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有机晶体的混合和复合材料
有机分子晶体由周期性，对称结构中排列的离散分子组成，已被传统地视为不适合需要机械稳定性的应用的脆弱材料。1 - 3然而，最近的研究通过发现某些有机晶体的显着动态特性，包括弹性，质量，刺激性反应性，甚至应力诱导的发光，从而挑战了这一观念。4 - 7与传统的脆性分子固体不同，这些动态和o imentimes，机械兼容的有机晶体可以经历可逆的机械变形，例如弯曲，扭曲和盘绕，oimes，而不会显着损失其结晶度。8,9意识到，机械性敏感性和刺激性诱导的适应能力来自（相对较弱）分子间相互作用可能对
博士后研究员职位“晶体和......”小组
欢迎申请为期一年的博士后研究员职位，该职位可延长至第二年，研究稀土掺杂材料的高分辨率和相干光谱。该项目由 Diana Serrano 博士和 Philippe Goldner 博士负责监督。其主要目标是研究我们最近推出的新系统 171 Yb 3+ :Y 2 SiO 5 中的自旋动力学，并开发新方案以最大限度地减少对光学和自旋相干寿命有害的自旋-自旋相互作用。这种晶体引起了人们对量子存储器、单离子/自旋检测和控制以及微波到光学转换的浓厚兴趣。
用于高热负荷光束的金刚石通道切割晶体……
下一代高亮度 X 射线光子源需要新的 X 射线光学器件。我们在此展示了在尖端高重复率 X 射线自由电子激光 (XFEL) 设备中使用单片金刚石通道切割晶体作为高热负荷光束复用窄带机械稳定 X 射线单色仪的可能性，该单色仪具有高功率 X 射线光束。这些研究中制造和表征的金刚石通道切割晶体设计为双反射布拉格反射单色仪，分别将 15 meV 带宽内的 14.4 或 12.4 keV X 射线引导至 57 Fe 或 45 Sc 核共振散射实验。晶体设计允许带外 X 射线以最小的损失传输到其他同时进行的实验中。入射的 100 W X 射线束中只有不到 2% 被 50 m 厚的第一块金刚石晶体反射器吸收，从而确保单色器晶体高度稳定。预计金刚石槽切割晶体将用于其他 X 射线光学应用。
莫特绝缘子中电子孔晶体的证据
记录的版本：该预印本的一个版本于2024年6月3日在自然材料上发布。请参阅https://doi.org/10.1038/s41563-024-01910-3。
通过纹理表征液晶
1曼彻斯特大学物理与天文学系，曼彻斯特牛津路，曼彻斯特，M139PL，英国关键字：两极分化显微镜，纹理，缺陷，沃罗诺伊模式，在本教程中的机器学习，我们将讨论一系列通过其纹理表征液晶阶段的方法。从极化显微镜开始，我们将显示从列表到近晶和软晶体的各种不同阶段的最特征性纹理，并解释了它们的某些特征性外观和缺陷[1]。同样，我们将很快引入手性，并证明新颖的阶段（例如蓝色相和晶粒边界阶段）如何出现新颖，不同的纹理和缺陷。说明我们如何验证某些液晶缺陷的结构[2,3]后，我们将与固态系统进行简短的比较，固态系统通常显示出与液晶相似的缺陷，但长度尺度非常不同。在这种情况下，还证明了许多液晶纹理实际上可以是通过一种称为伏诺伊图的相当普遍使用的算法而导致的，从而导致伏诺诺纹理[4,5]。终于，我们将探索现代机器学习算法（例如卷积网络和构成模型）的多远来表征液晶。将出现一系列示例，从涉及列相的简单过渡到涉及列非列，流体近晶和近晶型序列[6]甚至软晶体相的更复杂的场景。将讨论机器学习的优势和缺点，也可以看到陷阱以避免[8]。__________________________此外，用副晶体，铁电，铁 - 和抗抗逆逆异性阶段的手性液晶中的完整相位序列将通过机器学习证明是可以预测的[7]。
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
分子和晶体的光谱 - XXVI ISSSMC
教授Galyna Puchkovska（1934年6月22日至2010年9月29日）是乌克兰著名科学家，物理学家，乌克兰州奖获得者，荣誉乌克兰科学和技术工人，欧洲艺术学会，科学学院的成员，科学，科学和人类。在1973年，盖利纳·普赫科夫斯卡（Galyna Puchkovska）发起了全乌克兰的学校 - 院子“分子和晶体的光谱”，自1991年以来，这是乌克兰这类科学会议的第一个国际性的。2011年，在盖利纳·普赫科夫斯卡（Galyna Puchkovska）教授的传球之后，国际学校 - 以她的荣誉命名了国际学校研讨会“分子和晶体的光谱”。由普赫科夫斯卡教授领导的ISSSMC会议在乌克兰的不同城市中被举行了将近35年，即使在我国最严重的时期，如今仍是来自不同研究领域的Spectroscopists的全球范围内的公认的世界会议。
pr4ni3o10单晶中的非粉状超导性...
在具有kbr或nujol油的钻石砧座的外部施加的压力下进行的10个单晶体的磁电向传输测量值，作为压力介质产量的超导性特征，最大值的发作温度最大31 k。 磁化测量结果提供了超导性的佐证证据，其依赖性磁磁信号出现在发作温度以下，并且易感性的绝对值估计表明，在10％的订单上，超导体积分数。 我们观察到样本对样本的变化T C的大小和压力依赖性以及对给定样品上电气接触的构型的依赖。 这种行为的可能原因可能是压力介质引起的样品以及晶体本身的不均匀性的压力和/或损害的显着不均匀性。 结果表明，我们生长的PR 4 Ni 3 O 10单晶不是散装的超导体，而是晶体中存在少数群体结构确实是超导的。在具有kbr或nujol油的钻石砧座的外部施加的压力下进行的10个单晶体的磁电向传输测量值，作为压力介质产量的超导性特征，最大值的发作温度最大31 k。 磁化测量结果提供了超导性的佐证证据，其依赖性磁磁信号出现在发作温度以下，并且易感性的绝对值估计表明，在10％的订单上，超导体积分数。 我们观察到样本对样本的变化T C的大小和压力依赖性以及对给定样品上电气接触的构型的依赖。 这种行为的可能原因可能是压力介质引起的样品以及晶体本身的不均匀性的压力和/或损害的显着不均匀性。 结果表明，我们生长的PR 4 Ni 3 O 10单晶不是散装的超导体，而是晶体中存在少数群体结构确实是超导的。在具有kbr或nujol油的钻石砧座的外部施加的压力下进行的10个单晶体的磁电向传输测量值，作为压力介质产量的超导性特征，最大值的发作温度最大31 k。 磁化测量结果提供了超导性的佐证证据，其依赖性磁磁信号出现在发作温度以下，并且易感性的绝对值估计表明，在10％的订单上，超导体积分数。 我们观察到样本对样本的变化T C的大小和压力依赖性以及对给定样品上电气接触的构型的依赖。 这种行为的可能原因可能是压力介质引起的样品以及晶体本身的不均匀性的压力和/或损害的显着不均匀性。 结果表明，我们生长的PR 4 Ni 3 O 10单晶不是散装的超导体，而是晶体中存在少数群体结构确实是超导的。在具有kbr或nujol油的钻石砧座的外部施加的压力下进行的10个单晶体的磁电向传输测量值，作为压力介质产量的超导性特征，最大值的发作温度最大31 k。 磁化测量结果提供了超导性的佐证证据，其依赖性磁磁信号出现在发作温度以下，并且易感性的绝对值估计表明，在10％的订单上，超导体积分数。 我们观察到样本对样本的变化T C的大小和压力依赖性以及对给定样品上电气接触的构型的依赖。 这种行为的可能原因可能是压力介质引起的样品以及晶体本身的不均匀性的压力和/或损害的显着不均匀性。 结果表明，我们生长的PR 4 Ni 3 O 10单晶不是散装的超导体，而是晶体中存在少数群体结构确实是超导的。磁电向传输测量值，作为压力介质产量的超导性特征，最大值的发作温度最大31 k。磁化测量结果提供了超导性的佐证证据，其依赖性磁磁信号出现在发作温度以下，并且易感性的绝对值估计表明，在10％的订单上，超导体积分数。我们观察到样本对样本的变化T C的大小和压力依赖性以及对给定样品上电气接触的构型的依赖。这种行为的可能原因可能是压力介质引起的样品以及晶体本身的不均匀性的压力和/或损害的显着不均匀性。结果表明，我们生长的PR 4 Ni 3 O 10单晶不是散装的超导体，而是晶体中存在少数群体结构确实是超导的。
具有多壁的列液晶的光学特性...
通常称为5CB，4-甲氧-4'-戊苯基是具有化学式C18H19N的列液晶体。它首先由乔治·威廉·格雷（George William Gray），肯·哈里森（Ken Harrison）和J.A.合成。纳什（Div> Nash）于1972年在赫尔大学（University of Hull），当时是氰基苯基的第一位成员。[1] [2] 5CB分子在22.5°C下从晶体到列相的相变长20Å，并在35.0°C下从列中到同性恋态。尽管由于其低过渡温度向各向同性及其狭窄的列相范围而不适合LCD，但它仍然是基础研究中最常用的列表之一。这是阳性介电各向异性材料的参考材料之一，并且可用的物理数据量最多。碳纳米管是由滚动石墨烯片制成的管状结构。作为许多纳米颗粒，对它们进行了研究，以便在其他材料中使用和插入以改善其电气[3-5]或生物学[6]特性，但也作为光电和磁化器件中高级材料的掺杂剂[7-12]。，为了适当使用，必须将它们作为单个颗粒作为单个颗粒进行研究，而不是像它们表现出完全不同的行为的大部分。许多
溶致液晶作为先进材料模板
溶致液晶 (LLC) 因其具有多种纳米级结构、可加工性和多样化的化学功能而受到众多技术领域的关注。然而，它们的机械性能和热稳定性较差。LLC 中的聚合（称为 LLC 模板化）是克服此问题的有效方法。虽然模板化方法可获得强大的机械、物理和热性能，但聚合后母 LLC 结构的保留一直是该领域的主要关注点。因此，人们做出了许多努力来引入新材料和技术，以在聚合后保留原生 LLC 纳米结构。在这篇综述中，我们在简要介绍 LLC 结构之后，概述了该领域的努力以及从 LLC 模板化中获得的材料的应用。此外，还分析了不同 LLC 结构中的聚合动力学，这是结构保留的关键因素。此外，我们还讨论了该领域的前景和可用的机会。