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![b"其中 | z \xe2\x9f\xa9 = D ( z ) | 0 \xe2\x9f\xa9 是一个与真空态 | 0 \xe2\x9f\xa9 相关的相干态，通过位移算子 D ( z ) = exp \xe2\x88\x92 za \xe2\x80\xa0 \xe2\x88\x92 \xc2\xaf za 表示 Heisenberg\xe2\x80\x93Weyl 代数 [ a , a \xe2\x80\xa0 ] = 1 [ 6 ]。我们注意到，该提议看似简单，但代价是“字母”的非正交性，即 tr ( \xcf\x81 0 \xcf\x81 1 ) \xcc\xb8 = 0，导致它们的可区分性受到限制。由于相干态不需要非线性介质来产生，因此与早期利用压缩态 [ 7 ] 且要求“硬”非线性相比，使用相干态似乎更具优势 [ 3 ]。然而，实验技术的最新进展可能会扭转这一趋势，至少在超越标准相干态变得有利的情况下。以薛定谔猫态作为正交字母表状态的候选者为例 [ 1 ]。这项研究的目的是给出一个由 Gazeau\xe2\x80\x93Klauder 相干态组成的字母表候选者的例子 [ 8 ]。我们分析了与配备了克尔介质典型的多项式非线性的振荡器相关的 Gazeau\xe2\x80\x93Klauder 状态的二元通信。已经针对各种量子系统研究了 Gazeau\xe2\x80\x93Klauder 相干态：单模”](/simg/2/2f4fca7a9ebfa5cb60fe7de58e772a96f031e18a.webp)
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b'\ xc3 \ xa8 *\ xc3 \ xae \ xc3 \ xad \ xc3 \ xac \ xc3 \ x85 \ xc3 \ xc3 \ xa9 \ xc3 \ xc3 \ xa9 \ xc3 \ x 9f \ xc2 \ xb4 \ xc3 \ xbc \ xc3 \ xab \ xc3 \ xa6 \ xc3 \ xc3 \ xbb \ xc3 \ xc3 \ xa7 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ XAC \ XC2 \ XBB \ XC3 \ XBC \ XC3 \ Xab \ XC3 \ X9F \ X9F \ XC2 \ XB4 \ XC3 \ XAAD \ XC 3 \ xa0 \ xc3 \ xb1 \ xc3 \ xbb〜 \ xc3 \ xb2m \ xc3 \ xc3 \ xac \ xc3 \ x85 \ x85 \ xc3 \ xaa \ xc2 \ xad \ xc3 \ xbed \ xc3 \ xc3 \ xbb \ xc3 \ x9f \ xc2 \ xc2 \ xb4 \ xc3 \ xaad \ xc3 \ xc3 \ xa0！ M \ XC3 \ XA6 \ XC3 \ XAB \ XC3 \ XAF \ XC3 \ XA6 \ XC3 \ XC3 \ XAB \ XC3 \ XAAS \ XC3 \ XC3 \ XA9 G D \ XC3 \ XA6 d \ xc3 \ xaad \ xc3 \ x9f \ xc2 \ xb4 \ xc3 \ xc3 \ xa9 \ xc3 \ xc3 \ x9f \ xc2 \ xb4 \ xc3 \ xc3 \ xa83 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ xaa \ xaa \ xaa％\ xc3 \ xc3 \ xbb m \xc3\xa83\xc3\xaf=\xc3\xa9\xc3\xa5d\xc3\xa6l\xc3\xaf\xc3\xa6\xc3\xab\xc3\xaa%\xc3\xa83\xc3\xaf 8 {\ XC3 \ XAC \ XC2 \ XBB \ XC3 \ Xae \ XC3 \ XC3 \ X9F \ XC2 \ XB4 \ XC3 \ XC3 \ XBB \ XC3 \ XC3 \ XA6 L {\ XC3 \ XAC \ XC2 \ XBB \ XC3 \ XBB \ XC3 \ XBB〜 \ XC3 \ XA39 \ XC3 \ XC3 \ XA9 \ XC3 \ XC3 \ XA5D \ XA5D \ XC3 \ XC3 \ XC3 \ XA6 \ XA6>` = \ xc3 \ xa6 \ xc3 \ xab \ xc3 \ xbc \ xc3 \ xc3 \ xab \ xc3 \ xc3 \ xa9 \ xc3 \ xc3 \ xa8 \ xc3 \ xc3 \ xb1 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ xaf！ d \ xc3 \ xa6 \ xc3 \ xab \ xc3 \ xaas \ xc3 \ xc3 \ xa9 \ xc3 \ xc3 \ x9f \ xc2 \ xb4 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ xc3 \ xc2 \ xc2 \ xc2 \ xb4 \ xc3 \ xab \ xc3 \ xb7'
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