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量子自旋液体的隧道光谱
我们研究了在一系列实验相关几何中通过 Kitaev 量子自旋液体 (QSL) 屏障隧穿的光谱特征。我们结合了弹性和非弹性隧穿过程的贡献，发现在流动自旋子模式下的自旋翻转散射会导致隧穿电导谱的间隙贡献。我们讨论了在将候选材料 α -RuCl 3 驱动到 QSL 相时产生的磁场中出现的光谱变化，并提出了横向 1D 隧道结作为此范围内的可行设置。特征自旋间隙是分数化 QSL 激发的明确特征，可将其与磁振子或声子区分开来。我们讨论了将我们的结果推广到具有间隙和无间隙自旋相关器的各种 QSL。
MOF 指导合成具有增强质子传导性的结晶离子液体
摘要：对离子液体 (IL) 进行长程有序排列不仅可以提高其在所需应用中的性能，还可以帮助阐明结构和性能之间的微妙关系。然而，这仍然是一个挑战，迄今为止还没有报道过相关实例。在此，我们报道了一种通过基于配位自组装的网状化学实现结晶 IL 的可行策略。通过设计 IL 桥接配体然后将其与金属团簇连接来制备 IL 1 MOF。IL 1 MOF 具有独特的结构，其中 IL 配体排列在长程有序框架上，但具有不稳定的离子中心。这种结构使 IL 1 MOF 突破了固体 IL 的质子传导率低于其对应的块体 IL 的典型限制。IL 1 MOF 在很宽的温度范围内表现出比其对应的 IL 单体高 2-4 个数量级的质子传导率。此外，通过将IL限制在超微孔（<1纳米）内，IL 1 MOF将液固相转变温度抑制到低于@150 8C，使其能够在零下温度范围内以高导电性发挥作用。
利用组合构建量子自旋液体...
自旋量子液体是直到零温[1]都检测不到磁对称破缺序的系统，而是存在拓扑序[2]。理论方面，有许多模型哈密顿量存在量子自旋液体状态[3,4]。规范对称性在这些模型中很常见，无论是离散的还是连续的，内在的还是突现的。许多规范模型，如 Z 2 环面代码 [3] 和分形模型，如 X 立方体 [5,6]，都是使用多自旋相互作用定义的。本文我们表明，这些模型中精确的局部 Z 2 规范对称性可以仅由两自旋相互作用产生。在两自旋哈密顿量的某些低能量极限下可以产生有效的多自旋相互作用并不意外；新颖之处在于我们讨论的对称性是精确的。我们阐明了组合规范对称性的概念，它解释了为什么可以构造具有精确 Z 2 规范对称性的局部两自旋哈密顿量。保持代数的变换和单项式矩阵——我们从一组 N 个自旋 1/2 自由度开始，比如我们熟悉的 N 个位点晶格上的自旋模型。自旋算子是泡利矩阵 σ α i ，其中 α = x , y , z 且 i = 1 , . . . , N 。不同位点上的自旋交换，而相同位点上的自旋满足通常的角动量代数。让我们问一个简单的问题：这 3 N 个算子的哪些变换可以保持所有的交换和反交换关系？对于 N 玻色子或费米子，这个问题很容易回答；允许的单粒子变换集属于酉群 U ( N )，因为需要满足对易关系或反对易关系。但对于自旋来说，问题更难；不能简单地混合不同自旋的空间分量并保留位点内和位点间的代数。N 个自旋的希尔伯特空间是 2 N 维的，这个空间中允许的算子是 2 N × 2 N 酉矩阵，对应于群 SU (2 N )。自旋算子的一般变换 σ ai → U σ ai U † 保留了代数，但也同时作用于许多自旋：它将 3 N 单自旋算子 σ ai 与 SU (2 N ) 的其他（多自旋）2 2 N − 1 − 3 N 生成器混合。
利用配体对离子液体进行合成后改性...
摘要：离子液体 (IL) 的有用特性源自分子可调的组成，但使阴离子身份多样化和探测离子形态的方法仍然有限。在这里，我们展示了合成后对全卤金属阴离子的改性，以实现离子液体到离子液体的转变。含金属 IL 的流变测量表明，阴离子配位层的微小改变会导致 IL 粘度发生相当大的变化。紫外可见光谱证实了大多数 IL 的纯度，同时揭示了全氯钒酸盐形态和超分子结构令人惊讶的阳离子依赖性。这里研究的分子间相互作用涵盖了从分散到共价键的广泛范围，允许将它们对 IL 粘度的影响解耦和量化。配位化学的合成策略与传统的紫外可见光谱相结合，为扩展 IL 组成和研究基本的纳米级行为提供了强大的工具。
采用不同介电液体的电力变压器的热建模
2010 年，Sorgic 和 Radakovic [8] 对浸没在矿物油中的变压器进行了二维模拟，以将冷却系统与油驱动和强制油配置进行比较。2012 年，Tsili 等人建立了一种方法来开发三维模型并预测热点的温度 [9]。这一年，Skillen 等人对一个不对称非等温流二维模型进行了 CFD 模拟，以表征具有锯齿形冷却的变压器绕组中的油流 [10]。2014 年，Yatsevsky 对浸没在自然对流油中的变压器进行了二维模拟，包括铁心、油箱和散热器，以预测热点。所开发的模型表现出良好的性能，并通过实验进行了验证 [11]。最近，Torriano 等人在一种采用自然对流冷却（ON）的比例盘式电力变压器中开发了三维传热模型 [12]。
复杂液体和软凝聚态物质
牛津软物质和生物物质中心 乌得勒支大学物理和胶体化学 乌得勒支大学软凝聚态物质组 荷兰阿姆斯特丹 AMOLF 研究所 新英格兰复杂流体工作组 布兰代斯复杂流体组 比利时布鲁塞尔自由大学聚合物和软物质动力学实验室 法国巴黎高等师范学院 Damien Baigl 实验室 德国莱比锡大学 (Käslab) 软物质物理组 德国弗莱堡弗劳恩霍夫高速动力学 EMI 研究所“软生物物质中的冲击波” 英国中央兰开夏大学计算物理组 德国雷根斯堡大学 Stephan Baeurle 课题组先进材料理论与计算 德国哥廷根马克斯普朗克动力学与自组织研究所复杂流体动力学系莱顿，荷兰弗莱堡高等研究院 (FRIAS)，弗莱堡大学软物质研究学院，软物质和部分有序物质物理学博士卢布尔雅那大学数学和物理学院，SLO 软物质和分子生物物理小组，应用物理系，圣地亚哥德孔波斯特拉大学，西班牙软物质团队，查尔斯库仑实验室，法国国家科学研究中心和蒙彼利埃第二大学，蒙彼利埃，法国 Matière et Systèmes Complexes, CNRS, Université Paris Diderot, France Laboratoire de Physique des Solides, CNRS, Université Paris 11, Orsay, France Matière molle et chimie, CNRS, ESPCI, Paris, France Physique et Mécanique des Milieux Hétérogènes, CNRS, ESPCI, Paris, France Physico-chimie des Polymères环境分散科学等Ingénierie de la Matière Molle，法国巴黎 ESPCI 实验室胶体与材料部门，CNRS，ESPCI，巴黎微流控、化学组织和纳米技术组，法国巴黎 ENS 居里物理化学研究所，居里研究所，法国巴黎 Laboratoire Interdisciplinaire sur l'Organise Nanométrique et Supramoléculaire，CEA Saclay Service de Physique de l'État Condensé, CEA Saclay Institut de Physique de Rennes, équipe matière molle, CNRS, Université de Rennes 1, France Institut Charles Sadron, CNRS, Université de Strasbourg, France Centre de Recherche Paul Pascal, Bordeaux, Paris, France Laboratoire du Futur, CNRS, Rhodia, Bordeaux, France LPMCN，équipe Liquides aux 接口，法国里昂第一大学国家科学研究中心 比利时布鲁塞尔自由大学物理系聚合物与软物质团队 比利时蒙斯大学界面与复杂流体实验室 法国里昂高等商学院国家科学研究中心物理实验室 德国康斯坦茨大学 Fuchs 和 Maret 教授团队 德国斯图加特霍恩海姆大学 Hinrichs 和 Weiss 教授团队