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金属界面的CSPBBR3钙钛矿纳米晶体中光引起的降解的电子影响
摘要：在辐射下对钙钛矿设备中的界面特性的理解对于其工程至关重要。在这项研究中，我们展示了CSPBBR 3钙钛矿纳米晶体（PNC）和AU之间界面的电子结构如何受X射线，近红外（NIR）和紫外线（UV）光的照射的影响。可以通过使用低剂量X射线光电子光谱（XPS）来区分X射线和光线暴露的影响。除了金属铅（PB 0）的常见降解产物外，在暴露于高强度X射线或紫外线后，在PB 4F XPS光谱中鉴定出了新的中间分量（PB INT）。pb int分量被确定为单层金属Pb，是由钙钛矿结构破裂引起的pb诱导的pb的无电位沉积（upd）的单层金属Pb，允许PB 2+迁移。
磷酸钾（KTIOPO4）纳米晶体的合成和表征：水热和共沉淀方法与草酸含量上限剂的影响
钛基磷酸钾（KTIOPO 4），通常称为KTP，以其在量子和光学技术中的应用而闻名。这项研究的重点是采用水热和共沉淀方法的KTP纳米晶体的合成，采用草酸作为封盖剂。X射线粉末衍射（XRD）分析证实了正骨KTP晶体的成功合成。傅立叶变换红外（FT-IR）光谱进一步验证了KTP内的键结构，其特征带对应于其在所有光谱中始终观察到的晶体结构。定量分析表明，水热方法产生的KTP纳米颗粒的平均晶粒大小约为35 nm，而共沉淀方法产生的较小的纳米颗粒，平均晶粒尺寸为22 nm。值得注意的是，在水热法中将草酸作为封盖剂的引入将晶粒尺寸降低15％至约30 nm，而在共沉淀法中，它意外地将晶粒尺寸增加了20％，导致纳米颗粒的平均晶粒尺寸为26 nm。此外，与通过热液方法合成的样品（约0.5％）相比，在共同沉淀的样品中发现晶格内的应变更高（约0.8％）。这些发现强调了合成方法和封盖剂对KTP纳米颗粒的大小，形态和结构完整性的重要影响。这种见解对于优化针对光学设备，光子学和量子技术的各种应用量身定制的KTP纳米颗粒的合成至关重要。水热方法显示出在产生较大纳米颗粒的功效，而草酸作为涂料剂的存在在控制晶粒尺寸和增强结构稳定性方面起着关键作用。
由原位固定在 SiC 泡沫中的 TiC 纳米晶体制成的先进纳米复合材料，具有增强的光谱选择性
区域（2.5-25 毫米）。这将有助于实现适当的光谱选择性（a/e），这是评价 SSA 组成材料的参数。4 第二个要求是它的工作温度。事实上，目前 SSA 的最大工作温度限制在 600 1 C，因为超过此温度其组件就会退化。5 这严重限制了 CSP 对太阳辐射光热转换的充分利用。更高的工作温度（通常为 900 1 C ）将提高发电系统的热电转换效率，而该效率受卡诺效率的限制；Zc=1Tc/Th，其中 Th 是工作温度，Tc 是环境温度6，6 从而提高了 SSA 的效率。碳化硅 (SiC) 为高温应用提供了独特的特性，可与其他 CSP 系统的工作条件兼容。 7 它重量轻，导热系数高，抗热震性能优良，强度高，氧化时能形成钝化氧化层，具有抗氧化性能，热稳定性可达B 1400 1 C。7-9
通过X射线光子相关光谱探测纤维素纳米晶体的自组装动力学
假设：电荷稳定的胶体纤维素纳米晶体（CNC）可以通过改变体积分数来自组合成高阶的手性列结构。组装过程在各向同性至液晶相变的过程中表现出不同的动力学，可以使用X射线光子相关光谱（XPC）阐明该过程。实验::阴离子CNC分散在丙二醇（PG）中，并且水跨越了一系列体积分数，其中包括多个相变。加上传统特征技术，进行了XPC，以监视不同阶段的动态演化。此外，使用胶体棒获得了模拟的XPCS结果，并将其与实验数据进行了比较，从而提供了对系统动态行为的更多见解。发现::结果表明，在PG的自组装过程中，CNC的粒子动力学在三个阶段经历了阶梯衰变，与观察到的相一致。相变与布朗的总扩散率的总降低相关，降低了四个数量级，在理想的排斥性布朗杆系统中，降低了一千倍以上。鉴于分散在PG和水中的CNC中相似性的相似性，我们假设这些动态行为可以推断到其他
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
新型大平面离子晶体的量子相关性...
存储在射频阱中的线性离子库仑晶体已导致量子信息科学领域的最先进实验，对单个粒子及其之间的相互作用具有出色的控制。这使得线性离子晶体成为量子计算、模拟、计量和传感领域实验的主要平台之一。然而，将这些系统扩展到超过 50 个粒子同时保持对它们的精确实验控制已被证明具有挑战性，但对于执行超出传统计算能力的计算或模拟而言是必需的，这是实验量子信息科学的主要目标。本论文报告了一种新的实验装置的设置，该装置通过摆脱传统的线性离子晶体配置并改为捕获平面离子晶体，实现对射频阱中比以前更大的离子库仑晶体的量子控制。利用第二空间维度的方法开辟了缓解线性离子晶体中遇到的一些与缩放相关的技术限制的方法。另一个好处是可以自然地实现二维粒子的相互作用，特别是用于扩展可在量子模拟中直接研究的模型范围。虽然之前在射频阱中对平面离子库仑晶体的量子控制方面的努力仅限于小系统，但我们的工作标志着首次将这种控制扩展到 100 个离子之外。这篇论文提供了证据，表明可以克服平面离子库仑晶体中出现的已知挑战，例如射频加热、微运动和结构相变，从而为量子模拟应用构建一个强大的实验装置。该装置的功能在表征测量和利用量子关联（尤其是纠缠）的实验中得到证明。
液晶蓝相结构转化的动力学研究人员探索了立方液晶的转化动力学
###有关这项研究的更多信息，请参见“直接模拟和机器学习结构识别揭示软马心和孪生动态”，Jun-Ichi Fukuda和Kazuaki Z. Takahashi，PNAS，doi：自1911年成立以来，以研究为导向的高等教育机构。京都大学的世界一流研究中心拥有约19,000名学生和8,000名教职员工，涵盖了从人文和艺术到工程和医学科学的广泛研究领域和研究领域。它的多个校园（包括日本最大的校园之一）位于福冈市，这是日本九州西南部的沿海大都市，经常被排名世界上最宜居的城市，历史上被称为日本的亚洲门户。通过其2030年的愿景，Kyushu U将“通过综合知识推动社会变革”。其协同应用知识的应用将涵盖所有学术界，并解决社会中的问题，同时创新新系统，以实现更美好的未来。关于日本最大的公共研究组织之一，美国国家先进工业科学技术研究所（AIST）的重点是对日本工业和社会有用的技术的创建和实际实现，以及“弥合”创新技术种子和商业化之间的差距。为此，AIST被组织成5个部门和2个中心，这些部门将核心技术融合在一起，以发挥其全面的力量。AIST作为国家创新体系的核心和开拓性存在，在全国范围内有2300名研究人员在12个研究基地进行研究和发展，这是基于国家制定的国家战略，考虑到不断变化的创新环境。AIST还通过例如与世界各地的主要研究机构签署了综合研究合作（MOUS）的理解备忘录，从而积极建立全球网络。
血浆光子晶体中的可调拓扑边缘状态
摘要在这项研究中，我们发现了一种位于等离子体光子晶体（PPC）和传统光子晶体之间的界面上的边缘状态，该边缘取决于光子带隙的特性，而不是表面缺陷。模拟和理论分析表明，通过调整血浆密度，我们可以改变PPC的光子带隙的拓扑特征。这使其与传统PC的光子带隙不同，从而激发或关闭拓扑边缘状态。我们进一步讨论了血浆参数对边缘状态特征的影响，结果表明，随着血浆密度的增加，PPC的第一个光子带隙（PBG）关闭然后重新开放，从而导致频段反转和PPCS PBG特性的变化。我们可以通过等离子体控制边缘状态的产生，并调整边缘状态的频率和强度。在边缘状态出现后，随着等离子体密度的进一步增加，PPC的第一个PBG将向高频转移并加深。边缘状态的频率将转向更高的频率，其强度也会增加。我们通过增加阵列数量来增加PPC的第一个PBG深度，并发现当PPC阵列的数量增加时，只有边缘状态的强度会增加，而频率保持不变。因此，可以通过血浆密度和阵列数量参数来实现边缘状态频率和强度的灵活调整。我们的研究证明了血浆光子晶体中拓扑边缘状态的特性，我们认为这可以为基于边缘状态的应用提供一些指导。