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13C(n, 2nγ) 14-16 MeV 入射中子能量范围内的 12C γ 射线生成
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测试分子云范式从SNR G106.3+2.7
R。Alpharo 1，C。Alvarez 2，J。C. Art 3，D。Avila Royals Cup 6 6，A。Carramañana7，St。Casanova8，U.Cotsi 3，J.Cotsomi 9，St.Leon 10，E Hernandez 7，E Hernandez 7，B.L.Dingus 14，B.L.Dingus 14，M。A。Duvernois 10，K。Duvernois 10，K。Endel 15，K。Ergina 5，C。escino 5，t.10，k。escino，c。esc. esc. c。esc。A. Gonzalez Garcia 16，F。Garf 6，M。M. Conccert 6，J。 A. Goodman 15，St.Groetsch 17，J。P。Hüntemeyer17，St.Kaufmann 18，D。Kieda25，W。Lee6 6 6 6 19，H。LeóVargas1，J。T。Linnemann J. Martin-Castro 20，J。J. J. A. Matthews 21，P。Miranda-Romagno 22，J。 A. Monttes 6，E。一起9，M。Mostafaá27，M。Najafi 17，L。Nellen 23，M。U. Nice 5，L。Olivera 12，N。Omodei 13，C。D. Rho 24，D。Rosary 7，H。Salazar 9，H。Salazar 9，D。Salazar-Gallo 5，D。Salazar-Gallo 5，A。Sandaval 1，M.Shandaval 1，M.Sm. Smith 1，J。 声音19，R。W。Springer 25，Wang 17，Z. Wang 15，I。J。Watson 19，E。Willox15，S。A. Gonzalez Garcia 16，F。Garf 6，M。M. Conccert 6，J。A. Goodman 15，St.Groetsch 17，J。P。Hüntemeyer17，St.Kaufmann 18，D。Kieda25，W。Lee6 6 6 6 19，H。LeóVargas1，J。T。Linnemann J. Martin-Castro 20，J。J. J.A. Goodman 15，St.Groetsch 17，J。P。Hüntemeyer17，St.Kaufmann 18，D。Kieda25，W。Lee6 6 6 6 19，H。LeóVargas1，J。T。Linnemann J. Martin-Castro 20，J。J.A. Matthews 21，P。Miranda-Romagno 22，J。 A. Monttes 6，E。一起9，M。Mostafaá27，M。Najafi 17，L。Nellen 23，M。U. Nice 5，L。Olivera 12，N。Omodei 13，C。D. Rho 24，D。Rosary 7，H。Salazar 9，H。Salazar 9，D。Salazar-Gallo 5，D。Salazar-Gallo 5，A。Sandaval 1，M.Shandaval 1，M.Sm. Smith 1，J。 声音19，R。W。Springer 25，Wang 17，Z. Wang 15，I。J。Watson 19，E。Willox15，S。A. Matthews 21，P。Miranda-Romagno 22，J。A. Monttes 6，E。一起9，M。Mostafaá27，M。Najafi 17，L。Nellen 23，M。U. Nice 5，L。Olivera 12，N。Omodei 13，C。D. Rho 24，D。Rosary 7，H。Salazar 9，H。Salazar 9，D。Salazar-Gallo 5，D。Salazar-Gallo 5，A。Sandaval 1，M.Shandaval 1，M.Sm. Smith 1，J。声音19，R。W。Springer 25，Wang 17，Z. Wang 15，I。J。Watson 19，E。Willox15，S。
通过 3D 相干 X 射线衍射成像可视化非经典结晶导致的方解石内部纳米结晶性
研究了使用两种方法合成的方解石样品的内部结晶度：溶液沉淀法和碳酸铵扩散法。扫描电子显微镜 (SEM) 分析表明，使用这两种方法沉淀的方解石产品具有明确的菱面体形状，与矿物的自形晶体习性一致。使用布拉格相干衍射成像 (BCDI) 表征这些方解石晶体的内部结构，以确定 3D 电子密度和原子位移场。使用碳酸铵扩散法合成的晶体的 BCDI 重建具有预期的自形形状，具有内部应变场和少量内部缺陷。相反，通过溶液沉淀合成的晶体具有非常复杂的外部形状和有缺陷的内部结构，呈现出零电子密度区域和明显的位移场分布。这些异质性被解释为由非经典结晶机制产生的多个结晶域，其中较小的纳米颗粒聚结成最终的自形颗粒。SEM、X 射线衍射 (XRD) 和 BCDI 的结合使用允许在结构上区分用不同方法生长的方解石晶体，为了解晶粒边界和内部缺陷如何改变方解石反应性提供了新的机会。
Onoyivwe Monday Ama Suprakas Sinha Ray 编辑 用于水净化的纳米结构金属氧化物电极材料
© Springer Nature Switzerland AG 2020 本作品受版权保护。所有权利均由出版商保留，无论涉及全部或部分材料，特别是翻译、重印、重新使用插图、朗诵、广播、在微缩胶片或任何其他物理方式上复制、传输或信息存储和检索、电子改编、计算机软件或通过现在已知或今后开发的类似或不同的方法。本出版物中使用的一般描述性名称、注册名称、商标、服务标记等并不意味着（即使没有具体声明）这些名称不受相关保护法律和法规的约束，因此可以免费用于一般用途。出版商、作者和编辑可以安全地假设本书中的建议和信息在出版之日被认为是真实和准确的。出版商、作者或编辑均不对本文所含材料或可能出现的任何错误或遗漏提供明示或暗示的保证。出版商对已出版地图中的司法管辖权主张和机构隶属关系保持中立。
宇宙射线与高能大气物理的协同作用：粒子探测器阵列观测到的粒子爆发
各种粒子探测器在雷暴期间探测到的地球表面粒子爆发源自相对论性失控电子雪崩 (RREA)，这种雪崩是由强大气电场中加速的自由电子引起的。雷雨云中两个方向相反的偶极子将电子加速到地球表面和开放空间的方向。轨道伽马射线天文台观测到的粒子爆发称为地面伽马射线闪光 (TGF)，能量为几兆电子伏，有时仅达到几十兆电子伏；地面粒子探测器记录的粒子爆发称为雷暴地面增强 (TGE)，能量通常达到 40-50 兆电子伏。对流层中的气球和飞机记录到伽马射线辉光（能量为几兆电子伏）。最近，高能大气物理学还包括所谓的向下 TGF (DTGF)，即持续时间为几毫秒的强烈粒子爆发。众所周知的广泛空气簇射 (EAS) 源自星系质子和完全剥离的原子核与大气原子的相互作用。EAS 粒子在簇射轴周围具有非常密集的核心。然而，EAS 核心中的高能粒子由非常薄的圆盘组成（几十纳秒），并且 EAS 核心穿过的粒子探测器不会记录粒子爆发，而只会记录一个非常大的脉冲。只有中子监测器才能记录粒子爆发，它通过收集 EAS 核心粒子与土壤相互作用产生的延迟热中子来记录粒子爆发。我们讨论了最大粒子阵列中可获得的短粒子爆发与 EAS 现象之间的关系。我们证明中子监测器可以将 EAS 的“寿命”延长至几毫秒，与 DTGF 的持续时间相当。我们还讨论了使用中子监测器网络进行高能宇宙射线研究的可能性。简明语言摘要：在太空、对流层和地球表面记录了短粒子爆发和长粒子爆发。通过对粒子通量、近地表电场和闪电的协调监测，可以提出关于强烈爆发的起源及其与广泛空气簇射和大气放电的关系的假设。通过对观测数据和粒子爆发可能起源情景的分析，我们可以得出结论：爆发可以用雷鸣大气中的电子加速以及由高能质子和银河系中完全剥离的原子核加速在地球大气中形成的巨大簇射来解释。
高分辨率运动型X射线光学器件通过405 nm 3D激光光刻
X射线的有效聚焦对于高分辨率X射线显微镜至关重要。称为运动型的衍射X射线光学在理论上提供了最高的焦点效率。但是，由于它们的纳米制作，它们长期以来一直无法使用。最近，使用3D激光光刻在近红外波长下实现了包括运动型在内的各种X射线光学几何形状。由于运动型的最小特征（周期）决定了解决能力，因此有一种自然的动力来寻找用较小特征的kino形式制造的kino形式。在这里，使用具有405 nm的激发波长的定制3D激光光刻设置，与以前的工作相比，它允许将运动型的最小时期一半。在扫描传输X射线显微镜图像分辨率方面提高了40％，即145 nm的截止分辨率，在700 eV时效率为7.6％。通过磁性样品的PtyChographic Imageing证明了一个重建的像素大小为18.5 nm，达到了显微镜设置的设计极限，该磁性样品的对比度强烈降低。此外，由405 nm 3D激光光刻制造的X射线镜头有可能比其他手段制成的X射线镜头便宜得多。
使用蝠鲼觅食优化算法对孤立混合 PV/WT/FC 系统进行优化定型
本研究旨在优化拟议的独立光伏 (PV)/风力涡轮机 (WT)/燃料电池 (FC) 混合可再生发电系统的尺寸组件。一种名为蝠鲼觅食优化 (MRFO) 的新型高效优化算法被采用来设计多目标函数下的混合系统的尺寸组件，以最小化能源成本 (COE) 并最小化电力供应损失概率 (LPSP)。真实案例研究应用于埃及苏伊士湾 (纬度 30.0，经度 32.5) 的阿塔卡市。为了确保所开发算法的高性能和稳定性，本研究测试了三种不同的系统配置 (PV + WT + FC、WT + FC 和 PV + FC)。此外，还提出了不同配置的统计指标，以确认所开发的 MRFO 技术的稳健性和可靠性。模拟结果证明了 MRFO 在解决所研究的优化问题方面具有很高的能力，收敛速度快，结果可靠，能够以最小的 COE 为负载供电。
结构激光辐照目标产生的准直γ射线束的功率缩放及其在双光子对产生的应用
利用三维动力学模拟，我们研究了具有预填充圆柱形通道的结构化激光辐照目标发射的准直 γ 射线束及其随激光功率（在多 PW 范围内）的变化。通过增加激光能量和焦斑大小来增加激光功率，同时保持峰值强度固定在 5 × 10 22 W / cm 2 。通道半径按比例增加以适应激光斑大小的变化。将激光能量转换为 MeV 级 γ 射线束（具有 10 ◦ 的开角）的效率随着入射激光功率 P 的增加而迅速增加，然后在 P ≈ 4 PW 以上达到饱和。详细的粒子跟踪显示，功率缩放是较高激光功率下电子加速增强的结果。直接受益于这种强大缩放的一项应用是通过双光子碰撞产生对。我们研究了通过线性 Breit-Wheeler 过程生成对的两种方案：两束 γ 射线碰撞和一束 γ 射线与黑体辐射碰撞。对于 P = 4 PW 产生的 γ 射线，这两种方案分别投射出多达 10 4 和 10 5 对。与激光照射空心通道的情况进行比较，证实了预填充通道装置的稳健性。
intrinsicavatar：通过显式射线跟踪
我们提出了intincavatar，这是一种新的方法，是一种从单眼视频中照亮的，包括几何形状，反照率，材料和环境的内在特性。基于人类的神经渲染的最新进展已使来自单眼视频的穿着人类的高质量几何形状和外观重建。然而，这些方法烘烤了内在特性，例如反照率，材料和环境照明成一个单一的纠缠神经表示。另一方面，只有少数作品可以解决估计单眼视频中穿衣人类的几何形状和分离的外观特性的问题。，由于通过学习的MLP对次要阴影效应的近似值，他们通常会获得有限的质量和分离。在这项工作中，我们建议通过蒙特卡罗射线跟踪明确地对次级阴影效应进行建模。我们将衣服的人体的渲染过程建模为体积散射过程，并将射线跟踪与人体的作用相结合。我们的方法可以从单眼视频中恢复服装人类的高质量地理，反照率，材料和照明特性，而无需使用地面真相材料进行监督的预训练。fur-hoverore，因为我们明确地对体积散射过程和射线追踪进行了建模，所以我们的模型自然而然地形成了一般 -
大型太阳加速核成像光谱仪 (LISSAN)：下一代太阳射线光谱成像仪器概念
1 瑞士西北应用科学与艺术大学 FHNW 工程学院，Bahnhofstrasse 6, 5210 Windisch, Switzerland； andrea.battaglia@fhnw.ch (AFB); muriel.stiefel@fhnw.ch (MZS) 2 欧洲空间研究与技术中心 (ESTEC)，欧洲空间局，2201 Noordwijk，荷兰 3 Mullard 空间科学实验室，伦敦大学学院，Holmbury St. Mary，Dorking RH5 6NT，英国 4 加州大学伯克利分校空间科学实验室，7 Gauss Way，伯克利，CA 94708，美国 5 粒子物理和天体物理研究所 (IPA)，瑞士苏黎世联邦理工学院 (ETHZ)，Wolfgang-Pauli-Strasse 27，8039 苏黎世，瑞士 6 天体粒子与宇宙学，巴黎城大学，CNRS，CEA，F-75013 巴黎，法国 7 美国国家航空航天局戈达德太空飞行中心，8800 Greenbelt Road，Greenbelt，MD 20771，美国； albert.y.shih@nasa.gov (AYS) 8 波茨坦莱布尼兹天体物理学研究所 (AIP), An der Sternwarte 16, 14482 Potsdam, 德国； awarmuth@aip.de (AW); mverma@aip.de (MV) 9 格拉茨大学物理研究所和 Kanzelhöhe 天文台，Universitätsplatz 5, 8010 Graz, Austria 10 都柏林高等研究院，31 Fitzwilliam Place, Dublin D02 XF86，爱尔兰； peter.gallagher@dias.ie (PTG) 11 格拉斯哥大学物理与天文学院，University Avenue, Glasgow G12 8QQ，UK； iain.hannah@glasgow.ac.uk (IH) 12 诺森比亚大学数学、物理和电气工程系，泰恩河畔纽卡斯尔 NE1 8S，英国 13 捷克科学院天文研究所 (CAS)，251 65 Ondˇrejov，捷克共和国； jana.kasparova@asu.cas.cz 14 西肯塔基大学物理与天文学系，Bowling Green, KY 42101，美国 15 图像和数据分析方法 (MIDA)，Dipartimento di Matematica，Università di Genova，Via Dodecaneso 35，I-16146 Genova，意大利； piana@dima.unige.it (MP) 16 Centrum Bada´n Kosmicznych, PAN, ul. Bartycka 18a, 00-716 华沙, 波兰; tmrozek@cbk.pan.wroc.pl (TM) 17 Istituto Nazionale di Fisica Nucleare (INFN-Pisa), 56127 Pisa, Italy 18 Institut de Recherche en Astrophysical et Planétologie (IRAP), National Center for Space Studies (CNES), Université Toulouse III, 31062 Toulouse, France 19 物理学加州大学圣克鲁斯分校，1156 High St.，Santa Cruz，CA 95064，USA 20 圣克鲁斯粒子物理研究所，加州大学圣克鲁斯分校，Santa Cruz，1156 High St.，Santa Cruz，CA 95064，USA 21 空间研究和天体物理仪器实验室 (LESIA)，CNRS-UMR 8109，Observatoire de Paris，5 Place J.扬森, 92195 默东, 法国; nicole.vilmer@obspm.fr * 通讯地址：daniel.ryan@fhnw.ch