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安装更大的飞机.lwp - ElectroDynamics
实现双冗余电池系统的正确方法是使用 ElectroDynamics 的 EDR-108 Pow’R Back’R 等电子电路。Pow’R Back’R 将电池组完全隔离，始终从电压最高的电池组获取电力。此外，它采用真正的双冗余设计，每个电路元件都为每条电路路径复制，因此一侧完全失效（开路或短路）不会影响无线电操作。这种隔离也延伸到充电电路，因此可以使用任何多输出充电器为两个电池充电。
经典电动力学中的排斥相互作用
摘要：在此，我们在感应方程（麦克斯韦方程之一）中引入了一个附加项。应用标量和矢量势的相关拉格朗日形式适用于此修改的麦克斯韦方程。在哈密顿原理的框架内，我们能够推导出场变量电场 E 和磁感应 B 具有负“质量项”的克莱因-戈登方程。我们可以从方程的数学结构得出结论，出现了排斥相互作用。可以计算出当前情况下的惠勒传播子，由此可以讨论场的时间演化。尽管这些方程具有快子解，但结果符合因果关系原理。根据该理论，场中可能会出现自发电荷分离过程。
拓扑波导中的量子电动力学
在设计光子的能量摩托明关系的同时，是许多线性，非线性和量子光学现象的关键，但可以通过采用光子浴本身的拓扑结构来实现一组新的光效率。在这项工作中，我们根据Su-Schrieffer-Heeger模型的光子类似物，实验研究了与超材料波导耦合的超导量子的特性。我们探索了与这种波导相连的Qubits的拓扑诱导特性，从定向量子量子 - 光子结合状态到拓扑依赖性的合作辐射效应范围。在此波导系统中添加Qubits还可以对形成有限波导系统形成的拓扑边缘状态进行直接量子控制，例如在构建拓扑受保护的量子通信通道时很有用。更广泛地说，我们的工作证明了拓扑波导系统在综合和研究具有异国情调长期量子相关的多体状态的机会。
弯曲空间中的减少量子电动力学
由于石墨烯准粒子的特定特征，可以将量子场理论与凝结物理学之间的物理学提供了重要的联系。在这种情况下给出的一种有希望的结果的方法是量子电动力学减少。在这项工作中，我们考虑了这种形式主义对弯曲空间的自然概括。作为一种应用，我们计算了石墨烯的单环光导率，考虑到曲率诱导的缺陷的存在，例如脱节和由于热闪光而导致的涟漪。这些缺陷是通过曲率效应建模的。当呈正面弯曲时，可以通过考虑合适的化学潜力来局部纳入这些效应，至少就自由费米昂电导率而言。此外，我们证明了这种影响如何有助于最小电导率的决定性增加。
手性腔量子电动力学
腔量子电动力学通过将谐振器与非线性发射器 1 耦合来探索光的粒度，在现代量子信息科学和技术的发展中发挥了基础性作用。与此同时，凝聚态物理学领域因发现底层拓扑 2 – 4 而发生了革命性的变化，这种拓扑变化通常源于时间反演对称性的破缺，例如量子霍尔效应。在这项工作中，我们探索了拓扑非平凡的 Harper-Hofstadter 晶格 5 中 transmon 量子比特的腔量子电动力学。我们组装了铌超导谐振器 6 的晶格，并通过引入亚铁磁体 7 来破缺时间反演对称性，然后再将系统耦合到 transmon 量子比特。我们用光谱方法分辨晶格的各个体模式和边缘模式，检测激发的 transmon 和每个模式之间的 Rabi 振荡，并测量 transmon 的合成真空诱导兰姆位移。最后，我们展示了利用 transmon 计数拓扑能带结构每个模式内单个光子 8 的能力。这项工作开辟了实验手性量子光学 9 领域，使微波光子的拓扑多体物理成为可能 10,11，并为背向散射弹性量子通信提供了途径。由光构成的材料是量子多体物理学的一个前沿 12 。依靠非线性发射器来产生强光子 - 光子相互作用和超低损耗超材料来操纵单个光子的属性，这个领域探索了凝聚态物理和量子光学的接口，同时生产用于操纵光的设备 13,14。最新研究成果表明，光子在具有拓扑特性15的光子中会经历圆形时间反转破缺轨道，这为探索诸如（分数）量子霍尔效应2、3、Abrikosov晶格16和拓扑绝缘体4等固态现象的光子类似物提供了机会。在电子材料中，圆形电子轨道是由磁或自旋轨道耦合4产生的。与电子不同，光子是电中性物体，因此不会直接与磁场耦合。因此，人们正在努力为光子生成合成磁场，并更广泛地探索在合成光子平台中拓扑量子物质的概念。光学和微波拓扑光子学都在这一领域取得了重大进展。在硅光子学 17、18 和光学 19、20 中，通过在偏振或空间模式中编码伪自旋，已经实现了合成规范场，同时保持了时间反转对称性。在射频和微波超材料中，已经探索了具有时间反转对称性 21、22 和破缺时间反转对称性的模型，其中时间反转对称性破缺由以下因素引起：
用碳 - 纳米管的电路量子电动力学 -
带有超级传导电路的电路量子电动力学（CQED）[1]是一个强大的平台，用于芯片量子光学元件和量子信息[2]。杂交超导电路根据其他系统与微波光子或人工原子的相互作用提供了对相干量子性能的访问[3-5]。近年来，通过用基于半导体的（s -n -s）JJS来代替常规铝（s -i -s）JJS（例如inas nanowires [6，7]，（7]，gasene）[8]和绘制图8和绘图[8]，已经实现了多种混合超导码头。 对于这些s-n-s JJS，正常或半导体与超导材料接触，这使得由于超导接近效应而导致超电流到流量[11]。 Andreev Refrections [12-14]描述了此类设备中库珀的运输。 可以通过在附近的栅极电极上施加电压来调整半导体的电导率，该电极调整了库珀对运输的调整，从而调整了交界处的约瑟夫森能量。 这些半导体 - 超导体混合量量子的强大技术动机是实现栅极电压已经实现了多种混合超导码头。对于这些s-n-s JJS，正常或半导体与超导材料接触，这使得由于超导接近效应而导致超电流到流量[11]。。可以通过在附近的栅极电极上施加电压来调整半导体的电导率，该电极调整了库珀对运输的调整，从而调整了交界处的约瑟夫森能量。这些半导体 - 超导体混合量量子的强大技术动机是实现栅极电压
部分EM：经典电动力学
第2章。收费和导体（68 pp。）2.1。极化和筛选2.2。电容2.3。最简单的边界问题2.4。使用其他正交坐标2.5。可变分离 - 笛卡尔坐标2.6。可变分离 - 极性坐标2.7。可变分离 - 圆柱坐标2.8。可变分离 - 球形坐标2.9。电荷图像2.10。Green的功能2.11。数值方法2.12。运动问题（47）
厄米和非厄米量子电动力学的比较
摘要：近年来，非厄米量子物理在量子光学和凝聚态物理领域获得了极大的欢迎，用于对具有不同对称性的量子系统进行建模。在本文中，我们确定了一个非标准内积，它意味着局部电场和磁场可观测量的玻色子交换子关系，并导致对量化电磁场的自然局部双正交描述。当将此描述与另一种局部厄米描述进行比较时，我们发现这两种方法之间存在等价性，在另一种局部厄米描述中，局部光子粒子的状态，即所谓的位置局部化的玻色子（光点），在传统的厄米内积下是正交的。需要仔细考虑不同描述的物理解释。厄米方法或非厄米方法是否更合适取决于我们想要建模的情况。