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库酸盐超导体晶体结构
还表明，对通过测量超导状态的骑士移位，对旋转单线态。电子自旋和核矩之间的相互作用是ℋ=⃗𝑖𝑖𝑖𝑖𝑖𝑖𝐼𝐼⃗𝐼𝐼⃗𝐼𝐼𝐼𝐼，导致骑士移位𝐾𝐾（𝑇𝑇），可测量电子自旋易感性。这观察到在零温度极限的零，与自旋单重配对状态一致。[M. Takigawa，A。P. Reyes，P。C. Hammel，J。D. Thompson，R。H. Heffner，Z。Fisk，Z。Fisk和K. C. Ott，“ YBA 2 CU 3 O 6.63（T C = 63 K）的磁性特性的CU和O NMR研究，” Phys Rev B 43（1），247-257（1991）
高精度的高精度测量
超导体中的Ferrell-Glover-Tinkham（FGT）和规则定义了超级流体密度ρs，是由于能量隙以下t c的打开而在ω= 0处转移到ω= 0的δ函数的光电导率频谱（SW）。在高t c超导体中，强烈的电子玻色子耦合，自我能量效应和能量尺度的交织可以将ρs与各种高能过程联系起来，这使得fgt总规则在丘比特中是否有效，以及对配对机构的全面了解，fgt总规则是否有效。在这里，我们报告了近乎掺杂的dyba 2 Cu 3 O 7-δ薄膜中FGT总规则的高精度测量值。我们通过结合亚毫米微波干涉仪，Terahertz时域光谱和红外椭圆测量方法来解决SW的低能平衡，以独立地获得0.8 MEV和1.1 eV之间的复杂介电函数的真实和虚构部分（6-9000 cm--------------------1）。通过将Kramers-Kronig一致性分析应用于测量的光谱，我们发现遵守FGT总和规则，并且总的内映于保守的SW在±0之内。低于能量量表的2％〜0。6 ev。我们归因于在低于0的电导率光谱中观察到的特定异常。6 eV与电荷载体偶联到集体抗磁性自旋爆发的光谱。此处介绍的程序应用于近乎掺杂的Dyba 2 Cu 3 O 7-δ，为如何在其他掺杂水平和化合物中研究FGT总规则的方案。
Terahertz Josephson Echo Spectroscopicy探测了不均匀的铜酸盐超导性
不均匀性对量子材料的特性至关重要，但是可以测量它们的方法仍然有限，并且只能访问相关可观察的一小部分。例如，诸如扫描隧道显微镜之类的局部探针已经证明，在纳米长度尺度上，丘比特超导体的电子特性是不均匀的。但是，需要解决高阶相关性的互补技术以阐明这些不均匀性的性质。此外，局部隧道探针通常仅远低于临界温度。在这里，我们开发了一种二维的Terahertz光谱法，以测量来自近乎掺杂的丘陵中层间间的隧道共振的Josephson等离子体回声。这项技术使我们能够研究材料中层偶联的多维光学响应，并从外部无均匀的无均匀宽扩展中拓宽了材料中的固有寿命扩大，以实现中间层间隧道隧道。我们发现，不均匀的扩展持续到临界温度的很大一部分，而这在高于热量增加的寿命拓宽之上可以克服。
在高熵氧化物Ruddlesden – Popper Cuprate膜中寻找超导性
和SR +2以已知诱导超导性超导性的浓度，ND 2 CUO 4和LA 2 CUO 4。Electron doped (La 0.185 Pr 0.185 Nd 0.185 Sm 0.185 Eu 0.185 Ce 0.075 ) 2 CuO 4 and hole doped (La 0.18 Pr 0.18 Nd 0.18 Sm 0.18 Eu 0.18 Sr 0.1 ) 2 CuO 4 are synthesized and shown to be single crystal, epitaxially strained, and highly uniform.传输测量表明，所有生长的薄膜都在绝缘，而不是掺杂。退火研究表明，可以通过修饰氧气化计量和诱导金属性但没有超导性来调整电阻率。这些结果反过来又连接到扩展的X射线吸收良好的结构结果，表明高熵库层中缺乏超导性可能起源于Cu – O平面内的大变形（σ2>0.015Å2），这是由于A-部位阳离子阳离子尺寸变化引起的，这驱动了载货者本地化的本地化。These findings describe new opportunities for controlling charge- and orbital-mediated functional responses in Ruddlesden – Popper crystal structures, driven by balancing of cation size and charge variances that may be exploited for functionally important behaviors such as superconductivity, antiferromagnetism, and metal-insulator transitions while opening less understood phase spaces hosting doped Mott insulators, strange metals, quantum临界，伪胶囊和有序的电荷密度波。
腹膜非谐度与顶氧的电荷晶格动力学的相关性及其耦合到cuprate超导性
1复杂物质系，约瑟夫·斯特凡·研究所（Josef Stefan Institute），1000卢布尔雅那，斯洛文尼亚2，华盛顿州立大学化学系，华盛顿州普尔曼，美国华盛顿州90164，美国3菲西卡3. 100190，中华人民共和国5物理学学院，中国科学院，北京100190，中华人民共和国6 IMPMC 6 IMPMC，SorbonneUniversité，CNRS和MNHN，PARIS 75005，法国75005，法国7，化学与材料科学系，Aalto Camer，Aalto Finland cam，Aalto Finland o anto fi-00076 62032，意大利9 Dipartimento di Scienze Matematiche，Fisiche e Informatiche，Universit'a di Parma，43124，意大利43124，意大利10 Infn，Sezione di Milano bicocca NM 87545, United States of America 12 SPMS, CNRS CentraleSupelec Universite Paris-Saclay, Gif-sur-Yvette F-91192, France 13 Stanford Synchrotron Radiation Lightsource, SLAC National Accelerator Laboratory, Menlo Park, CA 94025, United States of America 14 Institute of Materials for Electronics and Magnetism, CNR, Parma A-43124,意大利
什么可以解决的hatsugai-kohmoto模型教给我们关于非弗米液体£'
•线性t或幂律电阻率：ρ〜T或ρ〜Tα，0 <α<2。（例如α= 3 /2在CENI 2 GE 2中）•异常的特定热：C V〜T Ln T或C V〜Tβ。（例如β= 2 /3中的YBRI 2 Si 2）•封闭的费米表面分解为费米弧。（cuprate）
平面约瑟夫森交界处的相位敏感信息
著名的是，在高温高温超导体中，超导顺序的相位敏感测量[1-7]解决了有关顺序参数对称的正在进行的辩论，这表明了这些关键事实是这些是D-Wave超级导体。当前正在研究的大多数材料系统都在高度分层（即Quasi-Two维度），例如丘比特，或者是明确的二维（2D），例如由Van-der Waals Materi-Materi-Materi-siali-s Materi-siles制成的各种明确的二维铺设结构，尤其是石墨烯。因此，鉴于此类边缘的复杂性质，原始库酸酯实验中使用的类似物的边缘连接通常很难解释，有时很难解释。相反，许多准2D材料相对容易裂解，使得表面的正常（因此“ z”方向）是导向最少的方向。在2D材料的情况下，这种几何考虑仍然更清楚。
带有普朗克散射的电子遵守标准轨道...
a）库酸盐ND-LSCO的示意性温度掺杂阶段，显示了pseudoGap阶段（PG）[11]，零场中的超导相（SC），电荷密度波区域（CDW）[12,13] [12,13]，与奇怪的金属行为（SM）大致不同，与Fermi-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu cerprion（fl）不同。b）在磁场b = 16 t中，平面电阻率𝜌（𝐽∥𝑎）的温度依赖性与氧化铜平面（𝐵∥𝑐）（对于我们的三个丘陵样品），所有这些样品都具有掺杂p = 0.24：nd-lsco（红色）； LSCO S1（绿色）; LSCO S2（蓝色）。这三个表现出在T〜70 K下方的完美t线性依赖性，其斜率非常相似。在20-70 K（虚线）间隔中从线性拟合中推断出的残余电阻率分别为𝜌0 = 28、12和48 𝜇Ω cm。在10 K以下的下降至零是由于超导性，在此相对较低的场上并非完全抑制。
电子隧道光谱的原理
10.1最佳掺杂蛋白酶447 10.1.1明显间隙447 10.1.2的位置依赖性 10.1质量成像449 10.1.3状态的间隙和零偏置密度的反相关449 10.1.1.1.1.1.1.1.1.4内部邻近效应449 10.2范围449范围449的范围44级别的45.3模型452.3 10.4 Superlattice modulation in Bi2212 458 10.5 Fourier-transform STS (FT-STS) and application 460 10.6 Observations of charge ordering in cuprate superconductors 460 10.7 Relation of STS to angle-resolved photoemission spectroscopy (ARPES) 464 10.8 Evidence for electron-spin wave coupling 467 10.9 Colossal magnetoresistance: Mott transition在掺杂的锰470 10.9.1简介中：巨大磁性机理（CMR）470 10.9.2木岩LSMO中的伪gap，ARPES 472 10.10 CAPRATES与Ferromagnetic CMR Mangan IN10.1质量成像449 10.1.3状态的间隙和零偏置密度的反相关449 10.1.1.1.1.1.1.1.1.4内部邻近效应449 10.2范围449范围449的范围44级别的45.3模型452.3 10.4 Superlattice modulation in Bi2212 458 10.5 Fourier-transform STS (FT-STS) and application 460 10.6 Observations of charge ordering in cuprate superconductors 460 10.7 Relation of STS to angle-resolved photoemission spectroscopy (ARPES) 464 10.8 Evidence for electron-spin wave coupling 467 10.9 Colossal magnetoresistance: Mott transition在掺杂的锰470 10.9.1简介中：巨大磁性机理（CMR）470 10.9.2木岩LSMO中的伪gap，ARPES 472 10.10 CAPRATES与Ferromagnetic CMR Mangan IN