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最大几何量子熵
首先，回想一下参考文献。[ 24 ] 其中 Hughston、Josza 和 Wootters 给出了给定密度矩阵背后所有可能集合的构造性特征，假设集合具有有限数量的元素。其次，Wiseman 和 Vaccaro 在参考文献中。[ 25 ] 然后通过物理可实现集合的动态激励标准论证了首选集合。第三，Goldstein、Lebowitz、Tumulka 和 Zanghi 挑选出高斯调整投影 (GAP) 测度作为热力学和统计力学环境中密度矩阵背后的首选集合 [ 26 ]。第四，Brody 和 Hughston 在几何量子力学中使用了最大熵的一种形式 [27]。HJW 定理。在技术层面上，对于我们的目的而言，最重要的结果之一是 Hughston-Josza-Wootters (HJW) 定理，该定理已在文献 [ 24 ] 中证明，现在我们对其进行总结。考虑一个有限维希尔伯特空间 H S 的系统，该系统由秩为 r 的密度矩阵 ρ 描述：ρ = P r j =1 λ j | λ j ⟩⟨ λ j | 。我们假设 dim H S := d S = r ，因为 d S > r 的情况很容易通过将 H S 限制在由 ρ 的图像定义的 r 维子空间中来处理。然后，可以通过与具有 d S 个正交向量作为列的 d × d S 矩阵 M 进行线性混合，从 L ( ρ ) 生成具有 d ≥ d S 个元素的通用集合 e ρ ∈E ( ρ )。然后，e ρ = { p k , | ψ k ⟩} 由以下公式给出：
个人简历（最多 4 页）
我的研究活动始于 1981 年，当时我完成了学士论文，在论文中我对音频和射频中的铁电材料进行了介电测量。由此自然而然地，我对凝聚态物质的介电响应产生了兴趣，更具体地说是对取向极化响应的研究，1985 年我的博士论文就是针对这一问题进行的答辩。传统上，介电响应是通过与指数响应函数相关的 Debye 模型来描述的。然而，在凝聚态物质中，很少找到符合此模型的介电响应，并且以经验方式在时间或频率域中提出了函数。在我的论文中，提出了理论模型，并计算了响应函数，该响应函数通常为非指数（威廉斯-瓦特）。该响应函数导致复杂的磁化率，类似于在凝聚态物质中经常获得的磁化率。这些模型将偶极子视为一个两级系统，它们与网络的相互作用（以谐波方法处理）赋予了它们动态行为。从这项工作中，我发表了四篇文章。完成博士论文后，我加入了当时物理系的其他成员，他们开始与萨拉戈萨大学有机化学系合作研究液晶，并一直持续到今天。这些年来，我们分享了国家项目（MEC、CICYT、MICINN ......）以及欧洲项目网络的协调研究项目。
PMP-最大降水，可能
PMF的总置信度限制是一种综合措施，它解释了其计算中涉及的所有因素的合并不确定性。它代表了预期真正的PMF谎言的整体范围，考虑到风暴特征，分水岭反应，气候条件和液压路由的不确定性。Micovic等人（2015年）评估了不列颠哥伦比亚省大坝的这些因素的变化，发现PMP可能比单值PMP估计高40％以上。他们建议将PMP作为置信度限制的范围，而不是暗示a，也许是错误的确定性程度的单个值。