XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search SystemFerromagnetic
铁磁细胞同相的玻璃玻璃 - 磁性微球，用于磁性高温应用
由残留的恶性细胞和癌症干细胞引起的肿瘤。 [2]此外，由于手术清除肿瘤，可能会丢失大量健康组织。 癌症治疗的成功可以通过消除恶性细胞的能力，同时最大程度地减少对健康组织的损害和维持功能的能力来衡量。 此外，健康组织的再生取决于处理后干细胞的存活。 因此，需要互补的临床策略来消除恶性细胞的抵抗力，同时使患者福祉和生活质量成为可能。 高温（HT）是一种通过热量诱导癌细胞死亡的方法，它使用非电离辐射或对流方法在人体靶向区域中升高温度（至≈40–45°C），而磁性超细热（MHT）则使用局部纤维素颗粒型磁性磁性磁性磁性磁性磁性的磁性高温（MHT）。 [7–9] MHT已与放疗和化学疗法相结合，作为药物递送的策略。 [10] MHT的主要好处涉及其治疗特定癌症的能力，同时避免了危险的全身效应。 [11]此外，MHT在最低侵入性（即，在肿瘤内或通过静脉内递送），与放射疗法或化学疗法相比，具有轻度的副作用[10]，并且显示出具有许多癌症治疗的协同作用，例如，癌症治疗，例如，甲基疗法，[12]药物治疗，[12]药物治疗[14] [13] [13] [13] [13]。 [15]。[2]此外，由于手术清除肿瘤，可能会丢失大量健康组织。癌症治疗的成功可以通过消除恶性细胞的能力，同时最大程度地减少对健康组织的损害和维持功能的能力来衡量。此外，健康组织的再生取决于处理后干细胞的存活。因此，需要互补的临床策略来消除恶性细胞的抵抗力，同时使患者福祉和生活质量成为可能。高温（HT）是一种通过热量诱导癌细胞死亡的方法，它使用非电离辐射或对流方法在人体靶向区域中升高温度（至≈40–45°C），而磁性超细热（MHT）则使用局部纤维素颗粒型磁性磁性磁性磁性磁性磁性的磁性高温（MHT）。[7–9] MHT已与放疗和化学疗法相结合，作为药物递送的策略。[10] MHT的主要好处涉及其治疗特定癌症的能力，同时避免了危险的全身效应。[11]此外，MHT在最低侵入性（即，在肿瘤内或通过静脉内递送），与放射疗法或化学疗法相比，具有轻度的副作用[10]，并且显示出具有许多癌症治疗的协同作用，例如，癌症治疗，例如，甲基疗法，[12]药物治疗，[12]药物治疗[14] [13] [13] [13] [13]。[15]
通过金属有机分解制备的单晶钇铁石榴石纳米薄膜中的铁磁共振
1 Vida Products, Inc.，美国加利福尼亚州罗纳特公园 94928 2 加州大学伯克利分校，美国加利福尼亚州伯克利 94720 3 内布拉斯加大学林肯分校物理与天文系，美国内布拉斯加州林肯 68588 4 劳伦斯伯克利国家实验室分子铸造厂，美国加利福尼亚州伯克利 94720 5 劳伦斯伯克利国家实验室材料科学部，美国加利福尼亚州伯克利 94720 6 加州大学圣克鲁斯分校物理系，美国加利福尼亚州圣克鲁斯 95064 7 劳伦斯伯克利国家实验室分子铸造厂国家电子显微镜中心，美国加利福尼亚州伯克利 94720 8 长冈工业大学材料科学与技术系，日本新泻长冈 940-2188 9科罗拉多州立大学，科罗拉多州柯林斯堡 80523，美国 10 斯坦福大学 Geballe 先进材料实验室，加利福尼亚州斯坦福 94305，美国 11 斯坦福大学应用物理系，加利福尼亚州斯坦福 94305，美国 12 奥本大学电气与计算机工程系，阿拉巴马州奥本 36849，美国 13 高折射率光学公司，加利福尼亚州海沃德 94545，美国 14 内布拉斯加大学林肯分校内布拉斯加材料与纳米科学中心，内布拉斯加州林肯 68588，美国 15 圣克拉拉大学电气与计算机工程系，加利福尼亚州圣克拉拉 95053，美国
通过铁磁EUS薄膜中的自旋seebeck效应激发的镁电流
磁绝缘子是通过利用镁电流来传播自旋信息的理想平台。但是，到目前为止，大多数研究都集中在Y 3 Fe 5 O 12（YIG）和其他一些铁磁性绝缘子上，而不是纯铁磁体。在这项研究中，我们证明了镁电流可以在EUS的薄膜中传播磁极。通过使用PT电极进行EUS的18 nm厚胶片中的局部和非局部转运测量，我们检测到由Spin Seebeck效应引起的热产生产生的镁电流。通过比较局部和非局部信号与温度（<30 K）和磁场（<9 t）的依赖性，我们确认了非局部信号的镁传输来源。最后，我们在EUSFIM（〜140 nm）中提取了镁扩散长度，这是与在同一纤维中测得的大吉尔伯特阻尼的良好对应关系。
${\rm LaNiO}_{3}$/${\rm CaMnO}_{3}$ 铁磁界面处可调谐电荷转移的直接实验证据
氧化物异质结构中的界面电荷转移产生了丰富的电子和磁现象。设计异质结构，其中一个薄膜成分表现出金属-绝缘体转变，为静态和动态控制此类现象开辟了一条有希望的途径。在这项工作中，我们结合深度分辨的软 x 射线驻波和硬 x 射线光电子能谱以及偏振相关的 x 射线吸收光谱，研究了 LaNiO 3 中的金属-绝缘体转变对 LaNiO 3 /CaMnO 3 界面处电子和磁态的影响。我们报告了在金属超晶格中直接观察到的界面 Mn 阳离子的有效价态降低，该超晶格具有高于临界的 LaNiO 3 厚度（6 个晶胞，uc），这是由流动的 Ni 3 deg 电子向界面 CaMnO 3 层中的电荷转移促成的。相反，在厚度低于临界值 2u.c. 的 LaNiO 3 绝缘超晶格中，由于界面电荷传输受阻，整个 CaMnO 3 层中观察到 Mn 的有效价态均匀。切换和调节界面电荷传输的能力使得能够精确控制 LaNiO 3 /CaMnO 3 界面上出现的铁磁状态，因此对下一代自旋电子器件的未来设计策略具有深远的影响。
由LANIO3/LAMNO3超级晶格的接近效应和层间电荷转移引起的分层铁磁结构
摘要：磁接近性诱导的磁性磁性在过去十年中刺激了密集研究。然而，到目前为止，在相关异质结构中LNO层中的磁顺序尚未达成共识。本文报告了（111） - 定向LNO/LAMNO 3（LMO）超级晶格的分层铁磁结构。发现，超级晶格的每个时期都由一个绝缘的LNO间相相（厚度五个单位细胞，〜1.1 nm），一个金属LNO-INNER相位，是一个金属LNO-INNER相，一个导电性LMO-Interflacial相（厚度较差，厚度为3.0.7 nm），以及一个绝缘的LMO-inners nersners-nernernnernernernnernernernnernernernnernernernnernernnernernnernernernnernernernnernernernnernernernnernernnernernernnernernnernernnernernnernernnernernnernernnerners nernernnerners nerners nernernnernerners。所有这四个阶段都是铁磁性的，显示出不同的磁化。MN到Ni Interlayer电荷转移负责层次磁性结构的出现，这可能会在LNO/LMO界面上引起磁相互作用，并在LMO间接层内的双重交换。这项工作表明接近效应是操纵复杂氧化物的磁态和相关特性的有效手段。关键字：LANIO 3，LAMNO 3，接近效应，电荷转移，分层铁磁结构
使用涂有热荧光层的铁磁薄膜检测和成像低频磁场
我们提出了一种基于热荧光的低频场测量和成像新方法。在介绍了该技术的原理和实验装置之后，我们展示了通过记录发光磁性薄膜的荧光信号，可以在相对较大的表面上几乎瞬间获得磁场制图。各种来源发射的电磁场的表征是一个重要问题，无论是民用还是国防应用（磁线圈、天线、电信、雷达、民用和军用航空、医学等）。可以通过单个探针执行电磁场测量以获得空间局部结果。对于可视化磁场的空间分布（历史上从沉积在一张纸上的铁屑中获得），有几种已知技术可用 [1 - 3]。使用移动探针的扫描系统是一种常见的商业解决方案 [4]。随着法拉第磁光成像 [5] 的发展，以及电子显微镜中洛伦兹或全息技术 [6] 的小规模发展，静态磁场的直接成像已经发展起来。集成电路和超大规模集成 (VSLI) 设备的近场测量可以通过使用空间分辨率为几百微米或更低的小探针扫描来解决 [6,7]。这种分辨率确实非常适合 EMC 和 EMI 测量，因此受到国际标准 (IEC61967 和 IEC62132) 的推荐 [8]。对于动态场观测，适当的方法是基于频闪成像，通过铁磁传感器的磁化变化实时演变磁场，直至亚纳秒级（例如，参见 M.R. 的评论。Freeman 等人。[10]。然而，这些技术对于常规表征来说相当复杂且耗时。在相对较短的时间内获得磁场映射更加困难。具有竞争力的
与CRBR3和CRI3中光学泵泵的激子磁性系统密切相关。
磁性顺序。[7–20]铁磁层寄主非常相关的电子状态，这些状态会产生各种带状结构，包括金属，半导体或绝缘特性。[21–23]中，三锤铬[24-40]（CRX 3）显示出由Cr D-Shell Electrons驱动的独特电子特性，这些特性同时促进了Cr-Cr – Cr Ferromagnetic耦合，宽带隙，宽带隙，宽大的界限和强度限制了confitoctonic状态。因此，CRX 3晶体的磁化状态与它们的磁光特性密切相关。fer- romagnetism诱导的滞后光学信号。These results unveiled ferromagnetic coupling between the Cr spins within a monolayer plane with easy axis magnetization ori- ented out-of-plane for CrBr 3 and CrI 3 and in-plane for CrCl 3 , thickness-dependent interplane ferromagnetic and antiferro- magnetic coupling in CrI 3 multilayers as well as light-mediated ferromagnetic response in doped transition metal二分法。[43–45]不幸的是，这些光学方法仅用作磁化探针，而磁性态和光激发之间的相互作用仍未开发。
在宴会和基于全铁的铁磁超导体异质结构Hee taek yi 1， *，xiong yao 2，deepti Jain 1，
[1] D. Aoki，A。Huxley，E。Desolution，D。Braithwaite，J。Flouquet，J。P. Brison，Eve，C。Paulsen，Nature 2001，413。[2] F. S. Bergeret, A. F. Volcov, K. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B.模式。物理。2005，77。[3] A. I. Buzdin，修订版。模式。物理。2005，77。[4] M. Eschrig，T。Löfwander，Nat。物理。2008，4，138。 [5]圣约翰，L。Xie，J。J。Wang A. Bernevig，A。Yazdani，Science 2017，358。 [6] S. Ran，C。Eckberg，Q. P. Ding，Y。Furukawa，T。Metz，Science，2019，365。 R. [7] R. Cai，Ye，P.LV，Y。 公社。 2021，12。2008，4，138。[5]圣约翰，L。Xie，J。J。WangA. Bernevig，A。Yazdani，Science 2017，358。 [6] S. Ran，C。Eckberg，Q. P. Ding，Y。Furukawa，T。Metz，Science，2019，365。 R. [7] R. Cai，Ye，P.LV，Y。 公社。 2021，12。A. Bernevig，A。Yazdani，Science 2017，358。[6] S. Ran，C。Eckberg，Q. P. Ding，Y。Furukawa，T。Metz，Science，2019，365。R. [7] R. Cai，Ye，P.LV，Y。公社。2021，12。
研究单打的分阶段硬铁磁铁铁氧体MFE 3 O 4（M = CO 2 +，Zn 2 +，CD
在这项研究中研究了过渡金属对铁素（铁（III）氧化物）化合物的影响。铁氧体样品。X射线分析在三价状态下揭示了Fe期的存在，展示了一个基于（311）反射平面的首选方向的单杆立方尖晶石框架。对于CDFE 3 O 4，Znfe 3 O 4的晶体尺寸，使用Scherer方程的COFE 3 O 4分别得出10.54 nm，18.76 nm和32.63 nm的值。锌铁酸盐与钴和铁氧体相比表现出中间光子性质，镉铁素体的光损失高光损失，钴铁液表现出最小的光学损失。EDX分析证实了Zn 2 +，CO 2 +，Fe 3 +，Cd 2 +和O 2-离子的存在，以支持预期的stoichio-量组成。光学评估表明，COFE 3 O 4纳米颗粒非常适合光电设备，紫外检测器和红外（IR）检测器。与其他样品相比，钴铁素体的VSM测量值比其他样品表现出更高的牢固性和磁饱和度。光致发光（PL）光谱显示出多种颜色，包括青色，绿色和黄色，在铁素体样品的不同波长下。这些发现表明合成样品是由于其可靠的磁性特性而用于高频设备的合适材料。镉铁氧体显示出多磁性结构域的结构，与在锌和钴铁岩中观察到的单磁体结构结构形成对比。
电子隧道光谱的原理
10.1最佳掺杂蛋白酶447 10.1.1明显间隙447 10.1.2的位置依赖性 10.1质量成像449 10.1.3状态的间隙和零偏置密度的反相关449 10.1.1.1.1.1.1.1.1.4内部邻近效应449 10.2范围449范围449的范围44级别的45.3模型452.3 10.4 Superlattice modulation in Bi2212 458 10.5 Fourier-transform STS (FT-STS) and application 460 10.6 Observations of charge ordering in cuprate superconductors 460 10.7 Relation of STS to angle-resolved photoemission spectroscopy (ARPES) 464 10.8 Evidence for electron-spin wave coupling 467 10.9 Colossal magnetoresistance: Mott transition在掺杂的锰470 10.9.1简介中：巨大磁性机理（CMR）470 10.9.2木岩LSMO中的伪gap，ARPES 472 10.10 CAPRATES与Ferromagnetic CMR Mangan IN10.1质量成像449 10.1.3状态的间隙和零偏置密度的反相关449 10.1.1.1.1.1.1.1.1.4内部邻近效应449 10.2范围449范围449的范围44级别的45.3模型452.3 10.4 Superlattice modulation in Bi2212 458 10.5 Fourier-transform STS (FT-STS) and application 460 10.6 Observations of charge ordering in cuprate superconductors 460 10.7 Relation of STS to angle-resolved photoemission spectroscopy (ARPES) 464 10.8 Evidence for electron-spin wave coupling 467 10.9 Colossal magnetoresistance: Mott transition在掺杂的锰470 10.9.1简介中：巨大磁性机理（CMR）470 10.9.2木岩LSMO中的伪gap，ARPES 472 10.10 CAPRATES与Ferromagnetic CMR Mangan IN