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![arXiv:2109.10983v1 [nucl-ex] 2021 年 9 月 22 日](/simg/2\2c65a3f7a223fcdbe338740617461ef8179f9846.webp)
arXiv:2109.10983v1 [nucl-ex] 2021 年 9 月 22 日
我们报告了使用 RHIC 上的 STAR 探测器在√ s NN = 3 GeV 处进行的 Au+Au 碰撞中已识别强子 (π ± 、K ± 、K 0 S 、p、φ 和 Λ ) 的 v 1 和 v 2 结果，以及在√ s NN = 27 和 54.4 GeV 处进行的π ± 、K ± 、p 和¯ p 的 v 2 结果。在高能 Au+Au 碰撞中，人们发现 v 2 的值全为正值，并且组分夸克数 (NCQ) 标度成立。另一方面，在 3 GeV 处进行的碰撞的结果显示，所有强子的中快速度 v 2 均为负，并且不存在 NCQ 标度。此外，发现所有强子的中快速度 v 1 斜率均为正值。此外，通过重子平均场势的计算，可以重现 3 GeV 处 v 2 为负、v 1 为正的斜率特征。这些结果表明，在 3 GeV Au+Au 碰撞中，介质以重子相互作用为特征。
![arXiv：2301.02960v2 [nucl-th] 2023年3月9日](/simg/3\3d1f4591a40b98435e80776345654f632d09cb01.webp)
arXiv：2301.02960v2 [nucl-th] 2023年3月9日
我们研究了在√snn = 7处的au+au碰撞中识别颗粒的定向流。7至62.4 GEV。 扩展了Glauber模型，包括相对于纵向方向的QGP Filball的倾斜变形，以及在初始状态下的非零纵向流速度梯度。 通过将这种改进的初始条件与（3+1）维粘性的水动力模型计算相结合，我们可以获得对横向动量光谱的令人满意的描述，以及依赖于速度的定向流量的速度依赖于不同的生产体。 我们的计算表明强子定向流的灵敏度，尤其是其在质子和抗脂子之间的分裂，对初始几何和初始纵向流速均具有敏感性。 因此，不同黑龙的定向流的结合可以对重型离子碰撞中产生的核物质的初始条件产生严格的限制。 在相同的理论框架内，从定向流中提取的初始条件通过λ和λ的全局极化进行了测试，在此，我们获得了在RHIC处不同碰撞能观察到的这些超子极化的合理描述。7至62.4 GEV。扩展了Glauber模型，包括相对于纵向方向的QGP Filball的倾斜变形，以及在初始状态下的非零纵向流速度梯度。通过将这种改进的初始条件与（3+1）维粘性的水动力模型计算相结合，我们可以获得对横向动量光谱的令人满意的描述，以及依赖于速度的定向流量的速度依赖于不同的生产体。我们的计算表明强子定向流的灵敏度，尤其是其在质子和抗脂子之间的分裂，对初始几何和初始纵向流速均具有敏感性。因此，不同黑龙的定向流的结合可以对重型离子碰撞中产生的核物质的初始条件产生严格的限制。在相同的理论框架内，从定向流中提取的初始条件通过λ和λ的全局极化进行了测试，在此，我们获得了在RHIC处不同碰撞能观察到的这些超子极化的合理描述。
测试电磁场对定向的影响...
已经提出，在重离子碰撞的早期阶段产生的强电磁场可能会导致迅速性odd的阳性和阴性载体的速度分裂。对于浅亨德（Div>），这种测量值的解释是由于导向流的低幅度以及由运输的夸克引起的歧义而变得复杂。为了克服这些并发症，我们建议仅使用携带产生夸克的哈德子（u，d，s，s）进行测量。我们讨论了如何通过合并机制生产这种哈子的运动学，因此它们的流量是其组成夸克的流量的总和。使用此总和验证了某些HADRON的组合，可以测量预期的系统违反该规则，而增加电荷的增加，这可能是碰撞中产生的电磁场的结果。我们的方法可以通过相对论重离子对撞机（RHIC）的光束能量扫描（BES）程序的II阶段的高统计数据进行测试。
研究由合并启发的光之和规则......
提出了一种数据驱动的想法来检验轻核和超核是否遵循由合并启发的和规则，即检验轻核或超核的流是否是其各个成分流的总和。这里，轻核和超核成分之间的质量差异和电荷差异得到了适当处理。该想法被应用于 STAR 合作组织发布的相对论重离子对撞机 (RHIC) 中 √ s NN = 3 GeV 固定目标 Au+Au 碰撞的现有数据。发现轻核的和规则在中快速度（−0.3<y<0）附近近似有效，但在大快速度（y<−0.3）下明显违反和规则。 Jet AA 微观传输模型 (JAM) 具有重子平均场和核子聚结，可生成与实验数据类似的模式。在当前方法中，以独立于模型的方式预测了 √ s NN = 3 GeV Au+Au 碰撞中超核 3 Λ H 和 4 Λ H 定向流的快度依赖性，STAR 正在进行和未来的测量将对此进行探索。
用数学方法探索早期纵向动力学
我们系统地研究了流体动力学模拟中超子全局极化对碰撞系统初始纵向流速的敏感性。通过在将初始碰撞几何映射到宏观流体动力学场时明确施加局部能量动量守恒，我们研究了系统的轨道角动量 (OAM) 和流体涡度的演变。我们发现同时描述 Λ 超子的全局极化和介子定向流的斜率可以强烈限制流体动力学演化开始时纵向流的大小。我们利用 RHIC 光束能量扫描程序中的 STAR 测量结果提取了初始纵向流的大小和产生的 QGP 流体中轨道角动量分数作为碰撞能量的函数。我们发现在流体动力学演化开始时，中快速度流体中剩余约 100-200 ℏ OAM。我们进一步考察了不同的流体动力学梯度对Λ和¯ Λ自旋极化的影响。µ B /T的梯度可以改变Λ和¯ Λ极化之间的有序性。
核物理A
RHIC STAR 光束能量扫描计划的重要目标之一是了解相对论重离子碰撞中产生的强相互作用物质的 QCD 相图。集体流现象是表征产生的 QCD 物质性质的灵敏探针 [1]。将测得的流动可观测量与模型计算进行比较，以约束状态方程 (EoS) 并理解 QCD 现象。发射粒子在动量空间中的傅里叶展开的一阶和二阶谐波分别被描述为定向流 (v 1 ) 和椭圆流 (v 2 ) [2]。v 1 和 v 2 的快度奇分量是研究碰撞早期集体动力学的灵敏探针。输运和流体动力学模型计算表明，重子与光束能量相关的负 v 1 斜率是一级相变的标志 [3, 4, 5]。预计高 p T 带电强子的 v 1 测量将对火球的初始纵向分布提供有价值的约束，并提供有关部分子路径长度相关的能量损失的想法。
稀释 П3+1чD 玻璃态的能量动量张量 - Tuhat
我们给出了色玻璃凝聚态有效理论中相对论重离子碰撞中初始色场的色玻璃能量动量张量的简明公式。我们采用具有非平凡纵向相关性的广义 McLerran-Venugopalan 模型，推导出弱场近似下对称核碰撞的 ð 3 + 1 Þ D 动态演化的简明表达式。利用蒙特卡罗积分，我们以前所未有的细节计算了 RHIC 和 LHC 能量下早期可观测量的非平凡快速度分布，包括横向能量密度和偏心率。对于具有破坏增强不变性的设置，我们仔细讨论了 Milne 框架原点的位置并解释了能量动量张量的分量。我们发现纵向流动与标准 Bjorken 流动在 ð 3 + 1 + D 情况下有所不同，并提供了这种影响的几何解释。此外，我们观察到快速度剖面侧面的普遍形状，无论碰撞能量如何，并且预测极限碎裂也应在 LHC 能量下保持。
计算喷气淬灭参数
抽象的喷射淬灭，当Parton Cascade发生在介质内时，QCD射流的性质的修改是一种本质上的量子过程，其中颜色相干效应起着至关重要的作用。尽管在过去几年中取得了很大的进步，但对蒙特卡洛·帕顿（Monte Carlo Parton）阵雨的模拟仍然无法访问。在这种情况下，值得尝试替代配方，量子计算中的快速发展提供了一个非常有希望的方向。本文的目的是引入一种策略，以模拟单个粒子动量扩展，这是射流淬火的最简单构件。动量拓宽是由于与基础培养基相互作用的夸克或Gluon横向妈妈的修改，以QCD背景字段建模。在我们在这里考虑的αS中的最低顺序，动量扩大不涉及parton分裂和粒子数量保守，从而大大简化了量子算法的实现。但是，此数量与RHIC，LHC或未来EIC的现象学非常相关。
![arxiv：2401.04838v1 [nucl-ex] 2024年1月9日](/simg/a\a7392fa710e7128873673417b675fdae90533ac3.webp)
arxiv：2401.04838v1 [nucl-ex] 2024年1月9日
超强磁场在10 18高斯的阶次，最强的磁场在自然界中被预期在Rhic Energies的重离子碰撞的早期阶段就会产生[1，2]。磁场主要由观众产生，并且衰减非常快，其时间尺度与碰撞核的通道时间相当[1，2]。然而，田地的衰减可以通过法拉第诱导e ff ECT来补偿，该电场取决于培养基（例如电导率）和夸克的形成时间。此外，对初始电磁场的形成和衰变的研究对于在存在电磁（EM）磁场的情况下了解Quark-Gluon等离子体（QGP）的演变至关重要。重离子碰撞中的初始状态可能具有显着的纵向去相关，从而导致在不同的pseudorapity范围内重建的事件平面之间存在差异[3，4]。此外，能量沉积中的初始状态几何形状和不对称性可以演变为最终状态流量谐波和事件平面角相关性，该研究可用于约束各种初始状态模型，并通过碰撞核来理解能量沉积的机制。
![arXiv:2111.05042v1 [nucl-ex] 2021 年 11 月 9 日](/simg/d\d40a0dd504343fa1cf48b1dcc93296ab388e8e5d.webp)
arXiv:2111.05042v1 [nucl-ex] 2021 年 11 月 9 日
通过产生的粒子之间的相互作用，碰撞相对论核重叠区域初始能量密度的空间不对称性转化为最终状态下粒子动量分布的不对称性。 由此产生的不对称性携带着有关碰撞过程中产生的 QCD 物质的传输特性的信息。 在对产生的粒子相对于反应平面的方位分布进行傅里叶分解时，不对称通常用 vn 系数来量化。 NA61/SHINE 有一种独特的方法可以通过弹丸观众探测器估算反应平面（详情见参考文献 [ 3 , 4 ]）。 流动系数的能量依赖性尤为重要。在 RHIC 的 SPS 和束流能量扫描程序的能量下，预计中速质子定向流的斜率 dv 1 / dy 会改变其符号 [ 5 , 6 , 7 ] 。图 2 显示了 13 A 和 30 A GeV/ c 的 Pb+Pb 碰撞中 π − 和 p 的定向流以及 dv 1 / dy（中心性依赖性）。质子和带负电的介子的 v 1 ( p T ) 的形状（图 2 左）不同。质子的 v 1 ( p T ) 在整个 p T 范围内为正。带负电的介子的定向流从负值开始