XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search SystemComputation
量子计算和逻辑
编辑委员会，特拉维夫大学，特拉维夫大学，以色列Katalinbimbó，艾伯塔大学，艾伯塔大学，加拿大埃德蒙顿，加拿大埃德蒙顿，乔瓦纳·科西，博洛尼亚大学，波洛尼亚，博洛尼亚大学，意大利，贾努斯·贾努斯·贾努斯·塞拉科夫斯科Goré，澳大利亚国立大学，澳大利亚，澳大利亚，安德烈亚斯·赫兹格，图卢兹大学，图卢兹大学，法国韦斯利·霍利迪，加州大学伯克利分校，美国伯克利分校，美国伯克利，安德烈斯·indrzejczak，奥德兹大学，奥德兹大学，奥德兹大学，波兰·丹尼尔·丹尼尔·曼迪尔·曼迪尔·曼德尼尔大学诺沃西比尔斯克，俄罗斯Ewa或奥斯卡，电信研究所，华沙，波兰，波兰彼得·施罗德·希斯特，tüBingen大学，tüBingen大学，tüBingen，德国德国Yde yde venema，阿姆斯特丹，阿姆斯特丹，阿姆斯特丹，阿姆斯特丹，荷兰和里亚兰斯和里亚尔·韦尔格特·弗兰特·弗兰特·韦尔特·韦尔特·韦尔特，利物浦，英国明XU，武汉大学，武汉，公关中国贾斯克·马里诺夫斯基，波兰科学院，华泽，波兰，波兰
量子计算课程大纲
1. 量子力学 1.1. 斯特恩·格拉赫 1.2. 马赫-曾德干涉仪 1.3. 量子力学的假设 1.4. 薛定谔方程 1.5. X、P 交换子和海森堡原理 1.6. EV 炸弹 2. 量子计算 2.1. 单量子比特系统 2.1.1. 什么是量子比特 2.1.2. 叠加 2.1.3. 布雷克特符号和极坐标形式 2.1.3.1. 状态向量形式 2.1.3.2. 概率幅 (玻恩规则) [附证明] 2.1.4. 布洛赫球和二维平面 2.2. 测量 I： 2.2.1. 测量假设 - 测量时状态崩溃 2.2.2. 统计测量 2.2.2.1 QC 作为概率分布 2.2.2.2. 来自采样的概率 2.3. 单量子比特门 2.3.1. 旋转-计算-旋转 2.3.2. 幺正门计算 2.3.3. 泡利旋转的普遍性 2.4. 多量子比特系统 I： 2.4.1. 通过张量积实现多量子比特叠加。 2.4.2. 多量子比特门 2.4.2.1. 本机（CNOT） 2.4.2.2. 单量子比特门组合 2.4.2.3. 泡利 + CNOT 普遍性 2.4.3. 德意志-琼扎实验 2.4.4. 无克隆定理 2.5. 纠缠 2.5.1. 贝尔态 2.5.2. 密度矩阵 2.5.3. 混合态 2.5.4.量子隐形传态 2.6. 测量 II: 2.6.1. 量子算子 2.6.2. 射影测量
应用数学、计算与模拟
ACUMES 工程科学非稳态模型分析与控制 ATLANTIS 纳米尺度波-物质相互作用计算建模与数值方法 CAGIRE 内部流动计算敏捷性模拟与实验比较 CARDAMOM 认证自适应离散模型，用于对具有移动前沿的复杂流动进行稳健模拟 DEFI 形状重建与识别 ECUADOR 科学计算程序转换 ELAN 非线性现象的出现建模 GAMMAO 自适应网格生成与高级数值方法 - 与 ONERA 联合团队 MATHERIALS 材料数学 MEMPHIS 多物理场与相互作用建模促进器 MINGUS 多尺度数值几何方案 MOKAPLAN 变分数值计算的进展 PARADYSE 粒子与动力系统 PLATON 不确定性量化科学计算与工程 POEMS 波传播：数学分析与模拟 RAPSODI 耗散系统的可靠数值近似
量子计算数学 I
不通勤： ⟨ ψ || φ ⟩̸ = | ψ ⟩⟨ ψ | 。然而，这种乘法是结合性和分配性的。因此，例如，| ψ ⟩ ( ⟨ φ | + ⟨ φ ′ | ) = | ψ ⟩⟨ φ | + | ψ ⟩⟨ φ ′ |且 ( | ψ ⟩⟨ φ | )( | ψ ⟩⟨ φ | ) = | ψ ⟩ ( ⟨ φ | φ ⟩ ) ⟨ ψ | = | ψ ⟩⟨ ψ | （因为 ⟨ φ | φ ⟩ = 1）。测量投影：根据量子力学，两个状态 | ψ ⟩ 和 | φ ⟩ 之间的“内积平方” |⟨ ψ | φ ⟩| 2 = ⟨ ψ | φ ⟩⟨ φ | ψ ⟩ 给出了在观察状态“ | φ ⟩ ”时观察到结果“ | ψ ⟩ ”的概率。很容易验证 0 ≤|⟨ ψ | φ ⟩| 2 ≤ 1。如果 ⟨ ψ | φ ⟩ = 0，则两个状态正交。如果 |⟨ ψ | φ ⟩| = 1，则两个状态在一般相位因子范围内相同（因为我们仍然可以有 ⟨ ψ | φ ⟩ = ei γ ）。虽然数学上存在这种普遍的相位差，但在现实中永远无法观察到，因此它没有物理意义。张量积构造：我们可以将空间 CN 和 CM 组合成一个联合空间 C NM : = CN ⊗ CM 。如果 A 和 B 分别是这两个空间的基集，则 CN ⊗ CM 的联合基由笛卡尔积 A × B 给出。因此，使用张量积 ⊗ : CN × CM → C NM ，我们可以组合状态
意识需要致命计算
感觉输入使得具有该描述的器官在痛苦中，并且仅在其某些感觉输入在该子集中时。” (Putnam, 1967, 1975, p. 434) In giving this definition, Putnam equates Probabilistic Automata with Descriptions of a system, and the Functional Organization men- tioned in 2. is the abstract Probabilistic Au- tomaton (PA) that any concrete specification of a Probabilistic Automaton instantiates (the latter's isomorphism class, that is).的条件1“显然是冗余，并且仅出于说明性原因而被引入。（实际上是空的，因为在某些描述下一切都是概率的aumomaton。）”（Putnam，1967，第435页）。在接下来的内容中，我们仅使用条件2。虽然概率自动机直接连接到目前所理解的计算，但这里没有任何依赖于此。我们可以通过任何计算的概念代替它，对于系统类系统中的每个系统，都提供了系统意识到的组合的C（s）。用普特南（Putnam）的话来说，c（s）由s的概率aumaton描述组成，他将系统中的系统称为生物体。
量子计算的基本门
我们证明，由全部为 1 位量子门（U(2)）和 2 位异或门（将布尔值（x, y）映射到（x, x ⊕ y））组成的一组门是通用的，因为对任意多个位 n（U(2 n)）的所有幺正运算都可以表示为这些门的组合。我们研究了实现其他门所需的上述门的数量，例如广义 Deutsch-Toffili 门，这些门对一个输入位应用特定的 U(2) 变换当且仅当满足所有剩余输入位的逻辑与。这些门在许多提出的量子计算网络构建中起着核心作用。我们推导出构建各种二位和三位量子门所需的基本门的确切数量的上限和下限，以及 n 位 Deutsch-Toffili 门所需的渐近数，并对任意 n 位酉运算所需的数量进行了一些观察。PACS 编号：03.65.Ca、07.05.Bx、02.70.Rw、89.80.+h