [32] 中通过分析获得。磁偶极子 ( M 1) 跃迁和电四极子 ( E 2) 跃迁的截面形式为 [31, 32]
Axion Quark Nugget暗物质的光芒
上下文。斧头夸克掘金的存在是轴突场的潜在结果，该结果为量子染色体动力学中的电荷结合奇偶校验违规提供了一种解决方案。除了解释物质抗逆点非对称性的宇宙学差异以及可见的 - 黑暗 /ω可见的比率外，这些复合材料的紧凑型物体还可以通过与普通的Baryonic Matter相互作用来代表潜在无处不在的电磁背景辐射。，我们对局部网络的受约束宇宙学模拟（慢）的群内培养基环境中的轴夸克掘金 - 巴里氏菌相互作用进行了深入分析。目标。在这里，我们旨在通过推断出来自轴突夸克nugget-Cluster-Cluster Gas Itsptrotions的热和非热发射光谱来对银河系簇环境中的电磁对应物进行上限预测。方法。我们使用缓慢的模拟分析了161个模拟星系簇的大型样本中轴夸克掘金的发射。这些集群分为150个星系簇的子样本，以五个质量箱为单位，范围为0。8至31。7×10 14 m⊙，以及11个跨识别星系簇的观测。，我们通过假设所有暗物质由轴夸克块组成，研究了Z = 0的红移，在当前阶段的星系簇中的暗物质 - 巴里氏物质相互作用。结果。19 GHz和νT∈[3。97，10。99]×10 10 GHz。结论。将所得的电磁特征与每个星系簇中的热bremsstrahlung和非热宇宙射线（CR）同步器发射进行了比较。我们进一步研究了模仿WMAP，PLANCK，EUCLID和XRISM望远镜的可观察范围的单个频带，用于最有前途的跨识别星系簇，这些星系簇载有轴突Quark Nugget nuggets发射的可检测到的特征。我们观察到在低能和高能频率窗口中的正值，在该窗口中，热和非热轴夸克掘金发射的发射可以显着有助于（甚至超出）频率（甚至超出）频率的发射（甚至超出），最高为νTt t t t≲3842。如果单个簇的Cr同步加速器发射足够低，则发现可以观察到Axion Quark金块的发射特征。导致发射过量的参数中的退化使得在指出正轴夸克nugget多余的特定区域的预测方面具有挑战性；但是，基于此暗物质模型，预期的总星系簇发射的总体增加。轴夸克掘金构成4。在低能量状态下的总星系簇发射的80％的占3842的低能状态。 19 GHz，用于选择跨识别的星系簇。 我们提出，在寻找斧头夸克掘金发射标志时，福纳克斯和处女群体代表了最有前途的候选人。 我们模拟的结果表明，如果可以充分地将其签名与ICM辐射完全分离，则可以在观察结果中检测出星系簇中的轴夸克掘金过量。占3842的低能状态。19 GHz，用于选择跨识别的星系簇。我们提出，在寻找斧头夸克掘金发射标志时，福纳克斯和处女群体代表了最有前途的候选人。我们模拟的结果表明，如果可以充分地将其签名与ICM辐射完全分离，则可以在观察结果中检测出星系簇中的轴夸克掘金过量。该模型提出了对暗物质组成的有前途的解释，并有可能通过观察结果来验证这种结果，但我们提出了进一步的变化，旨在完善我们的方法。我们的最终目标是确定在不久的将来提取的斧头夸克掘金的电磁对应物。