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证明。 Assouard
出版物在同行评审期刊P147中的国际出版物。M. P. Abrahams，M。Oudich，Y。Revalor，N。Vukadinovic和M. B. Assouar。 “用于宽带声吸收的混合超薄跨表面”。 应用物理信124，151702（2024）。 P146。 T. Guo，M。B. Assouar，B。Vincent＆A。Merkel«边缘状态在非Hermitian复合声音Su Schrieffer Heeger链中»应用物理学杂志135，043102（2024）P145。 W. ding，T。Chen，D。Yu，C。Chen，R。Zhang，J。Zhu，M。B. Assouar“低频频段的手性语音晶体中的同骨性”国际机械科学杂志261，108678（2024）。 P144。 L. Cao，S。Wan，Y。Zeng，Y。Y. X. Fan，Y。Zhu，N。Li，C。Weng＆M。B. Assouar“用于加密信息传输的声学元数据”的物理评论应用于20，044048（2023）P142。 M. Jiang，Y-F。 Wang，M。B. Assouar＆Y-S。 Wang“基于界面阻抗理论的弹性剪切 - 摩托波波的无散射调制”物理评论应用于20，054020（2023）P141。 W. ding，T。Chen，C。Chen，D。Chronopoulos，M。B. Assouar，Y。Wen，J。Zhu“用类似于Thomson散射的手性声音晶体开放的带盖的描述”新的Physics Physics 25，103001（2023）P140。 X-R。李，J-J。 冯，b-c。 ping，y。 太阳，D-J。 Wu＆M。B. Assouar“具有可调型孔隙轨道角动量光谱的周期性声音涡流”的物理评论应用于20，034008（2023）P139。M. P. Abrahams，M。Oudich，Y。Revalor，N。Vukadinovic和M. B. Assouar。“用于宽带声吸收的混合超薄跨表面”。应用物理信124，151702（2024）。P146。T. Guo，M。B. Assouar，B。Vincent＆A。Merkel«边缘状态在非Hermitian复合声音Su Schrieffer Heeger链中»应用物理学杂志135，043102（2024）P145。W. ding，T。Chen，D。Yu，C。Chen，R。Zhang，J。Zhu，M。B. Assouar“低频频段的手性语音晶体中的同骨性”国际机械科学杂志261，108678（2024）。P144。L. Cao，S。Wan，Y。Zeng，Y。Y.X.Fan，Y。Zhu，N。Li，C。Weng＆M。B. Assouar“用于加密信息传输的声学元数据”的物理评论应用于20，044048（2023）P142。M. Jiang，Y-F。 Wang，M。B. Assouar＆Y-S。 Wang“基于界面阻抗理论的弹性剪切 - 摩托波波的无散射调制”物理评论应用于20，054020（2023）P141。 W. ding，T。Chen，C。Chen，D。Chronopoulos，M。B. Assouar，Y。Wen，J。Zhu“用类似于Thomson散射的手性声音晶体开放的带盖的描述”新的Physics Physics 25，103001（2023）P140。 X-R。李，J-J。 冯，b-c。 ping，y。 太阳，D-J。 Wu＆M。B. Assouar“具有可调型孔隙轨道角动量光谱的周期性声音涡流”的物理评论应用于20，034008（2023）P139。M. Jiang，Y-F。 Wang，M。B. Assouar＆Y-S。 Wang“基于界面阻抗理论的弹性剪切 - 摩托波波的无散射调制”物理评论应用于20，054020（2023）P141。W. ding，T。Chen，C。Chen，D。Chronopoulos，M。B. Assouar，Y。Wen，J。Zhu“用类似于Thomson散射的手性声音晶体开放的带盖的描述”新的Physics Physics 25，103001（2023）P140。X-R。李，J-J。冯，b-c。 ping，y。太阳，D-J。Wu＆M。B. Assouar“具有可调型孔隙轨道角动量光谱的周期性声音涡流”的物理评论应用于20，034008（2023）P139。Y. z-l。 Xu，D-F。王，y-f。史，Z-H。 Qian，M。B. Assouar，K-C。 Chuang“利用Aperiodic弹性跨表面的任意波前调制”国际机械科学杂志255，108460（2023）P137。 X. fan，Y。Zhu，Z。Su，X。Huang，Y。Kang，H。Zhang，W。Kan＆M。B. Assouar«横向粒子«横向粒子捕获使用有限的贝塞尔束，基于声学上的底膜”Y.z-l。 Xu，D-F。王，y-f。史，Z-H。 Qian，M。B. Assouar，K-C。 Chuang“利用Aperiodic弹性跨表面的任意波前调制”国际机械科学杂志255，108460（2023）P137。X.fan，Y。Zhu，Z。Su，X。Huang，Y。Kang，H。Zhang，W。Kan＆M。B. Assouar«横向粒子«横向粒子捕获使用有限的贝塞尔束，基于声学上的底膜”
具有纳秒间隔的可调谐 X 射线自由电子激光多脉冲
X 射线自由电子激光器 (XFEL) 的光子束比第三代光源亮 10 个数量级，是科学应用中最亮的 X 射线源 1 – 4 。其独特的波长可调性、飞秒脉冲持续时间和出色的横向相干性被用于多个科学研究领域，包括原子、分子和光学物理、化学、生物、凝聚态物理和极端条件下的物质 5 。X 射线脉冲定制一直是一个非常活跃的研究领域，包括新型超短高功率模式 6、7，极化控制 8 – 10 和双色双脉冲 11 – 18 。双 X 射线脉冲被开发用于进行 X 射线泵/X 射线探测实验，其中由一个 X 射线脉冲引发的超快物理和化学动力学可以通过第二个超短 X 射线探测脉冲来探索。这种脉冲通常是用分裂波荡器11、16或双束流技术15产生的。在双束流模式下，脉冲之间的时间间隔限制在125 fs以内，而使用新鲜切片方案16通常会产生最大延迟约为1皮秒的双脉冲。然而，有些实验需要更长的时间间隔。例如，可以通过用第一个X射线脉冲触发取决于压力的过程，然后在几纳秒后用第二个X射线脉冲探测它们，来研究水滴的爆炸19。可以用延迟超过120纳秒的第二个脉冲来探测X射线在气体装置中引起的丝状效应20。在X射线探针/X射线探针类实验中，两个脉冲都不是用来驱动样品进入不同状态的，但两个X射线脉冲在散射后可以进行有效比较，并用于在明确定义的时间间隔内提取信息。例如，从记录的散斑图案研究了磁性 skyrmion 的平衡波动，这些散斑图案是纳秒范围内两个衰减 x 射线脉冲之间的时间延迟的函数 21 – 25。最近，随着 LCLS 基于 x 射线腔的系统的出现，双脉冲和多脉冲模式传输变得至关重要 26、27。基于腔的 XFEL（CBXFEL）项目目前依赖于 220 ns 双脉冲模式，而 x 射线激光振荡器 (XLO) 28 将使用最多 8 个脉冲串，间隔为 35 ns。许多极端条件下的物质 (MEC) 实验也需要最多 8 个 x 射线脉冲，间隔 ≤ 1 ns，现在可以传输 29 – 31。在本文中，我们完整描述了一种新型双桶方案，该方案在 LCLS-I 和 LCLS-II 波荡器上使用铜直线加速器 32 – 34 运行。我们使用在不同射频 (RF) 桶中加速的两个电子束将 x 射线脉冲延迟范围扩展到 1 ps 以上。使用现有的 S 波段加速结构，工作频率为 2.856 GHz，可用的最小时间延迟为 ∼ 350 ps，对应于单个桶分离。延迟可以按整数桶数进行控制，也可以按 350 ps 的步长控制，最高可达数百纳秒。基于超导加速器技术的现有和计划中的高重复率 FEL 机器将产生重复率为 MHz 量级的光子束串，因此 XFEL 脉冲之间的最小距离比使用所提出的方案可实现的距离长得多。FERMI 展示了一种类似的技术，可以产生最大分离为 ∼ 2.5 ns 的双电子束。然而，激光过程仅限于极紫外波长。