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fabry-pérot和friedrich-wintgen结合状态在光子三轴腔中的连续体中
连续体（BICS）中的结合状态是零宽（有限的寿命），即使它们与连续的扩展状态共存，但仍在系统中仍然存在的特征模式。产生的高频共振可能在光子整合电路，过滤，传感和激光器中具有显着应用。在本文中，我们证明了基于光子三轴腔的简单设计可以同时显示Fabry-Pérot（FP）和Friedrich-Wintgen（FW）BICS，并且它们的出现非常依赖于将腔附着在外部介质上的方式。我们首先考虑一个对称腔，其中长度D 3的存根被两个长度D 2的存根包围，所有存根均由长度D 1的段隔开。当两个端口之间插入腔时，我们在理论上证明了在长度d 1，d 2 2和d 3之间的可辨式条件下，在实验上证明了FP类型的对称BIC（S-BIC）和抗对称BIC（AS-BIC）的存在。S-BIC和AS-BIC可能会彼此交叉，从而产生双重变性的BIC。通过打破腔体的对称性，AS-BICS和S-BIC可以融合在一起，并实现FW型BIC，其中一种共振保持为零，而另一个共振却宽阔。通过考虑另外的两个配置，其中三端腔与一个或两个端口仅在一个侧连接起来，可以在结构内部诱导其他BIC。通过略微使BIC条件略有失调，后者转变为电磁诱导的透明度 /反射或FANO共振。最后，可以设计这种三重速度腔，以实现某些频率的接近完美吸收。使用同轴电缆在辐射频域中通过实验确认了从绿色功能方法获得的所有分析结果。
薄膜碳化硅光子学中的双发射多模腔量子电动力学
色心是晶体中的点缺陷，可为分布式量子信息处理应用提供通向长寿命自旋态的光学接口。色心量子技术面临的一个突出挑战是将光学相干发射器集成到可扩展的薄膜光子学中，这是在商业代工工艺内进行色心大规模光子学集成的先决条件。本文，我们报告了将近变换限制的硅空位 (V Si ) 缺陷集成到在 CMOS 兼容的 4 H -绝缘体上碳化硅平台中制造的微盘谐振器中。我们展示了高达 0.8 的单发射器协同性以及来自耦合到同一腔模的一对色心的光学超辐射。我们研究了多模干涉对该多发射器腔量子电动力学系统的光子散射动力学的影响。这些结果对于碳化硅量子网络的发展至关重要，并通过将光学相干自旋缺陷与晶圆可扩展的、最先进的光子学相结合，弥合了经典量子光子学之间的差距。
首先是由斧头深色伴侣腔（ADBC）实验产生的
轴轴和轴心般的颗粒是强烈动机的深色候选者，它们是许多当前基于地面的深色搜索的主题。我们介绍了轴线深色双重腔（ADBC）实验的第一个结果，该实验是一个光弓形腔，探测了电磁波的轴突诱导的双向反射性。我们的实验是可调且量子噪声限制的第一个光轴检测器，使其对广泛的轴突质量敏感。我们迭代探测了轴质量范围40。9 - 43。 3 nev = C 2，49。 3 - 50。 6 nev = c 2和54。 4 - 56。 7 nev = c 2，没有发现暗物质信号。 平均而言，我们在Gaγγ≤1的水平上限制了轴突样粒子和光子耦合。 9×10 - 8 GEV - 1。 我们还提出了使用光腔的未来斧头暗示意检测实验的前景。9 - 43。3 nev = C 2，49。3 - 50。6 nev = c 2和54。4 - 56。7 nev = c 2，没有发现暗物质信号。平均而言，我们在Gaγγ≤1的水平上限制了轴突样粒子和光子耦合。9×10 - 8 GEV - 1。我们还提出了使用光腔的未来斧头暗示意检测实验的前景。
实验数字双胞胎：通过目标数据收集
本文报告了光量子位之间的量子 - 逻辑门实现的实验实现。该门的物理机制依赖于电磁诱导的透明度，而Rydberg在87 rb原子的超低集合中被困在中等辅助弓形谐振器中。在第一次，使用量子非线性系统实现的效率超过了线性光学量子计算中的最新效率。Qubits以各个光子自由度的极化程度实现。空间双轨设置将这些光子引导到谐振器或旁路导轨上，然后重组这两条路径。时间门协议由三个步骤组成。首先，作为rydberg激发，控制光子可逆地存储在原子集合中。在第二步中，在存储时间内从谐振器中反映目标光子。如果存在对照激发，Rydberg封锁会诱导条件π相移。在第三步中，检索控制光子。此门的平均效率为41。7（5）％和分组的过程实力为81（2）％。偏振式钟形状态的产生在78（3）％和82（2）％之间产生。显示了栅极向多个目标光子的延伸，从而产生了Greenberger-Horne-Zeilinger状态为3、4和5光子，并具有62个光子。3（4）％，54。6（1。4）％和54。8（5。3）％。
紧凑型宽阻带滤波器设计的 SIW 腔模式分析和控制技术
摘要 — 本文介绍了一种基于扰动双模基片集成波导 (SIW) 腔的紧凑型新型宽阻带带通滤波器 (BPF)。在 SIW 腔体中心引入扰动金属通孔，通过将 TE 101 模式的谐振频率移向 TE 201 模式来实现双模 SIW 腔体。此外，通过将外部端口设置为高阶杂散模式的电场零点位置，可以实现宽阻带 BPF。通过抑制至少包含七种模式的不需要的模式，可以在单个 SIW 腔体中获得最宽的阻带，最宽的阻带可达 2 f 0。为了验证所提出的宽阻带滤波器，设计、制造并测量了两个原型，阻带为 2 f 0，抑制水平分别优于 20dB 和 30dB。
偏振简并腔中大量 Purcell 增强量子点诱导的光学透明性
摘要：光学活性自旋系统与具有高协同性的光子腔耦合可产生强光-物质相互作用，这是量子网络的关键成分。然而，获得用于量子信息处理的高协同性通常需要使用光子晶体腔，而光子晶体腔从自由空间的光学访问能力较差，尤其是自旋相干控制所需的圆偏振光。在这里，我们展示了协同性高达 8 的 InAs/GaAs 量子点与制造的靶心腔的耦合，该腔提供近乎简并和高斯偏振模式以实现高效的光学访问。我们观察到量子点的自发辐射寿命短至 80 ps（约 15 个 Purcell 增强），从腔体反射的光的透明度约为 80%。利用诱导透明度进行光子切换，同时相干控制量子点自旋，可以为建立量子网络的持续努力做出贡献。
gesn/ge Multiquantum − well垂直 - 发射p -i ...
图2：（a）SI基板上GESN MQW VCSE结构和GESN MQW的室温PL光谱。插图显示了参考GESN/GE MQW（S1）的峰值拟合。（b）从GESN/GE MQW VCSE结构和参考GESN/GE MQW的测得的室温PL光谱中提取的PL增强因子。测量的GESN/GE MQW VCSE结构的反射率谱。（c）GESN/GE MQW VCSE结构的模拟PL增强因子和反射率光谱。（d）GESN/GE MQW VCSE结构中的分布分布折射率和电场幅度，显示了光场和活动MQW区域之间的重叠。
在si nanobeams中用于微波声子激发的集成波导和光学腔的耦合
摘要：光学微/纳米图案的高质量制造的可用性为基于光学机械（OM）声音和光的相互作用而开发的可扩展电路和设备的道路铺平了道路。在这项贡献中，我们提出了一项有关OM腔的新研究，可以使其与紧密整合的波导对其耦合进行精确控制，这是增强模式激发和波浪能陷入诱因的必要条件，为波浪指导，滤波，滤波，填料，结合和传感打开了许多潜在应用的可能性。此外，可以避免对笨重的实验设置和/或光纤维耦合/激发的需求。同时，优化了在腔体中共鸣的机械和光学模式的质量因素，以及它们的OM耦合系数：两种激发的高度结合是实现其声音（AO）相互作用的先决条件。为此，腔体的横向大小已被抛物面，具有将腔分离的额外好处和远离耦合区域的集成波导。有限元方法已用于执行全波分析，并提供了有关正确描述光学散射和辐射所需的模拟设置的准确讨论。
“使用门fisher创建，分析和可视化系统基因组数据集”。在：当前协议
腔QED实验是光子介导相互作用支持的物质非平衡阶段的天然宿主。在这项工作中，我们考虑了通过研究腔体光子作为动力学自由度而不是通过虚拟过程的相互作用的动态介体来对BCS超级流动性模型进行的腔QED模拟。，每当将腔频率与原子共鸣时，我们发现了淬灭后长时间相干性的增强。我们讨论这与非平衡超级流体的增强相当，并突出了与最近在固态量子光学元件中研究的类似现象的相似性。我们还通过在我们的分析中包括光子损失和不均匀耦合的影响，讨论实验中观察这种增强的谐振配对的条件。