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化学 - 欧洲杂志
一般方法S2合成芳唑酯的一般程序1 S3程序，用于合成苯胺前体2q和2R S7的一般方法，用于光促进RGO S8 XPS的功能化功能化功能化的1- RGO材料S10 XP的rgo材料与纤维中的靶标S11 XPS的功能性S11 S11 XPS XPS xps apper， molecules S12 XPS of rGO functionalized with bromine-bearing target molecules S13 XPS of rGO functionalized with pyridine and thiophene-bearing target molecules S14 XPS of rGO functionalized with iodine-bearing target molecules S15 XPS characterization of the functionalized 1 - GO S16 Procedure for the Suzuki coupling on functionalized 1m - rGO S18 XPS结合能和C 1S拟合了功能化1A -HOPG S23吸收光谱S25 NMR光谱S33 S33参考S42
通过原位原子力显微镜探测界面电化学以表征电池
图 1 原位原子力显微镜 (AFM) 在锂电池中的应用概述。阳极 - 电解质界面表征图像。经许可复制。26 版权所有 2020，美国化学学会。阴极 - 电解质界面表征图像。经许可复制。27 版权所有 2022，Wiley-VCH GmbH。AFM 压痕图像。经许可复制。28 版权所有 2020，Elsevier Inc. 硅电极图像。经许可复制。29 版权所有 2014，Elsevier BV Li-S 电池表征图像。经许可复制。30 版权所有 2017，Wiley-VCH GmbH。Li-O2 电池表征图像。经许可复制。31 版权所有 2013，美国化学学会。NMC 变形表征图像。经许可复制。 32 版权所有 2020，Elsevier Ltd. 阴离子插层表征图像。经许可复制。33 版权所有 2020，清华大学出版社和 Springer - Verlag GmbH Germany，Springer Nature 的一部分。CE，对电极；DMT，Derjaguin – Muller – Toporov；HOPG，高取向热解石墨；PES，1% 丙烯-1-烯-1,3-磺内酯；RE，参比电极；WE，工作电极。
在表面支撑的分子磁铁中特殊高的阻塞温度
液氮温度[3]或单个原子表现出极长的磁性松弛时间。[4-6]特别是，基于晚期兰烷基家族元素（如DID和TB）的系统在很大程度上是焦点，包括单分子[2,3]单原子，[4,5]或单链磁铁。[7,8] SMM在表面上的吸附允许研究单个分子单元，并实现用于在分子规模的旋转型或量子计算设备中实施SMM的运输方案。[9–17]然而，从大量到表面支持的系统的转换通常会随着SMM特性的实质变化甚至丧失，即磁矩，磁性抗溶剂或磁化行为。[18-21]在金属表面上，磁矩与表面的相互作用相当强，这可以通过近神经效应的观察来证明。[22,23]因此，在过去几年中，在底物上报道了表面吸附的SMM的磁性磁性的基准测量，在这些底物上，分子在电子上弱耦合到–TBPC 2上的hopg上的hopg上的tbpc 2，[24] [24]在mgo/ag（100）上[25]以及限制了限制/限制的限制，[26] blocke of light in limit conding of light of condect in limim conding nock in n opping bocke in [26] block ind bock ind bock ind offing bocke nock in n off ins [26]手，DYSC 2 N@C 80单层（111）[27]最近显示出在高达10 K的温度下进行的滞后开口。从这个意义上讲，据报道，lanthanide离子在C 80分子中包含在C 80分子中的大多数SMM，它们的化学鲁棒性和缓慢的磁性松弛的结合。第二需要提出适当的分子沉积方法，这些方法可从表面提供足够的SMM脱钩。[27–31]要进一步推动Monayer制度中的磁性生命周期，必须满足两个重要的标准：第一个要求是合成体积中表现出本质上高的T B的SMM化合物。在这项工作中，我们提供了有关在石墨烯/IR（111）表面上的DY 2 @C 80（CH 2 PH）中出色的慢速磁性松弛的实验证据。通过电喷雾沉积法沉积的DY 2 @c 80（CH 2 PH）分子被组织到岛上，如低温扫描隧道显微镜（STM）成像所示。我们通过X射线吸收光谱（XAS）和X射线磁性圆形二色性（XMCD）测量来探索它们的磁性特性。对Dy 2 @c 80（Ch 2 pH）吸附在石墨烯/IR（111）的磁性松弛行为的分析产生了
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3 ICREA-CATALANA DE RECERCA I ESTUDISAVANçats，巴塞罗那，西班牙 *JENS.BIEGERT@ICFO.EU.EU†SIDIROPO@MBI-Berlin.de激发电子带结构的极端网络的准园林，是电子带的电气循环的网关。在多体系统中，准粒子动力学受到电子单粒子结构的强烈影响，并且在弱的光学激发方案中进行了广泛的研究。然而，在强烈的光学激发下，光场相干驱动载体，多体相互作用的动力学可能导致新的量子阶段，这在很大程度上仍未得到解决。在这里，我们通过对石墨中的Van Hove奇异性附近的电荷载体的强烈光学激发来诱导如此高的非平衡多体状态。我们将系统的演变调查为具有attosent Soft X射线核心水平光谱的强驱动的光启动状态。出乎意料的是，我们发现光导率的增强量是量子电导率的近十倍，并将其定位在平坦带中的载体激发中。这种相互作用状态与载流子 - 载体相互作用具有强大的功能，与相干的光学声子充当吸引人的吸引力，让人联想到超导性。强驱动的非平衡状态与单粒子结构和宏观电导率明显不同，这是非绝热多体状态的结果。在强驱动的冷凝物质系统中的光学诱导的电子相变表现出来自均衡状态的不平衡状态，例如声子的光激发及其非线性耦合至电子状态1-5。但是，在室温下发生相变的状态密度非常高。诱导此类新阶段的门户是布里鲁因区域边缘的高摩孔电子状态，其中单粒子电子带结构表现出极值，例如平面电子带6,7。最近在石墨烯中观察到了具有类似于超导性8,9或磁性10,11的特性的相关的电子状态的电子激发（VHS），相关的电子状态相关。的散装石墨中的电子相变的插入式化合物，其在VHS 12,13附近的费米水平。有些作品甚至报告了在高温下高度热解石墨（HOPG）中可能发生的相变。但是，确切的机制仍在争论14-17。hopg与ab（bernal）堆叠van-der-waals绑定的层是有趣的，例如材料与双层 - 格拉烯具有相似特性的研究；参见图1a。在两个系统中，相邻层中电子状态的层间耦合均取升了dirac点的频段的堕落，这导致以K-Point 18,19的带隙小于60 MeV的分裂频段。相比之下，频带在H点周围保持线性，即电荷载体的行为像无质量的零粒子20。k点处的分裂频段通过近乎分散的频带连接到H点，从而删除了电子系统的二维（2D）限制；因此，通过层中