XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search SystemeBITS
Workday 信息技术一般控制
观察 1 – 用户访问审查 安全管理员并未按照 UT Austin 企业信息技术解决方案团队 (eBITS) 安全组半年一次的审计程序 3 的要求持续审查授予 Workday 内敏感数据的访问权限。因此，未经授权访问存储在 Workday 中的敏感员工信息的风险增加。尽管 eBITS 通过向学院、学校和单位 (CSU) 的负责人员发送电子邮件来启动用户访问审查流程，但 eBITS 没有流程来验证审查是否完成。相反，eBITS 假定用户访问审查已完成并且访问权限合适，除非请求更改访问权限。此外，审查人员无需保留文件来证明已执行审查并已完成必要的访问更改。建议：UT Austin 应通过实施程序来确认已执行审查，从而加强用户访问审查流程。此流程可以包括一些选项，例如从审查人员那里获得肯定的确认或定期向审查人员样本请求支持文档。管理层的纠正措施计划：根据使用样本时间段的进一步分析，有 41 人被分配到安全角色，自 2024 年 1 月 19 日以来一直没有登录。经理和功绩角色被排除在外，因为经理在技术上没有被分配；他们根据报告继承该角色。功绩角色每年仅用于年度功绩处理。只有一个人被分配到可以访问信息安全办公室定义的机密或敏感数据的角色。因此，看起来单位中的安全合作伙伴正在管理角色分配。但是，该流程需要改进以减轻大学的风险。在审查审计结果并进行额外分析后，我们确定人力资源和 eBITS 团队将实施以下行动和时间安排：
非纠缠动力学第二定律...
纠缠是量子信息处理的基本资源，因为它是隐形传态[1]、超密集编码[2]和量子密钥分发[3]等关键协议的推动力。因此，理解纠缠作为一种资源并对其进行量化一直是一个长期的挑战[4]，[5]，这个主题被称为纠缠理论（有关该主题的综述和最新结果，请参阅[6]–[9]）。纠缠理论中两个基本的操作量是可蒸馏纠缠和二分态ρ AB 的纠缠成本[5]，[10]。与这些量相对应的物理场景是，Alice 和 Bob 在遥远的实验室中，第三方将ρ AB 的系统A分发给Alice，将ρ AB 的系统B分发给Bob，并且允许他们对该状态执行本地操作和经典通信（LOCC）。可蒸馏纠缠定义为通过纠缠蒸馏协议从大量 n 个 ρ AB 副本中提取 ebit（贝尔态）的最大速率，即免费使用 LOCC，使得实际输出状态与理想状态 ρ ⊗ n AB 的保真度在极限 n → ∞ 时趋近于 1。纠缠成本定义为通过纠缠稀释协议生成大量 n 个 ρ AB 副本所需的 ebit 的最小速率，即免费使用 LOCC，使得实际输出与理想状态 ρ ⊗ n AB 的保真度在极限 n → ∞ 时趋近于 1。可蒸馏纠缠和纠缠成本通常都极难计算，甚至有人怀疑这些量在图灵意义上是不可计算的 [11]。人们早就知道，可蒸馏的纠缠不会超过纠缠成本 [5]，[12]。这个不等式可以解释为“纠缠动力学第二定律”，阻止了永久纠缠的存在
![arxiv：2311.08068v1 [physics.ins-det] 2023年11月14日](/simg/g:\will\search\icon\source\1\1f0ced8ebd272ce9e8754ce2174371961973fd74.webp)
arxiv：2311.08068v1 [physics.ins-det] 2023年11月14日
许多针对基本物理学的实验，重电的离子（HCI），请参见例如。[1-4]，在使用不同的电离机械性的离子源中产生的 [1-4]，例如 电子撞击电离，例如电子束离子陷阱（EBIT）[5]。 在EBIT中，产生了电荷状态的分布，其中通常只需要单个电荷状态。 为了分离感兴趣的电荷状态并去除不需要物种的背景，可以采用不同的电荷与质量比率选择性技术，例如Wien-type速度过滤器，扇形磁铁或飞行时间（TOF）分离[6]。 在这里，使用Wien-type ve-locity滤波器[7]（取决于光圈），分辨率为20-200，对于扇形磁铁[8]。 对于此处报道的单通路TOF分离，可以解决约100左右的解决能力。 在我们的特定设置中，一种紧凑的室温EBIT [9，10]用于生产HCI，将其提取并运输到用于高精度质谱的PENNING-TRAP设置[11]。 在笔陷阱中，仅存储一个HCI，需要降低背景和选择单电荷状态。 从EBIT提取时，一堆离子会通过静电量加速。 这会导致离子的速度略有不同，具体取决于其电荷状态v〜√ Q（假设质量相同）。 较高电荷状态中的离子在梁线上的传播速度比低电荷状态下的离子稍快，因此到达检测器平面。 育[1-4]，例如电子撞击电离，例如电子束离子陷阱（EBIT）[5]。在EBIT中，产生了电荷状态的分布，其中通常只需要单个电荷状态。为了分离感兴趣的电荷状态并去除不需要物种的背景，可以采用不同的电荷与质量比率选择性技术，例如Wien-type速度过滤器，扇形磁铁或飞行时间（TOF）分离[6]。在这里，使用Wien-type ve-locity滤波器[7]（取决于光圈），分辨率为20-200，对于扇形磁铁[8]。对于此处报道的单通路TOF分离，可以解决约100左右的解决能力。在我们的特定设置中，一种紧凑的室温EBIT [9，10]用于生产HCI，将其提取并运输到用于高精度质谱的PENNING-TRAP设置[11]。在笔陷阱中，仅存储一个HCI，需要降低背景和选择单电荷状态。从EBIT提取时，一堆离子会通过静电量加速。这会导致离子的速度略有不同，具体取决于其电荷状态v〜√ Q（假设质量相同）。较高电荷状态中的离子在梁线上的传播速度比低电荷状态下的离子稍快，因此到达检测器平面。育现在可以通过偏转所有其他物种（例如通过将电压施加到某些电极并将其切换到地面，仅在电荷状态通过电极时的短时间窗口。使用Bradbury-Nielsen Gate（BNG）[6，12-14]与快速开关电路相结合以解决单个电荷状态，从而实验实现了这个概念。如今，高压的快速有效切换在电力电子中使用，例如电源和电动车辆的电子设备。
![arXiv:2112.09345v2 [quant-ph] 2022 年 9 月 1 日](/simg/g:\will\search\icon\source\0\046feac603a75ed93e70e5239b6c9f60b4e0e313.webp)
arXiv:2112.09345v2 [quant-ph] 2022 年 9 月 1 日
基于冯·诺依曼体系结构的现代计算机系统是一个由多个交互模块组成的复杂系统。它需要彻底了解信息存储、处理、保护、读出等物理原理。量子计算是量子信息最普遍的用途，迄今为止采用混合体系结构，即量子算法以经典方式存储和控制，而其执行主要是量子的，从而产生所谓的量子处理单元。这种量子-经典混合受到其经典成分的限制，无法揭示该领域从一开始就设想的全量子计算机系统的计算能力。最近，量子信息的本质得到了进一步的认识，例如无编程和无控制定理，以及对量子算法和计算模型的统一理解。因此，在本文中，我们提出了一种通用量子计算机系统模型，即冯·诺依曼体系结构的量子版本。它使用 ebit（即贝尔态）作为量子存储单元的元素，使用量子位作为量子控制单元和处理单元的元素。作为数字量子系统，其全局配置可视为张量网络状态。其通用性通过基于程序组合方案通过通用量子门隐形传态执行量子算法的能力得到证明。它还受到不确定性原理（量子信息的基本定律）的保护，使其具有不同于传统情况的量子安全性。特别是，我们引入了一些量子电路的变体，包括尾部、嵌套和拓扑电路，以表征量子记忆和控制的作用，这在其他情况下也可能具有独立的兴趣。总之，我们的主要研究展示了量子信息的多种力量，并为在不久的将来创建量子计算机系统铺平了道路。
模型会计惯例的手册
fin 1 - c ommitment c ontrol (b udget) 22 fin 1.1 a nnual or perating b udget /a ppropropions 23 fin 1.2 s pecral, s upple, and d eficiency a ppropropions 26 fin 1.3 a ppropropration a llotments 28 fin 1.4 a ppropropions s chethle 29 fin 1.5 c hages to e稳固的llotments 30鳍1.6 b udget a djustment rco（bar）31 fin 2 -c ash m angaight f Hinding 34 fin 2.1 tyly d Epose c as c ash 35 fin 2.2 p 2.2 p eposito d of of eposito d ocumentation 37 fin 2.3 pin 2.3 p report and d ocument c ash Recepts 38 Extractive and ndorsement of c Hecks 39 Fin 2.5 T imity r ecording of d epositits in share 40 until 2.6 r Eturns and or ther B Ank D eBits /a Djustments 42 FIN 2.7 ACH R EVERSALS 43 FIN 2.8 E Stablishment of Non -SGFIP B ANK A CCOUNTS 44 AT 2.9 A UTHORITY TO I SSUE w artant 46 fin 2.10 o fcd 47 fino 2.11 c Ancelling w arrant 48 fin 2.12 w arrant i ssuire /r Expemption 49 fin 2.13 s这样的date /e and te at te /e n art w arrant 50 fin 2.14 fin 2.14 a fin 2.14 a fin 2.14 Fin 3.1 I NTer -a Gency T Ransations 53 Fin 3.2 a uthorization t Ransfers 59 fin 3.3或S tate a gencies 60 fin 3.4或在Ranser和Nitiatd i nitiatd i nitiatd i nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd i Nitiatd f cd 62 j我们的NELLAN和NTRIMEMENT 63 J Yernal和Ntry C Ompration 65 Fin 3.7 G Eneral A CCUNTING P ROCEDUSRES -f rego y ear e e e nd c丢失68
关联玻色子量子场多模态的纠缠和光学非经典性
有几种方法可以质疑物理系统状态的具体量子力学特性。首先，人们可能会问它的相干性有多强。量子态相干叠加的存在是物质波干涉现象的起源，因此，这是一个典型的量子特征，对此提出了几种测量和证据（有关最近的综述，请参阅 [1]）。其次，当所研究的系统是二分或多分系统时，其组成部分的纠缠是另一个内在的量子特征。有大量文献探讨了各种测量方法来量化给定状态中包含的纠缠量 [2–14]。最后，对于玻色子量子场的模式，出现了第三种非经典性概念，通常称为光学非经典性。根据格劳伯的观点，光场的相干态（及其混合态）被视为“经典”，因为它们具有正的格劳伯-苏达山 P 函数 [15]。从那时起，多年来人们开发了多种光学非经典性测量方法，以测量与光学经典状态的偏离 [15–41]。光场量子态的这三种不同的、典型的量子属性被认为可作为量子信息或计量学的资源 [38, 39, 42–44]。那么自然而然地就会出现一个问题：这些属性之间有着什么样的定量关系。例如，在 [45] 中，给出了使用非相干操作从具有给定相干度的状态中可以产生多少纠缠的界限：这将相干性与纠缠联系起来。在 [46] 中，状态的相干性和光学非经典性被证明是相互关联的：远对角线密度矩阵元素 ρ ( x, x ′ ) 或 ρ ( p, p ′ ) 的显著值（称为“相干性”）是状态的光学非经典性的见证。我们的目的是建立多模玻色子场的光学非经典性和二分纠缠之间的关系。直观地看，由于所有光学经典态都是可分离的，因此强纠缠态应该是强光学非经典态。相反，仅具有弱光学非经典性的状态不可能高度纠缠。为了使这些陈述精确且定量，我们需要测量纠缠度和光学非经典性。作为评估二分纠缠的自然指标，我们使用形成纠缠 (EoF) [4]。关于光学非经典性，我们使用最近引入的单调性 [38, 39]，我们将其称为总噪声单调性 ( M TN )。它是通过将纯态上定义的所谓总噪声∆x2+∆p2扩展到混合态（通过凸屋顶结构，参见(1)）得到的，对于该值来说，它是光学非经典性的一个完善的量度[38–41]。我们的第一个主要结果（定理 1 和 1'）在于，对于 n = n A + n B 模式的二分系统的任意状态 ρ，EoF(ρ) 关于 M TN (ρ) 的函数有一个上限。特别地，当 n A = n B = n/ 2 时，这个上限意味着包含 m 个纠缠比特的状态必须具有光学非经典性（通过 M TN 测量），并且该光学非经典性随 m 呈指数增长。作为应用，我们表明，当可分离纯态撞击平衡光束分束器时可以产生的最大纠缠度由该状态的光学非经典性的对数所限制，通过 M TN 测量。换句话说，虽然众所周知分束器可以产生纠缠 [28, 47, 48]，但纠缠量受到本态光学非经典性程度的严重限制。定理 1 和 1' 中的界限可以很容易地计算出纯态的界限，因为 EoF 与还原态的冯·诺依曼熵相重合，而 M TN 与总噪声相重合。然而，对于混合态，界限与两个通常难以评估的量有关。我们的第二个主要结果（定理 2）解决了这个问题