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在电气中极大地增强了共鸣的激子 - trion转换
图3。激子训练转换的物理机制，可实现巨大的调制。（a）在不同v g处的RT PL光谱。PL光谱的Lorentzian拟合和（B）V G = 0，（C）V G = 0.75V，（D）V G = 1V，（E）V G = 2V的相应反射率光谱。（f）电子带结构的示意图，用于指示激子曲线转换的光物理。（g）在不同V g的0V，0.5V和0.75V的光学设备中单层WS 2的时间分辨PL。（h）基于不同v g处的时间分辨PL的寿命拟合。
自组装量子点中的俄歇和自旋动力学
单个量子点的塞曼分裂自旋态可与其光学三子跃迁一起使用，在静止（自旋）和飞行（光子）量子位之间形成自旋 - 光子界面。除了自旋态本身的长相干时间之外，三子态的极限退相干机制也是至关重要的。在这里，我们在时间分辨共振荧光中研究了施加磁场（高达 B ¼ 10 T）下单个自组装量子点中的电子自旋和三子动力学。量子点仅与电子库弱耦合，隧穿速率约为 1 ms 1 。使用这种样本结构，除了电子的自旋翻转速率和三子跃迁的自旋翻转拉曼速率之外，我们还可以测量将俄歇电子散射到导带的俄歇复合过程。俄歇效应会破坏辐射三子跃迁，使量子点保持空置状态，直到电子从储存器隧穿到量子点中。俄歇复合事件与随后从储存器隧穿的电子相结合，可以翻转电子自旋，从而构成限制自旋寿命的另一种机制。
Terahertz操纵2D半导体中的激子复合物
富含库仑结合的准粒子的物理学，例如激发剂和过渡金属二甲基元素单层中的trions，目前在冷凝的物质群落中正在进行深入研究。这些准颗粒在100 MEV的顺序上具有较高的结合能，表现出强烈的光耦合，并且可以将量子信息存储在自旋valley自由度中[1]。实现超快时间标准上激素状态的外部控制的策略已成为重要的研究途径。在这里，我们报告了在HBN封装的Mose 2单层中观察到瞬态Trion到脱位的转换（图1a）是由在红外自由电子激光设施（Felbe）（Felbe）[2，3]产生的Picsecond TimeScales上的强烈Thz脉冲引起的。随后通过用条纹摄像头记录时间分辨的光量（TRPL）光谱来监测激子动力学。可见的脉冲（= 400 nm）激发了激动的激子和Trions的种群（图1b，无脉冲脉冲的trpl光谱）。通过在大约30次皮秒延迟后添加THZ脉冲相对于可见的激发（图1C），我们观察到Trion发射的淬火和激发激素发射的暂时增亮。此外，通过调整Thz脉冲的频率，我们记录了TRIONS的THZ解离光谱（图1d）。重要的是，当THz光子能量等于或高于Trion结合能时，可以观察到有效的Trion TRION转换。在其他机构中观察到THZ辐射的相似影响，例如WSE 2单层和Mose 2 /WSE 2异质结构。总的来说，结果为低维材料中的许多粒子状态的外部控制开辟了有希望的途径。
在...
图S6：单层WS 2的拉曼和PL光谱（样品2）。（a）室温下H-Bn / WS 2 / H-BN样品2的拉曼光谱，激发激光波长为514 nm，功率为3 mW。在拉曼光谱中，A 1G和E 2G模式分别定位在419 cm -1（52 MeV）和359 cm -1（44 MeV）（用虚线表示）。单层WS 2可以从A 1G和E 2G线之间的拉曼移位差确定。将最强的拉曼峰在352 cm-1处归因于二阶拉曼模式2 la。（b）具有激发激光波长为532 nm的极化解析的拉曼光谱，第一阶仅在SCP配置中可见1G模式，而E 2G模式仅在OCP配置中观察到E 2G模式。（c）PL光谱在恒定激发能力为10 µ W处的温度演化。在290和180 K时很好地观察到了A-Exciton（X）和Trion（T）。随着温度的降低，激子和TRION线转移到更高的能量（蓝移），并且A-Exciton的相对峰强度降低。在78和12 K时，局部激子（L）出现，而A-Exciton消失了。这些光谱特征与先前的结果一致。2,3
吸附金属酞菁对二硫化钼缺陷光致发光猝灭的机理研究
图 2. (a) 机械剥离的 MoS 2 的光学显微照片，其中单层区域突出显示。(b) 沉积 1 nm CoPc 之前和之后单层 MoS 2 的拉曼光谱。A 1g 和 E 2g 峰之间的间隔约为 19 cm -1 ，表明为单层 MoS 2 。1100 – 1500 cm -1 范围内的拉曼模式是 CoPc 的特征。(c) 机械剥离的 MoS 2 和含有 1 nm CoPc 的 MoS 2 的 300 K PL 光谱。A 激子和相关的三子在 675 nm 处很突出，由于 B 激子的存在，可以看到一个小的高能肩。(d) MoS 2 和含有 1 nm CoPc 的 MoS 2 的 10 K 光致发光。在此温度下，除了 660 nm 和 600 nm 处的 A 和 B 激子外，MoS 2 缺陷发射在 700 nm 处也变得明显，
结合DNA支架和声力光谱以表征单个蛋白键
铅卤化物钙钛矿纳米晶体是经典和量子光发射的有前途的材料。要了解这些出色的特性，需要对带边的激子发射进行彻底的分析，这是由于扩大效果而在整体和室温研究中无法达到的。在这里，我们报告了中间量子限制方案中单个CSPBBR 3 NC的光致发光的低温温度研究。我们揭示了观察到的光谱特征的尺寸依赖性：亮点激子能量分裂，TRION和BIEXCITON结合能以及光学声子复制频谱。此外，我们表明明亮的三重能量分离与纯交换模型一致，并且可以简单地考虑发射偶极子和发射状态的种群的方向来合理化所记录的极性特性和光谱。
由掺杂的原子薄的半导体异质结构中强的电子脱位诱导的超导性
我们研究了一种在原子薄的半导体中诱导超导性的机制，激子介导电子之间的有效吸引力。我们的模型包括超出声子介导的超导性范式的相互作用效应，并连接到玻色和费米极性的良好限制。通过考虑TRIONS的强耦合物理，我们发现有效的电子相互作用会形成强频率和动量依赖性，并伴随着经历了新兴的BCS-BEC交叉的系统，从弱绑定的S-波库珀对Bipolarons的超浮雕。即使在强耦合时，双丙酸也相对较轻，从而导致临界温度占费米温度的10％。这使二维材料的异质结构有望在通过电子掺杂和Trion结合能设置的高临界温度下实现超导性。
从水 - 实验室提取激光能量
截至2018年，在31个国家 /地区有451个核反应堆，目前正在建设另外59个反应堆。 所有这些核电站都有可以在周围地下水中测量的慢性trion释放。 在美国，已经观察到20 NCI/L至0.1 N CI/L之间的浓度。 每天每天饮用4.4 L的剂量4.4升1 n ci/l一年，相当于每年从天然背景辐射中收到的年剂量的30％。 虽然科学界知道，将trip的长期释放到地下水无关，但公众对这个问题更为敏感。 即使在地下水活性低于EPA最大污染物水平为4 MREM的地点，土地所有者也成功起诉核电站。 因此，对于任何核电站的任何操作员来说，向地下水的慢性trip释放仍然是一个迫在眉睫的问题。 新建造的裂变或融合厂需要强大的策略来减轻将tri释放到环境中，以减轻公众的反对并限制法律责任。截至2018年，在31个国家 /地区有451个核反应堆，目前正在建设另外59个反应堆。所有这些核电站都有可以在周围地下水中测量的慢性trion释放。在美国，已经观察到20 NCI/L至0.1 N CI/L之间的浓度。 每天每天饮用4.4 L的剂量4.4升1 n ci/l一年，相当于每年从天然背景辐射中收到的年剂量的30％。 虽然科学界知道，将trip的长期释放到地下水无关，但公众对这个问题更为敏感。 即使在地下水活性低于EPA最大污染物水平为4 MREM的地点，土地所有者也成功起诉核电站。 因此，对于任何核电站的任何操作员来说，向地下水的慢性trip释放仍然是一个迫在眉睫的问题。 新建造的裂变或融合厂需要强大的策略来减轻将tri释放到环境中，以减轻公众的反对并限制法律责任。在美国，已经观察到20 NCI/L至0.1 N CI/L之间的浓度。每天每天饮用4.4 L的剂量4.4升1 n ci/l一年，相当于每年从天然背景辐射中收到的年剂量的30％。虽然科学界知道，将trip的长期释放到地下水无关，但公众对这个问题更为敏感。即使在地下水活性低于EPA最大污染物水平为4 MREM的地点，土地所有者也成功起诉核电站。因此，对于任何核电站的任何操作员来说，向地下水的慢性trip释放仍然是一个迫在眉睫的问题。新建造的裂变或融合厂需要强大的策略来减轻将tri释放到环境中，以减轻公众的反对并限制法律责任。
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