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电子隧道光谱的原理
10.1最佳掺杂蛋白酶447 10.1.1明显间隙447 10.1.2的位置依赖性 10.1质量成像449 10.1.3状态的间隙和零偏置密度的反相关449 10.1.1.1.1.1.1.1.1.4内部邻近效应449 10.2范围449范围449的范围44级别的45.3模型452.3 10.4 Superlattice modulation in Bi2212 458 10.5 Fourier-transform STS (FT-STS) and application 460 10.6 Observations of charge ordering in cuprate superconductors 460 10.7 Relation of STS to angle-resolved photoemission spectroscopy (ARPES) 464 10.8 Evidence for electron-spin wave coupling 467 10.9 Colossal magnetoresistance: Mott transition在掺杂的锰470 10.9.1简介中：巨大磁性机理（CMR）470 10.9.2木岩LSMO中的伪gap，ARPES 472 10.10 CAPRATES与Ferromagnetic CMR Mangan IN10.1质量成像449 10.1.3状态的间隙和零偏置密度的反相关449 10.1.1.1.1.1.1.1.1.4内部邻近效应449 10.2范围449范围449的范围44级别的45.3模型452.3 10.4 Superlattice modulation in Bi2212 458 10.5 Fourier-transform STS (FT-STS) and application 460 10.6 Observations of charge ordering in cuprate superconductors 460 10.7 Relation of STS to angle-resolved photoemission spectroscopy (ARPES) 464 10.8 Evidence for electron-spin wave coupling 467 10.9 Colossal magnetoresistance: Mott transition在掺杂的锰470 10.9.1简介中：巨大磁性机理（CMR）470 10.9.2木岩LSMO中的伪gap，ARPES 472 10.10 CAPRATES与Ferromagnetic CMR Mangan IN
TC对高级剩余电阻率的不敏感性
关于孔掺杂高t c酸奶的少数无可争议的事实之一是它们的超导间隙δ具有D波对称性。根据“肮脏” D -Wave BCS理论，即使是结构性（非磁性）疾病也可以抑制δ，过渡温度t c和超级流体密度ρs。后者受障碍影响的程度取决于散射的性质。相比之下，T C仅对总弹性散射速率（根据剩余电阻率ρ0估计）敏感，应遵循Abrikosov-Gor的KOV搭配配对配方。在这里，我们报告了一组BI2201单晶在ρ0中的较大变化的T C的显着鲁棒性。我们还对LSCO家族进行了近期和历史数据的扩展数据，这些数据挑战了Dirty D波理论的关键预测。我们讨论了这些差异的可能原因，并认为我们不了解丘比特的疾病的本质，或者肮脏的D-波浪场景不是一个合适的框架。最后，我们提出了一种替代性（非BC）场景，该场景可能解释了以下事实：TL2201中的超导圆顶延伸到BI2201和LSCO中的范围，并提出了测试这种情况有效性的方法。
高温超导相的出现...
具有钙钛矿和相关结构的第一行 (3d) 过渡金属氧化物 (TMOs) 为发现新奇的量子现象提供了肥沃的土壤，因为自旋、电荷、轨道和晶格自由度之间有着密切的相互作用 [1-3]。在铜氧化物中发现非常规高温超导性是最著名的例子之一 [4-6]，因此它鼓励人们不断努力在 3d TMO 中寻找更多非常规超导系统。作为元素周期表中与铜最近的邻居，镍氧化物 (镍酸盐) 自 20 世纪 90 年代初以来就作为高温超导最有希望的候选者而备受关注 [7-9]。然而，直到最近才在该方向取得实验突破。 2019年，Li等人利用CaH 2通过钙钛矿相的拓扑还原反应成功合成了空穴掺杂的无限层Nd 1-x Sr x NiO 2 薄膜，并发现了𝑇 c 在9 ~ 15 K左右的超导性[10-12]。这一发现引发了许多关于铜酸盐和镍酸盐之间相同点和不同点的理论讨论[13-16]。后来发现，在12.1 GPa下，Pr 0.82 Sr 0.18 NiO 2 薄膜的𝑇 c 可以提高到30 K以上，这凸显了进一步提高超导镍酸盐𝑇 c 的潜力[17]。
多晶硅中的压力诱导超导性...
高温超导体由于其在变革性技术应用方面的巨大潜力，一直处于科学探索的前沿。铜酸盐高温超导体 [1,2] 的突破性发现（通过掺杂具有强电子关联的莫特绝缘体可实现超导 [3,4]）在过去的几十年中激发了人们的无数努力，以揭示其机制并寻找更多具有高 T c 的超导家族。具有 Ni +（3 d 9 ）电子结构的镍酸盐与铜酸盐在结构和电子方面具有惊人的相似性，为发现新的高温超导体提供了一条诱人的途径。然而，直到 2019 年，无限层 Nd 1-x Sr x NiO 2 薄膜被发现具有 T c 约 9-15 K 的超导性 [5]，才在镍酸盐中实验实现超导。此后，人们致力于寻找更多具有更高 T c 的镍酸盐超导体 [6,7]。后来研究表明，在 12.1 GPa 下，Pr 0.82 Sr 0.18 NiO 2 薄膜的 T c 可以提高到 30 K 以上 [8]。然而，在镍酸盐薄膜中观察到的超导性在块体样品中不再出现 [9]。
量子几何的自旋三键超导性 -
简介。- 非常规超导性贝尔德（Bey）典型的bardeen-cooper-schrieffer理论显示了丰富的物理现象，包括高温超电导率和拓扑超导性。由多体相互作用引起的各种波动在库珀配对中起着非常规超导性的主要作用，而低维的波动尤其有利。认为，铜酸盐中的高温超导性是由二维抗磁磁波动介导的[1-3]。此外，在基于铁的高温超导体中，Exced s波配对由轨道[4-6]或抗铁磁[7,8]波动介导[9-11]。然而，在Majorana Fermion [16-18]中寻找拓扑超导性[12-15]是现代冷凝物理物理学的一个尚未解决的问题，这归因于以下事实：拓扑超电导率的平台在本质上很少。旋转三键超导体是规范的候选者，预计Ferromag-Netic波动会介导旋转的曲线库珀配对。然而，候选材料仅限于具有三维多个频段的一些重型武器系统[19-26]。在二维各向同性连续模型中，由于状态的恒定密度（DOS），铁磁波动不受青睐，这可能意味着没有二维自旋三个三维超导性。在这封信中，我们提出了一个指导原则，以实现二维的铁磁波动即使对于各向异性晶格系统，大多数准二维超导体也不会显示铁磁波动，抗磁性波动也相当无处不在，正如上面在上面提到的，对于基于库酸盐和铁的化合物。因此，铁磁波动产生的自旋三个超导性有望需要特殊的带结构，并且对材料和理论模型的搜索都在挑战。
在静水压力下的扭曲双层石墨烯中的列型与kekulé相位
简介 - 当两个石墨烯层用相对扭曲角θ相互旋转时，扭曲的双层石墨烯（TBG）形成。在一组相称的角度θI[1]下，该系统构成了一个完美的结构结构（“ Moir´e lattice”），其中Bloch的定理适用。此外，对于所谓的“魔术角”，已经预测了靠近电荷中性点附近的扁平频率的消失的费米速度[2,3]。第一个魔术角被发现为θ〜1。05°[4]。 在2018年，TBG围绕第一个魔术角进行了调整，显示出隔热阶段[5]靠近圆顶圆顶阶段[6]旁边的Holelike Moir´e Minibands的半填充[5]，类似于Cuprates [7]中发生的情况[7]。 是，已经预测和观察到了相关的阶段，例如异常的霍尔·弗罗曼德主义[8,9]和量子霍尔效应[10,11]，并且与非琐事Chern数字[12-14]有关。 观察到的超导性（SC）通常归因于存在产生破碎对称性状态[15-18]和奇怪金属行为的电子配对机制，[19-22]，但也讨论了电子 - phonon配对[23,24]。 在扭曲的N层石墨烯中进一步观察到相似的相关效应和鲁棒SC，以2≤n≤5[25]。 值得注意的是，在n> 2的情况下，Pauli限制违反了约3倍的限制[25-28]，这加强了这些分层系统中的SC确实是非常规的观念[29 - 32]。 这可以05°[4]。在2018年，TBG围绕第一个魔术角进行了调整，显示出隔热阶段[5]靠近圆顶圆顶阶段[6]旁边的Holelike Moir´e Minibands的半填充[5]，类似于Cuprates [7]中发生的情况[7]。是，已经预测和观察到了相关的阶段，例如异常的霍尔·弗罗曼德主义[8,9]和量子霍尔效应[10,11]，并且与非琐事Chern数字[12-14]有关。观察到的超导性（SC）通常归因于存在产生破碎对称性状态[15-18]和奇怪金属行为的电子配对机制，[19-22]，但也讨论了电子 - phonon配对[23,24]。在扭曲的N层石墨烯中进一步观察到相似的相关效应和鲁棒SC，以2≤n≤5[25]。值得注意的是，在n> 2的情况下，Pauli限制违反了约3倍的限制[25-28]，这加强了这些分层系统中的SC确实是非常规的观念[29 - 32]。这可以由于电子系统以强耦合极限在强[33 - 41]中实现的出现的Uð4Þ对称性，因此很难解决不同对称性破坏模式之间的竞争。尽管与可以通过电掺杂的铜层相比，这些Moir´e系统似乎得到了很好的控制，但在精确的相图上仍然没有共识，这些相图应敏感地取决于周围的介电环境[21,42]。
![arxiv：2502.09964v1 [cond-mat.supr-con] 2025年2月14日](/simg/a\a6128ca659618754027772c7270f5ed067f329e1.webp)
arxiv：2502.09964v1 [cond-mat.supr-con] 2025年2月14日
超导镍剂刺激了凝结物理学的新研究观点。这些系统中超导性的分离[1-4]很难与常规的电子偶联机制进行调和[5-9]。因此，镍被普遍认为具有非常规的超导性，并且据信这种情况以两种不同的形式发生。在无限层的情况下，超导状态通常被认为与库酸盐的单间隙D-波状态基本类似（见例如[5，10 - 12]）。相比之下，在鲁德斯登 - popper案例中，多间隙S±波状态被认为是一个很可能的状态，因此将这些系统置于另一个类别中，其中基于铁的超导体是参考[13，14]。概念上，对这些状态的明确确定是具有挑战性的，问题仍然开放。在这方面，基于约瑟夫森效应的相位敏感测试可以说是解决这个问题的最优雅和直接的方法。
在密切相关的冷凝物中长寿的希格斯模式
我们在时间依赖性的gutzwiller方法中研究了哈伯德模型中的顺序参数波动。虽然在弱耦合极限中，我们发现幅度波动是短暂的，这是由于与准粒子连续的边缘的能量的退化（并且与Hartree-fock - rpa理论一致），因此这些幅度在增加相互作用后在边缘下方移动。因此，我们的计算预测了强耦合超导体，冷原子费米式冷凝物以及强烈相互作用的电荷和自旋密度波系统中的阶参数的未阻尼振幅（HIGGS）振荡。我们提出了一个实验实现，以检测未掺杂的铜层和相关材料中自旋型希格斯模式，在这些材料中，由于Dzyaloshinsky-Moriya相互作用，它可以将其与平面外铁磁激发相结合，通过Faraday效应可见。
Hubbard模型中通用热电器的定量评估
主要是一种可观察的电子，丘陵中的室温热电器S为对哈伯德模型的定量评估提供了可能的可能性。使用行列式量子蒙特卡洛（Monte carlo），我们在多个库酸盐家族之间进行了哈伯德模型计算与实验测量的室温S之间的一致性，这既在质量上都在掺杂依赖性方面，并且在大小方面。我们观察到s的上流，温度降低，其斜率与在铜层中实验观察到的斜率相当。从我们的计算中，S变化符号的掺杂量紧邻化学电位在固定密度下的温度依赖性的消失。我们的结果强调了相互作用效应在对热电酸盐的系统评估中的重要性。
![arxiv：2501.15800V1 [cond-mat.supr-con] 2025年1月27日](/simg/9\97579a6d46363a1aef6b0804c4b86d5e053a5a62.webp)
arxiv：2501.15800V1 [cond-mat.supr-con] 2025年1月27日
yba 2 Cu 3 O X，T C高于77 K的第一个超导体是结构中具有CUO链和平原的最复杂的铜质之一。yba 2 Cu 3 O 7（YBCO）的外径略微过量的行为，并且很难进一步掺杂，因为Cuo链中的所有晶格位点都被占据。我们已经种植了YBCO和BiLayer LA 0的高质量单晶膜。67 SR 0。 33 MNO 3（LSMO）/YBCO在两种情况下都表现出超导性。 光发射光谱揭示了不同的表面和散装电子结构；差异减少了双层。 在价带和核心水平光谱中观察到跨双层界面的电荷转移的证据，表明YBCO中有过多的条件。 虽然在双层中存在磁性的超导性令人困惑，但在YBCO中达到过多的政权的途径却打开了一个新景观，以探测非常规超导性的外来物理学。67 SR 0。33 MNO 3（LSMO）/YBCO在两种情况下都表现出超导性。光发射光谱揭示了不同的表面和散装电子结构；差异减少了双层。在价带和核心水平光谱中观察到跨双层界面的电荷转移的证据，表明YBCO中有过多的条件。虽然在双层中存在磁性的超导性令人困惑，但在YBCO中达到过多的政权的途径却打开了一个新景观，以探测非常规超导性的外来物理学。